1、折射率的测量与运用1、周凯宁，肖宁，陈棋，钟杰，李登峰3 种测量三棱镜折射率方法的对比实验室研究与探索，第 30 卷第 4 期，第 22-26 页，2011 年 4 月摘要：为了提高实验效率，并找一种更加简捷的测量三棱镜折射率方法，对垂直底边入射法进行了研究，并和传统的最小偏向角法和全反射法进行了比较。垂直底边入射法让入射光线垂直于三棱镜顶角的临边入射，通过测量出射角度间接测量三棱镜折射率。比较了3种方法操作的简繁程度、测量数据的准确性和结果不确定度。实验结果表明，垂直底边入射法的操作较之传统方法更加简便，数据和最小偏向角法的结果符合很好，数据准确性次于最小偏向角法。最小偏向角法在数据的准确性
2、方面优于其他两种方法全反射法的不确定度明显高于其他2种测量方法。采用垂直底边入射法可以有效地达到简化测量三棱镜折射率的目的。2、黄凌雄，赵丹，张戈，王国富，黄呈辉，魏勇，位民Er：SGB晶体主轴折射率测量人工晶体学报，第35卷第3期，第442-448页，2006年6月摘要：根据Er：sbGd(BO，)，(Er：sGB)的透过率曲线粗略估计了该晶体的折射率，再利用白准直法，精确测量了30170范围内，O4880 、O6328m、10640 、1338 等波长下Er：sGB晶体的主轴折射率，得到mmseumeier方程并计算了1319 下Er：sGB晶体的主轴折射率，与实验测量的结果进行比较，两者
3、的差异不大于2 ，处在测量误差的范围内，验证了实验410结果的可靠性。3、杨爱玲，张金亮，唐明明，孙步龙LFI法测量半透明油的折射率光子学报，第38卷第3期，第703-704页，2007年摘要：LFl方法曾被用来测量大直径光纤的折射率用一半盛油一半为空气的毛细管代替光纤，并用聚焦的条形光束照射毛细管，空气与油的干涉奈纹同时产生根据空气的条纹可以确定参数6，根据一组已知折射率的标准样品可确定另一参数f，同时可以建立标准液体最外条纹的偏折角与折射率的标准曲线对于未知折射率的样品，一旦测量出其最外条纹的偏折角，从标准曲线上就可以读出其折射率实测了一组半透明油的折射率，其结果与阿贝折射仪测量结果接近4
4、、廖焕霖，罗淑云，王凌霄，彭吉虎，吴伯瑜，沈嘉，高悦广，宋琼LiNbo。电光调制器行波电极微波等效折射率的测量电子与信息学报，第25卷第2期，第284-288页，2003年2月摘要：LINb03电光调制器器的设计中，行波电射的微波等效折射率是一个重要的参数，该文通过自行设计的微波探针架及探针，采用差值的方法，在微波同络分析仪上对样品CPW电极的微波等效折射率进行了测量分析了实测值与理论值的偏差，给出了修正因子，研究了微波等效折射率随频率变化的色散现象，并对这种测量方法进行了误差分析，提出了减小误差的方法。5、黄凌雄，赵玉伟，张戈+，龚兴红，黄呈辉，魏勇，位民LYB晶体主轴折射率测量与评价光子学
5、报，第37卷第1期，第185-187页，2008年1月摘要：采用自准直法测量了在30170范围内，0473 、06328 、10640 、1338 等波长下LYB晶体的主轴折mm射率，得到Sellmeier方程并计算了1319 下该晶体的主轴折射率，与实验测量的结果进行了比较，两者之间的吻合性较好测量结果表明，该晶体具有较低的折射率以及折射率随温度变化小，热稳定性较好6、刘晓东，戴景民Mie散射理论测量粒子系复折射率的透射方法红外与激光工程，第38卷第5期,第820-825页，2009年10月摘要：粒子的光学常数并不等同于构成粒子材料的光学常数，而通过粒子光谱复折射率数据，研究粒子及聚集粒子系
6、的辐射特性，不仅对辐射物性的研究具有较高的理论意义，而且具有广泛的实际应用价值。粒子的复折射率不能直接通过实验测量(没有直接测量的仪器)，须由实验测定其他量，然后结合相应的理论模型反求，属反问题研究。用简化的Mie散射理论及KramersKronig关系式，利用傅里叶红外光谱仪对A120。粒子及煤灰粒子进行透射率实验测量，结合相应的理论模型，反演A120。粒子及煤灰粒子的复折射率。并对透射率实验误差对反演结果的影响进行了分析。7、王召兵，黄凌雄，张庆礼，张戈，孙敦陆，殷绍唐Nd：GC晶体折射率和折射率温度系数的测量” 光电子激光，第18卷第8期，第956-959页，2007年8月8、刘耀琴，冯
