1、一、填空题1. 晶格常数为 a 的立方晶系 (hkl)晶面族的晶面间距为 22/lkha；垂直于该(hkl)晶面族的倒格子矢量 为 hklG kaljkia22。2. 晶体结构可看成是将 基元 按相同的方式放置在具有三维平移周期性的 晶格 的每个格点构成。3. 晶体结构按晶胞形状对称性可划分为 7 大晶系，考虑平移对称性晶体结构可划分为 14 种布拉维晶格。4. 体心立方（bcc）晶格的结构因子为 )(exp1lkhifShkl ，其衍射消光条件是 。奇 数lkh5. 与正格子晶列hkl垂直的倒格子晶面的晶面指数为 (hkl) ，与正格子晶面（hkl）垂直的倒格子晶列的晶列指数为 hkl 。6
2、. 由 N 个晶胞常数为 a 的晶胞所构成的一维晶格，其第一布里渊区边界宽度为，电子波矢的允许值为 的整数倍。/2 Na/27. 对于体积为 V,并具有 N 个电子的金属, 其波矢空间中每一个波矢所占的体积为 ，费米波矢为 。V/23 3/12VNkF8. 按经典统计理论，N 个自由电子系统的比热应为 ，而根Bk23据量子统计得到的金属三维电子气的比热为 ，FBTN/比经典值小了约两个数量级。9在晶体的周期性势场中，电子能带在 布里渊区边界 将出现带隙，这是因为电子行波在该处受到 布拉格反射 变成驻波而导致的结果。10. 对晶格常数为 a 的简单立方晶体,与正格矢 R=ai+2aj+2ak 正
3、交的倒格子晶面族的面指数为 (122) , 其面间距为 .11. 铁磁相变属于典型的 二级 相变，在居里温度附近，自由能连续变化，但其 一阶导数（比热） 不连续。12. 晶体结构按点对称操作可划分为 32 个点群，结合平移对称操作可进一步划分为 230 个空间群。 13等径圆球的最密堆积方式有 六方密堆（hcp） 和 面心立方密堆（fcc） 两种方式，两者的空间占据率皆为 74%。14. 面心立方（fcc）晶格的倒格子为 体心立方（bcc） 晶格；面心立方（fcc）晶格的第一布里渊区为 截角八面体 。 15. 结构因子 Shkl 反映一个晶胞对于（hkl）布拉格衍射的衍射能力大小； 原子形状因
4、子 反映一个原子对于（hkl）布拉格衍射的衍射能力大小。16. 布里渊（Brillouin）区 定义为倒格子空间中的维格纳-赛茨原胞；按照衍射的劳埃条件，布里渊区边界包括了所有能发生 布拉格(Brag)反射 。17. 根据布拉格方程，能满足衍射条件的入射 x 射线的波长不得大于 2d ；入射 x 射线波长变大将导致衍射角 变大 。18. 晶体结构中由原子或原子集团组成的最小重复单元称为 基元 ；由晶格（点阵）的三个平移基矢围成的平行六面体称为 晶胞 。 19. 六方密堆结构的原子密排面为 （001） 晶面；垂直于 晶向按 ABAB 重复方式排列。最大配位数为 12。20. 简立方格子的倒格子为
5、 简立方 格子， 体心立方格子的倒格子为面心立方 格子。21. 对于体积为 V,并具有 N 个电子的金属, 其费米波矢为 3/12VNkF，费米能量为 。3/222VmkF22. 超导体最为根本的物理特征是具有 迈斯纳（Meisser）效应 。也就是说超导体除了具有完全导电性外，还具有 完全抗磁性 。23. 碳化硅（SiC）是一种常见的半导体材料，当产生晶格振动时，会形成3 支声学支格波和 3 支光学支格波。24. 晶体中电子的速度与波矢空间中能带的 一阶导数（斜率） 成正比；有效质量与波矢空间中能带的 二阶导数（曲率） 成反比。25. 晶格振动的爱因斯坦模型假定任何振动模式都具有 相同 的振
