1、实验 2.5 氢原子光谱理科强化班 071242037 姚路驰引言光谱线系的规律与原子结构有内在的联系，因此，原子光谱是研究原子结构的一种重要方法。年巴尔末总结了人们对氢光谱测量的结果，发现了氢光谱的规律，提出了著名的巴尔末公式，氢光谱规律的发现为玻尔理论的建立提供了坚实的实验基础，对原子物理学和量子力学的发展起过重要作用。年尤里（）根据里德伯常数随原子核质量不同而变化的规律，对重氢赖曼线系进行摄谱分析，发现氢的同位素氘的存在。通过巴尔末公式求得的里德伯常数是物理学中少数几个最精确的常数之一，成为检验原子理论可靠性的标准和测量其他基本物理常数的依据。-型光栅光谱仪用于近代物理实验中的氢 (氘)
2、原子光谱实验，一改以往在大型摄谱仪上用感光胶片记录的方法，而使光谱既可在微机屏幕上显示，又可打印成谱图保存，实验结果准确明了。实验目的1.熟悉光栅光谱仪的性能与用法。2.用光栅光谱仪测量氢原子光谱巴尔末线系的波长，求里德伯常数。实验原理氢原子光谱是最简单、最典型的原子光谱。用电激发氢放电管(氢灯)中的稀薄氢气(压力在 102左右)，可得到线状氢原子光谱。瑞士物理学家巴尔末根据实验结果给出氢原子光谱在可见光区域的经验公式 420nH（2.5-1）式中 H为氢原子谱线在真空中的波长。 0364.57是一经验常数。取，等整数。若用波数 表示，则上式变为 211nRvHH（2.5-2）式中 H称为氢的
3、里德伯常数。根据玻尔理论，对氢和类氢原子的里德伯常数的计算，得 )/1()4(32024Mmchzez（2.5-3）式中为原子核质量，为电子质量，为电子电荷，为光速，为普朗克常数， 0为真空介电常数，为原子序数。当时，由上式可得出相当于原子核不动时的里德伯常数(普适的里德伯常数) 3204)(chzeR（2.5-4）所以（2.5-5）对于氢，有 )/1(HHMmR（2.5-6）这里 H是氢原子核的质量。由此可知，通过实验测得氢的巴尔末线系的前几条谱线的波长，借助（2.5-6）式可求得氢的里德伯常数。里德伯常数 是重要的基本物理常数之一，对它的精密测量在科学上有重要意义，目前它的推荐值为 （）
4、表 2.5-1 为氢的巴尔末线系的波长表。图 2.5-1 是氢原子能级图。表 2.5-1 氢的巴尔末线系波长谱线符号 波长（nm）H 656.280H 486.133H 434.047H 410.174H 397.007H 388.906H 383.540H 379.791H 377.063H 375.015值得注意的是，计算 H和 时，应该用氢谱线在真空中的波长，而实验是在空气中进行的，所以应将空气中的波长转换成真空中的波长。即 真空 空气 ，氢巴尔末线系前条谱线的修正值如表 2.5-2 所示。表 2.5-2 波长修正值氢谱线 H H H H H H(nm) 0.181 0.136 0.12
5、1 0.116 0.112 0.110实验布置图实验布置实验连线图实验仪器-型组合式多功能光栅光谱仪，包含氢、氖、氦、氮、汞放电管的多组放电灯。-型组合式多功能光栅光谱仪，由光栅单色仪、接收单元、扫描系统、电子放大器、采集单元、计算机组成。如图 2.5-2 所示。入射狭缝、出射狭缝均为直狭缝，宽度范围2.5 连续可调，光源发出的光束进入入射狭缝，位于反射式准光镜的焦面上，通过入射的光束经反射成平行光束投向平面光栅上，衍射后的平行光束经物镜成像在上和上，通过可以观察光的衍射情况，以便调节光栅；光通过后用光电倍增管接收，送入计算机进行分析。在光栅光谱仪中常使用反射式闪耀光栅。如图 2.5-3 所示
6、，锯齿形是光栅刻痕形状。现考虑相邻刻槽的相应点上反射的光线。和是以角入射的光线。和是以角衍射的两条光线。和两条光线之间的光程差是（） ，其中是相邻刻槽间的距离，称为光栅常数。当光程差满足光栅方程（），时，光强有一极大值，或者说将出现一亮的光谱线。对同一，根据、可以确定衍射光的波长 ，这就是光栅测量光谱的原理。闪耀光栅将同一波长的衍射光集中到某一特定的级上。为了对光谱扫描，将光栅安装在转盘上，转盘由电机驱动，转动转盘，可以改变入射角，改变波长范围，实现较大波长范围的扫描，软件中的初始化工作，就是改变的大小，改变测试波长范围。实验内容1.氢原子光谱波长的测量和里德伯常数的计算（）准备系统按图 2.
