1、1,第六章,蒸汽动力循环与制冷循环,2,本章主要内容,6.1 气体的压缩过程 6.2 膨胀过程 6.3 蒸汽动力循环 6.4 制冷循环过程,3,6.1 气体的压缩过程,讨论气体压缩过程中状态变化规律和以及压缩过程中所需的功和传递的热,气体的压缩一般有等温、绝热和多变三种,功的计算： 1、非流动的情况下，压缩所需外功（可逆）：,2、流动的情况下，理论轴功的计算有两种方法： ,按热力学第一定律的能量衡算计算，忽略过程动能 和位能的变化,该方法适应于可逆和不可逆的过程,4,一、等温压缩过程,体系在保持恒温的情况下，进行压缩，则该过程为等温压缩过程,1、理想气体,5,等温过程中，流动非流动过程中理论功
2、和传递的热都相等,结论,2、真实气体,6,二、绝热压缩过程,体系与环境之间无热交换的情况下，进行压缩，则该过程为绝热压缩过程。Q=0,1、理想气体,7,2、真实气体,利用热力学第一定律： 由于Q0 则,8,三、多变压缩过程,实际的压缩过程中，如果压力和体积的关系可用,表示，则称为多变压缩,多变压缩是有规律压缩的总称。,9,1、理想气体,10,2、真实气体,按一般的方法计算,比较结论,11,四、多级压缩中间冷却过程,多级压缩中间冷却过程，就是将气缸冷却器气缸冷却器气缸，依次连接起来，使气体在气缸里被多次压缩，而每压缩一次就经过冷却器冷却到初温，然后到下一级压缩，直到预期的压力。,12,例6.1工
3、程上要求一压气机每小时提供压力为40*105Pa的压缩空气120kg, 进气压力为1.013*105Pa ，温度为20，此过程为多变压缩,m=1.2, 如果采用单级压缩、两级压缩，中间冷却。试计算压送每千克空气的理论压气功，压缩机消耗的功率以及空气的终温。,解：单级,13,两级压缩：,14,6.2 节流膨胀与作外功的绝热膨胀,一. 节流膨胀过程 高压流体经过节流阀后迅速膨胀到低压的过程称为节流膨胀。 1. 特点：等焓过程 由热力学第一定律：,Q=0（来不及传热）， Ws=0（不做功） 若忽略掉动能、位能的影响 H=0对于H=f（T，P） P发生变化 T也随之发生变化,15,（1） 定义式 流体
4、节流时，由于压力变化而引起的温度变化，称为微分节流效应,2. 微分节流效应（焦汤效应）,（6-12）,数学式：,节流过程：,H=f（T，P）,16,（6-13）,时，,故,17,(2)节流膨胀致冷的可能性, 对理想气体,=0,PV=RT V=RT/P,这说明了理想气体在节流过程中温度不发生变化,18, 真实气体,有三种可能的情况，由定义式知,当J0时，表示节流后压力下降，温度也下降,致冷,当J=0时，表示节流后压力下降，温度不变化,当J0时，表示节流后压力下降，温度上升，,致热,不产生温度效应,19,（3） 结论, 节流膨胀过程的主要特征是等焓过程； 理想气体节流时温度不变，不能用于致冷、致热
5、； 真实气体节流效应取决于气体的状态，在不同的状态下节流，具有不同的微分节流效应值。,20,3 转化点，转化曲线,转化点：,当,时，（T，P）所对应的点。,图示：,致冷区,P,T,等H线,J 0,J 0,J =0,T,致热区,T,转化曲线:将各转化点联结起来所组成的曲线. 在转化曲线左侧，等焓线上，随P，T，J 0，致冷区 在转化曲线右侧，等焓线上，随P，T，J 0，致热区 转化线上, J =0,21,4 积分节流效应,（6-14）,积分节流效应的求法:三种,（1） 公式法,若p变化不太大，J为常数,若p变化大，J不为常数，用式（6-14）计算，但很麻烦，一般不用。,22,(2) T-S图法,
