1、陈书 7-6 烟囱直径 ，烟量 ，烟气密度 ，周围大md1hk69.17gq3k7.0mg气密度 ，烟囱内压强损失 ， 为烟囱内烟气流动的速32.Kga VdPw2035.度， 为烟囱高度。为保证烟囱底部断面 1 处的负压不小于 水柱，烟囱的高度 应h 1h大于（或小于）多少？ dH1解 此题用 Bernoulli 方程求解。对 1、2 断面列出总流的伯努利方程：（1）whgVpzgVpz 2121由质量守恒可知： 1再假定动能修正系数： 2式（1）可简化为：（2）whgpz2（3）p2112断面 1 处的负压： ，移项可得：1paVVap11而断面 2 处的压强为当地的大气压，即： 2其中
2、和 分别为断面 1、2 处的大气压ap1将以上各式代入（3）式得：（4）wVahzg2112而： ，ghpaa12z21代入（4）式得： （5）ghawV依题意，能量损失： VdPh2035.代入（5）式： aaVdgVghhp2035.1.移项得： （6）adggp2035.1令 为水的密度，负压可用 高的水柱表示为：whhgpwV1代入（6）得： awdgVh2035.1将流速： 代入上式，得：24dqVm（7）amwghh321605.将： 、 、 、 、h2s3k.1mga3k7.0g、 和 代入（7）式得：3k10gwh69.7qmd2因为： ，所以：hz21 mhz2012【陈书
3、7-10】 将一平板伸入水的自由射流内，垂直于射流的轴线。该平板截去射流流量的一部分 ，引起射流剩余部分偏转角度 。已知射流流速 ，全部流量1Vq30msV，截去流量 。求偏角 及平板受力 。3610msVq1320msVqF,Vq 2Vq1Vq解：用动量积分定理求解题中指明流体为水，但并未特别提及其力学性质。为解体，不妨忽略粘性，并假定流体不可压缩。选取如图所示的控制体及坐标系进入控制体的动量通量在 x 方向的分量： （ 为流体密度）xinVMq进入控制体的动量通量在 y 方向的分量： 0yi流出控制体的动量通量在 x 方向的分量： 2cosxoutV流出控制体的动量通量在 y 方向的分量：
4、 21inyt Vqq因忽略粘性，平板和水之间无摩擦力（切向力） ，所以平板对水的作用力只有沿 x 方向的分量，令其为 xF又因为大气压沿控制体周界积分等于零，所以由动量积分定理有：2cosxoutinVVMqq（1 ）210iyoutinVV（2 ）可以找到一条从 0-0 断面到 1-1 断面的流线，对于该流线可以列出 Bernoulli 方程：221ppzzgg因为 12 p大 气 压故 221Vzg因射流速度较大，可忽略重力，可得 1同理可得 2V将以上关系代入（1）式和（ 2）式，得2cosxVVFq（3） 210inVV（4）由（4）式得到，12siVq（5）又因流体不可压，所以 2
5、1VV代入（5）式得到， 11sinVVq1sin0.5V所以， 30o再由（3）式求得： 3124cos3061456.xF N【7-11】 如图所示，水由水箱 1 经圆滑无阻力的空口水平射出，冲击到一平板上，平板封盖着另一水箱 2 的孔口，两水箱孔口中心线重合，水位高分别为 和 ，孔口径1h2。求保证平板压在 2 箱孔口上时 与 的关系。 （不计平板的重量及摩擦力）1d1h21 21h2h1d2解：因不计摩擦力，可以视为理想流体，则小孔处流速： 112Vgh射在平板上的流体沿板的四周流出。选取如图所示的控制体，作用在控制体上的外力为大气压和平板的作用力。大气压的积分效果为零，又由于忽略摩擦
6、，平板的作用力只能沿 x 方向，设其为 xF假设容器足够大，流动定常，则 x 方向的动量积分方程： 22114xdFAVgh故水流作用于平板上的力为： 21xg平板右侧受到的静水压为 224s dhFghA为保证平板压在孔口上，须有 ，即s2214gdh有 ，可得：12d12h陈书 7-13 变 如图，一带有倾斜平板的小车逆着来自无穷远处的射流以速度 v 匀速移动。已知射流断面积为 A，体积流量为 Q，流体为理想不可压缩的，不计地面的摩擦力和重力。（1 ）若 ，求分流流量 和 与入射总流量 的关系；0v1Q2Q（2 ）若 ，求推动小车所需的功率。Av1Q2解：（1）令上面出流的速度和断面积为：
