1、相对论,相对论,19世纪末，牛顿定律在各个领域里都取得了很大的成功。在机械运动方面不用说；在分子物理方面，成功地解释了温度、压强、气体的内能；在电磁学方面，建立了一个能推断一切电磁现象的 Maxwell方程。另外还找到了力、电、光、声-等都遵循的规律-能量转化与守恒定律。当时许多物理学家都沉醉于这些成绩和胜利之中。他们认为物理学已经发展到头了。,相对论,1900年英国物理学家开尔文在瞻望20世纪物理学的发展的文章中说到：,也就是说：物理学已经没有什么新东西了，后一辈只要把做过的实验再做一做，在实验数据的小数点后面在加几位罢了！,但开尔文毕尽是一位重视现实和有眼力的科学家，就在上面提到的文章中他
2、还讲到：,“在已经基本建成的科学大厦中， 后辈的物理学家只要做一些零碎的修补工作就行了。”-开尔文-,相对论,这两朵乌云是指什么呢？,热辐射实验,迈克尔逊- 莫雷实验,后来的事实证明，正是这两朵乌云发展成为一埸革命的风暴，乌云落地化为一埸春雨，浇灌着两朵鲜花。,相对论,普朗克量子力学的诞生,相对论问世,经典力学,量子力学,相对论,微观领域,高速领域,今天来介绍相对论,相对论,相对论有狭义相对论广义相对论之分：,相对论从根本上改变了旧的经典的时空观，那么，什么是旧的、经典的时空观呢？,19 1 伽利略变换、经典力学时空观力学相对性原理,物理学中将牛顿运动定律所适用的参考系称为惯性系。相对于某一惯
3、性系作匀速直线运动的一切参考系，牛顿运动定律同样适用，因而也都是惯性系。这就是说，研究一个力学现象时，不论取哪一个惯性系，对这一现象基本规律的描述都一样。这就是经典力学的相对性原理，它还可以表述为：一切惯性系都是等价的。,经典力学的相对性原理要求：描述力学基本规律的公式从一个惯性系换算到另一个惯性系时，形式必须保持不变。伽利略变换满足了这种换算关系 。,一、伽利略变换在一个坐标系中的某一事件要用四个坐标 x、y、z、t 来描述，称为时空坐标。设S系是惯性参照系， S系相对于S系沿X轴以速度 u 运动，开始时 O 和 O重合。现在，在两个坐标系中描述P点某事件的时空坐标分别为（x，y，z，t）和
4、（x ，y ，z ，t ），它们之间满足如下关系：,u,上面两组方程分别称为伽利略变换及其逆变换。 伽利略变换的矢量形式为：,或,二、经典力学时空观棒长为 l ，静止放在S系中。分别在S系和S系中测量其长度。 S系中测得：,S系中测得：,A,B,由上面结果可见，在伽利略变换下，一切惯性系中测得的长度都是相同的，即空间是绝对的,与参照系无关。设有两事件P1和P2，S系中的观察者测得两事件发生的时间为t1和t2， S系中的观察者测得两事件发生的时间为t1和t2，由伽利略变换有：,可见在两个参照系中时间和时间间隔也是相同的，即时间是绝对的，时间间隔也是绝对的，与参照系无关。因此我们得出结论：经典力学
5、的时间和空间都是绝对的，它们毫不相关、相互独立。这样的时空观叫绝对时空观。,三、力学相对性原理,由伽利略变换导出速度变换法则,质点的加速度,即质点的加速度在伽利略变换下是不变量。,S系是惯性系，牛顿第二定律成立，即 F = m a 在经典力学中，m被认为是不变量，与参照系无关，即 m = m 力F在伽利略变换下也是不变量，即 F F 而 a = a ， 故有 F = m a 牛顿第二定律在S系和S 系中具有相同的形式，或者说牛顿第二定律在伽利略变换下形式不变。 同理，牛顿第一定律和第三定律在所有惯性系中都具有相同的形式，由牛顿定律推导出来的其它力学定律也必然在所有惯性系中都具有相同的形式。 即
6、在所有惯性系中力学定律都具有相同的形式，或者说在伽利略变换下形式不变，这一结论称为力学相对性原理,相对论,一、经典时空观的局限 由麦克斯韦的光的电磁波理论知道，光在真空中沿各个方向传播的速度都等于C=3108 m/s 。如果光的传播定律在一个参照系中成立，那么从经典的速度变换公式可以看出，在对这个参照系作匀速运动的惯性系里，光的传播定律就不再成立，沿各个方向的光速就不再相等，而是 了。照这样说来，在所有惯性系里，只有一个参照系光的传播定律成立，这个参照系可认为是一个“绝对静止”的参照系。何为“绝对静止”的参照系？当时人们认为光波是靠“以太”这种媒质传播的，“以太”必须绝对静止，这“以太”大概就
