1、大学物理教程,第12章 多粒子体系的热物理,12.1 理想气体的描述,理想气体的宏观描述,12.1.1,热学的研究对象是由大量微观粒子(分子、原子等)组成的宏观物体，通常称研究对象为热力学系统，简称系统。在研究一个热力学系统的热现象规律时，不仅要注意系统内部的各种因素，同时也要注意外部环境对系统的影响。与系统发生相互作用的外部环境，称为外界，即系统以外的部分。例如，讨论对象为容器内的气体时，气体为系统，而容器的器壁为外界。,12.1 理想气体的描述,要研究热力学系统的性质，首先必须认识它所处的状态。热力学系统根据所处状态的不同，可以分为平衡态和非平衡态。在不受外界影响的条件下，热力学系统经过足
2、够长的时间后，必将达到一个稳定的状态，其宏观性质不再随时间变化,而无论系统的初始状态如何。我们把这种在不受外界影响的条件下，系统的宏观性质不随时间变化的状态称为平衡态。这里所说的不受外界影响，是指外界对系统既不做功也不传热的情况。因此，平衡态是热学中一个重要的基本概念。,12.1 理想气体的描述,用来描述物体状态的物理量称为状态参量。在力学中，我们用位置矢量和速度来描述物体机械运动的状态，位置矢量和速度就是两个力学状态参量。在讨论由大量做热运动的分子构成的理想气体状态时，仅用力学状态参量是不够的。下面简单介绍气体的三个状态参量。 1）体积 2）压强 3）温度,12.1 理想气体的描述,一定质量
3、的气体处于平衡态时，其状态可以用一组p、V、T值来表示.由于p、V、T之间存在一定关系，因此，任何一个平衡态都可以用p-V图上一个确定的点来表示。图12.1中的点分别表示两个不同的状态。,图12.1 平衡态与准静态过程,12.1 理想气体的描述,体积V是几何量，压强p是力学量，而温度T是反映气体分子热运动剧烈程度的量，是热运动特有的一个基本量，属于热学量.它们都是用来描述气体系统整体特征的物理量，称为宏观量.而组成气体的每个分子都具有质量、速度、动量以及能量等，这些描述个别分子的性质和运动状态的物理量称为微观量。,12.1 理想气体的描述,一个热力学系统，当受到外界影响(做功或传热)时，其状态
4、就会发生变化。一个实际热力学过程从初态到末态要经历许多中间状态，这些中间状态都不是平衡态，整个系统没有确定的参量，所以无法用系统本身的状态参量来描述过程的变化。在热力学中，为了能够利用系统处于平衡态的性质来研究热力学过程的规律，引入了准静态过程的概念。,12.1 理想气体的描述,对处于平衡态的一定质量的气体来说，当描写该状态的任意一个参量发生变化时，其他两个参量一般也将随之改变，但这三个状态参量之间总是满足一定的关系。我们把平衡态下，理想气体的各个状态参量之间的关系式称为理想气体的状态方程。状态方程的具体形式是由实验来确定的，一般来说，这个方程的形式是很复杂的，它与气体的性质有关。这里我们只讨
5、论理想气体的状态方程。,12.1 理想气体的描述,12.1 理想气体的描述,理想气体的微观模型,12.1.2,12.1 理想气体的描述,(1)每个分子的运动速度各不相同，并且通过碰撞不断变化。,(2)平衡态时，若忽略重力的影响，每个分子处在容器内任何空间的概率完全一样。,(3)平衡态时，每个分子的速度指向各个方向的机会(概率)是相同的，没有哪个方向更占优势，即分子速度按方向的分布是均匀的。,12.1 理想气体的描述,12.2 描述理想气体的统计规律,理想气体的压强公式,12.2.1,在大雨中撑伞会感到有一股压力，这是由于大量密集的雨滴不断撞击雨伞的原因。形成气体压强的原因与此类似，气体作用于容
6、器壁的压力是气体中大量分子不断碰撞器壁的结果。各处的压强都相等，所以只需要计算容器中任何一个器壁受到的压强就可以了。如图12.2所示。,12.2 描述理想气体的统计规律,图12.2 推导压强公式,12.2 描述理想气体的统计规律,12.2 描述理想气体的统计规律,温度的微观本质,12.2.2,12.2 描述理想气体的统计规律,12.2 描述理想气体的统计规律,12.2 描述理想气体的统计规律,能量均分定理 理想气体的内能,12.2.3,确定一个物体在空间的位置所需要的独立坐标数目称为该物体的自由度，常用i来表示。对于在空间自由运动的质点，其位置需要用三个独立坐标来表示。下面根据上述概念来讨论各
