地震勘探有关概念.doc

1、横波分裂学 科 ： 地 球 物 理 勘 探 词 目 ： 横 波 分 裂 英 文 ： shear-wave splitting 释 文 ： 当 一 个 横 波 入 射 到 各 向 异 性 介 质 中 时 ， 立 即 被 分 离 为 极 性 正 交 的两 类 横 波 ， 一 种 是 准 横 波 ， 另 一 种 是 纯 横 波 。 这 种 现 象 称 为 横 波 分 裂 ， 是 由于 速 度 各 向 异 性 引 起 。交会图法交 会 图 法 英 文 ： cross plot 释 文 ： 是 一 种 测 井 资 料 的 作 图 解 释 技 术 。 它 把 两 种 测 井 数 据 在 平 面 图 上交

2、会 ,根 据 交 会 点 的 坐 标 定 出 所 求 参 数 的 数 值 或 范 围 。 这 是 确 定 岩 性 、 孔 隙度 和 含 油 气 饱 和 度 时 ,广 泛 采 用 的 一 种 方 法 。 例 如 ,电 阻 率 测 井 求 得 的 电 阻率 与 孔 隙 度 测 井 测 得 的 孔 隙 度 的 交 会 图 ,可 以 求 出 含 油 饱 和 度 ； 中 子 测 井 孔隙 度 与 密 度 测 井 孔 隙 度 的 交 会 图 可 以 判 断 岩 性 ,等 等 。Seismic acquisitionSeismic processingSeismic interpretationSeismi

3、c inversion褶积：褶积是求一系统对任意输入信号的响应在数学运算中称卷积连续函数的卷积为设 f(x),g(x)连续，则 f(x)与 g(x)的卷积定义为： (f*g) (x) = f(z) g(x-z) dz (是对 z 从-到+）由子波和反射系数得到地震记录，是一褶积过程；由一函数与地震记录褶积得到反射系数，是一反褶积过程。反褶积就是时域反滤波。反褶积的主要作用是压缩地震子波、提高地震资料的分辨率，从而提高资料解释的精度。反褶积算子长度 反褶积质量的高低取决于算子长度，预测步长和白噪系数百分比这三个关键参数，较短的算子可进一步产生较小的振幅尖脉冲，并有相对高频的尾巴。较长的算子可进一

4、不压缩子波。更长的算子使谱更进一步白化，使它进一步靠拢尖脉冲响应谱。由于采用的是地震道而不是子波的自相关，那么就需要算子有足够的长度，防止过多虚假尖脉冲的介入。通过对比试验，对于东部陆上资料算子长度一般可取 100-180ms 预测步长 预测步长就是反褶积后的输出子波的长度。在理想无噪声条件小，预测反褶积对输出的分辨率可调节预测步长来控制。单位预测步长意味着最高的分辨率，而较大的预测步长意味着较小的分辨率。但当存在噪声时，单位预测步长的反褶积输出所包含的高频能量大部分是噪音而不是有效信号，分辨率就要降低。预测步长取 4-32ms褶积在地震方面简单的打个比方来说其过程相当于炸药击发后产生的一个尖

5、脉冲波在地下传播后经过大地滤波后接收到的信号就是一个尖脉冲与大地滤波的褶积的结果地震反射处理的过程中为了提高纵向分辨率需要做反褶积处理,发展到现在除了单道的脉冲预测零相位反褶积之外,还发展出了许多的多道反褶积技术, 如:地表一致性反褶积自适应反褶积等等,在提高纵向分辨率的基础上还可以去除多次波.缺点是:在提高纵向分辨率的基础上,横向上的分辨率存在一定的损失!互相关函数介绍描述两个不同的信号之间的相关性的函数,这两个信号不一定是随机信号。对于连续信号公式表示为 R()=（1/T）f(t)g(t+)dt，积分限为 0 至 T。 对于离散信号公式表示为 R(n)=（1/N ）x(m)y(m+n) 其

