1、第六章 光线的光路计算及像差理论实际光学系统与理想光学系统有很大的差异，即物空间的一个物点发出的光线经实际光学系统后，不再会聚于像空间的一点，而是一个弥散斑，弥散斑的大小与系统的像差有关。本章主要介绍实际光学系统的单色像差和色差的基本概念、产生这些像差的原因及校正这些像差的方法。第一节 概述一、基本概念在近轴光学系统中，根据精确的球面折射公式，导出在 ， 时的物sin1cos像大小和位置，即理想光学系统的物像关系式。一个物点的理想像仍然是一个点，从物点发出的所有光线通过光学系统后都会聚于一点。近轴光学系统只适用于近轴的小物体以细光束成像。对任何一个实际光学系统而言，都需要一定的相对孔径和视场，
2、恰恰是相对孔径和视场这两个因素才与系统的功能和使用价值紧密相连。因此，实际的光路计算，远远超过近轴区域所限制的范围，物像的大小和位置与近轴光学系统计算的结果不同。这种实际像与理想像之间的差异称为像差。正弦函数的级数展开为 !75!3sin利用展开式中的第一项 代替三角函数 ( )，导出了近轴公式。由于用 代isin替 而忽略了级数展开式中的高次项，而这些高次项即是产生像差的原因所在。sin由于光学系统的成像均具有一定的孔径和视场，因此对不同孔径的入射光线其成像的位置不同，不同视场的入射光线其成像的倍率也不同，子午面和弧矢面光束成像的性质也不尽相同。因此，单色光成像会产生性质不同的五种像差，即球
3、差、彗差(正弦差) 、像散、场曲和畸变，统称为单色像差。实际上绝大多数的光学系统都是对白光或复色光成像的。同一光学介质对不同的色光有不同的折射率，因此，白光进入光学系统后，由于折射率不同而有不同的光程，这样就导致了不同色光成像的大小和位置也不相同，这种不同色光的成像差异称为色差。色差有两种，即位置色差和倍率色差。以上讨论是基于几何光学的，所以上述七种像差称为几何像差。若基于波动光学理论，在近轴区内一个物点发出的球面波经过光学系统后仍然是一球面波，由于衍射现象的存在，一个物点的理想像是一个复杂的艾里斑。对于实际的光学系统，由于像差的存在，经光学系统形成的波面已不是球面，这种实际波面与理想球面的偏
4、差称为波像差，简称波差。由于波像差的大小可直接用于评价光学系统的成像质量，而波像差与几何像差之间又有着直接的变化关系，因此了解波像差的概念是非常有用的。除平面反射镜成像之外，没有像差的光学系统是不存在的。实践表明，完全消除像差也是不可能的，且也是没有必要的，因为所有的光能探测器，包括人眼都具有像差，或者说具有一定缺陷。光学设计中总是根据光学系统的作用和接收器的特性把影响像质的主要像差校正到某一公差范围内，使接收器不能察觉，即可认为像质是令人满意的。二、像差计算的谱线选择计算和校正像差时的谱线选择主要取决于光能接收器的光谱特性。基本原则是，对光能接收器的最灵敏的谱线校正单色像差，对接收器所能接收
5、的波段范围两边缘附近的谱线校正色差，同时接收器的光谱特性也直接受光源和光学系统的材料限制，设计时应使三者的性能匹配好，尽可能使光源辐射的波段与最强谱线、光学系统透过的波段与最强谱线和接收器所能接收的波段与灵敏谱线三者对应一致。不同光学系统具有不同的接收器，因此在计算和校正像差时选择的谱线不同。1目视光学系统 目视光学系统的接收器是人的眼睛。由人眼视见函数曲线可知，人眼只对波长在 380760nm 范围内的波段有响应，其中最灵敏的波长 =555nm ，故目视光学系统一般选择靠近此灵敏波长的 D 光( =589.3nm) 或 e 光( =546.1nm) 校正单色像差。因 e 光比 D 光更接近于