6、动频率，德拜模型则假定振动频率与 波矢 成正比。26. 顺磁性物质中原子具有磁矩，其磁化率为 正值 ，并遵从居里 定律。27. 第一类超导体的相干长度 大于 磁场侵入长度，因此超导态和正常态的界面自由能为 正 值，不能形成涡旋混合态。28. 对晶格常数为 a 的简单立方晶体,与正格矢 R=2ai+2aj+3ak 正交的倒格子晶面族的面指数为 (223) , 其面间距为 .17229.各向同性磁介质的相对磁导率 与磁化率 的关系为 ，其中磁rmmr1化率 的定义式为 。mHMm30. 体心立方元素晶体, 111方向上的结晶学周期是 ；实际周期为 /2 。31. 面心立方元素晶体中最小的晶列周期是
7、 ；该晶列在 （111） 晶面内。32. 氯化铯结构对应的是 简单立方 布拉菲格子，其配位数是 8 。33. 碳化硅 SiC 晶体产生晶格振动时，总共会形成 6 支格波；其中声学支和光学支格波各为 3 支。34. 钛酸锶 SrTiO3 晶体产生晶格振动时，会形成 15 支格波，其中声学支和光学支格波各为 3 和 12 支。35. 当 X 射线照射在一个晶体时，产生衍射的必要条件是 满足 Brag 方程 ，而产生衍射的充要条件是 该衍射的结构因子不为零 。36. X 射线的衍射方向主要取决于 晶胞的形状和大小 , 而衍射强度主要取决于 晶胞内的原子种类、数目和分布 。37 一级相变 在相变点处有
8、潜热，体系的自由能不连续变化；二级相变 在相变点处无潜热，体系的自由能连续变化，但其一阶导数（比热）不连续变化。38.金刚石晶体的结合类型是典型的 共价结合 晶体,每个原子具有正四面体构型的 sp 3 原子杂化轨道.39. 当电子遭受到某一晶面族的强烈反射时, 电子平行于晶面族的平均速度不为 零, 电子波矢的末端处在 布里渊区 边界上.40. 两种不同金属接触后, 费米能级高的带 正 电. 对导电有贡献的是费米面附近 的电子.41. 具有平移对称性的晶体结构不可能具有 5 重 对称轴，并且晶体结构的对称轴最高为 6 重 对称轴。42. 晶体结构按点对称操作可划分为 32 个 点群，结合平移对称
9、操作可进一步划分为 230 个 空间群。 43 等径圆球的最密堆积方式有六方密堆（hcp）和 面心立方密堆（fcc）两种方式，两者的空间占据率皆为 74% 。44. 面心立方（fcc）结构具有最大原子面密度的为 （111） 晶面；六方密堆（hcp）结构具有最大原子面密度的为 （001） 晶面。45立方晶系具有简单立方（bcc）、 体心立方(bcc) 和面心立方(fcc) 三种布拉维晶格。46. 面心立方（fcc）晶格的倒格子为 体心立方（bcc） 晶格；面心立方（fcc）晶格的第一布里渊区为 截角八面体 。 47. 体心立方（bcc）晶格的倒格子为 面心立方（fcc） 晶格；体心立方（bcc）
10、晶格的第一布里渊区为 正菱形十二面体 。 48. 布里渊（Brillouin）区 定义为倒格子空间中的维格纳-赛茨原胞；按照衍射的劳埃条件，布里渊区边界包括了所有能发生 布拉格(Brag)反射 的波的波矢。49金刚石晶体具有 面心立方（fcc） 晶格，每个晶胞包含8 个 碳原子。50.面心立方金刚石结构每个碳原子的最邻近原子配位数为 4 ；碳原子之间通过 共价键 结合。51. 岩盐(NaCl)晶体具有 面心立方（fcc） 晶格，每个晶胞包含 4 个 NaCl 基元。 52. 对于体积为 V,并具有 N 个电子的金属, 其费米波矢为 3/12VNkF，费米能量为 。3/222VmkF53. 对于