6、中m 从 0 到 N-1 变化。波阻抗wave impedance; 地震波在介质中传播时，作用于某个面积上的压力与单位时间内垂直通过此面积的质点流量(即面积乘质点振动速度）之比，具有阻力的含义，称为波阻抗，其数值等于介质密度 p 与波速 V 的乘积。静校正statics,形 象 的 叫 法 是 地 形 起 伏 校 正 地 震 勘 探 解 释 的 理 论 都 假 定 激 发 点 与 接 收 点 是 在 一 个 水 平 面 上 ， 并 且 地层 速 度 是 均 匀 的 。 但 实 际 上 地 面 常 常 不 平 坦 ， 各 个 激 发 点 深 度 也 可 能 不 同 ，低 速 带 中 的 波 速

7、 与 地 层 中 的 波 速 又 相 差 悬 殊 ， 所 以 必 将 影 响 实 测 的 时 距 曲 线形 状 。 为 了 消 除 这 些 影 响 ， 对 原 始 地 震 数 据 要 进 行 地 形 校 正 、 激 发 深 度 校 正 、低 速 带 校 正 等 ， 这 些 校 正 对 同 一 观 测 点 的 不 同 地 震 界 面 都 是 不 变 的 ， 因 此 统称 静 校 正 。 广 义 的 静 校 正 还 包 括 相 位 校 正 及 对 仪 器 因 素 影 响 的 校 正 。 随 着 数字 处 理 技 术 的 发 展 ， 已 有 多 种 自 动 静 校 正 的 方 法 和 程 序 。动校

8、正动 校 正 dynamic correction 动 校 正 dynamic correction:反 映 地 下 界 面 的 反 射 波 时 距 曲 线 或 同 相轴 一 般 是 双 曲 线 形 状 的 。 其 中 只 有 在 激 发 点 处 接 收 到 的 反 射 波 时 间 (t。 )代 表 界 面 的 法 线 反 射 时 间 ， 故 必 须 将 各 个 观 测 点 的 时 间 值 都 变 成 相 应 各 点 的法 线 反 射 时 间 ， 时 距 曲 线 或 同 相 轴 才 与 地 下 界 面 的 形 态 一 致 。 为 此 ， 必 须 从各 观 测 点 的 时 间 值 中 减 去 一

9、 个 相 应 的 校 正 值 。 当 界 面 水 平 时 ， 它 等 于 观 测 时间 减 去 法 线 反 射 时 间 。 即 使 对 同 一 反 射 界 面 的 相 同 深 度 ， 由 于 各 接 收 点 距 激发 点 远 近 不 同 ， 校 正 量 也 不 同 ； 而 对 同 一 道 来 说 ， 由 浅 层 至 深 层 的 校 正 量 亦不 同 ， 校 正 量 是 变 化 的 ， 故 称 动 校 正 。 这 个 校 正 是 用 来 消 除 地 震 波 到 达 各 检波 点 的 正 常 时 差 的 ， 故 亦 称 为 正 常 时 差 校 正 。 地震反演 地 震 反 演 seismic in

10、version 把 常 规 的 界 面 型 反 射 剖 面 转 换 成 岩 层 型 的 测 井 剖 面 ， 将 地 震 资 料 变 成可 与 测 井 资 料 直 接 对 比 的 形 式 ， 实 现 这 种 转 换 的 处 理 过 程 叫 地 震 反 演 。 地 震 反 演 是 利 用 地 表 观 测 地 震 资 料 ， 以 已 知 地 质 规 律 和 钻 井 、 测 井 资 料为 约 束 ， 对 地 下 岩 层 空 间 结 构 和 物 理 性 质 进 行 成 像 (求 解 )的 过 程 ， 广 义 的地 震 反 演 包 含 了 地 震 处 理 解 释 的 整 个 内 容 。 通 俗 的 讲 就