7、是“绝对静止”的参照系。,19 - 2 迈克尔逊 - 莫雷实验,迈克尔逊莫雷实验,相对论,迈克尔逊莫雷实验,当时很多科学家都力图证实这个绝对静止 的参照系，而结果呢？大家费了九牛二虎之力，这种参照系却没有找到，却为相对论的产生提供了实验基础。这些实验都是一些电磁学方面的实验，其中最出名的是迈克尔逊-莫雷（Amichelson-Morley）实验。其实验大致思路是：光对以太的速度为C，地球在以太系中运动，依伽俐略速度变换：地球上测出的光速不是C而是另一值。,测得为：,测得为：,相对论,迈克尔逊莫雷实验,相对论,迈克尔逊莫雷实验,迈克尔逊干涉仪是通过干涉的办法通过干涉条纹的移动来测量光速的。但实验
8、结果并没有看到预期的条纹移动。干涉仪是精度很高的仪器 ，这一结果只能得出光沿任何方向传播时光速都是一样的结论。这结果正于人们顺风骑自行车与顶风骑自行车时感觉到的风速是相同的一样。不合人们的逻辑，称之为实验的零结果。使人大吃一惊！,因为这意味着经典物理学出了问题，意味着绝对时间、绝对空间、伽利略变换等等都是有问题。就像一朵乌云一样遮住了物理学晴朗的天空。,一部分人感到沮丧，我们顶礼模拜的牛顿 定律尽然不灵了，这岂不是科学的毁灭吗!,相对论,迈克尔逊莫雷实验,有一部分人不相信实验的真实性，继续改进实验设备作实验。而且春天作了夏天作，秋天作了冬天作；平地作了高山作实验精度越来越高，能作实验的人越来越
9、多，乃至几乎每个大学都能作，但结果仍然一样，地球上的光速与地球速度无关。,面对这种情况，一些科学家进行了各方面的猜测：有人提出光速是相对光源的速度，正于子弹的速度是相对枪口的速度一样，用地球上的光源作实验当然不变。但是这又被天文上的双星实验所否定。,相对论,迈克尔逊莫雷实验,f,以A星为例：如果光速与光源运动有关，从e点发出的光的光速为,从f点发出的光的光速为,因星星离我们很远，就可能出现当从e点发出的光到达地球时，f点发出的光也赶到地球，这样我们就可以同时在空中看到两个A星。但是天文上从来没有观察到过这样的星星。说明光速成与光源运动无关。,e,A,相对论,迈克尔逊莫雷实验,还有不少解释但总有
10、矛盾的地方。这样一来物理学面临着一埸危机，对于经典物理的大厦，人们想扶起东墙却倒了西墙，想扶起西墙却倒了东墙。为什么会产生这样的现象呢？因为人们受着传统思想的束缚，仍抱着牛顿的时空观不放。抱着伽利略坐标变换不放。在这种情况下就看谁能冲破传统思想的束缚，就能在大量的实验事实面前创建新的理论。,正是他对任何一个看来无可非议的问题总要问一个为什么，如他对一米就是一米，一秒就是一秒也要产生怀疑，他说：“时间、空间，人们都说弄清了，不再研究，我从小就没有弄懂，长大以后就继续究。就研究出相对论” 。正是这样一个人，1905年，年仅仅26岁的爱因斯坦提出了两条假设，创建了狭义相对论（1916年又发表了广义相
11、对论）。当然现在已不是什么假设，而是两条基本的原理。,是谁冲破了旧的传统的思想的束缚呢！,相对论,迈克尔逊莫雷实验,爱因斯坦（Albert Einstein 1879-1955 ）,一、爱因斯坦假设 （1）相对性原理在所有惯性系里，一切物理定律都具有相同的形式。这是力学相对性原理的推广。即在所有惯性系里，不但力学定律成立，而且电磁定律、光的定律、原子物理定律和其它物理定律都同样成立。爱因斯坦认为，相对性原理是自然界中一条普遍的原理，在任何惯性系里的任何物理现象都不能确定该惯性系是静止还是在作匀速直线运动。因此所谓“绝对参照系”是不存在的，当然也不存在什么“绝对运动”。,19 - 3 爱因斯坦假
12、设、洛仑兹变换,比如说有两个彼此相对作匀速直线运动的惯性参照系K和K系,力学规律,K系,K系,电学规律,这就是说：一切惯性系都是彼此彼此、半斤八两、谁 也不比谁特殊，一切惯性系都是平权的。这意味着不能通过本参照系的实验确定本参照系与其它参照系有什么不同。没有一个特殊地位的参照系，否定了绝对参照系的存在。当然要找到对电磁波的速度有特殊值的参照系是找不到的。,（2）光速不变原理 在一切惯性系里所测得的光在真空中沿各方向传播的速度都相等，都等于 c = 3108 m/s ，与光源和观察者的运动无关。,也就是说任何惯性系去测量光速都是C，与光源及参照系的运动无关。,如果不满足光速不变原理，因果关系将颠