7、音琦OCT图像法测量折射率光学技术，第36卷第5期，第715-721页，2010年9月摘要：基于光程匹配原理提出了一种用光学相干断层成像(OCT)系统获得的图像测量样品折射率的方法。通过分析光程匹配原理，给出用()CT图像法测量样品折射率的原理及过程。以玻璃载波片和黄瓜组织为样品进行实验。实验结果表明，用OCT图像法获得的载玻片和黄瓜组织的折射率测量值分别为1499和1-353，与发表或已知的折射率结果相吻合，测试结果的随机误差可小于001。另外，使用OCT图像法通过短时间所采集的两幅图像可对横向扫描任意位置的折射率同时进行测量。该方法进步简化了基于光程匹配原理的折射率测量法的过程，缩短了测量
8、时间，是一种快速测量样品折射率的实用方法。9、葛捷，殷宗敏变折射率光纤折射率测量的误差分析激光与光电子学进展，第41卷第2期，第10-14页，2004年2月摘要：介绍了使用双光束干涉法测量变折射率光纤设备的原理及实验结果。并对此方法进行了误差分析，对实际的设备制造提出了精度要求。10、杨晨，王荣瑶，王鹏，史庆藩表面等离激元探针的高介电灵敏度与液体折射率测定大学物理第31卷第5期，第62-65页，2012年5月摘要：利用金纳米棒在光照射下激发表面等离激元的性质，实验研究了其在不同介电环境下的吸收光谱通过分析纵向等离子体共振吸收峰峰位随介质折射率的变化。获得了金纳米棒表面等离激元探针测量介质折射率
9、的经验公式为n=利用金纳米棒表面等离激元探针的高介电灵敏度，测试56.2905.381nm了一些未知液体的折射率，并与阿贝折射仪测量法的结果相比较结果与分析表明，本方法较之阿贝折射仪测量介质折射率的方法具有更高的精密度因此，表面等离探针可用于拓展大学物理实验中的介质折射率测量实验11、徐聪恩，冯俊玻璃材料折射率及色散的高准确度测量上海计量测试，第3期，第18-20页，2012年摘要：使用德国Triotics公司生产的SpectroMaster HR UV-VIS-IR 型折射率测量设备，对FK5玻璃块的 e、 d、 g、 F 和 C 谱线的折射率值进行高准确度测量，并修正至标准环境条件下的折射
10、率值。用得到的折射率值进行曲线拟合，验证Cauchy色散公式和Sellmeier色散公式。12、田雁玻璃折射率测量的改进物理通报，2013年，第3期，第61-64页摘要：针对在玻璃折射率测量过程中存在的问题进行了较详细的分析，从而找到了解决每一问题的有效方法，对教学起到了积极的促进作用13、黄佐华，何振江测量薄膜厚度及其折射率的光学方法现代科学仪器，2003年第4期，第42-45页摘要：介绍了椭圆偏振法、棱镜耦合法和干涉法测量薄膜厚度和折射率的基本原理和仪器组成，并分析了它们的特点及存在问题，指出选择测量方法和仪器应注意的问题。14、黄佐华，何振江，杨冠玲测量薄膜折射率的光栅衍射干涉方法光电工
11、程，第31卷第6期，第34-37页，2004年6月摘要：根据光的干涉理论，讨论了条纹周期数对测量薄膜折射率不确定性的影响，推导出干涉条纹错位量与薄膜折射率和厚度的关系式由此提出采用光栅衍射干涉测量薄膜折射率的方法和实验方案实验表明：该方法的干涉条纹测量精度达 20，薄膜折射率测量精度可达001以上。115、孙香冰，任诠，杨洪亮，冯林，Y T Chow测量薄膜折射率的几种方法量子电子学报，第22卷第1期，第13-19页，2005年2月摘要：准确的测量薄膜的折射率对于集成光学器件i殳计和制造有着重要的意义。系统而详细地介绍了多年来在折射率测量卜经常采用的儿种方法，分别对其原理和特点进行了分析。16
12、、孔凡美，李国华，马育栋测量晶体最大双折射率温度系数的偏光干涉法物理实验，第29卷第2期，第34-38页，2009年2月摘要：介绍了测量晶体的最大双折射率温度系数的偏光干涉法利用分光光度计测量出不同温度下晶体波片的偏光干涉谱通过对不同温度下谱线极值点所对应波长的精确判断，准确计算出相应的最大双折射率，并由曲线拟合得到最大双折射率温度系数的表达式测量的双折射率精度可达到 51017、李学彬，蒋兴浩，徐青山测量气溶胶单粒子折射率方法研究光学技术，第33卷第5期，第645-648页，2007年9月摘要：设计了一种粒子计数器，它可以测量粒子的动力学粒径和两个散射角下的散射光强度，而粒子的散射强度可以根