11、 是 由 地 震 为 基 础 加 上 其 他 条 件 为 约 束 推 测 出 地 层 岩 性 构 造 的过 程 叫 地 震 反 演 。白噪声 white noise白 噪 声 是 指 功 率 谱 密 度 在 整 个 频 域 内 均 匀 分 布 的 噪 声 。 所 有 频 率 具 有 相同 能 量 的 随 机 噪 声 称 为 白 噪 声 。频散频 散 （ Dispersion） 定 义 ： 波 速 对 频 率 的 依 赖 关 系 。 频 散 关 系 描 述 了 如 波 长 ， 频 率 ， 速 度 ， 折 射 率 ， 衰 减 系 数 等 特 性 之 间 的关 系 。弹性波机械振动在弹性介质中传播形

12、成的波称为弹性波.弹性介质具 有 弹 性 的 介 质 。 弹 性 ： 若 某 物 体 在 外 力 作 用 下 产 生 形 变 ,当 外 力 取掉 之 后 ,物 体 能 迅 速 恢 复 到 受 力 前 的 形 态 和 大 小 ,物 体 的 这 种 性 质 称 为 弹 性 。形 变 ： 任 何 固 体 介 质 在 外 力 作 用 下 ,其 内 部 质 点 的 相 互 位 置 会 发 生 变 化 使得 介 质 的 形 状 或 大 小 产 生 变 化 。 与 弹 性 相 对 应 的 是 塑 性 ： 若 某 物 体 在 外 力作 用 下 产 生 形 变 ,物 体 仍 保 持 形 变 后 的 某 种 形

13、态 ,不 能 恢 复 原 状 ， 该 物 体 具有 塑 性 。横 波 的 特 点质 点 的 振 动 方 向 与 波 的 传 播 方 向 相 互 垂 直 。 电 磁 波 、 光 波 就 是 横 波 。 波 长 的 定 义沿 着 波 的 传 播 方 向 ， 在 波 的 图 形 中 相 对 平 衡 位 置 的 位 移 时 刻 相 同 的 两 个 质 点 之 间 的距 砻 。 横 波 与 纵 波 的 波 长 - 在 横 波 中 波 长 通 常 是 指 相 邻 两 个 波 峰 或 波 谷 之 间 的 距离 。 在 纵 波 中 波 长 是 指 相 邻 两 个 密 部 或 疏 部 之 间 的 距 离 。 应

14、 力 波 的 一 种扰 动 或 外 力 作 用 引 起 的 应 力 和 应 变 在 弹 性 介 质 中 传 递 的 形 式 。 弹 性 介 质 中 质 点 间 存在 着 相 互 作 用 的 弹 性 力 。 某 一 质 点 因 受 到 扰 动 或 外 力 的 作 用 而 离 开 平 衡 位 置 后 ， 弹 性 恢复 力 使 该 质 点 发 生 振 动 ， 从 而 引 起 周 围 质 点 的 位 移 和 振 动 ， 于 是 振 动 就 在 弹 性 介 质 中 传播 ， 并 伴 随 有 能 量 的 传 递 。 在 振 动 所 到 之 处 应 力 和 应 变 就 会 发 生 变 化 。 弹 性 波 理

15、 论 已 经比 较 成 熟 ， 广 泛 应 用 于 地 震 、 地 质 勘 探 、 采 矿 、 材 料 的 无 损 探 伤 、 工 程 结 构 的 抗 震 抗 爆 、岩 土 动 力 学 等 方 面 。 某 一 弹 性 介 质 内 的 弹 性 波 在 传 播 到 介 质 边 界 以 前 ， 边 界 的 存 在 对 弹 性 波 的 传 播 没 有影 响 ， 如 同 在 无 限 介 质 中 传 播 一 样 ， 这 类 弹 性 波 称 为 体 波 。 体 波 传 播 到 两 个 弹 性 介 质 的界 面 上 ， 即 发 生 向 相 邻 弹 性 介 质 深 部 的 折 射 和 向 原 弹 性 介 质 深