7、种分子的自由度。如图12.3所示。,12.2 描述理想气体的统计规律,图12.3 分子运动的自由度,12.2 描述理想气体的统计规律,12.2 描述理想气体的统计规律,12.2 描述理想气体的统计规律,如果分配于某一种运动形式或某一个自由度上的能量多了，则在碰撞时能量由这种运动形式或这一自由度转移到其他运动形式或其他自由度的概率就比较大。因此，在达到平衡状态时，就形成能量按自由度均匀分配的统计规律。在经典物理中，能量均分定理也适用于达到平衡态的液体和固体分子。,12.2 描述理想气体的统计规律,对于实际气体来说，除了分子各种形式的动能和分子内原子间的振动势能之外，由于分子之间存在相互作用力，所
8、以气体的分子之间还具有相互作用的势能。组成气体的所有分子各种形式的动能与势能的总和，称为气体的内能。对于理想气体来说，由于不考虑分子之间的相互作用力，所以分子之间相互作用的势能也就忽略不计。,12.2 描述理想气体的统计规律,12.2 描述理想气体的统计规律,麦克斯韦速率分布律,12.2.4,12.2 描述理想气体的统计规律,可见，圆盘B和C起着速率选择器的作用。图12.5是分析实验结果作出的分子速率分布的情况，图中一块块小长方形面积表示分子在各速率区间内出现的概率。,图12.5 分子速率分布情况,12.2 描述理想气体的统计规律,麦克斯韦根据气体在平衡态下，分子热运动具有各向同性的特点，应用
9、概率论的方法，导出了在平衡态下气体分子按速率分布的统计规律。为了描述气体分子按速率分布的情况，需要引入速率分布函数的概念。,12.2 描述理想气体的统计规律,由麦克斯韦速率分布函数可以看出，对给定的气体，速率分布函数只与温度有关。以速率v为横坐标，f(v)为纵坐标画出的曲线称为麦克斯韦速率分布曲线，如图12.6所示。,图12.6 速率分布曲线,12.2 描述理想气体的统计规律,对于给定的气体(即摩尔质量M一定)，分布曲线的形状随温度的不同而发生变化；而在同一温度下，分布曲线的形状随气体的不同(即摩尔质量M不同)而不同。图12.7画出了同种气体在不同温度下的速率分布曲线，图12.8中的曲线为同一
10、温度下不同气体的速率分布曲线。,12.2 描述理想气体的统计规律,图12.7 同种气体在不同温度下的速率分布曲线,图12.8 不同气体在同一温度下的速率分布曲线,12.2 描述理想气体的统计规律,12.2 描述理想气体的统计规律,如图12.9所示。这三种速率都具有统计平均的意义，都反映了大量分子做热运动的统计规律，在不同的问题中各有不同的应用。在计算分子运动的平均距离时，要用到平均速率；在计算分子的平均平动动能时，则要用到方均根速率。,图12.9 三种统计速率,12.2 描述理想气体的统计规律,例12.7 如图12.10所示，两条曲线分别表示氢气和氧气在同一温度下的麦克斯韦速率分布曲线，根据图
11、上数据求出氢气和氧气的最概然速率。,图12.10 例12.7图,12.3 热力学第一定律及其应用,内能 功 热量与热容,12.3.1,在12.2.3节中，我们定义了系统的内能，内能是指系统内所有粒子的无规则运动能量与粒子间相互作用势能的总和。实验证明，系统状态发生变化时，内能的变化量只决定于系统的始末状态，而与状态变化所经历的具体过程无关，即热力学系统在一定状态下，应具有一定的内能.因此，内能是系统状态的单值函数。,12.3 热力学第一定律及其应用,外界对系统做功是引起系统状态变化的基本方式之一。例如，活塞压缩气体，活塞对气体做功，气体的状态发生变化。如图12.11所示，我们以气缸中气体的膨胀
12、过程为例来计算准静态过程中系统对外界所做的功。,图12.11 气体膨胀做功,12.3 热力学第一定律及其应用,由图12.12还可以看出，如果系统的状态变化沿虚线所示的过程进行，那么，系统对外界所做的功在数值上就等于虚线下面的面积。,图12.12 准静态过程,12.3 热力学第一定律及其应用,1）热量 实践经验表明，热力学系统相互作用的另一种方式是热传递.两个温度不同的系统相互接触以后，热的系统要变冷，冷的系统要变热，最后达到热平衡而具有相同的温度。这种系统间由于热相互作用(或者说由于温度差)而传递的能量称为热量，一般用Q来表示。,12.3 热力学第一定律及其应用,2）热容 对物体加热使物体的温
