1、,第四章 利用电路原理分析电路,4-1 叠加定理,4-2 替代定理,4-3 戴维南定理,4-4 特勒根定理,4-5 互易定理,4-1 叠加定理,一、 叠加定理 ：线性电路中任一支路的 i.u 为多个独立电源单独作用时在该支路上产生 i.u 的叠加。,叠加定理证明 见P82范围：线性电路受控源不参与叠加；某个独立源单独作用时，其它独立 电源置0，但受控源保留,某独立电源单独作用其它电源置0,电压源置0短路,电流源置0开路,叠加定理适用于求 i、u，但不能求功率,第四章 电路定理,=,举例,+,代数和 （参考方向),共同作用时方向与单独作用时方向相同为+,共同作用时方向与单独作用时方向相反为-,4
2、-1 叠加定理,二、举例说明叠加定理应用1、不含受控源 举例2、含受控源 举例 三、齐次定理线性电路中当所有激励放大K倍，响应也放大K倍说明：单激励时，响应与激励成正比多激励时，必须全部激励均放大K培响应才放大K倍 齐次定理应用举例,4-1 叠加定理,4-2 替代定理,一、替代定理 线性电阻电路中，若第 K支路电压 Uk，电流 ik已知，则此支路可用一个具有电压等于Uk的电压源 or 用一个电流为 ik的独立电流源替代，替代前后电路中全部 i.u 不变,说明 举例说明 P89被替代支路不能含受控源证明（见教材）略替代定理 可推广到非线性电路,二、替代定理应用 证明戴维南定理,第四章 电路定理,
3、4-3 戴维南定理和诺顿定理,第四章 电路定理,工程实际中，常常碰到只需研究某一支路的情况。这时，可以将除我们需保留的支路外的其余部分的电路(通常为二端网络或称一端口网络)，等效变换为较简单的含源支路(电压源与电阻串联或电流源与电阻并联支路),可大大方便我们的分析和计算。戴维南定理和诺顿定理正是给出了等效含源支路及其计算方法。,一、二端网络（一端口）：具有两个出线端的部分电路,分类,有源二端网络,无源二端网络,无源二端网络,有端二端网络,等效电路,戴维南电路,诺顿电路,第四章 电路定理,4-3 戴维南定理和诺顿定理,二、戴维南定理含源二端网络对外电路来说，可用一个电压源和电 阻串联来等效，电压
4、源电压等于二端网络的开路电压，电阻等于二端网络全部独立电源置0后的入端电阻,说明,i,P,R0,4-3 戴维南定理和诺顿定理,戴维南定理证明 略 P92（叠加定理+替代定理）,开路电压,短路电流,4-3 戴维南定理和诺顿定理,利用戴维南定理分析思路,其中,无受控源：电阻本征公式,有受控源,4-3 戴维南定理和诺顿定理,三、诺顿定理含源线性二端网络均可用一个电流源和电阻并联表示，电流源等于二端网络的短路电流，电阻等于一端口中全部独立源置零后的输入电阻。,说明,4-3 戴维南定理和诺顿定理,特例,诺顿电路不存在,戴维南电路不存在,4-3 戴维南定理和诺顿定理,如图电路，当电源（Uoc，Ro）不变， RL可变，则 RL = Ro 时，外电路获得功率最大,说明：证明 略应用举例,第四章 电路定理,4-3 最大功率传输定理,