16、 部 的 反 射 。 此 外 ， 还 有 一类 沿 着 一 个 弹 性 介 质 表 面 或 两 个 不 同 弹 性 介 质 的 界 面 上 传 播 的 波 ， 称 为 界 面 波 。 如 果 和弹 性 介 质 相 邻 的 是 真 空 或 空 气 ， 则 界 面 波 称 为 表 面 波 。 弹 性 波 绕 经 障 碍 物 或 孔 洞 时 还 会发 生 复 杂 的 绕 射 现 象 。 体 波按 传 播 方 向 和 质 点 振 动 方 向 之 间 的 关 系 ， 体 波 可 分 为 ： 纵 波 ， 又 称 为 胀 缩 波 ，在 地 震 学 中 也 称 为 初 波 或 P 波 。 它 的 传 播 方

17、向 同 质 点 振 动 方 向 一 致 ,波 速 为 式 中 为弹 性 介 质 密 度 ; 和 G 为 弹 性 介 质 的 拉 梅 常 数 。 横 波 ， 又 称 畸 变 波 或 剪 切 波 ， 在 地 震学 中 也 称 为 次 波 或 S 波 。 它 的 传 播 方 向 同 质 点 振 动 方 向 相 垂 直 ， 波 速 为 ， 小 于 纵 波 波速 。 波 传 播 中 所 有 质 点 均 作 水 平 振 动 的 横 波 称 为 SH 波 ； 所 有 质 点 均 作 竖 直 振 动 的 横波 称 为 SV 波 。 横 波 是 偏 振 波 ， 所 谓 偏 振 是 指 横 波 的 振 动 矢 量

18、 垂 直 于 波 传 播 方 向 但 偏 于某 些 方 向 的 现 象 。 纵 波 只 沿 波 的 传 播 方 向 振 动 ， 故 没 有 偏 振 。 在 弹 性 介 质 内 ,从 波 源 发 出 的 扰 动 ,向 四 方 传 播 ， 在 某 一 瞬 间 ， 已 被 扰 动 部 分 和 未被 扰 动 部 分 之 间 的 界 面 称 为 波 面 或 波 阵 面 。 波 面 呈 封 闭 的 曲 面 。 波 面 为 球 面 的 波 称 为 球面 波 ， 波 面 为 柱 面 的 波 称 为 柱 面 波 。 波 面 曲 率 很 小 的 波 可 近 似 地 看 作 平 面 波 。 界 面 波界 面 波 的

19、 一 个 特 征 是 ， 质 点 扰 动 振 幅 随 着 质 点 离 界 面 距 离 的 增 大 而 迅 速 衰 减 ， 所 以界 面 波 实 际 上 只 存 在 于 表 面 或 界 面 附 近 。 常 见 的 界 面 波 有 瑞 利 波 、 乐 甫 波 和 斯 通 利波 三 种 ： 瑞 利 波沿 着 半 无 限 弹 性 介 质 自 由 表 面 传 播 的 波 ， 因 瑞 利 于 1887 年 首 先 指 出 这 种 波 的 存在 而 得 名 。 瑞 利 波 是 偏 振 波 ， 质 点 在 垂 直 于 传 播 方 向 的 平 面 内 运 动 。 在 表 层 附 近 ,质点 的 运 动 轨 迹

20、为 一 个 椭 圆 。 在 离 表 面 为 0.2 个 波 长 的 深 度 以 下 ， 质 点 的 运 动 轨 迹 仍 为椭 圆 ， 但 质 点 沿 椭 圆 的 运 动 方 向 与 表 层 相 反 。 在 自 由 表 面 上 ， 质 点 沿 表 面 法 向 的 位 移 大约 为 切 向 位 移 的 一 倍 半 。 瑞 利 波 的 波 速 与 频 率 无 关 ， 只 与 介 质 的 弹 性 常 数 有 关 ， 为 同 介质 中 横 波 波 速 的 0.862 0.955 倍 。 但 如 果 在 弹 性 介 质 表 面 上 面 有 一 层 疏 松 覆 盖 层 ， 瑞利 波 便 有 频 散 现 象