13、据Mie散射理论从光学等效粒径和粒子折射率出发计算出来。当可以近似认为动力学粒径与光学等效粒径相同时，利用上述测量结果可以反演计算单个粒子的折射率。18、郑小兵，之己测量液体浓度的折射率方法光电子技术与信息，第11卷第4期，第35-36页，1998年8月19、辛督强，朱民，解延雷测量液体折射率的几种方法大学物理，第26卷第l期，第34-38页，2007年1月摘要：系统而详细地介绍了近年来液体折射率测量上经常采用的5种方法激光照射法、衍射光栅法、光纤杨氏干涉法、掠面入射法和CcD测量法，并分别对其原理和特点进行了分析，这些测量方法都具有原理简单易懂、测量设备和操作方法简便可行的特点20、阎逢旗，
14、胡欢陵，周军大气气溶胶粒子数密度谱和折射率虚部的测量光学学报，第23卷第7期，第855-860页，2003年7月摘要：介绍一种综合利用光学粒子计数器和能见度仪测量大气气溶胶折射率虚部的新方法 首先 使用光学粒子计数器测量出大气气溶胶粒子的数密度谱 待订正 用能见度仪同步测量出水平能见度 然后 根据球形粒子的米氏 散射理论 通过分析气溶胶粒子的折射率虚部 分档半径 粒子数密度谱 消光系数和能见度之间的关系 对分档半径进行订正 得到折射率虚部和能见度之间的对应关系 结合同步测量的能见度 反演出大气气溶胶粒子的折射率虚部。最后，利用折射率虚部对光学粒子计数器数据进行订正 得到大气气溶胶粒子的数密度谱
15、。21、李学彬，胡顺星，徐青山，胡欢陵大气气溶胶消光特性和折射率的测量强激光与粒子束，第19卷第2期，第207-211页，2007年2月摘要：介绍了一种综合利用能见度仪、微脉冲激光雷达和光学粒子计数器测量大气气溶胶折射率的新方法。首先使用能见度仪和激光雷达测量出大气气溶胶的消光系数和消光后向散射比，然后使用粒子计数器测量出粒子谱分布，结合气溶胶粒子折射率，根据球形粒子的米（Mie）散射理论，可以得到气溶胶消光系数和消光后向散射比。通过分析消光系数、消光后向散射比、粒子谱分布和折射率之间的关系，结合已知的消光系数和消光后向散射比，反演出大气气溶胶粒子的折射率。22、倪志波，宋连科，刘建苹，彭捍东
16、，周文平单轴晶体双折射率随温度变化的双光路测量激光技术，第31卷第4期，第358-361页，2OO7年8月摘要：为了研究单轴晶体最大双折射率在某一波长下随温度的变化情况，根据偏振光干涉的理论分析，推导出了单轴晶体最大双折射率随温度变化的解析式在此基础上。设计、建立了一套双光路对比测试实验系统。利用该实验系统对石英晶体样品进行测试，获得了其实验数据变化曲线，并总结出了在测试波长下9石英晶体最大双折射率随温度变化的数学式。结果表明，单轴晶体在某一波长下的最大双折射率基本上与温度成线性关系，实验过程中，只要精确调整仪器，并注意控制好实验所需温度，其测量结果是可靠的。23、刘子熹，杨昌喜，杨傅子，徐寿
17、颐导波法测量光通信波段液晶的折射率光电子激光，第15卷第7期，第842-846页，2004年7月摘要：用导波法对光通信波段下液晶的折射率进行了测量，给出了5Cb液晶从可见光波段到光通信波段的色散曲线及对应的SeIImeier 公式的系数。详细介绍了实验原理、装置、结果及其分析。还初步探索了液晶在光通信波段的双折射特性与其分子结构之间的关系，为寻找高双折射液晶提供一些建议。24、廉鹏，马骁宇，张广泽，陈良惠低压金属有机化合物气相外延生长的（AlxGa1x）0.51In0.49P折射率测量半导体学报2001年,第22卷第4期，第401页摘要:采用测量反射谱方法确定了低压金属有机化合物气相外延生长的
18、与GaAs衬底匹配(AlxGal-x)0.5lIn0.49P外延材料的折射率.实验中测量的反射谱波长范围为 .在拟合实验数据过程中采用了单振子模型.折射率数据用于分m52.0析应变量子阱GaInP/AlGaInP可见光激光二极管波导计算出的器件远场图与实验数据吻合很好.25、刘静，李大海二次彩虹法测量高折射率玻璃微珠折射率研究光子学报，第36卷第12期，第2307-2310页，2007年12月摘要：基于米氏散射理论解释了激光照明下玻璃微珠的二次彩虹精细结构的成因，发现折射率的差异将直接影响二次彩虹精细结构的位置对于实验中玻璃微珠半径变化引起二次彩虹精细结构间距变化的现象亦用米氏散射理论进行了模