7、 ， ，有：1uA1Qu令下面出流的速度和断面积为： ， ，有：22令入流断面的速度为： ，有：uAQ选取一条从入流断面到上面出流断面的流线列出理想流体的伯努利方程： 1212gzpgzup因 和 均为大气压，重力忽略，所以：1 u1同理可得： u2选取如图所示的坐标系及控制体。进入控制体的动量通量在 x 方向的分量为： cos2Au进入控制体的动量通量在 y 方向的分量为： in从 1 断面处流出控制体的动量通量在 x 方向的分量为： 12从 2 断面处流出控制体的动量通量在 x 方向的分量为： 2Au因流体为理想流体，故 x 方向平板的反作用力为零，所以： 0cos2212 AuAu即：
8、2Q考虑到： ，有：21u0cos21Q由质量守恒有： Q所以： ，cos21cs2（2 ）将坐标系固定在小车上，选取与（1 ）中相同的控制体。因流体为理想流体，故 x 方向平板的反作用力为零，仅需考虑 y 方向平板的受力。进入控制体的动量通量在 y 方向的分量为： sin2Avu流出控制体的动量通量在 y 方向的分量为零。所以沿 y 方向平板的反作用力为： si2该力在小车前进方向的分量为： 2nvuF所以推动小车所需的功率为： 22sinsivAQAP陈书 7-18油在如图所示的管中流动，其密度 ，流量 ，3mkg850s5.03vq管径 d=25cm，两弯头之间的距离 ，下部弯头出口处压
9、强 。求油流对上m1l MPa1p部弯头作用力矩的大小和方向（不计损失） 。解将积分形式的动量方程对上部弯头的中心取矩，得： nRSrFrVdrVdtA因流动定常，所以： nS其中总力矩包含两部分：1）外部支承对管道的力矩 ；2）进口和出口处压强产生的M力矩 。pM所以： pnSVrdA因为进口处通量的力臂为零，故仅有出口处的通量部分对力矩有贡献，为：（逆时针方向）24vnSqrld进口处合压力对上部弯头的力臂为零，故只需考虑出口压强对力矩的贡献：（顺时针方向）ldpM42所以： npSVrA考虑到力矩方向： 226440.253.105.85 13.169.7Nm. vnpS qdMrdMl
10、pl 油流对上部弯头的力矩等于外部支撑对管道的作用力矩（方向相反） 。陈书 7-21一个洒水装置的旋转半径 R=200mm，喷嘴直径 d=8mm，喷射方向角，两个喷嘴的流量均为 。若已知摩擦阻力矩 ，求转速o45 sL28.0vq N.m20Mn。若在喷水时不让其旋转，应施加多大力矩？解此题用积分形式的动量矩方程求解： nRSrFrVdrVdtA系统所受的总力矩为： M所以： nRSrVdrVdt题意隐含洒水装置等速旋转，故其角加速度为零，控制体内流体的动量矩守恒，即： 0Rt由此可得： nSMVrdA并令洒水装置的角速度为 ，则从喷口流出的水的绝对速度为：e其中 为水流从喷嘴流出的相对速度；
11、 为牵连速度，方向垂直于旋转臂（考虑水V eV流的反推作用可知其方向与喷出水流沿圆周切线分量的方向相反） ，大小等于 。R假定悬臂轴线的角度为 0（总可以通过选择适当的坐标系达到） ，水平向右的方向为 x轴正向，垂直向上的方向为 y 轴正向（如图） ，则相对速度和牵连速度可分解为：cosssiniv vqquVVAA 0eeR其中 A 为喷嘴截面积。因为速度 在径向的分量对力矩无贡献，而它在垂直于旋转臂方向的分量为大小：VsinvqR于是： 2sivMA所以： 2sinvvqR代入已知条件，得： srad76.102.85641.3028 04.12.8. .0.12.4102.8-6- 4-4 d转速： min3.n若不转动，则以上各式中角速度为零，可得： 24462sinsin.810210.8.332NmSvvMVrdqqRRA