21、， 即 波 速 随 频 率 而 改 变 的 现 象 。 在 地 震 学 中 ， 瑞 利 波 记 作 R 波 或LR 波 。 瑞 利 波 的 发 现 ， 对 地 震 科 学 的 发 展 起 了 推 动 作 用 。 在 地 震 过 程 中 ,瑞 利 波 按R1/2 而 衰 减 ,R 为 波 传 播 的 距 离 。 瑞 利 波 在 震 中 附 近 不 出 现 ， 在 离 开 震 中 一 段 距 离 后 才能 形 成 。 从 震 源 射 出 的 纵 波 形 成 瑞 利 波 的 距 离 为 ： 从 震 源 射 出 的 横 波 形 成 瑞 利 波 的 距 离 为 ： 式 中 cR 为 瑞 利 波 波 速

22、； h 为 震 源 深 度 ; 和 分 别 为 纵 波 和 横 波 的 波 速 。 乐 甫 波如 果 弹 性 介 质 界 面 上 存 在 一 层 等 厚 度 的 低 波 速 的 弹 性 覆 盖 层 ， 则 在 低 波 速 覆 盖 层 内部 和 分 界 面 上 就 会 产 生 SH 波 ， 称 为 乐 甫 波 ， 因 A.E.H.乐 甫 建 立 了 这 种 波 的 数 学 模 型而 得 名 。 乐 甫 波 是 有 频 散 的 波 。 波 长 很 长 的 乐 甫 波 的 波 速 与 下 层 弹 性 介 质 中 的 横 波 波 速接 近 ， 波 长 很 短 的 乐 甫 波 的 波 速 与 上 面 低

23、 波 速 覆 盖 层 中 的 横 波 波 速 接 近 。 在 有 频 散 时 ，扰 动 不 是 以 相 速 度 传 播 ， 而 是 以 群 速 度 传 播 。 相 速 度 是 指 单 色 波 中 对 应 任 一 振 动 相 位 的状 态 （ 如 波 峰 ） 向 前 传 播 的 速 度 ， 而 群 速 度 是 指 各 单 色 波 叠 加 后 的 调 制 振 幅 的 传 播 速 度 ，它 也 是 合 成 波 传 播 能 量 的 速 度 。 斯 通 利 波在 两 种 不 同 介 质 的 半 空 间 体 的 交 界 面 上 传 播 的 波 称 为 斯 通 利 波 ， 因 斯 通 利 首 先 发 现并

24、研 究 这 种 波 而 得 名 。 它 是 一 种 波 速 与 两 个 介 质 的 性 质 有 关 的 变 态 瑞 利 波 。 斯 通 利 波 的存 在 与 介 质 的 弹 性 拉 梅 常 数 和 介 质 密 度 有 关 。 在 两 个 介 质 的 拉 梅 常 数 1、 G1 和2、 G2 满 足 1/G1=2/G2=1 的 情 况 下 ， 存 在 条 件 如 图 所 示 ， 如 果 两 个 介 质 的 密 度1 和 2 之 比 1/2 和 G1/G2 在 图 示 坐 标 系 中 对 应 的 点 落 在 曲 线 A 和 曲 线 B 之 间 ，斯 通 利 波 就 存 在 。 在 地 震 学 中

25、， 理 论 上 已 证 明 斯 通 利 波 是 存 在 的 ， 但 尚 未 观 测 到 。 弹 性 波 的 反 射 和 折 射弹 性 波 到 达 界 面 后 ， 一 部 分 返 回 到 原 来 的 弹 性 介 质 内 ， 即 发 生 反 射 现 象 ； 另 一 部 分穿 过 界 面 进 入 相 邻 的 另 一 弹 性 介 质 内 ， 即 发 生 折 射 现 象 。 在 同 一 弹 性 介 质 中 ， 介 质 本 身不 均 匀 引 起 的 弹 性 波 传 播 方 向 改 变 也 称 为 弹 性 波 的 折 射 （ 若 传 播 方 向 改 变 后 与 原 来 的 传播 方 向 相 反 则 为 反

