1、激发态粒子及正反粒子形成机制肖军运动光源辐射电磁场 同样满足麦氏方程，并可导出,NEB（1）2210Nct对于源作惯性运动情形，有（2）0将（2）式代入（1）式，则可得到（3）221Nct式中 ； 是波前传播方向上的单位矢量； 是光源运动速度。201/ckuc0k u对于源做非惯性运动情形，若引入（4）20Nctx式中（5）1uctt由（1）式则可得到（6）22 0NNcxtt也即有（7）222 0ttNcx若设（8）0,tt在 情形，由（7）式可解得（9）2 22 2/ /010234xcxct txeet 把 和（9）式代入（8）式，并令/txc(10）013024431C就可得到(11）
2、224/4/00( )xcxcNxtNee 可见，源在 情形时辐射的电磁波不是稳定的电磁波，而是一个衰减波，它象是一个激发态的场量子，在空间中传播（12）2max24ln8Cc距离后就衰减为零，由（12）式易看出，场量子在空间传播最大距离有两种结果（13）22224ln8lCcx并恒有（14）x很明显，当 时，这个场量子的具有的动量 和能量 分别是max； （15）284lnCc284lncC当 时，这个场量子的具有的动量 和能量 分别是max； （16）284lnCc284lncC易证明 ； （17）由此可知，这两个场量子是一对正、反场量子。能量为 的场量子若伴随电子一起运动，就形成正激发态粒子；能量为 的场量子若伴随电子一起运动，就形成反激发态粒子。参考文献1肖军，统一场及动体电磁理论，哈尔滨工程大学出版社，2008，P74