6、P1,P2,T1,T2,S,T,(3) 利用经验公式估算,对于空气，当压力变化不太大时，不考虑温度的影响，可直接按下式近似估算：,式中：压力单位为大气压atm，温度单位为热力学温度开尔文。,对于不同的流体，其表达式不同。,等H线,23,二.对外作功的绝热膨胀,1. 可逆绝热膨胀,特点：等熵过程,(1) 微分等熵温度效应,定义式：,（6-15）,(2) 等熵膨胀致冷的可能性,对于定组成单相体系，自由度为2，S=f（T，P） 对于等熵过程：,24,S恒大于0,（Maxwell第一关系式）,（6-16）,说明了任何气体在任何状态下经绝热膨胀，都可致冷。这与节流膨胀不同。,25,这就说明了在相同条件下
7、等熵膨胀系数大于节流膨胀系数,因此由等熵膨胀可获得比节流膨胀更好的致冷效果.,将（6-16）式与（6-13）式比较，得, 任何气体均有V0 Cp0,恒大于零.,26, 利用积分等熵温度效应,(3) 积分等熵温度效应,等熵膨胀时，压力变化为有限值所引起的温度变化，称之。,计算积分等熵温度效应的方法有4种：, 理想气体的积分等熵温度效应TS,27,在有T-S图时，最方便的方法是由T-S图读取TS,对于理想气体,绝热可逆过程, T-S图法,P1,P2,T1,T2,T,S,28, 用等焓节流效应计算,若Cp=const,29,2.不可逆对外做功的绝热膨胀,对活塞式膨胀机 当t30 s=0.70.75
8、对透平机 s=0.80.85 不可逆对外做功的绝热膨胀的温度效应介于等熵膨胀效应和节流膨胀效应之间。,绝热 Q=0,30,三.等熵膨胀与节流膨胀的比较,1,2,2,0,T,S,P1,P2,1.等熵膨胀与气体的属性及状态无关，对任何气体任何状态都产生制冷效应。,QOS=H1-H2,制冷量：QOSQOH,QOH=H1-H2,2.,31,3.设备与操作,节流膨胀：简单，针形阀,等熵膨胀：复杂，需要低温润滑油。,4.操作条件与运行情况,一般大、中型企业这两种都用，小型企业用节流膨胀,这两种膨胀过程是制冷的依据，也是气体液化的依据。,32,6.4 制冷循环,当冷冻温度大于-100 ，称普通冷冻。 小于-
9、100 称深度冷冻。,高温环境,33,正向卡诺循环：工质吸热温度大于工质放热温度。 逆向卡诺循环：工质吸热温度小于工质放热温度。,制冷循环为逆向卡诺循环,34,高温环境,低温冷室,35,二.蒸汽压缩制冷循环,1. 工作原理及T-S图 主要设备有： 压缩机 冷凝器 膨胀机（节流阀） 蒸发器 四部分组成。,在制冷过程中，要涉及到工质相变、压力、沸点等问题,蒸发器,冷凝器,压缩机,膨胀机或节流阀,1,2,3,4,QH,QL 载冷体,36,特点： 传热过程可逆,(1)卡诺压缩制冷循环,压缩、膨胀过程可逆,由热力学第一定律：,循环过程,37,故：,定义：消耗单位功所获得的冷量。,衡量制冷效果好坏的一个技
10、术指标是制冷系数。,卡诺压缩制冷循环制冷系数,38,等温蒸发,等温冷凝,T,S,1,2,3,4,T放,T吸,WS,耗功过程：耗功量最小。,实际过程的耗功量要大于逆向卡诺循环的耗功量,39,制冷系数与冷却温度TH和载冷体（被冷物质）TL有关。,若制冷温度TL（由工艺条件决定）一定，TH，,结论:,若冷却水（空气）TH一定，TL，因此要以满足工艺条件为依据。如果工艺条件为-20，一般选取TL= -25即可性。过冷5，不能太多。,40,(2) 实际压缩制冷循环,实际压缩制冷循环就其循环所需的设备来说，完全与卡诺压缩制冷循环所需要的设备相同， 关键在于在循环的过程中，每一步都不一定是可逆的。 它与卡诺