13、倒，可是从来没有看到过这种现象。,X,这两条原理，爱因斯坦当初是作为科学假设提出来的，后被很多的实验所证实，而成为举世公认的科学原理。这两条原理只涉及惯性系，相对论的这部分内容称为狭义相对论，它们是狭义相对论的基础。由这两条原理，可以推出在相对作匀速直线运动的两个坐标系里时空的新的变换关系，这个变换称为洛仑兹变换。由洛仑兹变换在一定条件下 还可以得到伽利略变换。,注意：,A）惯性系；B）真空中（介质中的光速v=C/n）,2）不要认为狭义相对论是迈克尔逊-莫雷实验的直接结果，它是近半个世纪大量实验的总结；当然迈克尔逊-莫雷实验对确认狭义相对论有重要影响。,1）光速不变原理适用的条件,那么，对应狭
14、义相对论的坐标变换又是什么呢？,二、洛仑兹变换（ Lorentz Transfomation）,设有惯性参照系K、K,若空间某点P发生一件事，其时空坐标为,所谓坐标变换就是要找出它们之间的关系。,（以后不加声明均指这种参照系）,爱因斯坦说：“建立一种新理论不是像毁掉一个旧的仓库，在那里建立起一个摩天大楼。它倒是像在爬山一样，愈是往上爬愈能得到新的更宽广的视野，并且愈能显示出我们的出发点与其周围广大地域之间的出乎意外的联系。但是，我们出发的地点还是在那里，还是可以看得见，不过显现得更小了，只成为我们克服种种阻碍后爬上山巅所得到的广大视野中的一个极小的部分而已。”,牛顿定理与伽利略变换毕竟是低速状
15、态下客观事物的反映，因此新变换必须在低速下，即,时，回到伽利略变换,下面看一看新的变换应是一个什么样的变换：先看X坐标的变换。,低速状态下的变换是“GT”,同样反变换也应是线性的,又由于任何参照系都是平权的，K系向K系变换，或K向K系变换应没有两样。故,又由于任何参照系都是平权的，K系向K系变换，或K向K系变换应没有两样。故,则由光速不变原理：,(3)式自乘、（4）式自乘：,因（5）式=（6）式,（4）式代入（7）式,即：,令：,（11）式代入（3）得：,.(12),因在Y和Z方向没有相对运动,故有;,下面再求时间的变换:,.(12),下面再求时间的变换,由(12)式:,.(12),或:,综合
16、以上几式得:,以上称为洛仑兹坐标变换.,S 系相对于S系运动，如图所示。 对O 点在 t 时刻：S 系：x = 0S系：x - u t = 0在空间同一点上两数值同时为0，它们之间必有线性关系：,对O点在 t 时刻：S系：x = 0 S 系：x + u t = 0,有,根据相对性原理， S系和S 系应是等价的，方程应具有相同的形式 ，即 k = k 所以上面两个方程应为：,u,P（ x，y，z，t） （x，y，z，t）,设 t = t = 0 时，O点与 O 点重合，此时发出一光脉冲信号沿X轴正向传播，当光到达同一位置时，根据光速不变原理有：,（2）,方程（1）两式相乘得： 方程（2）两式相乘
17、得：,将 k 值代入方程（1）中得 两坐标间的变换关系：,上面两式消去 x 或 x得时间之间的变换关系：,洛仑兹变换的正、逆变换：,洛仑兹变换的正、逆变换：,由洛仑兹变换可见，在两坐标系中，时间和空间不再是相互独立的了，而是有着密切的联系而不可分割；时间也不再是相同的、绝对的了。,就是说伽利略变换是洛仑兹变换在低速时的近似公式。可见洛仑兹变换有更为普遍的意义。当 u c 时 为虚数，洛仑兹变换失去意义。所以任何物体的速度都不能大于光速 c ，光速是速度的极限。,洛仑兹变换变成了伽利略变换：,当 时 此时，,本节从洛仑兹变换式出发，导出同时性的相对性、时间间隔的相对性（即“时间延迟”、“时钟变慢
18、”）、空间的相对性（即“长度收缩”），说明狭义相对论时空观与经典力学时空观的主要区别。,19-4 狭义相对论的时空观,一、空间的相对性 （长度收缩）,在相对静止参照系中测得的物长,在相对运动参照系中测得的物长,由上面分析可知： 在相对于物体静止的参照系中测得的物体的长度称为物体的固有长度，这是测得物体长度的最大值。在相对于物体运动的惯性系中测得的物体的长度沿运动方向缩短了，这就是相对论的长度收缩效应。注意：长度收缩效应只发生在有相对运动的方向上。例如：地球上的物体长1米 l = 1 m ，飞船以u = 0.8C的速度相对地球沿物体长度方向运动，则在飞船上测得物体的长度变短了，此时有,同理若飞船