11、体积为 V,并具有 N 个电子的金属, 其费米波矢为 3/12VNkF，费米速度为 。3/12VmkvF54. 超导体最为根本的物理特征是具有 迈斯纳（Meisser）效应 。也就是说超导体除了具有完全导电性外，还具有 完全抗磁性 。55. 金刚石结构可看成是由两套 fcc 晶格沿体对角线平移1/4 体对角线长度相互穿套而成的复式格子。56. 金刚石结构的晶胞包含 8 个原子，其基元由位于（0,0,0）和(1/4,1/4,1/4) 原子坐标的两个原子构成。57. 氯化钠结构的晶胞包含 8 个离子，其基元由位于（0,0,0）的钠离子和 (1/2,0,0) 的氯离子构成。58 一级相变 在相变点处
12、有潜热，体系的自由能不连续变化；二级相变 在相变点处无潜热，体系的自由能连续变化，但其一阶导数（比热）不连续变化。59. 晶格振动的爱因斯坦模型假定任何振动模式都具有 相同 的振动频率，德拜模型则假定振动频率与 波矢 成正比。60. 晶格振动的爱因斯坦模型假定任何振动模式都具有 相同 的振动频率，能近似描述 光频支 的贡献。61. 晶格振动的德拜模型假定振动频率与 波矢 成正比，能较好描述声频支 的贡献。62. 根据经典的能量均分定律，固体晶格振动热容在高温时趋近 3R ,与温度无关；低温时偏离增大，与温度的 三次方 成正比。63. 由于电磁感应原理，所有的物质都具有 逆磁性 ；其磁化率为很小
13、的 负值 ，并且与温度几乎无关。64. 铁磁性物质中原子不仅具有磁矩，同时磁矩之间还具有 交换相互作用 ，因此在外磁场为零时，具有 自发磁化 。65. 根据费米分布函数 ，在一定温度下,电子在费米能级处的占据概率为 1/2 。66. 原子磁矩在外磁场作用下的转向表现为 郎之万 顺磁性；导电电子的自旋磁矩在外磁场作用下的转向表现为 泡利 顺磁性；67. 一定温度下，铁磁性物质的特征物理性质由 磁滞回线 表征。高于居里温度时转变为顺磁性，并遵从 居里外斯 定律。68. 铁磁性物质高于居里温度时转变为顺磁性，并遵从 居里外斯 定律，居里温度与 交换相互作用强度 成正比。69. 第二类超导体的相干长度
14、 小于 磁场侵入长度，因此超导态和正常态的界面自由能为 负 值，可形成涡旋混合态。70. 晶体衍射的必要条件是满足 Brag 方程，但由于系统消光，其中结构因子为零 的衍射不能被观察到。二、论述题1. 几何结构因子是如何表示的，它的物理意义如何？与哪些因素有关？答：结构因子 Fhkl反映一个晶胞对于（HKL）布拉格(Brag)衍射的衍射能力大小； )(2111 1)jjjjj LzKyHxinjrGinjrkinj injecHKL efefef efA 振 幅一 个 电 子 相 干 散 射 波 的干 散 射 波 的 合 成 振 幅 （一 个 晶 胞 内 所 有 原 子 相其大小取决于： 1）
15、晶胞内原子种类、数目和分布2）衍射方向： *cLbKaHGk2. 根据结合力的不同，晶体可分为几种类型？其各自的结合力分别是什么？答： 1）离子晶体正负离子间静电库仑力 2）分子晶体范德华力 3）金属晶体电子云和原子实之间的静电库仑力 4）共价晶体共价键 5）氢键晶体氢键作用3. 描述超导体的基本物理特征和重要物理参数，并从经典电磁理论说明完美导体与超导体的根本区别。答：超导体具有如下四大基本物理特征1）零电阻完全导体2）Meissner 效应完全抗磁性 3）Josephson 效应4）磁通量子化 0=(h/2e) 超导体具有如下个重要物理参数：临界温度 TC 、临界磁场 HC、临界电流密度