26、射 ） 。 纵 波 入 射 到 平 面 交 界 面 上 会 产 生 一 个 反 射 纵 波 和 一 个 反 射 横 波 ；横 波 入 射 到 平 面 交 界 面 上 ， 也 会 发 生 同 样 的 现 象 。 弹 性 波 的 绕 射弹 性 波 在 传 播 过 程 中 遇 到 障 碍 物 边 缘 或 孔 洞 时 所 发 生 的 弯 折 现 象 称 为 波 的 绕 射 。障 碍 物 或 孔 洞 越 小 ， 波 长 越 长 ， 则 绕 射 现 象 越 显 著 。 绕 射 现 象 反 映 出 波 的 特 性 。 在 地 震学 中 ， 研 究 震 源 附 近 区 域 内 弹 性 波 的 传 播 时 需

27、要 考 虑 波 的 绕 射 。爆炸反射界面 当对叠加剖面作偏移时，我们用只适合于炮检共点数据接收记录的偏移理论(即零偏移距记录) 。为了讨论零偏移距记录的偏移，需要改进我们的概念结构，现在我们来考虑两种记录方式： 一个炮点和一个接收点在同一点上沿着测线移动记录的零偏移距剖面记录的能量沿着垂直于界面的入射路径到达界面，但这种记录观测系统实际上是不可实现的。现在我们考虑另外一种可以得到同样地震剖面的观测系统，设想将爆炸震源沿着反射界面放置(Loewenthal 等，1976)，同样将测线的每一个共中心点都放上一个检波器，使震源在同一时刻全部爆炸，激发出的地震波向上传播被地表检波器接收，这种实验描述

28、的地质模型称为爆炸反射界面模型。结果来自爆炸反射界面模型的地震剖面很大程度上与零偏移距剖面是等效的，但有一个重要的差别：零偏移距剖面是一个双程时间记录(从震源到反射点再返回到同一位置的接收点)，而爆炸反射界面模型则是单程时间记录(从震源所在的反射点到接收点)，为了使这两种剖面更符合，我们可以设想在用爆炸反射界面模型时，地震波的传播速度是真实介质速度的一半。 零偏移距剖面与爆炸反射界面模型间的等价不是十分的严格，特别是测线方向上存在强烈的横向速度变化时(Kjartansson 和 Rocca，1979)。菲涅尔带 Fresnel zone 1.反射界面的一部分，从这部分界面所反射的能量能在第一次

29、反射波的半波长距离内到达检波器从这区城来的反射波能最发生相长干涉。对于水平的反射面，中央的第一菲涅尔带是圆形。紧接的是一系列圆环，半径增大。2.第一菲涅尔带仅是平反射面的一部分，对形成反射有主要作用。对于谐波，相继的圆环带为效果是互相相消。3.菲涅尔透镜，使相消干涉带变黑，所以只有相长干涉带才能使光线通过。图 F-21 菲涅尔条带 单色光舔与接收器在 S，第一菲涅尔带半径 Rt，第二菲涅尔条帝是阴影环，高价的条带也是环。主波长为 。地滚波地 滚 波 是 沿 地 表 或 接 近 地 表 面 传 播 的 面 波 。 常 以 有 较 低 速 度 、 较 低 频 率 、但 有 大 的 振 幅 为 特

30、征 。 可 利 用 爆 炸 点 及 检 波 器 的 组 合 、 滤 波 和 叠 加 来 抑 制 地滚 波 。 瑞 利 波 通 常 是 其 主 要 来 源 。希尔伯特变换概 念 简 介在 数 学 与 信 号 处 理 的 领 域 中 ， 一 个 实 值 函 数 的 希 尔 伯 特 变 换 (Hilbert transform)在 此 标 示 为 H是 将 信 号 s(t)与 1/(t)做 卷 积 ， 以 得 到 s(t)。 因 此 ， 希 尔 伯 特 变换 结 果 s(t)可 以 被 解 读 为 输 入 是 的 线 性 非 时 变 系 统 (linear time invariant system