19、上的物体长1米 l = 1 m，在地球上测得的长度仍然变短了，仍有,假设飞船的速率为 v=0.95c 从地面上测量，它的长度又是多少？,例、原长为15m的飞船以v9103m/s的速率相对 地面匀速飞行时，从地面上测量，它的长度是多少？,例1、若S 系相对S系的运动速率为 ，在S系中棒长为 l = 1 m，与X 轴间夹角为 = 45，求在S系中测得此棒的长度是多少？棒与OX轴的夹角是多少？,解：在S 系中棒在X 轴和Y 轴上的分量分别为：,在S系中看 ：Y方向不变即：X向向缩短了： 所以棒长为,棒与X轴间的夹角：,可见在S系的观察者来看，运动着的棒不仅长度要收缩，而且棒还要转向。,二、同时性的相
20、对性,，,在,s,中,x,2,x,1,、,处同时发生两事件,事件1：,事件2；,t,1,x,1,(,),，,t,2,x,2,(,),x,2,x,1,s,s,t,1,t,2,粉 笔 落 地,小 球 落 地,u,所以，同时性是相对的。,例1、一列0.5公里长（按列车上的观察者测量）的火车， 以v=0.6c 的速度行驶。地上的观察者测得有两个闪电同时击中火车的前后端，则火车上的观察者看，这两个闪电是否同时击中火车两端？若不同时击中，时间间隔为多少？,解：设闪电击中车头为A事件，击中车尾为B事件。在S系中（地上）看：A事件发生的时间为： B事件发生的时间为：,（因为在S系 中同时发生）,（表示A事件发
21、生在B事件之后）,结论：在火车上的观察者看，这两个闪电并不同时击中两端，先击中车尾，后击中车头，时间间隔为10-6秒。再如：在高速 u 运动的车厢中部有一盏灯，点亮时光同时向车头车尾传去。在车厢上的观察者看是同时到达的，但在地面上的观察者看，因为车厢以 u 运动，车头远离光运动，车尾迎着光运动，所以光应先到达车尾，后到达车头。,三、时间间隔的相对性 （时间膨胀或时钟变慢）,s,s,由相对运动的惯性系中测得两个事件的时间间隔。,t,由此得出结论：时间间隔是相对的，相对于观察者运动的钟（或事物所经历的过程）变慢了。这就是相对论的时钟延缓效应。时钟延缓效应是一种普遍的时空属性，不仅机械钟表、分子钟、
22、原子钟是如此，对一切物理过程、化学过程、甚至生命过程都按同一因子 变慢了。因此可以说，运动系统（相对于观察者而言）的时间流逝变慢了（或者说时钟变慢了）。以上结论已为大量实验事实所证实。,设：v=0.95c 利用同一公式可得到：,可见，在高速情况下 飞船的时间膨胀效应十分明显，运动的钟变慢了。,例、一飞船以v=9103m/s的速率相对与地面匀速飞行。飞船上的钟走了10分钟, 地面上的钟经过了多少时间？若v=0.95c 结果又如何？,解：t为原时，,时间膨胀效应很难测出,例1、静止的介子的平均寿命为 = 2.210-6 s，在一组高能物理实验中，当它的速率为u =0.9966c 时，通过的平均距离
23、为 8千米，说明这种现象。 解：（1）根据经典力学的观点，高速运动时的介子的 平均寿命仍为 = 2.210-6 s ，则它一生中通过的平均距离应是：,由计算可知高速运动时的介子的 寿命比它静止时的平均寿命长12.14倍。于是它走过的平均距离为：,这结果与实验符合得很好。,此结果显然与实验事实不符。（2）按洛仑兹变换测得高速运动的介子的寿命t应比它的固有寿命长：,例2、 离地面6000m的高空大气层，产生一介子以速度v=0.998c飞向地球。假定介子在自身参照系中的平均寿命为 210-6 s，根据相对论理论，试问：1) 地球上的观测者判断 介子能否到达地球？2) 与介子一起运动的参照系中的观测者
