1、 明普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散 射的 时 域谱 元 分析吣吣删吣帅程 至 今， 琩 谢 普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散射的 时 域谱 元 分析目 诓 匠 痰 氖 庇 蚱 自 7 纠砺邸 艹 薪 鹗 舯呓 缣 跫 硕士 论 文目普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散 射的 时 域谱 元 分析普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散 射的 时 域谱 元 分析可 见 ，国 际 上 对 墓 刈 潭然 故墙 细 叩摹 怯捎 谀 壳 癟 还是 一第五章 ： 总 结 全 文 ，提出 未 来 可 以进 一步优 化的 工作。硕士 论 文本 章 首先 介 绍了 谱 元 法 中 基函 数 的 选 取和 网
2、 格 离散 方 式 ，接 着 确立 了 时 域谱 元 法波 动 方 程 ，最后对时 间差分格 式 的 选 取做 了 简要 介 绍。之为 谱 元 法 瓻 度 将 会 随 着 多 项 式 阶 数 的 增 加而 增 加。 谱 元 法 一般 采 用 六 面 体离散 计 算 空 间，该 离散方 式 分为 两类 ： 一类 是 直 六 面 体离散 ，其 质 量 矩 阵 为 对角 阵 ； 另 一类 是 曲 六 面 体离散 ，其 质 量 矩 阵 为 块 对角 阵 。 该 对角 性或 块 对角 性决 定 了 对质 量 矩 阵 求逆 是 非常 容易 的 。由 于时 域谱 元 法 具 有 上 述 优 点，因 而 它
3、已 经成 为 求解 偏 微 分方 程 的 一种重 要 数 值方 法 。 时 域谱 元 法 网 格 离散 方 式普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散 射的 时 域谱 元 分析 图 参 量 坐 标系 与 物 理坐 标系 的 映射关 系 图，此 图为 二阶 的 几 何 映射图 怯赏 映射到参 量 坐 标系 下后得到的 一个 标准立 方 体单 元 。 几 何 坐 标映射到参刁哆 时 域谱 元 法 基函 数硕士 论 文其 中 ， ， ， 是 譒 嘞钍剑 孝 荖阶 多该 多 项 式 具 有 以下主 要 性质 ：其 他 递 推 公 式 ：硕士 论 文 普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散 射的 时 域谱 元
4、 分析 啤啤莆鳌隤 叩 溃 耄 本 文 分析 电 磁 散 射时 是 基于矢 量 波 动 方 程 的 。 矢 量 波 动 方 程 ：硕士 论 文 占 鳎 篔 一砂一够砂一叻砂一西普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散射的 时 域谱 元 分析蛳 羗 乙皓 必暂型反批 、厂钆西癴， 高 巾 刮悄 緁缈 舟 口肿， 埽上叫 研咋心枷缸心乏瑚 ， 一翻硕士 论 文 普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散射的 时 域谱 元 分析为 一项 重 要 的 参 考 指标，它 是 雷达学领域研究 的 重 点。 雷达散 射截面 的 获 取一般 有 两种方 式 ，一种是 传统的 实 验 检 测 法 ； 一种是 近来 比 较
5、 流 行的 计 算 机 电 磁 仿 真 法 。 两种方 法 都 有 各 自 的 优 点： 实 验 检 测 法 以现实 世界为 基础 ，只 要 实 验 设 备 精 度 够高 ，检 测人 员 没有 误操 作，那 测 出 的 数 据 将 非常 可 靠 ，其 缺 点是 实 验 消耗 的 资 源过 大，而 且检测 时 间长，使 用 起 来 不灵 活； 计 算 机 仿 真 法 与 传统的 实 验 检 测 法 与 之不同 ，它 消耗 资源少，获 得数 据 的 时 间短 ，比 起 众 多 昂 贵 的 实 验 设 备 ，计 算 机 仿 真 法 只 需 要 一台或 多台高 性能 计 算 机 即可 ，因 而 其 成