31、)的 输 出 ，而 此 一 系 统 的 脉 冲 响 应 为 1/(t)。主成分分析 主成分分析（karhunen-loeve）是一种压缩格式，是对图象实行一个线性变换潜水波学 科 ： 地 球 物 理 勘 探 词 目 ： 潜 水 波 英 文 ： diving waves 释 文 ： 地 震 波 在 地 表 非 垂 直 入 射 于 速 度 有 垂 向 梯 度 的 水 平 连 续 介 质 时 ，透 射 波 射 线 遵 循 斯 奈 尔 定 律 传 播 到 最 大 穿 透 深 度 后 立 即 回 折 传 返 地 面 ， 就 像潜 者 入 水 到 最 大 深 度 后 再 浮 出 水 面 一 样 ， 射 线

32、 轨 迹 呈 圆 弧 状 ， 称 为 潜 水 波 ，也 是 一 种 折 射 波 。导波导 波 ， guided wave 是 井 内 波 场 中 斜 射 到 井 壁 上 ， 在 井 壁 间 多 次 反射 和 沿 井 传 播 ， 并 径 向 干 涉 的 那 些 波 。 对 于 地 层 横 波 速 度 大 于 井 中 流 体 波 速的 硬 地 层 ， 井 中 以 大 于 横 波 全 反 射 角 射 向 井 壁 的 波 ， 即 使 经 过 井 壁 间 多 次 反射 ， 能 量 也 不 会 散 失 到 井 外 ， 这 部 分 波 径 向 干 涉 形 成 驻 波 所 对 应 的 导 波 ， 沿井 传 播

33、 没 有 衰 减 ， 统 称 为 传 播 模 式 。 伪 瑞 利 波 和 斯 通 利 波 就 属 于 这 一 类 。 那些 以 小 于 横 波 全 反 射 角 射 向 井 壁 又 多 次 在 井 壁 间 反 射 的 波 ， 每 在 井 壁 反 射 一次 ， 就 会 有 部 分 能 量 透 射 到 井 外 ， 这 部 分 波 在 井 内 传 播 径 向 也 产 生 干 涉 效 应形 成 导 波 。 由 于 能 量 不 断 的 被 泄 漏 到 井 外 ， 这 类 导 波 是 衰 减 的 ， 称 为 泄 漏 模式 波 ， 或 简 称 漏 模 。 以 纵 、 横 波 临 界 角 射 向 井 壁 的 反

34、 射 波 ， 称 为 回 响 波 ， 也构 成 导 波 的 一 部 分 。显式算法和隐式算法所谓显式和隐式，是指求解方法的不同，即数学上的出发点不一样。并不是说显式只能求动力学问题，隐式只能求静力学问题，只是求解策略不通。y0Z e#B(显式求解是对时间进行差分，不存在迭代和收敛问题，最小时间步取决于最小单元的尺寸。过多和过小的时间步往往导致求解时间非常漫长，但总能给出一个计算结果。解题费用非常昂贵。因此在建模划分网格时要非常注意。隐式求解和时间无关，采用的是牛顿迭代法（线性问题就直接求解线性代数方程组），因此存在一个迭代收敛问题，不收敛就的不到结果。两者求解问题所耗时间的长短理论上无法比较。

35、实际应用中一般感觉来说显式耗时多些。由于两者解题的出发点，所以一般来说显式用于求解和时间相关的动力学问题。隐式用来求解和时间无关的静力学问题。但也不是绝对的。比如，用隐式求解时，为了克服迭代不收敛，改用显式算，但是要多给点时间，这样虽然克服了不收敛的问题，但是求解的时间费用也是相当客观的。另外，隐式也可以求解动力学问题。地震层析成像地 震 层 析 成 像 英 文 ： seismic tomography 释 文 ： 仿 效 医 学 上 用 x 射 线 对 人 体 内 部 组 织 结 构 进 行 逐 层 剖 析 成 像 的 原理 ,利 用 地 震 波 在 不 同 方 向 投 射 的 波 场 信