24、的判断结果又如何？,解：1) 介子在自身参照系中的平均寿命t0=210-6 s为固有时间。地球上观测者，由于时间膨胀效应，测得 介子的寿命为,即在地球上观测者看来， 介子一生可飞行距离为,可以到达地球,2) 在与 介子共同运动的参考系中， 介子是静止的，地球以速率v=0.998c接近 介子。从地面到 介子产生处为H0=6000m是在地球参考系中测得的，由于空间收缩效应，在 介子参考系中，这段距离变为,所以在 介子参考系判断， 介子中也能到达地球。,实际上， 介子能达到地球，这是客观事实，不会因为参考系的不同而改变。,在 介子参考系中，其一生的行程为,例4、 计算：（1）一飞船以0.60c的速度
25、水平匀速飞行。若飞船上的钟记录飞船飞了5S，则地面上的钟记录飞船飞了多少时间？（2）介子静止时平均寿命为2.60108S，实验室测得介子在加速器中获得0.80c速度，求实验室测得介子的平均飞行距离。,即地面记录的时间长于飞船上记录的时间。 （2）根据时间膨胀公式，可得实验室测得介子的平均寿命为,介子的平均飞行距离为,解：（1）这是一个时间膨胀问题。已知， ， u=0.60c，根据时间膨胀公式得：,四、时序与因果律,时序: 两个事件发生的时间顺序。,四、时序与因果律,在,s,中：,先开枪，,前,事件1：,t,1,x,1,(,),，,开枪,子弹,v,四、时序与因果律,时序: 两个事件发生的时间顺序
26、。,在,s,中：,先开枪，后鸟死,前,事件1：,t,1,x,1,(,),，,后,，,事件2：,t,2,x,2,(,),开枪,鸟死,子弹,v,四、时序与因果律,时序: 两个事件发生的时间顺序。,在,s,中：,先开枪，后鸟死,前,事件1：,t,1,x,1,(,),，,后,，,事件2：,t,2,x,2,(,),开枪,鸟死,在,s,中：,t,1,t,2,子弹,v,四、时序与因果律,时序: 两个事件发生的时间顺序。,在,s,中：,在,s,中：,先开枪，后鸟死,是否能发生先鸟死，后开枪？,前,事件1：,t,1,x,1,(,),，,后,，,事件2：,t,2,x,2,(,),开枪,鸟死,在,s,中：,t,1,
27、t,2,子弹,v,四、时序与因果律,时序: 两个事件发生的时间顺序。,在,s,中：,在,s,中：,先开枪，后鸟死,是否能发生先鸟死，后开枪？,由因果律联系的两事件的时序是否会颠倒？,前,事件1：,t,1,x,1,(,),，,后,，,事件2：,t,2,x,2,(,),开枪,鸟死,在,s,中：,t,1,t,2,子弹,v,四、时序与因果律,时序: 两个事件发生的时间顺序。,在,s,中：,c,u,t,1,=,2,t,1,1,2,c,u,t,2,=,2,t,2,1,2,x,1,x,2,t,1,t,2,t,2,t,1,=,t,2,t,1,1,2,u,c,2,x,1,x,2,(,),(,),(,),1,在,
28、s,中：,c,u,t,1,=,2,t,1,1,2,c,u,t,2,=,2,t,2,1,2,x,1,x,2,t,1,t,2,t,2,t,1,=,t,2,t,1,1,2,u,c,2,x,1,x,2,(,),(,),(,),1,v,=,t,1,t,2,x,1,x,2,(,),(,),子弹速度,信号传递速度,在,s,中：,c,u,t,1,=,2,t,1,1,2,c,u,t,2,=,2,t,2,1,2,x,1,x,2,t,1,t,2,t,2,t,1,=,t,2,t,1,1,2,u,c,2,x,1,x,2,(,),(,),(,),1,=,t,2,t,1,1,2,u,c,2,),(,),1,(,v,在,s,
29、中：,c,u,t,1,=,2,t,1,1,2,c,u,t,2,=,2,t,2,1,2,x,1,x,2,v,=,t,1,t,2,x,1,x,2,(,),(,),子弹速度,信号传递速度,t,1,t,2,t,2,t,1,=,t,2,t,1,1,2,u,c,2,x,1,x,2,(,),(,),(,),1,=,t,2,t,1,1,2,u,c,2,),(,),1,(,v,0,在,s,中：,c,u,t,1,=,2,t,1,1,2,c,u,t,2,=,2,t,2,1,2,x,1,x,2,v,=,t,1,t,2,x,1,x,2,(,),(,),子弹速度,信号传递速度,t,1,t,2,t,2,t,1,=,t,2,