6、 555nm，故用 e 光校正单色像差更为合适，对靠近可见区两端的 F光 (=486.1nm)和 C 光 (=656.3nm) 校正色差。选择光学材料相应的参数是( 称阿贝数)()1, CFDnn2普通照相系统 照相系统的光能接收器是照相底片，一般照相乳胶对蓝光较灵敏，所以对 F 光校正单色像差，而对 D 光和 G光 (=434.1nm)校正色差。实际上，各种照相乳胶的光谱灵敏度不尽相同，并常用目视法调焦，故也可以与目视系统一样来选择谱线。光学材料相应的参数指标是 )()1,DGFFnn对于天文照相光学系统，所用感光乳胶的灵敏区更偏于蓝光一端，并且不用目视调焦，所以常用 G光校正单色像差，对
7、h 光( =404.7nm) 和 F 光校正色差。3.近红外和近紫外的光学系统 对近红外光学系统，一般对 C 光校正单色像差，对 d 光(=587.6nm)和 A光(=768.2nm) 校正色差。对近紫外光学系统，一般对 i 光(=365.0nm)校正单色像差，而对 =257nm 和 h 光校正色差。相应的光学材料的参数是 )()1, AdCnn(257hii4.特殊光学系统 有些光学系统，例如某些激光光学系统，只需某一波长的单色光照明，所以只对使用波长校正单色像差，而不校正色差。对应用可见区以外的某个波段的光学系统(如夜视仪) ，若其光谱区范围从 1 到 2，则其光学参数是 )()1,/)(
8、 2nnn第二节 光线的光路计算从物点发出进入光学系统入瞳并通过光学系统成像的光线有无数条，故不可能、也没有必要对每条光线都进行光路计算，一般只对计算像差有特征意义的光线进行光路计算，研究不同视场的物点对应不同孔径和不同色光的像差值。如已知光学系统的结构参数(r、d、n) ，物体的位置和大小，孔径光阑的位置和大小(或数值孔径角)，为求出光学系统的成像位置和大小以及各种像差，需进行下列光路计算。对计算像差有特征意义的光线主要有三类：1)子午面内的光线光路计算，包括近轴光线的光路计算和实际光线的光路计算，以求出理想像的位置和大小、实际像的位置和大小以及有关像差值。2)轴外点沿主光线的细光束光路计算
9、，以求像散和场曲。3)子午面外的空间光线的光路计算，求得空间光线的子午像差分量和弧矢像差分量，对光学系统的像质进行更全面的了解。对于小视场的光学系统，例如望远物镜和显微物镜等，因为只要求校正与孔径有关的像差，因此只需作第一种光线的光路计算即可。对大孔径、大视场的光学系统，例如照相物镜等，要求校正所有像差，因此上述三种光线的光路计算都需要进行。一、子午面内的光线光路计算(一) 近轴光线的光路计算轴上点近轴光线的光路计算(又称第一近轴光线) 的初始数据为 ， 。根据第一章所1lu述，近轴光线通过单个折射面的计算公式(1-13)(1-16) 为 ruilni rhiulrl)/(/ )/,0,()(
10、 111时当对于一个有 k 个面组成的光学系统，还要解决由前一个面到下一个面的过渡问题。由过渡公式(1-33)和式(1-34) 得 11iiiinudl校对公式为lh或者用 Jyun这样可以计算出像点位置 和系统各基点的位置，若要计算系统的焦点位置，可令l， ，由近轴光路计算出的 即为系统的焦点位置，系统的焦距为1l01ukl1/khf轴外点近轴光线的光路计算(又称第二近轴光线) 是对轴外点而言的，一般要对五个视场(0.3， 0.5，0.707，0.85，1)的物点分别进行近轴光线光路计算，以求出不同视场的主光线与理想像面的交点高度，即理想像高 。轴外点近轴光的初始数据为ky(6-1),()/
11、(, 11zzz ullul当式中符号意义如图 6-1 所示。可按上述第一近轴光线的光路计算公式进行计算，计算结果为 ，由此可求得理想像高为zul和(6-2) )(zzly(二) 远轴光线的光路计算轴上点远轴光线的光路计算的初始数据是 、 ，根据第一章中实际光线的光路1L1sinU计算公式(1-9) (1-12)知 UIrLUInI rhIrL si/isi )i,0,(/s)( 111时当图 6-1 近轴光计算相应的转面公式为 1iiiiinUdL校对公式(可参考有关教科书 )为 (6-3) sin)(2co)(21cosisin(21co UIIuLIPAL 计算结果为 、 ，由此可求出通