16、JC、相干长度、侵入长度、超导能隙 完美导体不具备完全抗磁性，而超导体具有完全抗磁性，此为两者间最根本的区别。根据法拉第电磁感应定律： ，若将超导体仅仅视BEt为电阻率为零的完美导体，内部电场强度 必为零，其旋度 必为零，E则磁场强度的时间变化率 亦必为零。因此完美导体内部的磁场强度保持Bt不变，根据外加磁场可为零或一定值；而对于超导体，无论外加磁场有无，在超导态其内部磁场强度始终保持为零，具有完全抗磁性，其磁化率为1。4. 试从热力学的角度，说明第一类超导体和第二类超导体的基本区别。答：超导体单位面积界面自由能为： 上式中为超导相干长度，为磁场侵入长度。对于第一类超导体，相干长度大于磁场侵入
17、长度，界面自由能为大于零的正值， 不利于形成正常态和超导态共存的混合态，磁束量子无法穿透第一类超导体，因此第一类超导体只有一个临界磁场，小于临界磁场为超导态，大于临界磁场为正常态。 对于第二类超导体，相干长度小于磁场侵入长度，界面自由能为小于零的负值，磁束量子可以穿透第二类超导体，有利于形成正常态和超导态共存的混合态，因此第一类超导体具有上下两个临界磁场，小于下临界磁场为超导态，大于上临界磁场为正常态，在上下两个临界磁场之间为正常态和超导态共存的混合态。 第一类超导体的临界磁场一般较小，实际应用受限。第二类超导体的上临界磁场可以延伸至很大值，通过提高磁束量子的钉扎效应就会具有很大的实际应用价值
18、。5.在下图中，试求：1）晶列 ED，FD 和 OF 的晶列指数；2）晶面 AGE 和 FGIH 的密勒指数。答：1）ED- FD- OF- 0112） AGE- FGIH- （126.请写出图(e)中的晶面 ABC 的密勒指数，B、C 均为立方体的面心。 201()CH图e中 晶面ABC密勒指数 317. 在固体物理中为什么要引入“倒格子空间”的概念？答：波的最主要的指标是波矢 K， 波矢 K 的方向就是波传播的方向，波矢的模值与波长成反比，波矢的量纲是 1/m。讨论晶体与波的相互作用是固体物理的基本问题之一。一般情况下晶体的周期性、对称性等均在正空间描述，即在m 的量纲中描述。为了便于讨论
19、晶体与波的相互作用，必须把二者放到同一个空间，同一坐标系中来。我们的选择是把晶体变换到量纲是 1/m 的空间即倒空间来，即把正空间晶体 “映射”到倒空间，所以需引入倒空间。引入“倒空间”的概念后，可以将晶面族特征用一个矢量综合体现出来，矢量的方向代表晶面的法向，矢量的模值比例于晶面的面间距。用数学方法将晶体结构中不同位向的晶面族转化成了倒格子空间的倒格点，每个格点都表示了晶体中一族晶面的特征。8. 波矢空间与倒格空间有何关系? 为什么说波矢空间内的状态点是准连续的?答：波矢空间与倒格空间处于统一空间, 倒格空间的基矢分别为 , 而波矢空间的基矢分别为 , N1、 N2、 N3分别是沿正格子基矢
20、 方向晶体的原胞数目 . 倒格空间中一个倒格点对应的体积为波矢空间中一个波矢点对应的体积为即波矢空间中一个波矢点对应的体积, 是倒格空间中一个倒格点对应的体积的1/N. 由于 N 是晶体的原胞数目, 数目巨大, 所以一个波矢点对应的体积与一个倒格点对应的体积相比是极其微小的. 也就是说, 波矢点在倒格空间看是极其稠密的. 因此, 在波矢空间内作求和处理时, 可把波矢空间内的状态点看成是准连续的. 9. 简述晶向指数和晶面指数的定义及确定步骤。答：晶向指数表示晶格中某平移矢量的方向，一般记为uvw, 其中 uvw 为某平移矢量在三个晶轴上投影分量的最小整数比。确定步骤如下： 1）建立坐标系：以任