13、度改变时，往往需要进行热量的计算。物体吸收热量的多少取决于什么因素呢？实验表明，物体吸收的热量与物体的质量和温度的变化量成正比。但是，质量相等的不同物质，升高相同的温度，吸收的热量一般是不相等的。为了描述各种物质的吸热能力，我们引入热容的概念。,12.3 热力学第一定律及其应用,热力学第一定律,12.3.2,由上一节的讨论可知，对系统做功和向系统传递热量都可以改变系统的内能。一般情况下，当系统状态变化时，做功与传递热量往往是同时存在的。例如，气体膨胀时，系统对外界做功，同时通过气缸壁，系统也可以从外界吸收热量。实验证明，对于任何一个热力学系统，当它从状态经过任一过程到达状态时，外界对它所做的功
14、与向它传递的热量之和总是等于系统内能的增量。,12.3 热力学第一定律及其应用,12.3 热力学第一定律及其应用,1）等体过程 如图12.13所示，一气缸内储有一定量的某种理想气体，活塞固定不动，使气缸连续地与一系列有微小温度差的恒温热源相接触，从而使气体的温度逐渐上升，压强增大，但气体的体积保持不变。这样，系统就经历了一个准静态的等体过程。,12.3 热力学第一定律及其应用,图12.13 等体过程,12.3 热力学第一定律及其应用,2）等压过程 设想一气缸连续地与一系列有微小温度差的恒温热源相接触，同时活塞上所加的外力保持不变。 从而体积增大。体积膨胀将反过来使气体的压强降低，从而保证气体在
15、压强不变的情况下进行膨胀。这样，系统就经历了一个准静态的等压过程，如图12.14所示。,12.3 热力学第一定律及其应用,图12.14 等压过程,12.3 热力学第一定律及其应用,12.3 热力学第一定律及其应用,12.3 热力学第一定律及其应用,12.3 热力学第一定律及其应用,3）等温过程 设想一气缸，其四壁和活塞是绝对不导热的，而底部是导热的，如图12.15所示。现将气缸底部与一温度为T的恒温热源相接触，当作用在活塞上的外界压强无限缓慢地降低时，缸内气体将随之逐渐膨胀而对外做功。,12.3 热力学第一定律及其应用,图12.15 等温过程,12.3 热力学第一定律及其应用,绝热过程,12.
16、3.3,系统与外界之间没有热量交换的过程，称为绝热过程。它的特征是在任意微小过程中，dQ=0要实现绝热过程，系统的外壁必须是完全绝热的，但在自然界中，完全绝热的器壁是不存在的，如图12.16所示，气体在具有绝热套的气缸中进行膨胀，就可看作绝热过程。,图12.16 绝热过程,12.3 热力学第一定律及其应用,可在p-V图上画出这两过程的过程曲线，如图12.17所示。图中实线表示绝热线，虚线表示同一气体的等温线，两曲线在A点相交。,图12.17 绝热线与等温线,12.3 热力学第一定律及其应用,12.4 循环过程 卡诺循环,循环过程,12.4.1,系统从某一状态出发，经过一系列状态变化过程以后，又
17、回到初始状态的整个过程，称为循环过程，简称循环。一个准静态的循环过程，在p-V图上可用一条闭合曲线来表示，如图12.18中的abcda就表示一个准静态循环过程,其中箭头表示过程进行的方向。,图12.18 循环过程,12.4 循环过程 卡诺循环,图12.19(a)所示的abcda为一个正循环过程.在膨胀过程abc中，系统对外界做功A1，其数值等于曲线abc下的面积；在压缩过程cda中，外界对系统做功A2，其数值等于曲线cda下的面积。因此，在一个完整的循环过程中，系统对外界所做的净功A=A1A2，其数值就等于闭合曲线abcda所包围的面积。热量交换的情况是，系统在膨胀过程abc中内能增加。,12