30、t,1,1,2,u,c,2,x,1,x,2,(,),(,),(,),1,=,t,2,t,1,1,2,u,c,2,),(,),1,(,v,0,u,c,2,v,因为,，,在,s,中：,c,u,t,1,=,2,t,1,1,2,c,u,t,2,=,2,t,2,1,2,x,1,x,2,v,=,t,1,t,2,x,1,x,2,(,),(,),子弹速度,信号传递速度,t,1,t,2,t,2,t,1,=,t,2,t,1,1,2,u,c,2,x,1,x,2,(,),(,),(,),1,=,t,2,t,1,1,2,u,c,2,),(,),1,(,v,0,u,c,2,v,t,2,t,1,因为,所以,，,在,s,中：
31、,c,u,t,1,=,2,t,1,1,2,c,u,t,2,=,2,t,2,1,2,x,1,x,2,v,=,t,1,t,2,x,1,x,2,(,),(,),子弹速度,信号传递速度,t,1,t,2,t,2,t,1,=,t,2,t,1,1,2,u,c,2,x,1,x,2,(,),(,),(,),1,=,t,2,t,1,1,2,u,c,2,),(,),1,(,v,0,在,s,中：仍然是开枪在前，鸟死在后。,u,c,2,v,t,2,t,1,因为,所以,，,在,s,中：,c,u,t,1,=,2,t,1,1,2,c,u,t,2,=,2,t,2,1,2,x,1,x,2,v,=,t,1,t,2,x,1,x,2,
32、(,),(,),子弹速度,信号传递速度,t,1,t,2,t,2,t,1,=,t,2,t,1,1,2,u,c,2,x,1,x,2,(,),(,),(,),1,=,t,2,t,1,1,2,u,c,2,),(,),1,(,v,u,c,2,v,t,2,t,1,0,所以由因果率联系的两事件的时序不会颠倒。,在,s,中：仍然是开枪在前，鸟死在后。,因为,所以,，,在,s,中：,c,u,t,1,=,2,t,1,1,2,c,u,t,2,=,2,t,2,1,2,x,1,x,2,v,=,t,1,t,2,x,1,x,2,(,),(,),子弹速度,信号传递速度,小结：狭义相对论的时空观,在牛顿力学中，时间是绝对的。两
33、事件在惯性系 S 中观察是同时发生的，那么在另一惯性系S中观察也是同时发生的。 狭义相对论则认为：这两个事件在惯性系S中观察是同时的，而在惯性系S观察就不会再是同时的了。这就是狭义相对论的同时相对性。,一、同时的相对性,同时的相对性可由洛仑兹变换式求得：,设在惯性系 中，不同地点 和 同时发生两个事件，即,则，,以上说明同时性是相对的。,注意：,（1）发生在同一地点的两个事件，同时性是绝对的，只有对发生在不同地点的事件同时性才是相对的。,（2）只有对没有因果关系的各个事件之间，先后次序才有可能颠倒。,（3）在低速运动的情况下，,时得,二、长度缩短,在 系观察者同时测棒两端的坐标，棒长为两坐标的
34、差。即,在 S 系中的观测者认为棒相对 S 系运动，测得长度应该为,利用洛仑兹变换式有,结论：L L （原长最长）从对物体有相对速度的参考系中所测得的沿速度方向的物体长度，总比与物体相对静止的参考系中测得的长度为短。,说明：相对论“尺缩效应”是相对论的时空属性，和平常看到远处物体变小是两回事。,同长度不是绝对的一样，时间也不是绝对的。设在S系中一固定坐标处有一只静止的钟，记录在该处前后发生的两个事件，两事件的时间间隔为,而有 S 系中的钟所记录两事件的时间间隔为,由于 S以一定的速度运动。根据洛仑兹变换式有：,三、时间的膨胀,说明： （1）运动时钟的变慢完全是相对论的时空效应，与钟的具体结构和
35、其他外界因素无关。,（2）运动时钟变慢在粒子物理学中有大量的实验证明。,（原时最短）,四、两种时空观对照,空间是绝对的，时间是绝对的，空间、时间和物质运动三者没有联系。,经典时空观：,相对论时空观：,1、时间、空间有着密切联系，时间、空间与物质运动是不可分割的。,2、不同惯性系各有自己的时间坐标，并相互发现对方的钟走慢了。,3、不同惯性系各有自己的空间坐标，并相互发现对方的“尺”缩短了。,4、光在任何惯性系中传播速度都等于 C ，并且是任何物体运动速度的最高极限。,5、在一个惯性系中同时发生的两事件，在另一惯性系中可能是不同时的。,在狭义相对论中讨论运动学问题的思路如下： 1、确定两个作相对运
