1、电 磁 学,电能是应用最广泛的能源； 电磁波的传播实现了信息传递； 电磁学与工程技术各个领域有十分密切的联系； 电磁学的研究在理论方面也很重要。,1905年爱因斯坦建立 狭义相对论,1865年麦克斯韦提出 电磁场理论,1820年,奥斯特发现 电流对磁针的作用,公元前600年,1831年,法拉第发现 电磁感应,古希腊泰勒斯 第一次记载电现象,静电场,第五章,静电场-相对于观察者静止的电荷产生的电场 稳恒电场不随时间改变的电荷分布产生不随时间改变的电场两个物理量： 场强、电势； 一个实验规律：库仑定律；两个定理： 高斯定理、环流定理,电场是一种特殊形式的物质.,5-1 电场 电场强度,一、电荷,电
2、荷的种类：正电荷、负电荷,带电现象：物体经摩擦后对轻微物体有吸引作用的现象。,两种电荷：,硬橡胶棒与毛皮摩擦后所带的电荷为负电荷。,玻璃棒与丝绸摩擦后所带的电荷为正电荷。,电荷守恒定律： 在一个孤立系统内发生的过程中，正负电荷的代数和保持不变。 （自然界的基本守恒定律之一）,电荷的量子化效应：Q = Ne,电量：电荷的多少 单位：库仑 符号：C,( N = 1，2，3， ),电荷的性质：同号相斥、异号相吸,库仑 (C.A.Coulomb 1736 1806）,法国物理学家，1785年通过扭秤实验创立库仑定律, 使电磁学的研究从定性进入定量阶段. 电荷的单位库仑以他的姓氏命名.,二、库仑定律,真
3、空中两个静止的点电荷之间的作用力（静电力），与它们所带电量的乘积成正比，与它们之间的距离的平方成反比，作用力沿着这两个点电荷的连线。,讨论,库仑定律包含同性相斥，异性相吸这一结果。,(a) q1和q2同性，则q1 q20, 和 同向，方程说明1排斥2,(b)q1和q2异性，则q1 q20, 和 反向，方程说明1吸引2,注意：只适用两个点电荷之间,数学表达式,离散状态,连续分布,静电力的叠加原理作用于某电荷上的总静电力等于其他点电荷单独存在时作用于该电荷的静电力的矢量和。,所以库仑力与万有引力数值之比为,电子与质子之间静电力（库仑力）为吸引力,电子与质子之间的万有引力为,例：在氢原子中，电子与质
4、子的距离为5.310-11米，试求静电力及万有引力，并比较这两个力的数量关系。,解：由于电子与质子之间距离约为它们自身直径的105倍，因而可将电子、质子看成点电荷。,三、电场强度,电场,叠加性,研究方法：,能法引入电势 u,力法引入场强,对外表现：,a.对电荷（带电体）施加作用力 b.电场力对电荷（带电体）作功,电场强度,电场,电荷,电荷,1.由 是否能说， 与 成正比，与 成反比？,讨论,2.一总电量为Q0的金属球，在它附近P点产生的场强为 。将一点电荷q0引入P点，测得q实际受力 与 q之比为 ，是大于、小于、还是等于P点的,四、场强叠加原理,点电荷系,连续带电体,1. 点电荷的电场,五、
5、电场强度的计算,2. 点电荷系的电场,设真空中有n个点电荷q1,q2,qn，则P点场强,场强在坐标轴上的投影,例1电偶极子,如图已知：q、-q、 rl，电偶极矩,求：A点及B点的场强,解：A点 设+q和-q 的场强 分别为 和,电偶极子的轴,对B点：,结论,3. 连续带电体的电场,电荷元随不同的电荷分布应表达为,体电荷,面电荷,线电荷,例2 求一均匀带电直线在O点的电场。 已知： q 、 a 、1、2、。,解题步骤,1. 选电荷元,5. 选择积分变量,4. 建立坐标，将 投影到坐标轴上,2.确定 的方向,3.确定 的大小,选作为积分变量,当直线长度,无限长均匀带电直线的场强,讨论,课堂练习 求