7、5-4 接线。接通电源前，认真检查接线是否正确。并检查转换开关的位置。如用光电倍增管接收，将扳手置“光电倍增管”档；如目视，将扳手置“观察缝”档。然后接通电箱电源，并将电压调到。狭缝调整根据光源等实际情况，调节 1、 2、 3狭缝。顺时针旋转为狭缝宽度加大，反之减小。每旋转一周狭缝宽度变化 0.5。为保护狭缝，最大不超过 2.5。不要使狭缝刀口相接触。用力要轻。开启计算机。启动-型组合式光栅光谱仪控制处理软件。软件操作方法可参阅-型组合式多功能光栅光谱仪使用说明书-页。初始化。屏幕上显示工作界面后，弹出对话框，让操作者确认当前的波长位置是否有效，是否重新初始化。如果选择取消，则初始化，波长位置
8、回到处。软件工作界面主要由菜单栏、主工具栏、辅工具栏、工作区、状态栏、参数设置区以及寄存器信息提示区等组成。菜单栏有文件、信息视图、工作、读取数据、数据图形处理等项。与一般的Windows 应用程序类似。（）氢原子发射光谱的测量选定光谱光源，打开放电管电源。将光源对准光谱仪入射狭缝，通过螺旋测微器调节狭缝宽度。必要时可在光源前加聚光镜，移动聚光镜，均匀照亮入射狭缝。将扳手置“观察缝” ，由出射狭缝目视入射狭缝是否均匀照明。选择参数设置区的“参数设置”项，设置工作方式、范围及状态。工作方式模式：所采集的数据格式，有能量、透过率、吸光度、基线。测光谱时选能量。间隔：两个数据点之间的最小波长间隔，根
9、据需要在 0.1之间选择。工作范围：在起始、终止波长和最大、最小值个编辑框中输入相应的值。工作状态负高压：提供给光电倍增管的负高压，设共八档。增益：设置放大器的放大率，设共八档。采集次数：在每个数据点上采集数据取平均的次数。拖动滑块，在次之间选择。在参数设置区中，选择“数据”项，在“寄存器”下拉列表框中选择某一寄存器，在数值框中显示该寄存器的数据。参数设置区中， “系统” 、 “高级”两个选项，一般不要改动。待初始化完毕，用鼠标点击文件新建，并点击工具栏中的“单程”扫描，开始显示图像。建议先测定标光源(如汞、氖、氦、氮灯)的谱线，在“读取数据”项下对曲线进行寻峰，读出波长，和定标光源的已知谱线
10、(附后)波长相比较，对波长进行修正。如果在扫描过程中发现峰值超出最高标度，可点击“停止” 。然后寻找最高峰对应的波长，进行定波长扫描(在“工作”菜单内)。同时调节倍增管前面的狭缝宽度，将峰值调到合适位置。调节完毕，将波长范围设置成，重新初始化，再单程扫描。扫描完毕，保存文件。将光源换成氢灯，测量氢光谱的谱线。注意，换光源前，先关闭先前光源，选择待测光源，再开启电源。进行单程扫描，获得氢光谱的谱线，通过“寻峰”或“读取谱线数据”求出巴尔末线系前- 条谱线的波长。数据处理实验中先测了氦原子光谱，数据与理论值比较如下：理论值（nm）447.1 468.6 501.6 587.6 706.6实验值（n
11、m）447.1 471.8 502.2 587.7 706.7可见实验值较理论值偏大，实验中采用的修正为-0.1。真空波长修正值如下：氢谱线 H H H H H H(nm) 0.181 0.136 0.121 0.116 0.112 0.110于是修正出结果：氢谱线 H H H H测量值（nm） 656.6 486.3 434.3 410.1修正后（nm） 656.7 486.3 434.3 410.1计算得的 R 值为RH 标准值（m-1） 平均 1 2 3 41.097*10e7 1.0965*10e7 1.096*10e7 1.097*10e7 1.096*10e7 1.097*10e7由 RH 平均值求得 R =1.0971*10e7m-1，相对 R =1.0973*10e7m-1 的相对误差为 0.018%。思考题1. 氢光谱巴尔末线系的极限波长是多少？答：为 364.57nm=1/（4R H）2. 谱线计算值有唯一的波长，但实测谱线有一定的宽度，其主要原因是什么？答：1.原子的热运动展宽2.外部杂光干扰3.受光栅密度限制。