19、拟分析和实验研究利用米氏散射的近似理论艾里理论对玻璃微珠的折射率进行了测量在对玻璃微珠二次彩虹精细结构所计算得到的折射率的统计分析基础上，通过校正测量误差后得到了玻璃微珠折射率的准确数据26、杨宏坤，李大海，周昕，王鹏二次彩虹法高折射率玻璃微珠的折射率测量研究激光杂志，2006年，第27卷第2期，第52-54页提要：通过对高折射率玻璃微珠在激光照明下形成的二次彩虹的实验研究，提出了一种激光照明下高折射率玻璃微珠二次彩虹条纹图的获取装置。以艾里的虹理论为基础，提出了一种由二次彩虹条纹图确定最小偏向角的方法，实现了高折射率玻璃微珠折射率的测量。实验证明，该方法的测量精度为04，测量结果得到了V棱镜
20、测试方法的证实。27、李强，杨瑞芬，翟影，普小云非近轴条件下无损测量毛细管管壁折射率光学精密工程，第21卷第3期，第616-622页，2013年3月摘要：提出了一种简便和精确地计算毛细管管壁折射率的方法，该计算方法可在实际非近轴情况下减小图像球差和景深对测量结果的影响。用两种已知折射率的标准液体分别注入待测毛细管内，测量出平行光经其会聚后的焦距差；结合毛细管管壁折射率与焦距的理论公式，计算出毛细管的管壁折射率。结果表明：在合适的毛细管内外径范围内，可以保证管壁折射率在151以下时测量准确度优于0003。对计算方法的分析表明，选取两种低折射率或高折射率液体作为标准液体进行计算可以提高测量准确度。
21、该方法计算过程简单，对毛细管管壁折射率的测量精度满足一般科研实验对毛细管管壁折射率的要求。28、陈澄，王成，马俊领，谢海明肺动脉和支气管的组织折射率测量中国激光医学杂志，第19卷第4期，第215-219页，2010年8月摘要：目的：通过对猪肺动脉和支气管折射率的测量为经人体支气管测量肺动脉血氧饱和度奠定实验基础。方法:基于光纤传输的全反射原理，采用石英棒作为光纤纤芯，生物组织作为包层，测量猪支气管和肺动脉的折射率。结果:在波长为635nm的红光作用下，肺动脉折射率为1427400016，支气管折射率为1403600022；在波长为473m的蓝光作用下，肺动脉折射率为1437700019，支气管
22、折射率为1415200015。结论:猪器官和人器官具有较高的相似性，把猪组织作为人体组织模型测量肺动脉和支气管组织的折射率，在两个波长点测量，得到的两种猪组织的折射率结果显示，两种生物组织都具有正色散特性。29、张文辉分光计测三棱镜折射率的探讨福州大学学报（自然科学版） ，第35卷，第88-91页，2007年8月摘要：介绍了如何用分光计精确确定三棱镜顶角和最小偏向角，以及测量方法.结合分光计测三棱镜折射率的例子，进行了具体分析，给出了其测量不确定度的最终评定.30、郝殿中，吴福全，孔伟金干涉法测量晶体的折射率激光技术，第27卷第5期，第407-409页，2003年10月摘要：基于迈克尔逊干涉仪
23、的原理，提出了一种测量晶体折射率的理论及实验方法；在旋转角度不大的情况下，推导出了理论计算公式。利用CCD传感器和微处理器的结合建立了一套测试系统，该系统利用条纹评估软件提高了测试精度。31、李义宝干涉法测量透明液体折射率的研究安徽建筑工业学院学报(自然科学版)，第16卷第6期，第76-79页，2008年12月摘要：目前采用干涉法测蹙光学材料的折射率的方法很多，本文各种方法提出了一种较为巧妙、简便的测量薄透明体折射率的方法，即利用同一个楔形盒装入两种样品，一为待测样品，另一为易测折射率的透明液体参照物，将楔形盒置于迈克尔逊干涉仪光路中利用对比，可较大地简化步骤，减少烦杂计算，从而较快地得到良好
24、结果用此方法测量了某聚合物分散液晶的折射率。实验表明该方法有便于操作、成本低、效率高等优点，对薄透明体或其他材料的折射率测量具有一定的参考实用价值。32、王铿，贾宏志，姜博实，夏桂珍，高掺锡二氧化硅玻璃薄膜的制作及折射率测量激光杂志，2009年，第30卷，第36-39页提要：最近研究发现掺锡的二氧化硅玻璃薄膜具有很强的光敏性，但采用化学气相沉积法制作的掺锡二氧化硅玻璃薄膜其锡含胃都不高。本文报道了采用溶胶一凝胶法制作高掺锡二氧化硅薄膜(二氧化锡含最分别为75mol和66mol)的实验结果。并用透射光谱法测试了薄膜的折射率，测试结果表明薄膜折射率随波长的增加而减小，随着二氧化锡含量的增加而增加。