12、过该孔径光线的实际成像位置和像点弥散情况。kU轴外点子午面内远轴光线的光路计算与轴上点不同，光束的中心线即主光线不是光学系统的对称轴，因此在计算轴外点子午面内远轴光线时，对各个视场一般要计算 11 条光线，考虑到问题的简化与代表性，本节只考虑计算 3 条光线，即主光线和上、下光线。对物体在无限远处，若光学系统的视场角为 ，入瞳半孔径为 h，入瞳距为 ，则其 3 条光线的zL初始数据为上光线 zzaza ULUtan/,主光线 (6-4)zz下光线 zzbzbhta/,符号意义如图 6-2a)所示。对物体在有限远处，若光学系统的物距为 L，物高为 ，入瞳的半孔径为 h，入瞳距y为 ，则其 3 条
13、光线的初始数据为zL上光线 azaza UhhyUtn/),/()tn主光线 (6-5)zzz下光线 bzbzb Lyta/),/()ta符号意义如图 6-2b)所示。光线的初始数据确定之后，利用实际光线计算公式和过渡公式逐面计算，可得实际像高为 tan)(aUlLy(6-6) zzz ta)(bbly图 6-2 远轴光计算应该指出，虽然应用了校对公式，但还会在两个地方发生错误。一个是由 计算Isin时，一个是由 计算 时。另外，当光线的入射高度超过折射面半径时，会出现sinI1kLk；当光线由玻璃进入空气发生全反射时，会出现 ，这两种情况都表示该1 1sinI光线实际上不能通过该光学系统。(
14、三) 折射平面和反射面的光路计算折射平面远轴光线的光路计算公式为 (6-7)tan/siiULI当 U 角较小时，为提高计算精度，可作如下变换 cos近轴区光线的光路计算公式类似地有 (6-8)nlulii/球面的校对公式仍然适用于平面。反射面可以作为折射面的一个特例，在计算时，令 ，且将反射球面以后光路中的间隔 d 取为负值，则可应用折射面的公式进行计算。二、沿轴外点主光线细光束的光路计算轴外点细光束的计算是沿主光线进行的，主要研究在子午面内的子午细光束和在弧矢面内的弧矢细光束的成像情况。若子午光束和弧矢光束的像点不位于主光线上的同一点，则存在像散。子午像点和弧矢像点的计算公式为(参见参考文
15、献1) 。(6-9)rInItIntI zzzz coscoss22 (6-10)szz式中， 、 为主光线的入射角和折射角； t、t 为沿主光线计算的子午物距和像距；s、zI为沿主光线计算的弧矢物距和像距。公式(6-9)和(6-10)称为杨氏公式。计算的初始数据是st1=s1，当物体位于无限远时，t 1=s1= -。当物体位于有限距离时，由图 6-3 可知，或 。 和 在主光线的光路计算中得出。1coszUxl1sinzyhtIz图 6-3 轴外点细光束计算转面也是沿主光线进行计算的，过渡公式为(6-11)1iiiDst式中， 为相邻两折射面间沿主光线方向的间隔。1iD 1in/)(ziii
16、 Uh或者1cos/)(ziiii UxdD(6-12)snziiiIrh空间光线的光路计算比较复杂，只是在视场和孔径均很大的系统才有必要计算它，这里不再叙述。三、计算举例这里仅计算全口径和全视场的情况，其他口径和视场的计算过程相同。一望远物镜的焦 ，相对口径 1/5，视场角 2=6，其结构参数mf10/fD如下r/d/nD62.5 4.0 1.51633 64.1 （K9）-43.65 2.5 1.67250 32.2 (ZF2)-124.35根据已知条件，其第一近轴光线光路计算的初始数据为 )/,(0,1, 1111 rhilumhl 由近轴光线的光路计算得 ，该系统的像方截距为4.09.
