1、第十二章 变化的电磁场,第3篇 电磁学,2,电磁感应定律,感应电动势,自感和互感,磁场能量,位移电流,麦克斯韦方程组,电磁波,主要内容：,3,电磁感应现象是电磁学中最重要的发现之一； 它揭示了电现象与磁现象之间的联系； 在实践上开拓了广泛应用的前景。,12.1 电磁感应定律,4,1 实验现象,（1）问题的提出,1820年奥斯特第一次揭示了电流能够产生磁场,既然电能生磁，磁能否生电？,原因有两条： (1)仿照稳恒电流产生磁场，因而固守着稳恒磁场能产生电的成见； (2)实验工作做得不够细致。,5,法拉第经过10年不懈的努力，终于在1831年8月29日第一次观察到电流变化时产生的感应现象，然后他又继
2、续做了一系列实验，来判断产生感应电流的条件和决定感应电流的因素，揭示了电磁感应现象的奥妙。由于他的数学较差，电磁感应定律的数学表达式是1845年由诺埃曼提出的。,6,Michael Faraday,1791-1867 英国物理学家、化学家，自学成才的典范。,7,共同点：,2 法拉第实验,当一个闭合回路面积上的磁通量发生变化时，回路中便产生感应电动势(感应电流)。这就是电磁感应现象。,8,9,10,电磁感应现象：当穿过一个闭合导体回路磁通量发生变化时，回路中就会产生感应电流的现象。,感 应 电 流：当穿过闭合导体回路的磁通量发生变化时，回路中产生的电流。,感应电动势：当穿过导体回路的磁通量发生变
3、化时，回路中产生的电动势。,产生感应电流的条件：穿过一闭合导体回路的磁通量发生变化。,11,2.法拉第电磁感应定律,法拉第从实验中总结出回路中的感应电动势为,(1) m 是通过回路面积的磁通量；,(2) 式中负号表示感应电动势的方向与磁通量变化的关系；,若m(i 0), 则i 的方向与原磁场的正方向组成右手螺旋关系.,若m，,12,(3)若回路线圈有面积相同的N 匝，则,=Nm称为线圈的磁通链数简称磁链。,(4)如果闭合回路的总电阻为R, 则回路中的感应电流,则在t1t2这段时间内, 通过回路任一截面的感应电量为,13,3.楞次定律,内容：闭合导体回路中感应电流的方向, 总是企图使它自身产生的
4、磁场, 去反抗引起感应电流的磁通量的改变。,反抗的意思：,14,楞次定律是能量守恒定律的必然结果。,要想维持回路中电流，必须有外力不断作功。这符合能量守恒定律。,则不需外力作功，导线便会自动运动下去，从而不断获得电能。这显然违背能量守恒定律。,按楞次定律，,如果把楞次定律中的“反抗”改为“助长”，,如右所示，用楞次定律分析可知，无论磁棒插入还是拔出线圈的过程中，都要克服磁阻力而作功，正是这部分机械功转化成感应电流所释放的焦耳热。,15,电磁永动机,事实上，不可能存在这种能产生如此无境止电流增长的能源！,过程将自动进行，磁铁动能增加的同时，感应电流急剧增加，而i ，又导致 i而不须外界 提供任何
5、能量。,16,(i)首先求出通过回路面积上的磁通量(取正值)：,4.用法拉第电磁感应定律解题的步骤如下：,对匀强磁场中的平面线圈：,(ii)求导：,(iii)判断i的方向。,17,例12-1 一长直螺线管横截面的半径为a, 单位长度上密绕了n匝线圈，通以电流I=Iocos t (Io、为常量)。一半径为b、电阻为R的单匝圆形线圈同轴的套在螺线管上，求圆线圈中的感应电动势和感应电流。,解 由m=BScos 得,m=onI,b2,a2,如果ba ,结果怎样？,方向？,18,解 对于在均匀磁场中匀速转动的线圈：,m=BScos,m=Babcos ( t + ),例12-2 一面积为S、匝数为N的平面