25、33、孟庆华，向阳同精度测量光学玻璃折射率的新方法光学精密工程，第16卷第11期，第2115-2120页，2008年11月摘要：为准确测量光学玻璃的折射率，提高光学系统成像质量，介绍了现有光学玻璃折射率测试方法和国内外发展现状，提出了一种利用测量棱镜3个顶角所对应的3个最小偏向角的折射率测量新方法。该方法充分利用了互补法或三像法定位的优势，提高了折射率的测量精度，其特点是测量精度随被测光学玻璃的折射率增大而提高。推导出了计算公式，并对精度做了理论分析。结果表明：同传统最小偏向角法相比，测量精度提高2倍以上，可满足高精度测量光学玻璃折射率的要求。34、苏榕冰，黄凌雄，张戈，陈黎娜，陈金凤，庄健，
26、陈昱，曾文荣高抗灰迹KTP晶体的折射率测量与比较人工晶体学报，第38卷第1期，第21-25页，2009年2月摘要：利用改进的顶部籽晶熔盐法生长出高抗灰迹KTP晶体，使用自准直法测量了其在不同温度时若干波长下的主轴折射率，根据Sellmeier方程拟合出在测量波长区间内的主轴折射率色散曲线，计算出相应的倍频第类相位匹配方向，并与使用常规熔盐法生长的普通KIP晶体进行了比较。结果表明，高抗灰迹KTP的币值始终比常规熔盐法生产的普通KTP大。35、黄富泉，卢山鹰，王绍民高折射率玻璃微珠折射率的测量光子学报，第30卷第6期，第753-757页，2001年6月摘要：用激光作为测量光源，利用激光经玻璃微珠
27、一次或多次内部反射后出射，形成最小偏转角的原理。对高折射率玻璃微珠折射率的测量进行了理论分析和实验测试.比较了不同内反射次数对测量精度的影响.该测量方法尤其适用于已在微珠列阵逆向反光膜上大量使用的折射率位于1.82.4之间的高折射率玻璃微珠折射率的测量，较传统方法具有简便、快捷和安全的特点.经分析和对不同类型微珠样品的实测比较，获得了测量精度优于1的结果.36、向望华，张兵，梁杰，周瑜，贾光明，张贵忠，刘国标，刘春江焦球面FP干涉仪测量液体折射率和浓度的实验研究天津大学学报，第40卷第1期，第83-87页，2007年1月摘要：以单模石英光纤为传光介质，共焦球面F-P干涉仪为传感器件，面阵分体c
28、cD摄像机为图像接收器件设计了一套液体折射率和浓度的测量系统，对不同浓度的酒精溶液进行了测量实验结果表明，采用该系统可以探测到 量级的510折射率变化量，和相应的溶液浓度变化精度也为10 ，相对于传统的折5射率测量方法，这种测量系统调整方便，操作简单，能够用于液体折射率和浓度变化过程的在线测量37、曾捷，梁大开，曹振新光纤SPR传感器测量液体折射率的研究压电与声光，第27卷第1期，第18-20页，2005年2月摘要：通过一套基于表面等离子体波共振(SPR)效应的新型光纤传感系统，对三种具有相同折射率而类型不同的液体介质进行测试。通过研究SPR传感探头在四种不同液体介质中的光谱输出特性，获得SP
29、R光谱共振波长、最小光强反射率随液体折射率、类型不同而改变的特性。这些工作为下一步使用光纤SPR传感探头进行复合材料的固化监测以及加工成型后的应变检测提供了依据38、朱彩莲，吴乐南，杨洋光纤表面等离子体波传感器测量液体折射率的研究传感技术学报，第4期，第675-678页，2004年12月摘要：针对表面等离子体波共振现象产生的原理和激发条件进行了阐述。通过自行设计的一套光纤表面离子体波传感器测试系统，测定了从60%70%的不同浓度甘油水溶液折射率与共振波长的关系，实验结果具有较好的重复性并和理论分析相吻合。由此得到一种基于光纤SPR传感技术的液体折射率测量方法。39、倪磊，任栖锋，廖胜红外材料低
30、温折射率测定：不确定度分析光电工程，第37卷第10期，第77-82页，2010年10月摘要：文章从常见的折射率测定方法入手，分析了最小偏向角法和垂直入射法的误差灵敏度和合成不确定度，得出在相同顶角和偏向角的情况下最小偏向角法测量的不确定度约为垂直入射法12的结论。同时，分析了折射率测定时光源带宽引起的色散对测量精度的影响，利用Herzberger色散方程估计了ZnSe的色散情况，获得了在510 波段的色散约为5 ，从而确定了折射卒m140m测量的光源带宽需小于20nm的要求本文从误差控制角度出发，对比了最小偏向角法和垂直入射法的精度，为我们红外材料低温折射率测量的下一步工作奠定了基础。40、毛
31、谦敏，沈为民，李卫涛会聚偏光干涉测量晶体双折射率光电工程，第33卷第4期，第124-127页，2006年4月摘要：光轴平行表面的晶片的会聚偏光干涉对晶体的双折射率非常敏感干涉图的对称中心对应于正入射光线双折射率正比于此点的干涉级 ， 的小数部dm分主要由中央暗条纹的位置决定 的整数部分由自洽的办法求出干涉条纹可以dm用双曲线很好地拟合使干涉图特征点的提取更为精确用不同厚度的铌酸锂晶片作了测量双折射率不确定度为 。41041、伍雁雄，张姝，赵璐冰，徐璐，夏顺保，高立模基础实验中光速和介质折射率测量方法的研究大学物理，第23卷第10期，第56-58页，2004年10月摘要：采用一种新型光速测定仪测