17、7，系统的实际焦距为09.7lmf 896/31第二近轴光线光路计算的初始数据是 0523.1zu因孔径光阑与物镜重合，可以认为双胶合物镜的第一面金属框为入瞳，入瞳距 即是第一1zl面的矢高 ，有 1x21121)()/(rxDmlz8.由近轴光的光路计算得 ，因此系统的出瞳距系统最后一0573,38. ul面的位置为 。这样，由公式(6-2)可以计算出在视场 =-2.,. zzml3时的理想像高为 mulyzz 2816.5).()9.1.()( 轴上点远轴光线光路计算的初始数据为 mhUL10,11由远轴光线的光路计算得 ，因此入射高度 时，实际7“3450.970 h10像点的位置为.全
18、口径时实际像点与理想像点的偏差为lL4.09. 轴外点主光线光路计算的初始数据是0113,8052.zzUmL由远轴光线的光路计算得 ，因此8“69375,.0 zz这样，实际像高为 mmUlLyzz 2351.)149.()9.738.(tan)( 实际像高与理想像高之差等于 yz 07.28.51.沿主光线细光束计算的初始数据是 11lst各折射面的 和 在主光线的光路计算中得出，由细光束的光路计算得：zI， ，因此mt6507.9 mxs02.,932.63st 93.6,57.3主光线细光束的子午像点和弧矢像点间沿光轴方向的偏差是 ，有tsxmUstxzts 261.084.)12.6
19、0.9(co)(33 子午像点与高斯像面的轴向偏差是 mltz 489970.843.57.c33 弧矢像点与高斯像面的轴向偏差是 cos33 lxUxzsmm274.0 09.7012.9864.196第三节 轴上点的球差一、 球差的定义和表示方法球差是宽光束像差，仅是口径的函数，由第二节子午面内光线的光路计算可知，对于轴上物点，近轴光线的光路计算结果 和 与光线的入射高度 或孔径 无关，lu1h)(1lu而远轴光线的光路计算结果 和 随入射高度 或孔径角 的不同而不同，如图 6-4a)LU1hU示。因此，轴上点发出的同心光束经光学系统后，不再是同心光束，不同入射高度的光线经过学系统后交光轴
20、于不同位置，相对近轴像点(理想像点) 有不同程度的偏离，Uh这种偏离称为轴向球差，简称球差，用 表示(6-13) lLa) b)图 6-4 轴上点球差在第二节所计算的例中，边缘带的球差为-0.004mm, 其弥散斑的几何直径是1.93 （图 6-4b） 。由图可以看出，由于共轴球面系统的对称性，含轴的各个截面内的成m像光束结构均相同。在同一截面内，入射高度为 和 (或 、 )的光线相对光轴也hU是对称的。这样，通过系统后的成像光束是以光轴为旋转轴的非同心光束，所以计算球差时只需要计算子午面内光轴某一侧的不同入射高度的光线束即可。由于球差的存在，在高斯像面上的像点已不是一个点，而一个圆形的弥散斑
21、，弥散斑的半径用 表示，称作垂轴球差，它与轴向球差的关系是T (6-14)tan)(tan lLT球差是入射高度 或孔径角 的函数，球差随 或 变化的规律，可以由 或1h1U1hU1h的幂级数表示。由于球差具有轴对称性，当 或 变号时，球差 不变，这样在级1U L数展开时，不存在 或 的奇次项；当 或 为零时，像方截距 等于 ，即球差l，故展开式中没有常数项；球差是轴上点像差，与视场无关，故展开式中没有 或0L y项，所以球差可以表示为 613421 hAhL或者 (6-15) Uaa展开式中第一项称为初级球差，第二项为二级球差，第三项为三级球差。二级以上球差称为高级球差。 、 、 分别为初级
22、球差系数、二级球差系数、三级球差系数。大1A23部分光学系统二级以上的球差很小，可以忽略，故球差可以表示为 4121hAL(6-16)Ua由此可知，初级球差与孔径的平方成正比，二级球差与孔径的 4 次方成正比。当孔径较小时，主要存在初级球差；孔径较大时，高级球差增大。光学系统的球差是由系统各个折射面产生的球差传递到系统的像空间后相加而得，故系统的球差可以表示成系统每个面对球差的贡献之和，即所谓的球差分布式。当对实际物体成像时，对于由 k 个面组成的光学系统，球差的分布式为 (6-17)kkSUnL1si2称为光学系统球差系数， 为每个面上的球差分布系数，为SS (6-18)(21cos)(cs