36、动的惯性参照系； 2、确定所讨论的两个事件； 3、表示两个事件分别在两个参照系中的时空坐标或其时空间隔； 4、用洛仑兹变换讨论。,小结,注意,原时一定是在某坐标系中同一地点发生的两个事件的时间间隔；原长一定是物体相对某参照系静止时两端的空间间隔。,例1、 在S系中，一闪光灯在x=100km，y=10km，z=1km处于t=510-4s时刻发出闪光。S系相对于S系以0.80C速度沿x轴负向运动。求这一闪光在S系中发生的地点和发生的时刻。,解：此题是已知某一事件在一个惯性系中的时空坐标，利用洛仑兹变换来求另一个惯性系中的时空坐标。不过在此题目中有一点要值得注意： S系是沿x轴负向运动，因此，在应用
37、洛仑兹公式时，u取负号，即,例2、 惯性系S和S为约定系统，u=0.90c。在s系的x轴上先后发生两个事件，其空间距离为1.0102m，时间间隔为1.0 10-6 s。求在S系中观察到的时间间隔和空间间隔。,和 u,根据洛仑兹变换有,解：在这个约定系统中，s系沿S系x轴正向以0.9c的速度运动。在s系中发生的事件既不同时也不同地，应按洛仑兹变换来求解。已知量为,这就是在S系中发生的空间间隔和时间间隔。,例3、 两惯性系K，K沿X轴相对运动，当两坐标原点O，O重合时计时开始。若在K系中测得某两事件的时空坐标分别为 x1=6 104m, t1=210-4 s； x2=12 104m, t2=110
38、-4 s，而在K系中测得该两事件同时发生。试问： 1) K系相对K系的速度如何？2) K系中测得这两事件的空间间隔是多少？,解：设K系相对K的速度为u，由洛仑兹变换， K系中测得的两事件的时间坐标分别为,由题意,得,式中负号表示K系沿K系X轴的负方向运动,2) 设在K系中测得两事件的空间坐标分别为x1 , x2 ，由洛仑兹变换,由题意,在两个作相对运动的惯性系中，速度之间的变换遵从洛仑兹速度变换法则。由洛仑兹变换：,19 - 5 洛仑兹速度变换法则,洛仑兹速度变换及其逆变换：,虽然垂直于运动方向的长度不变，但速度改变了，这是由于时间间隔变了。,在低速情况下，uc，1，洛仑兹速度变换化为伽利略速
39、度变换。,由洛仑兹速度变换法则可求得光速在一切惯性系中均不变：,这是必然的结果。因为洛仑兹变换式就是由两个基本原理（相对性原理和光速不变原理）求得的。反过来，由它得到的的速度变换法则，当然是符合光速不变原理。,例1、火箭A、B相向运动，地面上测得二者的速度均沿X 方向，各为 vA =0.9c 、vB= - 0.8c ，求它们相对运动的速度。,由题意知火箭A对地球的速度u = vA = 0.9c火箭B相对于地球的速度 vx = vB = - 0.8c 由洛仑兹速度变换式知，火箭B相对于火箭A的速度vx，为：,负号表示火箭B沿X轴负向运动。,解：分析：选地球为S参照系，火箭A为S参照系。A对地球的
40、速度即为两个参照系之间的相对速度，B火箭对S参照系的速度即为它们之间的相对运动的速度。,例2、 飞船A中宇航员观察到飞船B正以0.4c的速度尾随而来。已知地面测得飞船A的速度为0.5c。求（1）地面测得飞船B的速度；（2）飞船B中测得飞船A的速度。,即地面参考系测得飞船B的速度为0.75c。,解：分析：求解这类题的关键是要分清各个已知量之间与未知量之间的关系，不要把坐标系搞混；只要掌握住这一点，就显得容易了。,（1）设地面为S系，飞船A为S系。则已知量为u=0.5c，vx，=0.4c，要求解的是vx，根据速度变换公式有：,即飞船B测得飞船A的速度为-0.40c。,（2）设地面为参照系S，飞船B
41、为S系。则 已知量如下：u=0.75c，vx=0.50c。需要求解的是vx。 根据速度变换公式可得,例2、 飞船A中宇航员观察到飞船B正以0.4c的速度尾随而来。已知地面测得飞船A的速度为0.5c。求（1）地面测得飞船B的速度；（2）飞船B中测得飞船A的速度。,例：设想一飞船以0.80c的速度在地球上空飞行， 如果这时从飞船上沿速度方向抛出一物体，物体 相对飞船速度为0.90c 。 问：从地面上看，物体速度多大？,按照爱因斯坦的相对性原理，一切物理定律在所有惯性系 中都具有相同的形式，在洛仑兹变换下形式不变。对经典力学定律显然不能满足要求，这就需要对其加以改造，就产生了相对论力学。 一、质量与