6、均匀带电细杆延长线上一点的场强。已知 q ,L,a,例3 求一均匀带电圆环轴线上任一点 x处的电场。 已知： q 、a 、 x。,对轴线:,当dq位置发生变化时，它所激发的电场矢量构成了一个圆锥面。,由对称性,讨论,（2）当x=0,即在圆环中心处，,（3）当 时，,这时可以把带电圆环看作一个点电荷 这正反映了点电荷概念的相对性,1.求均匀带电半圆环圆心处的 ，已知 R、,电荷元dq产生的场,根据对称性,课堂练习：,取电荷元dq则,由对称性,方向：沿Y轴负向,2.求均匀带电一细圆弧圆心处的场强，已知 ,R,例4 求均匀带电圆盘轴线上任一点的电场。已知：q、 R、 x 求：Ep,解：细圆环所带电量
7、为,由上题结论知：,讨论,1. 当Rx,（无限大均匀带电平面的场强）,2. 当Rx,例5 两块无限大均匀带电平面，已知电荷面密度为，计算场强分布。,两板之间：,两板之外： E=0,六带电体在外电场中所受的力,课堂讨论：如图已知q、d、S,求两板间的所用力,解：由场强叠加原理,解：合力,合力矩,将上式写为矢量式,力矩总是使电矩 转向 的方向，以达到稳定状态,可见： 力矩最大； 力矩最小。,在电场中画一组曲线，曲线上每一点的切线方向与该点的电场方向一致，这一组曲线称为电力线。,通过无限小面元dS的电力线数目de与dS 的比值称为电力线密度。我们规定电场中某点的场强的大小等于该点的电力线密度,一、电
8、场的图示法(电力线),5-2 电通量 高斯定理,电力线性质：,2、任何两条电力线不相交。,1、不闭合，不中断, 起于正电荷(或无穷远处)、止于负电荷(或无穷远处) ；,总结：,正点电荷与负点电荷的电场线,一对等量正点电荷的电场线,一对等量异号点电荷的电场线,带电平行板电容器的电场线,二、电通量,通过电场中某一面的电力线数称为通过该面的电通量。用e表示。,均匀电场 S与电场强度方向垂直,均匀电场，S 法线方向与电场强度方向成角,电场不均匀，S为任意曲面,S为任意闭合曲面,规定：法线的正方向为指向闭合曲面的外侧。,求均匀电场中一半球面的电通量。,三、高斯定理,在真空中的任意静电场中，通过任一闭合曲
9、面S的电通量e ,等于该闭合曲面所包围的电荷电量的代数和除以0 ,而与闭合曲面外的电荷无关。,高 斯,高斯 (C.F.Gauss 17771855）,德国数学家、天文学家和物理学家，有“数学王子”美称，他与韦伯制成了第一台有线电报机和建立了地磁观测台，高斯还创立了电磁量的绝对单位制.,1、高斯定理的引出,(1)场源电荷为点电荷且在闭合曲面内,与球面半径无关，即以点电荷q为中心的任一球面，不论半径大小如何，通过球面的电通量都相等。,讨论：,c、若封闭面不是球面，积分值不变。,电量为q的正电荷有q/0条电力线由它发出伸向无穷远,电量为q的负电荷有q/0条电力线终止于它,b、若q不位于球面中心，积分
10、值不变。,(2) 场源电荷为点电荷，但在闭合曲面外。,因为有几条电力线进面内必然有同样数目的电力线从面内出来。,(3) 场源电荷为点电荷系(或电荷连续分布的带电体)，高斯面为任意闭合曲面,3、高斯定理的理解,a. 是闭合面各面元处的电场强度，是由全部电荷（面内外电荷）共同产生的矢量和，而过曲面的通量由曲面内的电荷决定。,因为曲面外的电荷（如 ）对闭合曲面提供的通量有正有负才导致 对整个闭合曲面贡献的通量为0。,b . 对连续带电体，高斯定理为,表明电力线从正电荷发出，穿出闭合曲面, 所以正电荷是静电场的源头。,表明有电力线穿入闭合曲面而终止于负电荷， 所以负电荷是静电场的尾。,高斯定理将静电场
11、与场源电荷联系了起来，揭示了静电场是有源场这一普遍性质。,四、高斯定理的应用,1 . 利用高斯定理求某些电通量,例：设均匀电场 和半径为R的半球面的轴平行，计算通过半球面的电通量。,2.作高斯面，计算电通量及,3.利用高斯定理求解,解: 对称性分析,作高斯面球面,电通量,电量,用高斯定理求解,例1. 均匀带电球面的电场。已知R、 q0,R,+,+,+,+,+,+,+,+,+,+,+,+,+,+,+,q,解：,rR,场强,例2. 均匀带电球体的电场。已知 q, R,R,rR,电量,高斯定理,场强,电通量,均匀带电球体电场强度分布曲线,解:,具有面对称,高斯面:柱面,例3. 均匀带电无限大平面的电