32、量光速和介质折射率，对测量方法进行了研究和改进，分析了测量误差的来源.在此基础上，采用精密数字相位计代替示波器测量相位，设计了新的测量方案，并采用最小二乘法进行线性拟合，从而提高了测量精度，其精度达到 %1.042、魏仁选，姜德生基于F-P干涉波长的折射率测量中国激光，第30卷第6期，第551-555页，2003年6月摘要：利用光纤法布里珀罗（F-P）干涉仪透射光谱的中心波长与其干涉腔内介质折射率之间的线性关系，提出一种实现液体 气体折射率精确测量的方法，消除了光源强度波动对测量结果的影响和量化误差。开发出一套实验系统，采用可调光滤波器对传感信号进行采集。利用一组不同浓度的酒精溶液对折射率与干
33、涉波长之间的关系进行了拟合，拟合误差小于0.00005。对蒸馏水和丙酮折射率的实际测量实验误差小于0.0001。43、林伟华，杨晨，南凡，黄行康基于LabVIEW的表面等离激元共振测量液体折射率物理实验，第3l卷第4期,第1-4页，2011年4月摘要：利用labVIEW编写硬件控制软件，搭建丁基于表面等离溢元共振原理的光强掇穗型液体折射率测量实验罩台实验铡量纯水和纯酒精的表面等离擞元共振的共振角分别与理论计算数据相吻合证明该系统测量的共振角数值能正确地反映藏体折射率的变化利用该系统稽量了不同浓度的酒精一水混合淮的折射率。44、彭东青，刘志高，黄宏纬，陈金太，苏俊杰基于PASCO系统的物质折射率
34、测量物理实验，第28卷第2期，第33-35页，2008年2月摘要：设计了基于全反射原理和PASCO系统的角度扫描物质折射率计算机测量方案用波长650nm的激光，测量了水和酒精的折射率，与公认的测量结果较为吻合通过在透射方观察找到全反射现象，且因出射光线与入射光线的方向是在同一方位，所以透射方并无需转动引入PASCO系统可测量得到总透射率随人射光角位置的变化关系曲线。45、曾捷，梁大开，曾振武，杜燕基于SPR光谱分析的液体折射率测量研究光谱学与光谱分析，第26卷第4期，第723-728页，2006年4月摘要：文章从电磁场理论和射线理论的角度，详细讨论了光纤表面等离子体波传感器工作原理，分析了表面
35、等离子体共振(SPR)，光谱共振波长与液体介质折射率之间的对应关系。采用相关光谱检测技术，获得八种不同类型分析醇所对应的SPR光谱曲线族，其共振波长随液体折射率的增大而逐渐向长波长方向偏移。通过对乙醇与乙二醇混合液体所对应的共振光谱分析，实现对两者配比浓度的测定。整个传感系统结构简单，测量光路部分实现全光纤化，不仅能够对目标测量介质的实时、快速、精确测量，还可用于特殊测量场合，实现远程遥测功能。46、王奇思，孙健，马世红基于彩虹光学原理测量介质材料折射率的新方法大学物理，第31卷第2期，第55-58页，2012年2月摘要：基于彩虹的光学原理，获得测量介质材料折射率的一种新方法，且在此基础上设计
36、了一套适应该方法的实验测量装置通过该装置，可以在实验室中简便地模拟彩虹中的光学现象，深刻地理解彩虹现象的光学本质，同时能够测量介质材料的折射率47、孙琳琳，张立基于单片机测量空气折射率现代电子技术，第22期，第166-168页，2010年摘要：空气折射率的测定在众多应用领域有看重要的作用为了能够准确、快速地测量出空气折射率，提出在Edlen经验公式的基础上，利用抗干扰能力较强的单片机系统结合测量精度较高的温湿度传感器，构成基于单片机系统以空气中的温度、相对湿度、大气压力为参数的测定空气折射率的新的试验方法。在硬件器件测量精度较高的前提下，结合软件程序的控制与补偿，在Edlen经验公式的理论上实
37、现测量精度迭5 及便捷、快速的测量空气折射率的目的。81048、花世群，骆英，洪云基于等厚干涉原理的液体折射率测量方法中国激光，第33卷第11期，第1542-1546页，2006年11月摘要：将空气劈尖的等厚干涉原理与CCD图像处理技术相结合，提出了一种对透明液体折射率进行自动测量的新方法。利用一元线性回归方法对CCD的像元序号与所接收到的干涉条纹光强极大值序号之间的线性关系进行拟合，进而由拟合系数与待测液体折射率之间的关系计算出液体的折射率。为了在测量中获得理想的干涉条纹图，对影响干涉条纹图像质量的主要因素进行了详细分析，并给出了具体的背景光消除方法。实验以水为测量对象，测量结果表明，新的测