11、压缩制冷循环不同处表现在五个方面。,41, 制冷剂（工质）进压缩机状态不同,卡诺：湿气 实际：干气, 压缩过程不同,卡诺：等熵过程 实际：不可逆绝热过程,等熵效率： s=等熵过程耗功/实际过程耗功,s1,若Q=0 则 Ws=,42,卡诺：等温过程,实际：不可逆过程，沿着等压线变化。, 冷凝过程不同, 制冷剂出冷凝器状态不同,卡诺：饱和液体,实际：过冷液体, 膨胀过程不同,卡诺：等熵（膨胀机）,实际：等焓（节流阀）,实际压缩制冷循环：12341 理想压缩制冷循环：12”34”1 卡诺压缩制冷循环：12341,43,44,蒸发盘管,冷冻室,冷凝盘管,压缩机,毛细管,单级蒸汽压缩制冷,45,2.压缩
12、制冷过程的热力学计算, 单位冷冻量：1kg制冷剂在循环过程中所提供的冷量。,kJ/kg, 冷凝器的单位热负荷,kJ/kg, 单位耗功量,kJ/kg, 制冷系数, 冰机的制冷能力Q0,kJ/h,G制冷剂循环量,46,1冷冻吨=1*103*334.5/24=1.394*104 kJ/h,1冷冻吨=每天将273.16K的1吨水凝结为同温度的冰所需取走的热量。,由于1kg水凝结为冰要放出334.5 kJ的热量, 制冷剂循环量,kg/h, 冷凝器的热负荷,kJ/h,QH是设计冷凝器的基本依据。,Kw, 压缩机的轴功率,Kw,47,计算举例,某压缩制冷装置，用R134a作为制冷剂，蒸发器中的温度为-25，
13、冷却器中的压力为1.0MPa，假定R134a进入压缩机时为饱和蒸汽，而离开冷凝器时为饱和液体，压缩过程按绝热可逆计算，每小时制冷量Q0为1.67105 kJh-1。求：（1）所需的制冷剂流率；（ 2）制冷系数。1点 -25 饱和蒸汽查表得 H1231.9kJ/kgS1 0.9367kJ/(kgK),48,49,2点 P2 1MPa，S2 S1 0.9367kJ/(kgK)查表得 H2 278.7 kJ/kg,50,51,4 点 1MPa饱和液体查表得 H4 104.2 kJ/kg,52,53,H1231.9kJ/kg H2 278.7 kJ/kg H4 104.2 kJ/kg H5 H4,54
14、,3 制冷剂 Refrigerants,制冷剂的选择原则：（1）潜热要大。 （2）操作压力要合适。即冷凝压力（高压）不要过高，蒸发压力（低压）不要过低。 （3）化学稳定性、不易燃、不分解、无腐蚀性。 （4）价格低。 （5）冷冻剂对环境应该无公害。,55,4.载冷体的选用,工业上一般选用冷冻盐水CaCl2，MgCl2,56,三. 多级压缩制冷和复迭式制冷,在氨制冷剂中，一般蒸发温度低于-30时，采用两级压缩 低于-45时，采用三级压缩,1.两级压缩制冷循环,(1) 工作原理及T-S图,57,低压蒸发器,高压蒸发器,冷凝器,低压汽缸,高压汽缸,中间冷却器,节流阀I,节流阀I I,汽液分离器,1,2
15、,2,3,4,5,6,7,8,58,1,2,3,4,5,6,7,8,S,T,Pm, 耗功小，节能 制冷率大 可同时得到不同温度的低温,(2)两级压缩两级蒸发的好处,思考一下三级压缩三级蒸发的原理图 ?,59,四.吸收式制冷,1.吸收式制冷的工作原理,泵,吸收器,换热器,解吸器,蒸发器,节流阀,QL载冷体,水,低品位蒸汽TR QR,冷凝器,QH,水,60,将吸收式制冷循环与蒸汽压缩制冷循环相比较，其不同点仅在于： 蒸汽压缩制冷循环：压缩机（消耗机械功） 吸收式制冷循环： 吸收塔，解吸器，换热器，泵（消耗低品位热量）,61,2.评价吸收式制冷循环的经济指标,最大热力系数：,用于评价吸收式制冷循环的