6、线圈，以角速度在匀强磁场 B中匀速转动; 转轴在线圈平面内且与B垂直。求线圈中的感应电动势。 t=0时线圈平面与磁场平行，如图所示。,=BScos (t+o),=NBabcost,=NBab sin( t + ),此题中S=ab， o=,这就是发电机的原理。,19,在匀强磁场内转动的线圈中产生的电动势是随时间作周期性变化的，周期为 。,=NBabcost,在两个连续的半周期中，电动势的方向相反。,电动势经一次完全变化所需的时间，叫做交流电的周期。,1秒内电动势所作完全变化的次数，叫做交流电的频率。,我国的交流电频率是每秒50周（或50赫兹）,20,小型三相发电机,21,风力发电机,22,解,t
7、g=a/b,m=,例12-3 长直电流I与直角ABC共面, AB=a, BC=b。分三种情况求: ABC=？,(1)I=I0cost (I0 和为常量) , ABC 不动。,23,(2)若I为常量, ABC以速度向右平移，求AB边与长直导线相距x时， ABC=？,24,(3)若 I=Iocost, ABC以速度向右平移，求AB边与长直导线相距x时， ABC=？,25,I=Iocost,26,12.2 感应电动势,感应电动势： 动生电动势：回路的整体或局部在不随时间变化的磁场中运动。 感生电动势：回路不动而磁场随时间变化。 两种情况同时存在，则总的电动势是它们的叠加。,一.动生电动势,1. 产生
8、机理,产生电动势的非静电力是什么？,27,导体ab在磁场中运动，则导体中的电子,在a端出现负电荷，b端出现正电荷。,当电场力与洛沦兹力相等时，导体两端的电荷分布保持稳定，导体ab相当于一个电源。,引入非静电场强 ：,根据电动势的定义，导体ab上的动生电动势：,产生电动势的非静电力-洛沦兹力。,28,(1)若i 0, 则i 沿 方向，即ab的方向；若i 0, 则i 与 的方向相反，即ba的方向。,(2)动生电动势只存在于运动导体内，无论导体是否构成闭合回路，只要导体在磁场中运动并且切割磁场线。,说明,(3)上式不仅适用于导线在恒定磁场中运动的情况，也适用于导线在变化磁场中运动的情况。,29,动生
9、电动势是由洛伦兹力做功引起的。,洛伦兹力对运动电荷不做功。,矛盾？,30,电源内部的某电子，其速度包括两部分：,随导体向右的速度；,沿导体向下的u,a,b,2.动生电动势过程中的能量转换,电子所受洛伦兹力也分为两部分：,与v相应的部分：,与u相应的部分:,合力与合速度垂直，洛伦兹力不做功。,31,即分力 作为产生动生电动势的非静电力做正功，而分力 (它在宏观上表现为安培力)做负功。,a,b,两个力具有不同作用：, f与导线平行，为电源中非静电力， 积分表现为动生电动势；, f与导线垂直，宏观上表现为ab受到的安培力。,两个功代数和为零。,32,动生电动势是由洛伦兹力做功引起的。,洛伦兹力对运动
10、电荷不做功。,不矛盾,33,推广：任意形状的导线在匀强磁场中匀速平移时,例12-4 直导线在均匀磁场中匀速平动，求动生电动势。,解：,34,ab=Bl,ab,bc=Blcos = -Bl ,cb,cos,解：,a点的电位高于c点,在匀强磁场中, 弯曲导线平移时所产生的动生电动势等于从起点到终点的直导线所产生的动生电动势 。,35, ua-uc=,方向ac,(2),a点的电位低于c点,=Bl,课堂练习：,36,此结论可作为公式记住:,例12-6 一条金属细直棒op(长为l)绕o点以角速度在垂直于匀强磁场B的平面内匀速转动, 求uo-up=?,适用于在垂直于磁场平面内绕导线一端匀速转动的直导线。,