21、一格点为坐标原点，以点阵基本平移矢量为坐标轴和坐标轴上的单位矢量；2）通过坐标原点引一直线，使其平行于待标志的晶向；3）选取该直线上任一点的坐标；4）将三个坐标值按比例化为最小整数，即为所求的晶向指数uvw。在结晶学中一般用(hkl)来表示一组相互平行且等间距的晶面，hkl 为该晶面在三个晶轴上截距倒数的最小整数比，(hkl)称为晶面指数或米勒指数。确定步骤如下： 1）建立坐标系：以任一格点为坐标原点，以点阵基本平移矢量为坐标轴和坐标轴上的单位矢量；2）求出待标志晶面在三个坐标轴上的截距，截距大小分别以三个基矢长度为单位；3）取三个截距值的倒数，将其按比例化为互质的最小整数比。10. 简述倒易
22、点阵的定义以及特点。答：倒易点阵是一种由晶体点阵按一定规则变换过来的虚点阵，对于解释 X 射线和电子衍射极为有用。其定义如下： 若 为某晶体点阵的基本平移矢量，则与之对应的倒易点阵基本平移cba,矢量 为：cbacbaccba ,倒易点阵具有如下特点：1） ； 01 bcacbacba 2）正点阵和倒易点阵一一对应，且互为倒易；正点阵的晶胞体积和倒易点阵的晶胞体积互为倒数 cbaVcbaV ;13）倒易点阵中的一个点代表了正点阵中的一个同指数晶面，此晶面的法线就是该倒易点矢量，该倒易点矢量的模等于对应晶面间距 dhkl 的倒数。hkldclbkahr111. 声子有哪些性质？答： 声子的性质有
23、： 声子是量子谐振子的能量量子；3NS 格波与 3NS 个量子谐振振子一一对应；声子为玻色子；平衡态时声子是非定域的；声子是准粒子，遵循能量守恒 定律 和准动量选择定则321；非热平衡态，声子扩散伴随着热量传导；平均声)(321hGq子数 。wkTne三、证明题和计算题1. 某物质具有具有简单立方晶格，其晶格常数 a=3.000, 试确定该物质的粉末 X 射线衍射图中最初三条衍射线的 Bragg 角（2）和相应的晶面间距和衍射指数。（已知入射 X 射线波长 K=1.540 ）解：根据 Bragg 方程：HKLHKLHKL ddd254.1arcsin2arcsin2若 取最低值，则 dHKL应
24、为最大值根据立方晶系的晶面间距公式：22223LKLKadHKL 若 dHKL取最大值，则 H2+K2+L2应为最小值，因此最初三条衍射线的 Bragg 角（2 ）、相应的晶面间距和衍射指数分别为：1) (100) d100=3 2=29.7 2) (110) d110=2.12 2=42.6 3) (111) d111=1.73 2=52.9 2.已知 -Fe 属立方晶系，点阵参数 a=2.866。如用 CrKX 射线（=2.291）照射，试求（110）及（211）晶面可发生衍射的掠射角。解：根据立方晶系的晶面间距公式：22LKHadKL170.68.210d又根据 Bragg 方程：sin
25、2HKLHKLdarci3.781.29arcsin.406.2103铜靶发射 =0.154nm 的 X 射线入射铝单晶（面心立方结构），如铝（111）面一级布拉格反射角 =19.2，试据此计算铝（111）面族的面间距 d 与铝的晶格常数 a。解： 由布拉格定律：2dsin=n，可知： ，2sind有题目可知：n=1，=0.154nm，=19.2所以： 10.54.23()2sin9dnm铝（111）面族的面间距 d=0.234nm，铝（111）面的方向为面心立方结构的体对角线方向，则： ，3a30.24.5()adnm4. 说明原子散射因子 f 和结构因子 FHKL 的物理意义。并据此推导体
26、心立方晶格的系统消光规律。答： 原子散射因子 f 表示一个原子对于 X 射线散射能力的大小，定义为某散射方向上一个原子的散射波振幅与一个电子散射波振幅的比值。 sin)( fAfea 振 幅一 个 电 子 相 干 散 射 波 的合 成 振 幅一 个 原 子 相 干 散 射 波 的原子散射因子 f 是 sin/的函数，随散射角增加和波长变短而减少；在sin/=0 处，原子散射因子 f 等于其原子序数 Z, 在其他方向上总是小于原子序数 Z。 结构因子 FHKL 表示一个晶胞对于 X 射线散射能力的大小，定义为某散射方向上一个晶胞的散射波振幅与一个电子散射波振幅的比值。)(21 1)jjjjLzK
