数学物理方程第二版答案

1、第一章4一物体做直线运动，运动方程为 ，式中各量均采用国际单位制，求：236xt（1）第二秒内的平均速度（2）第三秒末的速度；（3）第一秒末的加速度；（4）物体运动的类型。解: 由于: 23216x(t)tdva(t)t所以:（1）第二秒内的平均速度: 1(2)4()xvms（2）第三秒末的速度: 21(3)1638()（3）第一秒末的加速度: 2()0()ams（4）物体运动的类型为变速直线运动。5一质点运动方程的表达式为 ，式中的 分别以 为单位，试求；215(ttrij） ,tr,s（1）质点的速度和加速度；（2）质点的轨迹方程。解: （1）质点的速度: 20drvtij质点的加速度:ait（2）质。

2、1-6 思考题1通过用电子称测量质量并代入式（1-3）计算加速度和由所测速度计算出的加速度两者是否一致？并作解释。答：不一致。式（1-3）是在不忽略摩擦力的情况下计算加速度，而实际测量时摩擦力不可避免，因此实际测量的加速度比由式（1-3）计算得到的加速度小。2分析本实验误差的主要原因？计算一下在这种实验条件下滑块受到的平均阻力有多大？答：误差的主要原因是摩擦力。考虑摩擦力时，式（1-3）应为 ，其()mgfMa中 为摩擦力， 为实际测量的加速度。因此， 。fa()fa3-6 思考题1根据你学过的大学物理的内容，请你说说转动惯量的物理意。

3、Matlab数学实验第二版课后习题答案 胡良剑 第一章 %Page20,ex1 (5) 等于exp(1),exp(2);exp(3),exp(4) (7) 3=1*3, 8=2*4 (8) a为各列最小值，b为最小值所在的行号 (10) 1>=4,false, 2>=3,false, 3>=2, ture, 4>=1,ture (11) 答案表明：编址第2元素满足不等式。

4、伊犁师范学院物理科学与技术学院2011届物理专业毕业生论文1第一章第一章第一章第一章晶体的结构及其对称性晶体的结构及其对称性晶体的结构及其对称性晶体的结构及其对称性1.1石墨 层中的 碳原子 排列成 如图所 示的六 角网状 结构 ， 试问 它是简 单还是 复式格子 。 为什 么？作 出这一 结构所 对应的 两维点 阵和初 基元胞。解 ： 石墨 层中原 子排成 的六角 网状结 构是复 式格子 。 因为如图 点 A和点 B的格 点在晶 格结构 中所处 的地位 不同 ， 并不完 全等价 ，平移 A B,平移 后晶格 结构不 能完全 复原所 以是复 式格子 。1.2在 。

5、第一章 质点运动学1 -1 质点作曲线运动,在时刻 t 质点的位矢为r,速度为v ,速率为v,t 至(t t)时间内的位移为r, 路程为s, 位矢大小的变化量为 r ( 或称r),平均速度为 ,平均速率为 v(1) 根据上述情况,则必有( )(A) r= s = r(B) r s r,当t0 时有dr= ds dr(C) r r s,当t0 时有dr= dr ds(D) r s r,当t0 时有dr = dr = ds(2) 根据上述情况,则必有( )(A) = , = (B) , vvvv(C) = , (D) , = 分析与解 (1) 质点在t 至(t t)时间内沿曲线从P 点运动到P点,各量关系如图所示, 其中路程s PP, 位移大小 rPP,而r r-r表示质点位矢大小的变化量,三个量的物理含。

6、第一章 质点运动学1 -1 质点作曲线运动,在时刻 t 质点的位矢为 r,速度为 v ,速率为 v,t 至( t t)时间内的位移为 r, 路程为 s, 位矢大小的变化量为 r ( 或称 r),平均速度为 ,平均v速率为 v(1) 根据上述情况,则必有( )(A) r= s = r(B) r s r,当 t0 时有d r= d s d r(C) r r s,当 t0 时有d r= d r d s(D) r s r,当 t0 时有d r= d r = ds(2) 根据上述情况,则必有( )(A) = , = (B) , vvvv(C) = , (D) , = 分析与解 (1) 质点在 t 至( t t)时间内沿曲线从 P 点运动到 P 点,各量关系如图所示, 其中路程 s PP, 位移大小 r PP,而 r r- r表示质点位矢。