6、 本 相 对低 廉 。 由 于电 磁 仿 真 法 消耗 时 间少，因 而 其 与计 算 机 建模技术 相 结 合 ，可 以快速 有 效地 预测 和 模拟各 种电 磁 模型的 参 数 结 果 ，是 电子 工业 优 化设 计 的 一项 重 要 参 考 。 值 得一提的 是 ，实 验 检 测 法 和 计 算 机 仿 真 法 是 相 辅相 成 的 。 电 磁 学算 法 是 电 磁 仿 真 的 理论 基础 ，本 文 介 绍的 时 域谱 元 法 即为 电 磁 学算 法的其 中 一种。 时 域谱 元 法 散 射公 式 的 推 导图 计 算 区 域划 分图 A 送 际 痉 奖悖 舜 远 自 由 空 间中 ，带
7、 的 电 场总 场矢 量 波 动 方 程 ：但 是 为 了 后面 公 式 推 导 时 书写 的 方 便，这 里 将 其 保 留 。带 散 射场区 的 电 场矢 量 波 动 方 程 ：、在 面 上 只有 一个 方 向有 非零值 ，在棱 边上 两个 方 向有 非零值 ，在顶 点普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散 射的 时 域谱 元 分析们驮 占 去甗卅心穕业。心八、由 于使 用 了 完 全 匹 配 层 ，计 算 区 域最外层 司 米 用 理想 金 属截断，但 是 也司 以便用磊我【人 】一盷訹 磊磊 裖舯，纠摇硕士 论 文乇歹彩：荩弧陧去卜形一去肛吨 卜渺 。 。，。 ，普通媒 质 与 等离子
8、体电 磁 散 射的 时 域谱 元 分析所 示 ，则 源的 三 方 向电 场值 为 ：器嘶蚴删 誊 蔷其 中 口为 电 场极 化角 。限 制在总 场区 域内，散 射场区 的 电 场 曼 ，入 射波 几 乎 没有 泄 漏 到散 射场区 。硕士 论 文图 无散射体时 计 算 区 域电 场分布 时 间 图 无散射体时 计 算 区 域电 场分布进 一步验 证 了 体激 励法 能 够很 好 地 抑 制入 射波 泄 漏 到散 射场区 。普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散 射的 时 域谱 元 分析 式 有 一种理解 方 式 ，将 其 最后一项 关 于平 面 波 源的 总 场积 分项 与 第一项 合破，卜一
9、，殆 缈几的 关 于 的 面 积 分是 非常 难 以在程 序中 通用 实 现的 ，因 此 我们 可 以采 取下面 这 种方硕士 论 文、上 式 第一项 重 新 展开出 关 于平 面 波 源的 总 场积 分项 后，得最终 的 总 场公 式 为 ： 专 等普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散 射的 时 域谱 元 分析，分别 表 示 电 场系 数 的 一次时 间积 分和 二次时 间积 分。 ” 算 得近场值 后，即可 在外推 面 上 由 近场外推 远 场。 基于谱 元 法 的 远 场外推 ，有 两硕士 论 文频 域外推 公 式 ，计 算 出 该 频 率下空 间任 意 方 向的 散 射场或 辐 射场，
10、该 方 法 比 较 适 合 于矽 一去 包 卜 ， 一流 求 琭 蚇 ， 。 为 了 阐明获得电 流 矩 与 磁 流 矩 的方 法 ，下面 以电 流 矩 与 磁 流 矩咖 址小；，普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散 射的 时 域谱 元 分析迟 时 间将 是 最短 的 ，令则 一处第，面 元 的 推 迟 时 间为 普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散 射的 时 域谱 元 分析由 【 知，磁 流 矩 与 电 流 矩 的 频 域表 达式 为 ： ，加 各 参 量含 义 如 下图所 示 ：式 中 ， ， 俊 蘨 录，令观察点尸 角 度 为 剩 ，源点 晡 瑈， ，则硕士 论 文 琭 螥 咖 民 唧 磉 ： 揞伞痡 上 式 代 入 泶 锸 郊 纯汕 蟮闷 德 食 虏煌 嵌 鹊 腞 。普通媒 质 与 等离子 体电 磁 散 射的 时 域谱 元 分析所 消耗 的 时 间为 秒 。 图 为 愠龅 慕 峁 隒 仿 真 软 件计 算 出 的 结 果对比 。