27、yHxinj injebHKLf efA 振 幅一 个 电 子 相 干 散 射 波 的合 成 振 幅一 个 原 子 相 干 散 射 波 的衍射强度正比于结构因子 FHKL 的平方，表征了晶胞内原子种类、原子数量、原子位置对于(HKL)晶面衍射强度的影响。体心立方晶格包含二个同类原子，其原子坐标分别为（0,0,0）和（1/2，1/2，1/2），代入上式可得： )(1LKHiHKLefF可见当 H+K+L 为偶数时， FHKL=2f;当 H+K+L 为奇数时，F HKL=0;因此对于体心立方晶格只出现 H+K+L 为偶数的衍射， H+K+L 为奇数的衍射系统消光。 5. 推导面心立方晶格的系统消光
28、规律。面心立方晶格包含四个同类原子，其原子坐标分别为（0,0,0）和（1/2，1/2，0），（1/2，0，1/2），（0，1/2，1/2），代入上式可得：当 H, K, L 同为奇数或同为偶数时， FHKL=4f当 H, K, L 奇偶混杂时，F HKL=0即面心立方晶格只出现同为奇数或同为偶数晶面的衍射。 6. 利用德拜（Debye）模型推导一维简单晶格的比热。一维单式晶格的 q 点密度为 ， 2Lgd区间格波数为： g()d2 dLdqwq1所以一维单式晶格的格波密度函数：g() 由德拜模型可知，只有 的格波才能被激发，已激发的格波数为；TkBA kLdgBTKB)(0在极低温度下，一维单
29、式格子主要是长声波激发，对满足 1 的格kT波能量为 KBT。)()()(1LKiLHiKHiHK eeef 此时晶格的内能为：2BBpKTLUAv则晶格热容为：22BBVTC 7.证明正交晶系(hkl)晶面族的晶面间距 。212clbkahdkl8.证明立方晶系(hkl)晶面族的晶面间距 22lkhkl证：对于正交晶系，晶胞基矢 相互垂直，但晶格常数 .cba设沿晶轴的单位矢量分别为 ，则正格子基矢为：kji,倒格子基矢为：kcjbia 2,2,2* 与晶面族 正交的倒格矢为：hkl*clkhKkl 由晶面间距与倒格矢的关系式：hklhkld2得：2122clbkahdhklcbacji,8
30、. 试推导自旋量子数 S=1/2 原子体系顺磁性的居里定律。证： S=1/2 则 ms=+1/2, -1/2, g=2 则原子磁矩为：SgB原子磁矩在磁场方向的分量为：BsZ磁场中的原子能级为：BuUZ设单位体积中原子个数为 N, N1为低能级上的原子数，N 2为高能级上的原子数，则在上述两个能级上的原子占据比例分别为：令 kTBxZ； xxeN1 xxeN1单位体积总磁化强度 M 为： xNeMZxxZZ tanh)(21 若 ，则 kTBxZtanhZNkCTBMZZ29.试从布拉格(Brag)方程出发，导出劳埃（Laue）方程。10. 试从劳埃（Laue）出发，导出布拉格(Brag)方程
31、。证：2/sini22,2Gkdkdhklhkl又 有 ： 2)90cos(2inGkGkkk22)(02321bkbhsi2sin2hklhkldd11.计算三价 Fe3+离子（3d 5）的总自旋量子数 S、总轨道量子数 L、总角动量量子数 J、g 因子以及离子有效磁矩 Peff。解：Fe 3+-3d5组态：根据洪德（Hund）规则，基态电子排布为：m +2 +1 0 -1 -2 因此：总自旋量子数 S=5/2 总轨道量子数 L=0 总角动量量子数 J=5/2 g 因子为：2)1(2)1()1(1 JLSJ离子有效磁矩 Peff为： BBef Jg92.5)(12. 计算三价 Eu3+离子(
