1、 浅论仪器分析学年论文格式浅论仪器分析学年论文格式 导读：1 引言11 同科电子组态谱项的自旋因式化法11.1 将所有电子因式化为 和 的两种自旋组态11.2 确定各自旋组态的 ML 值、半微 仪器分析课程论文学 院： 专 业： 年 级： 姓 名： 论文（设计）题目： 指导教师： 曹俊涛 职称： 讲师 成 绩：201 年 月 日目 录（黑体 3 号居中）摘 要1 关键词1 Abstract1 Keyethod deriving atomic spectroscopic terms of equivalent configuration and the method is defined a 3
2、 浅论仪器分析学年论文格式 导读：micspectroscopicterms;halfmicrocosmicstates 引言原子的整体状态取决于核外所有电子的轨道和自旋状态，但由于原子间各电子间的相互作用相当复杂，原子整体的状态又不是所有单电子状态的简单加和，而是由一些角动量的耦合，得到描述整个原子的轨道角动量量子数L，原子的自旋角动量量子数 S 和原子的总角动量量子数 J。因此 s the spin factoringThe method is simple and easy to operate, and can be applied to calculate the spectrosc
3、opic terms of the atoms or ions in ground and excited statesKeyethod of the spin factoring; equivalent configuration; atomic spectroscopic terms; half microcosmic states引言原子的整体状态取决于核外所有电子的轨道和自旋状态，但由于原子间各电子间的相互作用相当复杂，原子整体的状态又不是所有单电子状态的简单加和，而是由一些角动量的耦合，得到描述整个原子的轨道角动量量子数 L ，原子的自旋角动量量子数 S 和原子的总角动量量子数 J
4、。因此量子数 L 、S 、J 说明了原子的整体状态，一般采用原子光谱项表示。1 同科电子组态谱项的自旋因式化法下面以同科电子 i3 组态光谱项推求为例，提出用自旋因式化方法推求同科电子光谱项的一般方法。1.1 将所有电子因式化为 和 的两种自旋组态将所给同科电子组态的所有电子因式化为 和 的两种自旋组态，直至最后一项两种自旋组态电子数相差 1（电子数为奇数）或相等（电子数为偶数）为止。i3 组态可因132 式化成(e?e0)、 (e e?)。 ?1.2 确定各自旋组态的 ML 值、半微状态及半微状态数对一个确定的微观态可填两个自旋方向相反的电子，而对半微状态，每个轨道只能 - 1 -允许分布一
5、种自旋态的电子，且 ML=?mii2 例如对于 i3 组态的 e2(e?或 e2?)自旋组态，这两个电子在 i 轨道中从 m 值由大到小依次排布为 6、5，ML=6+5=11。即 e2 的 ML(max)值为 11，半微状态只有一个，用二个电子的 m 值 6、5 来代表，为了简便，我们用二位数字 65 表示欲求 ML 值为 10 时的半微状态数，可将 65 十位数字减 1，得 55，个位数字减 1，得 64，在减得的结果中，若出现相同的数字或相同的半微态，舍去，按以上方法，每位数字减至该轨道类型的 m 值的最小值，直到 ML=0 为止。i3 组态因式化后出现的 e0、e1、e2、e3 自旋组态
6、的半微状态及半微状态数见表 1。因为-ML 与+ML 的半微状态数相同，为了简化，表 1 未列出 ML0的半微状态(对 iN 态，e13-i 与 ei 产生的半微状态相同 )。1.3 由半微状态数计算不完全谱项并由此得出 N?（或 N?）与L?（或 L?）的对应关系一组 ML=L 到 ML=-L 的半微状态决定一给定 L 值的不完全谱项（对 iN 态，e13-i 与 ei 产生的不完全谱项相同），再由各不完全谱项，易写出 e 的指数 N?（或 N?）与 L?（或 L?）的对应值见表 1。3 浅论仪器分析学年论文格式 导读：006，14(3)：23-26 -2- 尹真，许永强用“删除法则”求 3 个同科电子的光谱项大学物理，2009，23（7）：35-39-3-123 表 1 i3 组态各自旋态的半微状态 、半微状态数及 N?（N? ）与 L?（L? ）对应值自旋组态 ML 值 半微状态 半微状态数 不完全谱项N? L?e11 65 1 O 21.4 i3 组态的原子光谱项i3 组态的光谱项为：4U，4R，4Q，4O，4N，4M(2)，4L，4K(2)，4I(2)，4H(2) ，4G，4F(2) ，4P，2L 值、半微状态及半微状态数。