18、.4 循环过程 卡诺循环,图12.19 正循环过程,12.4 循环过程 卡诺循环,制冷机的工作过程与热机相反，如图12.20(a)所示的adcba就是代表制冷机工作过程的一个逆循环。由图可以看出，系统在adc过程中内能在增加，同时对外做功，从而使低温热源的温度降低，达到制冷的效果。这就是制冷机的工作原理，其能流图如图12.20(b)所示。,12.4 循环过程 卡诺循环,图12.20 逆循环过程,12.4 循环过程 卡诺循环,卡诺循环,12.4.2,从19世纪起，蒸汽机在工业、交通运输中的应用越来越广泛。但是蒸汽机的效率很低，只有3%5%，这就意味着95%以上的热量都没有得到利用。为了便于讨论，
19、我们以理想气体为工作物质。如图12.21所示。虽然人们在结构上不断加以改进，尽量减少漏气、散热、摩擦等因素的影响，但热机效率也只有微小的提高。,12.4 循环过程 卡诺循环,图12.21 卡诺热机（a）p-V图；（b）能流图,12.4 循环过程 卡诺循环,12.4 循环过程 卡诺循环,若卡诺循环沿逆时针方向进行，则构成卡诺制冷机，其p-V图和能量转换关系如图12.22所示。,图12.22 卡诺制冷机,12.5 热力学第二定律,热力学第二定律的表述,12.5.1,1851年，英国物理学家开尔文在总结了前人制造理想热机的大量实践后指出：不可能从单一热源吸收热量，使之完全变为有用功而不产生任何其他影
20、响。 所谓“不产生任何其他影响”是指除了吸热做功，即由热运动的能量转化为机械能外，不再有任何其他变化，也就是说热转变为功是唯一的结果。,12.5 热力学第二定律,1850年，德国物理学家克劳修斯在总结了人们制造制冷机的大量实践后指出：热量不可能自动地从低温物体传向高温物体。 虽然制冷机就是把热量从低温物体传到高温物体的，但在这一热量传递过程中，必须有外界对它做功，使外界消耗能量，可见，热量也不是自动地从低温物体传向高温物体的。,12.5 热力学第二定律,两种表述的等价性,12.5.2,开尔文表述主要针对热功转换的方向性问题，而克劳修斯表述则主要针对热传递的方向性问题。热力学第二定律的两种表述，
21、从表面上看来好像没有什么联系，实际上，两者是等价的。下面，我们用反证法来证明两者的等价性。如图12.26所示。,12.5 热力学第二定律,图12.26 假想制冷机,12.5 热力学第二定律,还可以证明，如果克劳修斯表述不成立，则开尔文表述也不成立。假设克劳修斯表述不成立，即存在一个制冷机不需要外界对它做功，热量Q2便可以自动地从低温热源T2传向高温热源T1，如图12.27所示。,12.5 热力学第二定律,图12.27 假想热机,12.5 热力学第二定律,可逆过程与不可逆过程,12.5.3,热力学第二定律是反映自然过程进行的方向和条件的一个规律，为了进一步研究热力学过程的方向性问题，这里介绍可逆
22、过程与不可逆过程的概念。 若一个热力学系统经历一个过程，从状态a变到状态b如果能使系统进行逆向变化，从状态b又回到状态a，且外界也同时恢复原状，我们称状态a到状态b的那个过程为可逆过程。,12.5 热力学第二定律,卡诺定理,12.5.4,12.5 热力学第二定律,热力学第二定律的统计意义,12.5.5,功转变为热是机械能转变为内能的过程。从微观角度看，功相当于分子做有规则的定向运动(叠加在无规热运动之上)，而内能相当于分子做无规热运动。因此，功转变为热的过程是大量分子的有序运动向无序运动转化的过程，这是可能的；从宏观角度看是自发进行的，而相反的过程则是不可能的。因此，功热转换的自发过程是向着无
23、序度增大的方向进行的。,12.5 热力学第二定律,两个温度不同的物体放在一起，热量将自动地由高温物体传向低温物体，最后使它们处于热平衡，具有相同的温度。温度是分子无规则热运动剧烈程度，即平均平动动能大小的宏观标志。初态温度较高的物体，相反的过程却是不可能发生的。因此，从微观上看，自发的热传导过程总是向着无规则热运动更加无序的方向进行的。,12.5 热力学第二定律,自由膨胀过程是气体分子整体从占有较小空间的初态转变到占有较大空间的末态的。在初态，分子系统占有较小的空间，分子空间位置的不确定性较小，无序度也较小；在末态，分子系统占有较大的空间，分子空间位置的不确定性较大，无序度也较大。因此，气体绝热自由膨胀过程自发地沿着大量分子的无规则热运动更加无序的方向进行。而不适用于只有少数分子的系统。,Thank You!,