23、)(21cosinini IUIInL因初级球差在光轴附近区域内有意义，而在这个区域内角度很小，故角度的正弦值可以用弧度值代替，角度的余弦可以用 1 代替；这样初级球差可以表示为 (6-19)kISunL12)(初(6-20)(iliSI即为每个面上的初级球差分布系数。IS由近轴光线的光路计算，可根据式(6-20)计算出每个面的 ，并由式(6-19)算出系统的IS初级球差。知道了系统的初级球差和实际球差，则可由公式(6-16)算出高级球差分量。因初级横向球差（弥散斑的直径）正比于孔径的三次方，所以弥散斑的中心集中光能多，而外环光能少。因此在在数字图像处理中，由质心可求出像点的位置。二、球差的校
24、正如果把单正透镜和负透镜分别看作由无数个不同楔角的光楔组成，则由光楔的偏向角公式 可知，对于单正透镜，边缘光线的偏向角比靠近光轴光线的偏向角大，)1(n换句话说，边缘光线的像方截距 比近轴光线的像方截距 小。根据球差的定义，单正透Ll镜产生负球差。同理，对于单负透镜，边缘光线的偏向角比近轴光线的偏向角大，单负透镜产生正球差。因此，对于共轴球面系统，单个透镜本身不能校正球差，正、负透镜组合则有可能校正球差。由公式(6-15) 可知，球差是孔径的偶次方函数，因此，校正球差只能使某带的球差为零。如果通过改变结构参数，使公式(6-15)中初级球差系数 和高级球差系数 符号相反，并1A2A具有一定比例，
25、使某带的初级球差和高级球差大小相等，符号相反，则该带的球差为零。在实际设计光学系统时，常通过使初级球差与高级球差相补偿，将边缘带的球差校正到零，即 0421 mmhL当边缘带校正球差，即 时，则有 ，将此值带入上式可得，球0,h21A差极大值对应的入射高度为(6-21)m7.将此值代入 时的级数展开式，得0mL(6-22)4/270.hAL上式表明，对于仅含初级和二级球差的光学系统，当边缘带的球差为零时，在 0.707带有最大的球差，其值是边缘带高级球差的-1/4，如图 6-5a)所示。若以 为纵坐标，2)/(mh画出球差曲线和初级球差曲线，初级球差为一条直线，且与球差曲线相切于原点，如图 6
26、-5b)所示。图 6-5 球差曲线由球差分布式(6-18)可知，对于单个折射球面，有几个特殊的物点位置，不管球面的曲率半径如何，均不产生球差。(1) ，此时亦有 , 。即物点和像点均位于球面顶点时，不产生球差。 0L0L1(2) ，即 。表示物点和像点均位于球面的曲率中心，或者说，sinII，垂轴放大倍率 。r /n(3) ，即 ，因为U rnUrLI/si)(/sii故可得出(6-23)n/)(同理，由 可以得出sinUI(6-24)/)(rL由公式(6-23) 和 (6-24)所确定的共轭点，不管孔径角 多大，均不产生球差。由上式也U可以得出， ，则该面的垂轴放大倍率为L(6-25)2)/
27、(/nn上述三对不产生像差的共轭点称作不晕点或齐明点，常利用齐明点的特性来制作齐明透镜，以增大物镜的孔径角，用于显微物镜或照明系统中。 例 1 物点位于透镜第一个折射面的曲率中心( 见图 6-6)，对于该表面， ，11rL。第二个折射面满足公式(6-23)和(6-24)。如果透镜的厚度为 d，且透镜n/2位于空气中，则有下列关系 nnLLrdr21232 11)/()1/(/图 6-6 齐明透镜由这样两个齐明面组成的透镜叫作齐明透镜，经该透镜后(6-26)nUU/si/sini 113如果透镜的玻璃折射率为 n=1.5，则系统前放入这样一个齐明透镜，可使系统入射光束的孔径角增大 1.5 倍。若
28、在这个弯月镜后还有两个这样设计的齐明镜，则 315/sii例 2 物点同第一个折射面的顶点重合，即 ， 。第一个表面的曲率半径0L1可以是任意的，通常为平面，如图 6-7 所示。第二个表面满足齐明条件，当透镜厚度为 d时，有下列关系 211321322 /sin/siin)/( )/(/UUdLrnd图 6-7 带有齐明面的透镜如果光学系统有较大的孔径角，那么在系统像差校正时困难较大，但若在系统的前部放一齐明透镜，则对轴上点( 对于小面元) 不引入像差，这样大大地减少了后面系统的孔径角负担，系统的残余像差就不会很大。第四节 正弦差和彗差一、正弦差对于轴外物点，主光线不是系统的光轴，对称轴是通过