16、经济指标是热力系数（能量利用系数）,62,热泵,制热效率QH/WN,63,6.4 深冷循环（气体液化循环）,深度冷冻循环的目的就是获得低温度液体。 当气体温度高于其临界温度时，无论加多大的压力都不能使其液化。因此，气体的临界温度越低，所需要的液化温度越低。 如：氮气 Tc=126.2K(-146.95)氢气 Tc=33.2K(-249.95) 利用一次节流膨胀液化气体是最简单的气体液化循环。,64,一. Linde Cycle (林德循环),1895年德国工程师Linde（林德）首先应用此法液化空气，故称简单的林德循环。,1.工作原理及TS图,此系统由,压缩机 冷却器 换热器 节流阀 气液分离
17、器,组成,65,66,这是操作稳定时所表示的T-S图。从这一图示来看，深冷与普通冷冻循环主要区别表现在： 普冷：两个封闭式循环。制冷循环与被冷物系是两种物质，彼此独立封闭循环。 深冷：制冷循环与分离或液化物质是同一种物质，且是不封闭循环。,S,T,1,2,3,4,5,0,T4,67,2. 热力学计算,以处理1kg气体为基准 （1） 气体液化量（液化率）x 所谓液化率：1kg被处理的气体所能产生的液体kg数。 取换热器、节流阀、气液分离器为研究体系,由热力学第一定律：,因体系与环境无轴功交换，若无冷损失，,由体系的能量平衡，则有,68,（6-26）理论液化量,(6-29) 实际液化量,冷量损失。
18、这是由于气体液化装置绝热不完全，环境介质热量传给低温设备而引起的冷量损失。,（换热器不完全交换）,低压气体平均热容,换热器热端温差,69,(2) 制冷量qo,在稳定操作下，液化xkg气体所取走的热量。,理论制冷量：,实际制冷量：,P1、T1被液化气体初态的压力、温度P2被液化气体压缩后的压力,（3） 功耗Ws,按理想气体的可逆等温压缩,（6-28）,理想,实际耗功,式中：R气体常数，单位取kJ/kgK,压缩机的等温压缩效率，一般按经验可取0.59,70,(4) 比功Wx,每液化1kg气体所消耗的功称为比功。,（5） 制冷系数,问题: 一次节流液化循环比较简单，但效率很低。目前只有小型气体分离、
19、液化装置如小型空分装置还有采用。 在简单的林德循环中，由于高压气体的相对量大和热容大，用未冷凝低压气体无法将其冷却到足够的低温。,71,二. 克劳德循环,1.工作原理及TS图,72,克劳德循环的优点主要表现在：（1） 减少了高压气体的量，增加了作为冷却介质的低压气体大量；（2） 提高了液化率；（3） 回收了部分功。,p2,p1,S,T,T1,T3,1,2,3,4,4,6,7,8,9,T9,73,2.热力学计算,（1） 液化量x,以图中虚线作为研究体系,由热力学第一定律：,体系与环境无轴功交换，无冷损失,由体系的能量平衡，则有,74,与林德循环相比较，制冷量多出,若考虑不完全热交换损失q2和系统的冷损失q3 实际：,（2） 制冷量qo,理论： 实际：,kg,75,式中：s等熵膨胀效率M未进入膨胀机的气体分率m膨胀机的机械效率R气体常数，单位取kJ/kgK,(3) 功耗Ws,理想： 实际：,压缩机的等温压缩效率，一般按经验可取0.59,76,