36、息 ,对 地 下 介 质 内 部 精 细 结 构 (例 如速 度 、 衰 减 系 数 、 反 射 系 数 等 的 分 布 )进 行 成 像 。 方 法 与 反 演 类 似 ,一 般 也将 地 下 划 分 为 网 格 ,对 每 个 单 元 给 定 要 成 像 的 参 数 值 ,计 算 走 时 或 振 幅 ,比 较计 算 结 果 与 实 测 数 据 ,迭 代 进 行 至 两 者 之 间 的 误 差 达 到 要 求 为 止 。 具 体 算 法也 有 多 种 ,例 如 代 数 重 构 、 截 断 QR 分 解 法 、 正 交 分 解 最 小 二 乘 法 、 截 断 奇 异值 分 解 法 、 散 射 层

37、 析 成 像 法 等 。 地 震 层 析 成 像 也 有 反 射 、 绕 射 和 透 射 层 析 成像 之 分 ,后 者 要 采 取 井 间 或 地 面 一 井 问 观 测 。 远场在 衍 射 光 学 中 ， 远 场 可 以 这 么 定 义 ： 入 射 光 波 是 一 个 平 面 波 ， 经 过 透 镜 会 聚 后 ， 在焦 斑 前 后 半 个 瑞 利 长 度 范 围 内 的 光 场 称 为 远 场 。 一 般 来 说 ， 夫 琅 和 费 衍 射 就 可 以 看 做 一个 远 场 衍 射 。谱白化定 义 ： 谱 白 化 是 地 震 勘 探 数 据 处 理 的 一 种 常 用 方 法 ,可 以

38、展 宽 信 号 的频 谱 提 高 信 号 分 辨 能 力 ,是 一 种 “纯 振 幅 ”的 滤 波 过 程 (陆 文 凯 , 2005) 。 实 现 方 法 ： 谱 白 化 处 理 既 可 以 在 频 率 域 中 实 现 ,也 可 以 在 时 间 域 中 实 现 。频 率 域 谱 白 化 方 法 的 基 本 方 法 是 将 信 号 进 行 傅 里 叶 变 换 ,由 时 间 域 变 到 频 率域 ;再 在 有 效 的 频 率 范 围 内 进 行 分 频 率 ;对 分 频 信 号 进 行 傅 里 叶 反 变 换 ,由 频率 域 变 到 时 间 域 ;对 各 时 间 域 信 号 进 行 时 变 增

39、益 ;最 后 将 时 变 增 益 信 号 重 新合 成 ,生 成 白 化 后 的 时 间 域 信 号 。 其 他 解 释 ： 谱 白 化 技 术 是 在 假 设 反 射 系 数 序 列 的 谱 是 白 的 基 础 上 的 ， 即在 全 频 带 内 其 谱 值 都 是 1。 根 据 这 个 假 设 ， 可 以 将 反 摺 积 以 后 的 地 震 道 分 成许 多 频 带 比 较 窄 的 地 震 道 ， 然 后 ， 分 别 对 分 解 后 的 各 道 能 量 进 行 均 衡 处 理 ，将 均 衡 处 理 后 的 各 道 再 组 合 就 得 到 谱 白 化 后 的 地 震 道 。波前扩散球面扩散：在均匀介质中，点震源的波前为球面，随着传播距离的增大，球面逐渐扩展，但总能量仍保持不变，而使单位面积上的能量减小，振动的振幅将随之减小，这称之为球面扩散（或波前扩散）。几 何 扩 散由于声波传播时其波前面为一扩张的球面，携带的声音随着距离增加而减弱。与池塘外扩的水波相似，我们观察到水波的高度或振幅，向外也逐渐减小。波幅减小是因为初始能量传播越来越广而产生衰减，这叫几何扩散。