29、物点和球心的辅助轴。由于球差的影响，对称于主光线的同心光束，经光学系统后，它们不再对称于主光线，且对称光束的交点也不与主光线相交，即相对主光线失去对称性。正弦差即用来表示小视场时宽光束成像的不对称特性的。垂直于光轴平面内两个相邻点，一个是轴上点，一个是靠近光轴的轴外点，其理想成像的条件是(6-27)sinsiUyn上式即是所谓的正弦条件。当光学系统满足正弦条件时，若轴上点理想成像，则近轴物点也理想成像，即光学系统既无球差也无正弦差，这就是所谓不晕成像。当物体在无限远时 ，正弦条件可以表示为0si1U(6-28)sin/hf实际光学系统对轴上点只能使某一带的球差为零，即轴上点不能成完善像，物点的
30、像是一个弥散斑。只要弥散斑很小，则认为像质是好的。同理，对于近轴物点，用宽光束成像时也不能成完善像，故只能要求其成像光束结构与轴上点成像光束结构相同，也就是说，轴上点和近轴点有相同的成像缺陷，称为等晕成像。欲满足等晕成像的要求，光学系统必须满足等晕条件，即(6-29)zlLUn1si 式中， 为第二近轴光线计算的出瞳距， 为近轴区垂轴放大倍率。若物体在无限远，等zl晕条件为(6-30)zlLfh1sin等晕成像如图 6-8a)所示。因研究近轴点成像，其视场较小，故其他视场像差不考虑。由图可知，轴上点与轴外点具有相同的球差值，且轴外光束不失对称性，即无彗差。这就是满足等晕条件的系统。 图 6-8
31、 等晕成像与正弦差曲线若系统不满足等晕条件，则公式(6-29)和(6-30) 等式两端不相等，其偏差用 OSC表示，即是正弦差 OSC(off sine condition)。由上两式可以导出，物体在有限远时，其正弦差为(6-31)1sin zlLUOSC物体在无限远时，其正弦差为(6-32)si1zlfh正弦差 ，球差 ，则满足等晕成像条件；若正弦差 ，球差 ，0OSC0L 0OSC0L由公式(6-31) 可以得出 sinsiUyn此式正是正弦条件，因此可以说，正弦条件是等晕条件的特殊情况。由公式(6-31) 和 (6-32)可知，除出瞳距 外，其余各参量都是轴上点子午面内孔径光线zl的参量
32、，在计算球差时已求出。所以对于近轴物点，只需计算一条第二近轴光线，便能从轴上物点的像差计算中确定正弦差的大小。由前面的光线光路计算结果可得，双胶合望远物镜的正弦差，由公式(6-32) 计算为 1sin1zlLUfhOSC028.1)38.(05.9748.096. 正弦差曲线如图 6-8b)所示，需注意的是由于正弦差实质上是相对彗差，故曲线的横坐标没有量纲；正弦差又是小视场宽光束像差，故曲线的纵坐标是光线在入瞳处的相对出射高度或孔径角。由正弦差的表示式可知，它与视场无关，只是孔径的函数，其随孔径变化的规律与球差一样，故其级数展开式可写为 (6-33)613421 hAhC第一项称为初级正弦差，
33、第二项为二级正弦差，其余类推。初级正弦差的分布式可以写作(6-34)kISJOS12(6-35)iuilunizIzI /)(称作初级彗差分布系数。由此可知，当 一定时，初级正弦差与孔径平方成正比，而与IS l视场无关，但因分布式中含有与光阑位置有关的 项，因此正弦差与孔径光阑的位置有关，zi改变光阑的位置可以使正弦差发生变化。这样，可以把光阑位置作为校正正弦差的一个参数。由公式(6-35)可以得出，当 (1) ，即光阑在球面的曲率中心 0zi(2) ，即物点在球面顶点l(3) ，即物点在球面曲率中心 i(4) ，即物点在 处unrL/)(均不产生正弦差。因此，在第三节中所论述的三对无球差的物
34、点和像点的位置，同样也没有正弦差，均满足正弦条件。校正了球差，并满足正弦条件的一对共轭点，称作不晕点或齐明点。二、彗差彗差是轴外点宽光束的像差，是孔径和视场的函数。彗差与正弦差没有本质区别，二者均表示轴外物点宽光束经光学系统成像后失对称的情况，区别在于正弦差仅适用于具有小视场的光学系统，而彗差可用于任何视场的光学系统。然而，用正弦差表示轴外物点宽光束经系统后的失对称情况，可不必计算相对主光线对称入射的上、下光线，在计算球差的基础上，只需计算一条第二近轴光线即可，而为了计算彗差，必须对每一视场计算相对主光线对称入射的上、下两光线对。具有彗差的光学系统，轴外物点在理想像面上形成的像点如同彗星状的光