7、1 常 微 分 方 程 习 题 解 答 东 北 师 范 大 学 微 分 方 程 教 研 室 (第 二 版 )高 等 教 育 出 版 社2习 题 1.21求 下列 可分 离变 量微 分方 程的 通解 ：(1) xdxydy=解 ：积 分， 得12211 cxy += 即 cyx=22(2) yydxdyln=解 ： 1,0=yy 为 特解 ，当 1,0yy 时 ， dxyydy=ln，积 分， 得 0ln,lnl 11 =+= cceeycxy xxc ， 即 xcey=(3) yxedxdy=解 ： 变 形得 dxedyexy=积 分， 得 ceexy =(4) 0cottan =xdyydx解 ：变 形得 xydxdycottan=， 0=y为 特解 ，当 0y时 ， dxxxdyyycossinsincos=.积 分， 得 11 cossinl,coslnsinl cxycxy =+= 。

8、物理学教程下册答案第九章 静 电 场91 电荷面密度均为的两块 “无限大”均匀带电的平行平板如图 (A)放置，其周围空间各点电场强度E(设电场强度方向向右为正、向左为负)随位置坐标x 变化的关系曲线为图(B )中的( )题 9-1 图分析与解 “无限大”均匀带电平板激发的电场强度为 ，方向沿带电02平板法向向外，依照电场叠加原理可以求得各区域电场强度的大小和方向.因而正确答案为(B).92 下列说法正确的是( )(A)闭合曲面上各点电场强度都为零时，曲面内一定没有电荷(B)闭合曲面上各点电场强度都为零时，曲面内电荷的代数和必定为零(C)闭合曲面的。

9、2-1 结空间电荷区边界分别为 和 ，利用 导出 表达式。给PN pxn2TVipe)(nxp出 N 区空穴为小注入和大注入两种情况下的 表达式。)(nx解：在 处 nxKTEnxpiFni Piiep VipFninnExp22e而 （ ）00nnnnpxxnTT VinVi epep 2020 01TniTV22nnip+-e=(此为一般结果)T0in4小注入：（ ）0npTTVnVnie00202nip大注入： 且 0npn所以 或 TVine2TViep22-2热平衡时净电子电流或净空穴电流为零，用此方法推导方程。20liadTpnnN解：净电子电流为 ()nIqADx处于热平衡时，I n0 ，又因为 d所以 ，又因为 （爱因斯坦关系）nndDxnTV所以 ，VT从作积分，则200 2lnllnllni。

10、 13级应用化学 2 班 物理习题详解 习题精解 1 1某质点的速度为 已知t 0时它经过点 3 7 则该质点的运动方程为 A B C D 不能确定 解 本题答案为B 因为 所以 于是有 即 亦即 故 1 2 一质点在平面上作曲线运动 时刻位置矢量为 时刻的位置矢量为 求 1 在时间内质点的位移矢量式 2 该段时间内位移的大小和方向 3 在坐标图上画出及 解 1 在时间内质点的位移矢量式为 2 该。

11、 39 第三章 调 和 方 程 1 建 立 方 程 定 解 条 件 1 设 ) ( ) , , , ( 2 1 r f x x x u n = ) ( 2 2 1 n x x r + + = 是 n 维调和函数（即满足方程 0 2 2 2 1 2 = + + n x u x u ） ，试证明 2 2 1 ) ( + = n r c c r f ) 2 ( n r In c c r f 1 ) ( 2 1 + = ) 2 ( = n 其中 2 1 ,c c 为常数。 证： ) (r f u = , r x r f x r r f x u i i i = = ) ( ) ( 3 2 2 2 “ 2 2 ) ( 1 ) ( ) ( r x r f r r f r x r f x u i i i + = 3 1 2 2 1 2 “ 1 2 2 ) ( ) ( ) ( r x r f r n r f r x r f x u n。

12、 59 第四章 二 阶 线性偏微 分方程 的分类 与总结 1 二 阶 方 程的分类 1 证明两个自 变量的 二阶线 性方程经 过可逆 变换后 它的类型 不会改 变，也 就是说， 经可逆 变换后 22 11 2 12 a a a = 的符号不变。 证：因两个自变量的二阶线性方程一般形式为 f cu u b u b u a u a u a y x yy xy xx = + + + + + 2 1 22 12 11 2 经可逆变换 = = ) , ( ) , ( y x y x x x0 ) , ( ) , ( y x D D x化为 f u c u b u a u a u a = + + + + x xx 2 22 12 11 2 其中 + + = + + + = + + = 2 22 12 2 11 22 22 12 11 12 2 22 12 2 11 11 2 ) ( 2 y y x 。

13、第一章 曲线论1 向量函数1. 证明本节命题 3、命题 5 中未加证明的结论。略2. 求证常向量的微商等于零向量。证：设 ， 为常向量，因为= lim0(+)() =lim0=0所以 。 证毕=03. 证明()()=()()()()2()证：()()=-1()()=-2()()()+-1()()=()()()()2()证毕4. 利用向量函数的泰勒公式证明：如果向量在某一区间内所有的点其微商为零，则此向量在该区间上是常向量。证：设 ， 为定义在区间 上的向量函数，因为=()=()()() 在区间 上可。