38、量方法是可行的，测量结果的相对误差为009，另外，新的背景光消除方法，对其他光学实验中如何获得清晰的干涉条纹，也具有一定的参考价值。49、童峥嵘，郭阳，杨秀峰，曹晔基于多模一单模一多模结构和光纤布拉格光栅同时测量温度和折射率光学精密工程，第20卷第5期，第921-926页，2012年5月摘要：利用单模光纤(SMF)中的包层模与纤芯导模之间的干涉，提出了一种基于多模一单模一多模(MsM)结构与布拉格光栅(FBG)级联可同时测量温度和折射率的传感器。基于MSM结构的干涉谱和FBG的透射峰对温度和折射率具有不同响应灵敏度的特点，利用敏感矩阵实现了对温度和折射率的同时测量。实验测得MSM结构和FBG的
39、温度灵敏度分别为O0552nm和00158nm，MsM结构的折射率灵敏度为10970znmRIU，而FBG对折射率变化不敏感。温度和折射率的测量精度分别为士032和士00023。实验显示提出的MsM结构的温度灵敏度比单模多模一单模(SMS)结构传感器提高了5倍，同时由于sMF中的包层模对外界环境的变化较敏感，该MsM结构也可应用于其他传感领域。50、纪小辉，陈彤基于光电技术的玻璃折射率测量应用光学第31卷第5期第777-780页，2010年9月摘要：折射率是玻璃的重要光学性能之一，其测量方法很多。为了准确、快速、适应性好地测量玻璃折射率，提出一种基于光电技术的新测量方法。利用平行平板玻璃对入射
40、光线的侧向偏移特性，可以得到不同折射率的玻璃对光线的不同偏折程度来确定折射率和偏移量之间的关系式，并通过采用位置敏感探测器将光斑像点的位移转化为电信号的输出，从而实现折射率转化为电信号。设计了光学系统和信号处理单元，通过实验测得了K9玻璃的折射率，并与最小偏向角法测量折射率进行对比，测量数据表明该方法可行，测量精度可达到 ，410可以满足测量高精度玻璃折射率的要求。51、贾西友基于空气薄层研究的玻璃遮光效应及折射率测量西安文理学院学报：自然科学版，第13卷第3期，第65-68页，2010年7月摘要：通过空气薄层发现了玻璃遮光效应产生的亮斑，并对这一现象进行研究，给出相应解释讨论了玻璃的遮光半径
41、与折射率间的关系，导出遮光半径与玻璃厚度问存在线性函数关系基于此建立了一种测量玻璃等透明固体物质折射率的新方法该方法实验操作简单，器材造价低廉，测量精度较高52、郑其明基于迈克尔逊干涉原理的反射式光电检测仪测量高分子材料的折射率安徽师范大学学报(自然科学版)，第35卷5期，第448-451页，2012年9月摘要：将迈克尔逊干涉仪与反射计有机结合，提出一种全新的测量高分子材料折射率的方法针对液体、粉末等不同形态的样品，设计相应的盛放容器，并利用上述方法对高分子材料的折射率进行测量53、邢键，孙伟民，孙晓刚，孙晶华基于椭偏法的烟尘粒子复折射率测量哈尔滨工程大学学报，第33卷第2期，第355-358
42、页，2012年2月摘要：粒子复折射率是计算粒子光散射特性的重要参数传统的KBr样片透射测量粒子复折射率的方法过程复杂，对颗粒物粒径要求满足Mie散射条件提出了基于椭偏法的烟尘粒子复折射率测量方法，推导了椭偏法测量复折射率的理论公式，将现场采集的烟尘粒子制备成以玻璃为基底的烟尘粒子薄膜，搭建了基于椭偏法的烟尘粒子复折射率测量实验装置，获得了烟尘粒子多光谱复折射率实验结果表明，与KBr样片透射法的测量结果吻合较好，这为其颗粒物复折射率的测量提供了新的途径54、韩培高，郝殿中，宋连科，苏富芳，史萌，吕廷芬，吴福全，李国华基于椭偏光谱仪的石英晶体1310nm处双折射率的精密测量光谱学与光谱分析，第32
43、卷，第4期，第1142-1144页，2012年4月摘要：为了对石英晶体在通讯波段1310nm处的双折射率进行精密测量，基于椭偏光谱仪对P和s两方向上偏振光相位差的精密测量原理，在透射模式下，通过对琼斯矩阵的分析，设计了一种精密测量晶体双折射率的方法，并在室温(22)下对通讯波段1310nm处石英晶体的双折射率进行了精密测量，测量结果和对误差的分析显示，此方法给出的双折射率测量值的精度高达 量级，为目前可610查阅的最高精度，对于提高石英晶体相位延迟器件的设计精度具有重要的意义。55、冉茂武基于亚毫米尺度金属包覆波导的茅台酒折射率测量吉首大学学报(自然科学版)，第32卷第2期，第49-51页，2