35、斑，靠近主光线的细光束交于主光线形成一亮点，而远离主光线的不同孔径的光线束形成的像点是远离主光线的不同圆环，如图 6-9 所示，故这种成像缺陷称为彗差。 图 6-9 彗差为了表示彗差的大小，通常在子午面和弧矢面内用不同孔径的光线对在像空间的交点到主光线的垂轴距离来表示。子午面内的光线对的交点到主光线的垂轴距离称为子午彗差，用 表示；弧矢面内的光线对的交点到主光线的距离称为弧矢彗差，用 表示。子午TK sK彗差的大小是以轴外点子午光束的上、下光线在高斯像面( 即理想像面) 的交点高度 和ay的平均值 与主光线在高斯像面上交点高度 之差来表示的，即by2/)(bayzy(6-36)baTyK2/(
36、 、 和 可通过公式(6-6)计算得出。az因弧矢光线对的两条光线对称于子午面，故两光线在高斯像面上的交点高度 相等，Sy弧矢彗差的大小表示为(6-37)zSy可通过空间光线的光路计算求得，计算较为复杂（本书没有介绍，可参阅参考文献Sy2） ，但弧矢彗差总比子午彗差小，手工计算光路时一般不予考虑。根据彗差的定义，彗差是与孔径 和视场 (或 )都有关的像差。当孔径 改变)(hUyU符号时，彗差的符号不变，故展开式中只有 的偶次项；当视场 改变符号时，彗差y反号，故展开式中应有 的奇次项；当视场和孔径均为零时，没有彗差，故展开式中没有y常数项。这样彗差的级数展开式为(6-38)63421 hyAy
37、hAKS式中第一项为初级彗差，第二项为孔径二级彗差，第三项为视场二级彗差。对于大孔径小视场的光学系统，彗差主要由第一、二项决定；对于大视场，相对孔径较小的光学系统，彗差主要由第一、三项决定。与球差的推导方法相同，若边缘孔径光线的彗差校正到零时，在 0.707 带可得到最大的剩余彗差，其值是孔径二级彗差的-1/4 倍，即4/270.mSyhAK初级子午彗差的分布式为(6-39)kITSun13初级弧矢彗差的分布式为(6-40)kISK12由此可知，初级子午彗差是弧矢彗差的 3 倍。比较公式(6-34)和(6-40) 可知，初级彗差与初级正弦差的关系为(6-41)/yOSCS由级数展开式(6-38
38、)可知，彗差与孔径的平方成正比。因此，彗差的头部最亮，即主光线与像面的交点处最亮，由此可确定轴外像点的位置。根据彗差的头部的方向可确定彗差的正负。由公式(6-41)，已知正弦差后可计算初级彗差。计算例题中的初级子午彗差是=3TK30.2830.54SOCym由此可见例题中的彗差很小，其对弥散斑的形状影响较小。彗差是轴外像差之一，它破坏了轴外视场成像的清晰度。由公式(6-38)可知，彗差值随视场的增大而增大，故对大视场的光学系统，必须校正彗差。前面已指出，若光阑通过单折射面的球心，则不产生彗差。且在后面将要论述，有些特定的光学系统，不仅不产生彗差，其轴外点的垂轴像差也不产生，如对称式的光学系统。
39、当物像垂轴放大倍率为 =-1时，所有垂轴像差自动校正，因为在此条件下，对称于孔径光阑前部和后部光学系统所产生的垂轴像差大小相等、符号相反，所以系统的前部和后部所产生的垂轴像差相互补偿。这一设计思想已用于光学设计中。第五节 场曲和像散一、场曲与轴外球差场曲是轴外点光束像差，仅是视场的函数。在第四节中指出，彗差是孔径和视场的函数，同一视场不同孔径的光线对的交点不仅在垂直于光轴方向偏离主光线，而且沿光轴方向也和高斯像面有偏离。子午宽光束的交点沿光轴方向到高斯像面的距离 称为宽光束TX的子午场曲，子午细光束的交点沿光轴方向到高斯像面的距离 被称为细光束的子午场曲。tx与轴上点的球差类似，这种轴外点宽光
40、束的交点与细光束的交点沿光轴方向的偏离称为轴外子午球差，用 表示TL(6-42) tTxXL同理，在弧矢面内，弧矢宽光束交点沿光轴方向到高斯像面的距离 称为宽光束弧SX矢场曲，弧矢细光束的交点沿光轴方向到高斯像面的距离 称为细光束弧矢场曲，两者s间的轴向距离称为轴外弧矢球差，用 表示S(6-43) sxXL各视场的细光束子午像点构成的像面称为子午像面，弧矢像点构成的像面称为弧矢像面，如图 6-10a)所示，两者均为对称于光轴的旋转曲面。由此可知，当存在场曲时，在高斯像平面上超出近轴区的像点都会变得模糊。一平面物体的像变成一回转的曲面，在任何像平面处都不会得到一个完善的物平面的像。c )图 6-