32、4f 6)的总自旋量子数 S、总轨道量子数 L、总角动量量子数 J、g 因子以及离子有效磁矩 Peff。解：Eu 3+-4f5组态：根据洪德（Hund）规则，基态电子排布为：m +3 +2 +1 0 -1 -2 -3 ijjiab2lkahk2321因此：总自旋量子数 S=3 总轨道量子数 L=3 总角动量量子数 J=0 g 因子为：1)1(2)()1(1 JLSJ离子有效磁矩 Peff为： BBef Jg0)(13. 已知银是单价金属，费米面近似为球形，银的密度 10.510 3 kg .m-3, 原子量 A107.87, 试计算 0K 时银的费米波矢 kF，费米能 EF，费米温度 TF和费
33、米速度 VF 。 )10.9;1038.;105.( 312334 KgmKJksJ B解：623283.10.105.610/78n/3202/ 1946. (8.75.2.310(.8/ 2FFBFkmEnJeVmTKkvs 分 ）分 ）分 ）分 ）14. 利用布洛赫定理， K(x+n)=K(x)eikna 的形式，针对一维周期势场中的电子波函数： K(x)=sin x a求电子在这些状态的波矢 K (a 为晶格常数)解: ikxkkaxikkkeuxaex)()()()( )(ake xaeax xaikaik 1sn)(sn sini)(i15. 在指定立方体中用阴影画出的四个相应得晶
34、面；立方体的边长为 a, 三个坐标的正方向已经标出。（a) (101)； （b) (021)； （c) ； (d) 210116.证明立方晶系(hkl)晶面族的晶面指数 。22lkhadkl证：对于立方晶系，晶胞基矢 相互垂直，晶格常数 .cb设沿晶轴的单位矢量分别为 ，ji,则正格子基矢为：倒格子基矢为：kacjbia 2,2* 与晶面族 正交的倒格矢为：hkl*clbkhKkl 由晶面间距与倒格矢的关系式：hklhkld2得：221222 lkhaalkahdkl 17.试从劳埃（Laue）出发，导出方程布拉格(Brag)方程。证：kacjia,lkahka2232118.计算二价 Fe2
35、+离子（3d 6）的总自旋量子数 S、总轨道量子数 L、总角动量量子数 J、g 因子以及离子有效磁矩 Peff。解：Fe 2+-3d6组态：nddhklhklsi2sin2ijjiab2321bkhG02)(2Gkkk22sin2)9co(Gk2,sin2/Gdhkl hkl根据洪德（Hund）规则，基态电子排布为：m +2 +1 0 -1 -2 因此：总自旋量子数 S=2 总轨道量子数 L=2 总角动量量子数 J=4 g 因子为：5.1)1(2)()1(1 JLSJ离子有效磁矩 Peff为： BBef JgP7.6)1(19. 推导三维晶体的能态密度 g(E)的表达式。解：单电子的薛定谔方程 rEm2电子波函数 rkieV1电子的能量 mkkEzyx2)(22采用周期性边界条件来确定波矢 的取值zyxk,波矢空间每个状态代表点所占体积K 空间单位体积中含有代表点的数目等于到 的体积元 中，电子态数目为：能量 E 到 E+dE 之间球壳的体积即波矢 到其状态数利用32L332VLkkdzyxdkkd到 的体积元中VZ3342kdmk224dkVdZ234Emdk2dEhmVdZ21324 dEVgg21324EhmE