44、O11年3月摘要：利用亚毫米尺度双面金属对称包覆波导测量茅台酒的折射率，测量方法只需待测茅台酒对激光透明，则折射率大小不受限制，此方法简单有效，精度可达10 ，从而可以用来鉴定茅台酒的真伪4056、康娟，董新永，赵春柳，张在宣，金尚忠基于长周期光纤光栅嵌入型Sagnac环光谱的折射率测量光谱学与光谱分析，第31卷，第4期，第902-905页，2011年4月摘要：将长周期光纤光栅(LPG)和光纤Sagnac环相结合，实现了折射率和温度的同时测量。首先利用二氧化碳激光器在保偏光纤上制作了长周期光纤光栅(PM-I。PG)，然后把该PM-LPG和普通单模光纤耦合器组成Sagrmc环，作为传感单元。实验
45、选择其某一透射峰作为测试对象，其波长随温度变化，强度随折射率变化，因此可实现两个参最的同时测最。实验获得的温度灵敏度为一0654nm/，折射率灵敏度为499dB 。整个实验系统成本低、简单实用，具有较好的1RIU应用前景。57、李志鸿几种新型折射率测量方法的原理与应用中国科技信息，第287-289页，2007年第20期摘要：折射率是重要的光学参量之一随着cCD删量、光圩侍感、光谱舻析以覆计算机技术的发展，新的折射率测量方法不断产生。文章介绍丁三种应用E述技术，分别基于几何信息、光强、共振波长调制的新型折射车测量方法58、邓海东，叶志清，聂义友，饶春芳，刘鸿娟介质薄膜的厚度和折射率测量的实验研究
46、江西师范大学学报（自然科学版） ，第28卷第1期，第57-58页，2004年1月摘要：实验用m-line法测得三层平板波导在不同阶导模下的有效折射率，通过解光波导的色散方程，采用计算机编程拟合，有效的得出了介质薄膜的厚度和折射率，并给出了各阶模式的光场在波导中的分布。59、朱映山，P Herve，常海萍金属在高温状态下复折射率的确定工程热物理学报，第29卷第12期，第2097-2100页，2008年12月摘要：本文采用FTIR光谱辐射计测量了金属Zr，Mo在高温状态下的辐射，通过基于Frsnel函数的优化算法，得到了Zr，Mo在红外波段的复折射率n-jx，实部n的最大估计误差约为6，x(消光系
47、数)的最大估计误差约为5。高温的测量采用了实验室的专利紫外光子测温法60、邢曼男，白然，普小云精确测量微量液体折射率的新方法光学精密工程，第16卷第7期，第1197-1204页，2008年7月摘要：介绍了一种用玻璃毛细管精确测量微量液体折射率的新方法。该方法基于共轴球面光学系统的成像原理，通过读数显微镜对吸入待测液体后毛细管的焦点位置进行单一参数的测量，进而计算出待测液体的折射率。用此方法测量了纯水、乙醇、乙二醇、丙三醇的折射率。各种待测样品的需要量0002 m1；测量结果表明，纯水和乙醇样品的折射率测量精度优于00003；乙二醇和丙三醇样品的折射率测量精度优于00007。选用适当的毛细管参数
48、，可以进一步提高这种测量方法的测蕈精度，扩展折射率的测量范围。分析和讨论了实验测量误差以及进一步提高测量精度的方法。该方法具有待测液体用量极少、使用设备简单、操作方便和折射率测量精度高的特点。61、谢建洪，许陇云，陈家璧，陆忠，刘英豪，朱博，丁兆国聚合物光纤折射率测量的研究光学仪器第，26卷第5期，第3-6页，2OO4年lO月摘要:介绍了采用相移干涉法进行聚合物光纤剖面折射率分布测量的技术，并着重阐述了相移技术和去包裹技术的原理。62、马辉，周大程，明海，孙晓红，张永生，黄文财，谢建平聚合物光纤折射率分布的显微成像测量方法光电工程，第30卷第5期，第21-24页，2003年10月摘要：结合多模聚合物光纤芯径粗(1mm)的特点，考虑传输损耗小的泄漏模式，对泄漏模修正理论进行简化，并用简化的结果对显微成像法获得的光纤端面出射光强分布进行处理，恢复出其折射率分布，该方法的测量精度在 以上。31063、张金平，张庆荣，赵魁芳空气折射率测量实验的改进实验室科学，第4期，第86-87页，2009年8月摘要：普通的迈克尔逊干涉仪测量空气折射率遇到的主要问题是由于光程差太大，使得干涉条纹很密无法计数。该文介绍的用测微目镜将干涉条纹放大，再进行测鼍的方法很好地解决了这个问题。64、单永明，牛连平