41、10 场曲和像散细光束的子午场曲和弧矢场曲的计算公式为(6-44)cos lxUlxtzstt 由此可知，为计算细光束场曲，只需计算各视场的轴外点细光束的光路和轴上点近轴光路，则可得各视场的场曲。至于宽光束场曲计算比较复杂，读者可参阅上篇参考文献2。用前面的光线光路计算结果，按(6-44)式可得双胶合物镜在视场为-3时的场曲为 mxst 274.0)9.7012.“6592cos913.6( 896070 结果表明，轴外点子午细光束的交点和弧矢细光束的交点并不重合，也不在高斯像面上。细光束的场曲与孔径无关，只是视场的函数。当视场角为零时，不存在场曲，故场曲的级数展开式与球差类似，只要把孔径坐标
42、用视场坐标代替，即(6-45)63421)( yAyxst 展开式中第一项为初级场曲，第二项为二级场曲，其余类推，一般取前两项就够了。与球差分析相同，当边缘视场 (或 )校正到零时，0.707 带有最大场曲，其值mmy是高级场曲的-1/4 倍。初级子午场曲和弧矢场曲的分布式分别为 (6-46)kIVIt Sunx12)3(6-47)kIVIs12)(6-48)22/(/)( iSiuilniSzIzI (6-49)rnJIV2式中， 是系统的初级像散分布系数， 是系统的初级场曲分布系数，J 是拉赫不变ISIS量。二、像散公式(6-44) 的计算表明，细光束的子午像点和弧矢像点并不重合，两者分开
43、的轴向距离称为像散，用 表示tsx(6-50)zstts Utxcos)( 在上例中，像散为 mmxts 26.0)27.0(4896.0图 6-10b)表示上例中细光束子午场曲和弧矢场曲的像差曲线。由像差曲线可知，随着视场的增大，场曲和像散迅速增大。这是因为场曲和像散随视场的平方倍(初级) 和四次方倍（高级)增大。由公式(6-46)式(6-49)可知，细光束的场曲与 和 相关，而 为系ISVIVS统结构参数的函数，一般不可能为零，要想校正场曲与像散，应使 和 异号，但平I面像场是永远不能达到的。图 6-11 示出当系统具有像散时，不同像面位置物点的成像情况。图 6-11 存在像散时的光束结构
44、在子午像点 T处得到一垂直于子午面的短线，称作子午焦线；在弧矢像点 S处，得到一垂直于弧矢平面的短线，称作弧矢焦线，两条焦线互相垂直。在子午焦线和弧矢焦线中间，物点的像是一个圆斑，其他位置是椭圆形弥散斑。图 6-10c)示出上例中在高斯像面各视场的弥散斑的形状。其中，零视场是一圆斑，表明轴上点只有球差，0.7 视场和 1 视场是椭圆，均方半径分别是 15.3 和 30.1 ，表明m轴外点像散较大，因 1 视场的椭圆大于 0.7 视场的椭圆，表明像散随着视场的增大而增大。若光学系统对直线成像，由于像散的存在，其成像质量与直线的方向有关。例如，若直线在子午面内，其子午像是弥散的，其弧矢像是清晰的；
45、若直线在弧矢面内，其弧矢像是弥散的，而子午像是清晰的。若直线既不在子午面又不在弧矢面内，则其子午像和弧矢像均不清晰。图 6-12 示出物面是一带有肋线的环轮时，在子午焦面和弧矢焦面的成像情况。a) 物平面 b) 在子午焦面 c) 在弧矢焦面图 6-12 环轮的像散同理，宽光束的子午像点和弧矢像点也不重合，两者之间的轴向距离称为宽光束的像散，以 表示TSX(6-51)STSX初级像散的分布式可由式(6-46)和式(6-47) 相减而得 (6-52)kItsunx12由像散分布式可知，对单个折射球面而言，没有正弦差的物点位置(齐明点) 和光阑位置(光阑在球心)也不存在像散。然而，当像散为零时( =
46、0)，虽然子午焦点和弧矢焦点重IS合在一起，但像面弯曲仍然存在，中心视场调焦清晰了，边缘视场仍然模糊。由公式(6-49)可知，球面光学系统存在场曲是球面本身所决定的。当像散为零时的像面弯曲以 表示，px称为匹兹伐尔场曲(6-53)kkkIVprnJuSx12由上面的讨论可知，像散和场曲是两个不同的概念，两者既有联系，又有区别。像散的存在，必然引起像面弯曲；但反之，既便像散为零，子午像面和弧矢像面重合在一起，像面也不是平的，而是相切于高斯像面中心的二次抛物面。第六节 畸 变畸变是主光线的像差。由于球差的影响，不同视场的主光线通过光学系统后与高斯像面的交点高度 不等于理想像高 ，其差别就是系统的畸变，用 表示zy yzy(6-54)yz在光学设计中，通常用相对畸变 q来表示，这是因为相对畸变对应于直线像的弯曲度(线的长度除以弯曲半径)。可以证明相对畸变的 2 倍等于线像的弯曲度。