12、场，已知,解：场具有轴对称 高斯面：圆柱面,例4. 均匀带电圆柱面的电场。沿轴线方向单位长度带电量为,(1) r R,(2) r R,课堂练习：求均匀带电圆柱体的场强分布，已知R，,课堂讨论,q,1立方体边长 a，求,位于一顶点,q,移动两电荷对场强及通量的影响,2如图 讨论,用高斯定理计算电场强度的一般步骤：,（1） 从电荷分布的对称性来分析电场强度的对称性，判定电场强度的方向。,（2）根据电场强度的对称性特点，作相应的高斯面（通常为球面、圆柱面等），使高斯面上各点的电场强度大小相等。,（3）确定高斯面内所包围的电荷之代数和。,（4）根据高斯定理计算出电场强度大小。,5-3 电场力的功 电势
13、,其中,则,一电场力做功,推广,(与路径无关),结论试验电荷在任何静电场中移动时，静电场力所做的功只与路径的起点和终点位置有关，而与路径无关。,静电力是保守力,二、静电场的环路定理,即静电场力移动电荷沿任一闭和路径所作的功为零。,q0沿闭合路径 acbda 一周电场力所作的功,在静电场中，电场强度的环流恒为零。静电场的环路定理,静电场是保守场,b点电势能,则ab电场力的功,Wa属于q0及 系统,注意,三、电势能,保守力的功 = 相应势能的增量的负值,所以 静电力的功 = 静电势能增量的负值,有限带电体以无穷远为电势零点，实际问题中常选择地球电势为零.,定义电势差,电场中任意两点 的电势之差（电
14、压）,四、电势 电势差,a、b两点的电势差等于将单位正电荷从a点移到b时，电场力所做的功。,定义电势,将电荷q从ab电场力的功,注意,1、电势是相对量，电势零点的选择是任意的。,2、两点间的电势差与电势零点选择无关。,3、电势零点的选择。,1、点电荷电场中的电势,如图 P点的场强为,由电势定义得,讨论,对称性,大小,以q为球心的同一球面上的点电势相等,五、电势的计算,根据电场叠加原理场中任一点的,2、电势叠加原理,若场源为q1 、q2 qn的点电荷系,场强,电势,各点电荷单独存在时在该点电势的代数和,由电势叠加原理，P的电势为,点电荷系的电势,连续带电体的电势,由电势叠加原理,根据已知的场强分
15、布，按定义计算,由点电荷电势公式，利用电势叠加原理计算,电势计算的两种方法：,例1 、求电偶极子电场中任一点P的电势,由叠加原理,其中,例2、求均匀带电圆环轴线上的电势分布。已知：R、q,解:方法一 微元法,方法二 定义法,由电场强度的分布,例3、求均匀带电球面电场中电势的分布，已知R，q,解: 方法一 叠加法 (微元法),任一圆环,由图,方法二 定义法,由高斯定理求出场强分布,由定义,课堂练习 ：1.求等量异号的同心带电球面的电势差已知+q 、-q、RA 、RB,解: 由高斯定理,由电势差定义,求单位正电荷沿odc 移至c ，电场力所作的功,5-4 场强与电势的关系,一、 等势面,等势面 ：
16、 电场中电势相等的点组成的曲面,电荷沿等势面移动时，电场力做功为零.,某点的电场强度与通过该点的等势面垂直.,等势面的性质,等势面与电力线处处正交，电力线指向电势降落的方向。,令q在面上有元位移,沿电力线移动,a,b为等势面上任意两点,移动q,从a到b,证明:,等势面较密集的地方场强大，较稀疏的地方场强小。,规定:场中任意两相临等势面间的电势差相等,课堂练习：由等势面确定a、b点的场强大小和方向,已知,二、场强与电势梯度的关系,单位正电荷从 a到 b电场力的功,电场强度沿某一方向的分量,沿该方向电势的变化率的负值,一般,所以,的方向与u的梯度反向，即指向u降落的方向,物理意义：电势梯度是一个矢量，它的大小为电势沿等势面法线方向的变化率，它的方向沿等势面法线方向且指向电势增大的方向。,例1利用场强与电势梯度的关系， 计算均匀带电细圆环轴线上一点的场强。,解 :,例2计算电偶极子电场中任一点的场强,解：,B点(x=0),A点(y=0),