11、负号说明：i的方向由p指向o，即 的方向，o点电势高。,37,Ao=l1, oC=l2，,uA-uC=,若l1l2, 则A点电势高；,若l1l2, 则C点电势高。,棒op=l, 绕竖直轴oo转动。,uo-up=,op= op=,op的方向由o指向p。,uA-uC=?,38,连接bd组成一个三角形回路bcd。,m=BScos (t +o),由于bd段不产生电动势，所以回路中的电动势就是导线bcd中电动势的。,例12-7 一导线弯成角形(bcd=60, bc=cd=a)，在匀强磁场B中绕oo轴转动，转速每分钟n转, t=0时如图所示，求导线bcd中的i。,解:,39,例12-8 一长直电流I与直导
12、线ab(ab=l)共面，如图所示。ab以速度沿垂直于长直电流I的方向向右运动，求图示位置时导线ab中的动生电动势。,解,(dlsin=dr),由于ab0,所以ab的方向由a指向b，b点电势高。,40,例12-9 一长直导线中通有直流电流I，旁边有一与它共面的矩形线圈，长为l，宽为(b-a)，线圈共有N匝，以速度v离开直导线。求线圈中的感应电动势的大小和方向。,解法一：,用动生电动势公式计算,方向:由B指向A,其方向由C指向D,线圈中总的动生电动势为,方向为顺时针方向。,41,任意时刻t 每匝线圈中的磁通量,用法拉第电磁感应定律计算,若t=0 ，即图示位置,解法二：,42,线圈内的感应电动势为,
13、方向为顺时针方向。,若t=0 即图示位置,43,i =Bl,例12-10 有一很长的U形导轨, 与水平面成角, 裸导线ab可在导轨上无摩擦地下滑, 导轨位于磁感应强度为B的垂直向上的均匀磁场中。设导线ab的质量为m, 长度为l, 导轨上串接有一电阻R，导轨和导线ab的电阻略去不计, t=0,=0; 试求: 导线ab下滑的速度与时间t的函数关系。,解 导线ab在安培力和重力作用下，沿导轨斜面运动。,sin( +90),由,44,安培力：,沿斜面方向应用牛顿第二定律：,dt,Fm=IilB,方向水平向右。,45,dt,46,导体不动, 磁场随时间变化, 在导体中产生感应 电动势。,二. 感生电动势
14、 感应电场,1.感生电动势,2.原因,产生感生电动势的非静电力是什么？,47,带电粒子处于此电场中，无论运动与否都要受到该电场的作用，这一作用力就是产生感生电动势的非静电力。,48,感应电场与静电场,相同点：,对电荷都有作用力,不同点：,1 静电场是存在于静止电荷周围空间，,而感应电场则是由变化磁场所激发，而非由电荷所激发；,2 静电场电场线起自正电荷，终止于负电荷，,而感应电场则是闭合的。,49,根据电动势的定义，导体上的感生电动势：,若导体为闭合回路，则感生电动势：,根据法拉第电磁感应定律,重要！,式中m是通过闭合回路所围面积的磁通量，即,50,上式给出了感应电场与变化磁场之间的一般关系。
15、,感应电场是非保守场, 电场线是闭合曲线,(1),讨论,(2),感应电场是无源场,51,(3)式中负号说明感应电场与 的方向呈左手螺旋。,感应电场的方向也可根据楞次定律确定。,52,由上式可求出感应电场的大小,(4)当均匀磁场分布在圆柱形空间内，且磁场沿轴线方向，则磁场变化产生的感应电场线是圆心在轴线上的一系列同心圆，且圆上各点 的大小相等。,取圆心在轴线上，半径为r的圆为闭合路径，则,方向由楞次定律判定。,53,(5)当空间的电场既有电荷产生的电场，又有感应电场时。,54,两种电场小结,55,3.感生电动势的计算,(1) 由电动势定义求( 已知或易求 ),一段导体：,闭合导体回路：,(2)若