42、速度的关系在经典力学中，牛顿第二定律F = ma 中质量m是一常数，与速度无关。若在恒力作用下，恒定加速度将使物体速度趋于无穷大，这与光速是速度的极限相矛盾。而狭义相对论的主要推论之一是：物体的质量随其速度而变化。即 m = f（v），随着速度的增加，物体质量加大，使加速度减小，速度增加趋缓，最后以光速为极限。,19 - 6 相对论动力学基础,下面我们找出具体的质量和速度的关系：一个相对于S系静止的观察者向Y方向发射一粒子弹，穿进一块相对于S系静止的木块中。深度由子弹在Y方向的动量决定。,在S系中看，S系相对于S系以速度u沿X方向运动，由于子弹是沿Y方向射入木块，故子弹射进木块的深度对两个坐标
43、系都相同，因此可以断定子弹动量在Y向的分量在两个坐标系中数值相同。即Py = mvy Py= mvy,所以有,（质、速关系式）,由洛仑兹速度变换：因为 vx= 0,爱因斯坦指出：如果一个物体的质量m随其速度按公式 变化，则经典的动量原理仍然有效。,质、速关系式：,当 v c 时 ，m m0 此时物体质量可视为不变。 如：v = 3 104 m/s ，静止质量为m0 = 1 kg的物体的质量变为：,（质量变化极小，可视为不变）,当物体高速运动时就不同了，如当电子的速度为 v = 0.98c 时，电子质量为：,此时电子质量为静止质量的5倍。,由图可见，只有在物体的速度接近光速时质量增加才明显。,二
44、、相对论力学的基本方程,以 v 运动的物体的动量为：牛顿第二定律的形式：,此即低速时的牛顿第二定律。,低速时 v c 时有 m = m0 则,三、质量和能量的关系,相对论动能,用力对粒子做功计算粒子动能的增量，并用EK表示粒子速率为v时的动能，则有,将,两边求微分:,即相对论动能公式。,则：,又回到了牛顿力学的动能公式。,当vc时:,质量和能量的关系,静止能量,动能,总能量,为粒子以速率v运动时的总能量,动能为总能和静能之差。,结论：一定的质量相应于一定的能量，二者的数值只相差一个恒定的因子c2 。,为相对论的质能关系式,核反应中：,反应前：,反应后：,静质量 m01 总动能EK1,静质量 m
45、02 总动能EK2,能量守恒：,因此：,核反应中释放的能量相应于一定的质量亏损。,总静止质量的减小 质量亏损,总动能增量,由质能关系式 E = m C2 可见，当物体能量改变时，就伴随有质量的改变，同样当物体质量改变时也伴随有能量的改变。即： E = m C2必须指出能量和质量的相应改变，并不意味着二者可以相互转化，质量不可以转化为能量，能量也不可以转化为质量。,物体的动能等于物体的总能量和静止能量之差。,质量和能量是物质不可分割的属性，物质有质量同时也具有能量，质量是通过物体的惯性和万有引力现象显示的，能量则是通过物质系统状态变化时对外作功、传热等形式显示的。虽然表现方式不同，但二者是密切相
46、关的。质量、能量不能被创造，也不能被消灭。在一个封闭系统内，总质量和总能量永远是守恒的。在封闭系统内能量转化的同时也伴随着系统内质量的转化。这就是质能关系式所包含的深刻的物理含义。在一般变化过程中，质量的改变是很微小的。,例如：使 0.001 kg 的水从 273 k 升到 373 k ，吸收的热量为 418.6 J ，求其质量的增加量。解：,这样小的质量增加量是观察不出来的。 但在原子核反应中，质量的改变就不能忽略了。,在轻元素（氢或重氢）原子核相互结合成较重的原子核（如氦）时，会发生质量的减少，这时会有大量的能量释放；重元素（如铀）原子核分裂成两个中等轻重的原子核时也会发生质量的减少，也会有大量的能量释放，这就是原子核能。原子反应堆就是利用重核分裂释放能量的原理设计和建造的。足见狭义相对论的重要结论已经在生产技术上和人类生活中发生了深刻的影响。书例208页计算氢弹爆炸中核聚变反应所释放出的能量。氘和氚结合成氦时，质量减少，释放出能量。 1 kg 汽油燃烧时释放的热能（由化学能转化而来）约为5107 J ，它仅仅相当于 1 kg 汽油所具有的静止能量的20亿分之一。,例：一个静止质量为 m0 的粒子，当其速度由0.6 c 增加到 0.8 c 时，外界对它所作的功 W=？解：,
