1、一维方势阱中粒子的能量本征值王雅楠赤峰学院物理与电子信息工程学院，赤峰 024000摘要：量子力学教学中一个基本的问题是用薛定谔方程处理一维方势阱中运动的粒子，关键词：1 一维势场中粒子的能量本征态的一般性质设质量为 m 的粒子在一维势场 ()Vx中(考虑定态的情况下)的能量本征方程为2 ()dEx（1）在上式中， ()Vx（实数值） ； 为能量本征； 为相应的能量本征态。以下是该方程的解，即能量本征态的一般性质：定理一：设 ()施能量本征方程（）的一个解，对应的能量本征值为 E，则x也是方程（）的一个解，对应的能量也是 E。定理二：对应于能量的某个本征值 ，总可以找到方程（）的一组实解，凡是
2、属于E的任何解，均可表示为这一组实解的线性叠加。定理三：设 ()Vx具有空间反射不变性， 。如 ()x是方程（）的对Vx应于能量本征值 的解，则 ()x也是方程（）的对应于能量 E的解。定理四：设 ()，则对应于任何一个能量本征值 ，总可以找到方程（）的一组解（每个解都有确定的宇称） ，而属于能量本征值 的任何解，都可用它们来展开。定理五：对于 21V有限的阶梯形方位势 12,;()Vxa能量本征函数 ()x及其导数 x必定是连续的（但如果 21V，则定理不成立） 。定理六：对于一维粒子，设 1x与 均为方程（）的属于同一能量 E的解，则 12x 21x常数（与 x无关） 。定理七：设粒子在规
3、则势场 ()V中运动（ ()无奇点） ，如存在束缚态，则必定不简并。2 方势方势阱是指如图所示一种理想的势能位形，当电子处在这样的一个势能的阱中时，其能量将产生量子化，即只可取一些分立的值，相应于这样的一些能量值 1E, 2, 3，的波函数 1()x， 2， 3()x，的形状也将不相同。3 理论推导并计算各种一维方势阱的能量本征值3.1 理论推导并计算一维无限深方势阱的能量本征值所谓一维无限深方势阱，就是粒子在势阱中的势能为零，而在势阱外势能等于无限大一种情况是一维非对称无限深方势阱，即质量为 m的粒子只能在 0xa的区域内自由运动，势能函数为：0 axU0,;,.xaVx 定态薛定谔方程为：
4、20dExamx当 0x和 a时， ；当 时 ， 2dEmx220xxad令/kmE代入薛定谔方程得：220dx此方程的通解为：sincosxAkBx由于阱壁无限高，所以 0 0asics(1)no2AB 由式（1）得 B=0 波函数为： sixk由式（2）得： in0Aa于是k即21,23mEna由此得到粒子的能量本征值：2,12,3nEnma另一种情况是一维对称无限深方势阱质量为 m的粒子只能在 xa的区域内自由运动，势能函数为:0,;2,.axV 定态薛定谔方程为：阱外： 222-dxEmx阱内： 211-d当 2ax时， 0x；当 x时 ， 2dEmx令2/k代入薛定谔方程得：220dx此方程的通解为：sincosxAkBx22axU0由于阱壁无限高，所以 02a 02a sincos(1)022ABa - 解得：sinco02AkaBA和 B不能同时为零，因此，得到两组解:cs0in02AkaB 由此可解得：,1,3ka 对于第一组解， n为偶数；对于第二组解， n为奇数。由此可得体系的能量为：2,8nEma 整 数 .3.2 理论推导并计算一维有限深方势阱的能量本征值3.3 理论推导并计算一维不对称方势阱的能量本征值3.4 理论推导并计算半壁无限高势场的能量本征值结论参考文献：
