1、1,1.2 热传导方程与定解条件,热传导现象：,一、下面先从物理G内的热传导问题出发来导出热传导方程。,为此，我们用函数,如果空间某物体G内各处的温度,不同，则热量就从温度较高的点处向温度较,低的点流动。,表示物体G,在位置,处及时刻,的温度。,2,热的传播按傅立叶（Fourier）实验定律进行：,物体在无穷小时段,内流过一个无穷小面积,的热量,与物体温度沿曲面,法线方向,的方向导数,成正比，而热流方向与温度升高的,其中,称为物体在点,处的热传导,系数，为正值.,当物体为均匀且各向同性时，,为常数，,为曲面,沿热流方向的法线.,方向相反，即,3,为了导出温度,所满足的方程,在物体G内任取,一闭
2、曲面,它所包围的区域记作,则从时刻,到时刻,经过曲面,流入区域,的热量为,其中,表示,对曲面的外法向导数.,4,流入的热量使区域,内部的温度发生变化,在时间间隔,中物理温度从,变化到,所需要的热量为,其中,为物体的比热,为物体的密度.,如果所考察的物体内部没有热源,由于热量守恒,5,先对,进行变形,利用奥-高(Gauss)公式,设函数,关于变量,具有二阶连续偏导数,关于变量,具有一阶连续偏导数,可化为,6,而,可化为,因此由,移项即得,（利用牛顿-莱布尼兹公式）,7,由于,与区域,都是任意取的,并且被积函数,是连续的,于是得,上式称为非均匀的各向同性体的热传导方程.,如果物体是均匀的,此时,为
3、常数,记,则得,齐次热传导方程,8,如果所考察的物体内部有热源(例如物体中通有,电流,或有化学反应等情况),设热源密度(单位时,间内单位体积所产生的热量)为,则在时间间隔,中区域,内所产生的热量为,同样由于热量要平衡,9,其中,非齐次热传导方程,相对应的一维、二维热传导方程可类似写出。,10,二、定解条件,初始条件：,表示初始时刻物体内温度的分布情况,其中,为已知函数。,1、第一类边界条件（狄利克雷Dirichlet）,设所考察的物体G的边界曲面为S，已知物体,表面温度函数为,即,11,2、第二类边界条件（诺伊曼Neumann）,特别地，如果物体表面上各点的热流量为0,绝热性边界条件,已知物体
4、表面上各点的热流量,也就是说在,单位时间内流过单位面积的热量是已知的，,其中,由傅里叶实验定律可知,是定义在边界曲面S，且,上的已知函数.,则相应的边界条件为,12,1.3 拉普拉斯方程与定解条件,1.三维拉普拉斯(Laplace)方程,(1),凡具有二阶连续偏导数并满足方程(1)的连续函数为调和函数.,(调和方程),方程(1)通常表示成,或,拉普拉斯方程描述的是稳定状态下物理量的分布规律.,13,2.泊松方程(非齐次的拉普拉斯方程),(2),方程(2)通常表示成,或,3. 拉普拉斯方程的边值问题,第一边值问题(狄氏问题),14,在空间某一区域,的边界,上给定了连续函数,要求函数,在闭区域,上
5、连续且在,内调和,在边界,上与给定的函数,重合,即,第二边值问题(诺伊曼问题),在空间某一区域,的边界,上给定了连续函数,要求函数,在闭区域,上连续且在,内调和,在边界,上法向导数,存在,且有,其中n是外法线方向.,15,1.4 基本概念与基本知识,1.古典解:如果一个函数具有某偏微分方程中所,需要的各阶连续偏导数,且满足该方程.,2.自由项:偏微分方程中不含有未知函数及其,各阶偏导数的项.,例如:,齐次偏微分方程(自由项为0),非齐次偏微分方程(自由项不为0),16,3.叠加原理,考察二阶线性偏微分方程,其中,都是某区域上,的已知函数.,叠加原理,设,是方程(1)中第i个方程的解,(1),1
6、7,如果级数,(2),收敛,其中,为任意常数,并且它还能够逐项,微分两次,则级数(2)是下方程的解,特别地,当方程(1)中的自由项,时,则得相应的,齐次方程为,若,是方程(3)的解,则级数(2)也是方程,(3),(3)的解.,三角函数系,在,上正交。,4.傅里叶(Fourier)级数,19,补充：,三角函数积化和差公式,20,4.傅里叶(Fourier)级数,设周期为,的函数,可展开成傅里叶级数,则,(4),其中傅里叶系数,满足,(5),21,当,为奇函数时,当,为偶函数时,(6),(7),22,4.两个自变量的二阶微分方程的分类,一般的二阶线性偏微分方程具有如下的形状,(8),其中,等都是自变量,在区域,上的实函数，并假定他们是连续可微的。,若在区域,上每点,则称方程(8)在每点,为双曲型的；那么也,则称方程(8)在区域内是双曲型的。,23,若在区域,上每点,则称方程(8)在每点,为椭圆型的；那么也,则称方程(8)在区域内是椭圆型的。,若在区域,上每点,则称方程(8)在每点,为抛物型的；那么也,则称方程(8)在区域内是抛物型的。,24,例如：,双曲型,抛物型,椭圆型,