16、导体为闭合回路，可直接由法拉第定律求,若导体不闭合，需加辅助线构成闭合回路。,56,例题12-11 一半径为R的圆柱形空间区域内存在着由无限长通电螺线管产生的均匀磁场, 磁场方向垂直纸面向里。当磁感应强度以dB/dt的变化率均匀减小时, 求圆柱形空间区域内、外各点的感应电场。,感应电场的方向：顺时针,=Ei2 r,rR:,解,由,由问题的对称性知，感应电场线是在垂直于轴线平面内，以轴线为中心的一系列同心圆。,57,rR:,Ei2 r,Ei2 r,rR:,说明：只要有变化磁场，整个空间就存感生电场。,58,解 由楞次定律判定，感生电场的方向是逆时针的。,例12-12 一半径为R的圆柱形空间区域内
17、存在着均匀磁场, 磁场方向垂直纸面向里；磁感应强度以dB/dt的变化率均匀增加.一细棒AB=2R, 中点与圆柱形空间相切，求细棒AB中的感生电动势，并指出哪点电势高。,rR:,i0，由A指向B，B点电势高。,59,另法：,由楞次定律知，回路电动势方向为逆时针，因此导线AB中的感生电动势由A指向B。B点电势高。,由于oA和oB不产生电动势,故回路电动势就是导线AB中的电动势。,=0,连接oA、oB组成回路。,60,连接oA、oB组成回路,由,得知答案。,A,B,(2)如图所示的长直导线中的感生电动势:,问题: 圆柱形空间区域内存在着均匀磁场， (1)对直导线AB和弯曲的导线AB：,61,4. 应
18、用实例,大型电磁铁的两极间安放一个环形真空室。电磁铁用强大的交变电流来励磁, 使环形真空室处于交变的磁场中，从而在环形室内感应出很强的涡旋电场。用电子枪将电子注入环形室,它们在洛仑兹力的作用下沿圆形轨道运动，同时又被涡旋电场加速,能量可达到几百Mev。这种加速器常用在医疗、工业探伤中。,(1)电子感应加速器,1947年世界第一台 70MeV,100MeV 可将电子加速0.999986C,62,(2)涡电流,63,12.3 自感和互感,1.自感现象 自感系数,64,自感现象:,由于回路自身电流变化，引起回路的磁通量变化，而在回路中激起感应电动势的现象。 相应的电动势叫做自感电动势。,65,设回路
19、有N匝线圈，通过线圈面积上的磁通量为m, 则通过线圈的磁通链数:,式中比例系数L, 叫做线圈的自感系数, 简称自感。,N m =LI,在非铁磁介质的情况下, 自感系数L与电流无关，仅与线圈的大小、几何形状、匝数及周围磁介质有关。,自感L的单位：亨利（SI制）, 简称亨(H)。,66,根据法拉第电磁感应定律，自感电动势为,如果线圈自感系数L为常量, 则,若电流I 增加， L的方向与电流方向相反； 若电流I 减小， L的方向与电流方向相同。,负号说明： L总是阻碍I的变化。,L有使回路保持原有电流不变的性质，称为“电磁惯性”,N m =LI,67,计算自感系数的方法：,即：当线圈中通有单位电流时，
20、穿过线圈的磁通链数。,(1),即：当线圈中电流变化率为一个单位时，线圈中自感电动势的大小。,(2),计算步骤,68,例12-13 一单层密绕、长为l、截面积为S的长直螺线管, 单位长度上的匝数为n, 管内充满磁导率为的均匀磁介质。求该长直螺线管的自感系数。,解 设在长直螺线管中通以电流I，则,B = nI,Nm =NBS=NnIS,Sl=V,最后得,69,例12-14 一矩形截面螺线环，共N匝， 求它的自感。,解,70,2.互感现象 互感系数,由于一个线圈中电流发生变化而在附近的另外一个线圈中产生感应电动势的现象叫做互感现象。这种感应电动势叫做互感电动势。,71,实验证明，M21=M12=M,