14、1第一章 波动方程1 方程的导出。定解条件1细杆（或弹簧）受某种外界原因而产生纵向振动，以 u(x,t)表示静止时在 x 点处的点在时刻 t 离开原来位置的偏移，假设振动过程发生的张力服从虎克定律，试证明满足方程),(xuxuEtxt其中 为杆的密度， 为杨氏模量。E证：在杆上任取一段，其中两端于静止时的坐标分别为 与 。现在计算这段x杆在时刻 的相对伸长。在时刻 这段杆两端的坐标分别为：tt),();,(txuxu其相对伸长等于 ),(), txut x令 ，取极限得在点 的相对伸长为 。由虎克定律，张力 等于0xxx),(tT),(),(tuEtT其中 是在点 的杨氏模量。)(xE设。

15、 26 第 二 章 热 传 导 方 程 1 热 传 导 方程及其定解问题的提 1. 一均匀细杆直径为 l ，假设它在同一截面上的温度是相同的，杆的表面和周围介 质发生热 交换，服从于规律 dsdt u u k dQ ) ( 1 1 = 又假设杆的密度为 ，比热为 c ，热传导系数为 k ，试导出此时温度 u 满足的方程。 解： 引坐标系： 以杆的对称轴为 x 轴， 此时杆为温度 ) , ( t x u u = 。 记杆的截面面积 4 2 l 为 S 。 由假设，在任意时刻 t 到 t t + 内流入截面坐标为 x 到 x x + 一小段细杆的热量为 t x s x u k t s x u k t s x u k dQ x x x x = = + 2 2 1杆表面和。

16、数学物理方程答案数学物理方程第二版答案第一章 波动方程1 方程的导出。定解条件4. 绝对柔软逐条而均匀的弦线有一端固定，在它本身重力作用下，此线处于铅垂平衡位置，试导出此线的微小横振动方程。解：如图 2，设弦长为 ，弦的线密度为 ，则 点处的张力 为lx)(xT)()xgT且 的方向总是沿着弦在 点处的切线方向。仍以 表示弦上各点在时刻 沿垂直)(xT ),(txut于 轴方向的位移，取弦段 则弦段两端张力在 轴方向的投影分别为),(x)(sin)(;sin) xxlglg 其中 表示 方向与 轴的夹角)(x(Tx又 .siut于是得运动方程 xltux)(2 xulgxg利用微分中值定理，。

17、1 9D 7 2008c12 9F 8 1 9D 9 )K 1 2 K lC 4 3 K 8 4 4 n!)K) 5 5 12 5 ) C5 15 1 9D 9 )K 1.1 ! l,b 3 , L 0 u)9 , l5 dQ = k 1 (u u 1 )dSdt: b 9 c,9D X k, d u v . ): x, ux;x + x 9 . ml 6 9 dQ 1 = k 1 (u u 1 ) l x; mlx?, x 。

18、数学物理方程答案 数学物理方程第二版 答案 第一章 波动方程 1 方程的导出。定解条件 1细杆（或弹簧）受某种外界原因而产生纵向振动，以 u(x,t)表示静止时在 x 点处的点在时刻 t 离开原来位置的偏移，假设振动过程发生的张力服从虎克定律，试证明 ),( txu 满足方程 xuExtuxt 其中 为杆的密度， E 为杨氏模量。 证：在杆上任取一段，其中两端于静止时 的坐标分别为 x 与 x x 。现在计算这段杆在时刻 t 的相对伸长。在时刻 t 这段杆两端的坐标分别为： ),();,( txxuxxtxux 其相对伸长等于 ),(),(),( txxux xtxuxtxxuxxx 令 0x ，取极限得在。

19、数学物理方程答案数学物理方程第二版答案第一章 波动方程1 方程的导出。定解条件1细杆（或弹簧）受某种外界原因而产生纵向振动，以 u(x,t)表示静止时在 x 点处的点在时刻 t 离开原来位置的偏移，假设振动过程发生的张力服从虎克定律，试证明满足方程),(xuxuEtxt其中 为杆的密度， 为杨氏模量。E证：在杆上任取一段，其中两端于静止时的坐标分别为 与 。现在计算这段x杆在时刻 的相对伸长。在时刻 这段杆两端的坐标分别为：tt),();,(txuxu其相对伸长等于 ),(), txut x令 ，取极限得在点 的相对伸长为 。由虎克定律，张力 等于0xxx),(tT),()。