21、在非铁磁介质的情况下, 互感系数M与电流无关， 仅仅与两线圈的形状大小、相对位置及周围的磁介质有关。在铁磁质中, M将受线圈中电流的影响。,M 叫做两线圈的互感系数, 简称互感。,72,当M不变时，互感电动势为：,由上可得计算互感系数的方法：, 21=N1 21=MI2,12= N212=MI1,（1）,（2）,计算步骤：,73,例12-15 一无限长直导线与一矩形线框在同一平面内，如图所示。当矩形线框中通以电流I2=Iocost (式中Io和 为常量)时，求长直导线中的感应电动势。,解 先求互感系数M,假定长直导线中通以电流I1, 则,74,问题：两线圈怎样放置，M =0？,b=c M=0,
22、75,N2,例12-16 一长直磁棒上绕有自感分别为L1和L2的两个线圈，如图所示。在理想耦合的情况下，求它们之间的互感系数。,解 设自感L1的线圈长l1、N1匝，L2的线圈长l2、N2匝,S,l1,l1,n1,在 L1 中通以电流I1。在理想耦合的情况，有,76,同理，若在 L2 中通以电流I2，则有,前已求出,得,必须指出, 只有在理想耦合的情况下, 才有 的关系; 一般情形时, ,I2,而0k1, k称为耦合系数, 视两线圈的相对位置而定。,77,1. 将2、3端相连接，这个线圈的自感是多少？,设线圈中通以电流I，则穿过线圈面积的磁通链:,2. 将2、4端相连接，这个线圈的自感是多少？,
23、问题,78,12.4 磁场能量,1.通电线圈中的储能,当开关K1后, 回路方程为,电源发出的总功,电源反抗自感的功,电阻上的焦耳热,79,电源反抗自感作功过程，也是线圈中磁场的建立的过程。可见，电源克服自感电动势所作的功，就转化为线圈L中的储能:,2. 磁场能量,设螺线管单位长度上n匝，总体积为V，其中充满磁导率为的均匀磁介质,L= n2V, B= nI= H,80,因为长直螺线管内磁场是均匀的, 所以磁场能量的分布也是均匀的。于是磁场能量密度为, 上式虽然是从载流长直螺线管为例导出的, 但可以证明该式适用于一切磁场(铁磁质除外)。,非均匀磁场：,81,电场能量与磁场能量比较,82,首先，求解
24、磁场的分布， 接着，求磁场的能量密度分布， 最后，通过磁场的能量密度分布求解磁场的总能量。,计算磁场储能的方法：,计算自感系数的方法：,定义法，能量法,83,例12-17 一根长直同轴电缆由两个同轴薄圆筒构成, 其半径分别为R1和R2, 流有大小相等、方向相反的轴向电流I, 两筒间为真空。试计算电缆单位长度所储存的磁能和自感系数。,解,(R1rR2),由,得单位长度的自感系数,84,例12-18 设有自感分别为L1和L2的两个相邻线圈，分别通以电流I1、I2。求(1)两线圈的储能；(2)证明M21=M12。,解,(1)两线圈中的储能是电流从0达到稳态的过程中，由电源克服自感和互感电动势作功而得
25、。,先给线圈1通电：0I1,线圈1的电源克服自感电动势 作功：,再给线圈2通电：0I2,线圈2的电源克服自感电动势作功：,线圈1的电源克服互感电动势作功：,85,在上述两过程中，电源作功转化为磁场能的总值为,(2)证明M 21=M12,如果先让线圈2通以电流I2，然后保持I2不变，再给线圈1通电流I1，则同样的方法可以得到系统储存的总能量为,显然，两种情况下最终的状态完全相同，因而储能相同，即,86,变化的磁场激发电场(涡旋电场)。,12.5 位移电流,安培环路定律：,式中, I内是穿过以闭合回路l为边界的任意曲面S的传导电流的代数和。,1.问题的提出,那么，变化的电场是否也会激发磁场？,麦克
26、斯韦在研究了安培环路定律应用于交流电路中出现的矛盾以后，又提出了一重要假设位移电流。,87,适用条件： 安培环路定理仅仅适用于恒定电流产生的恒定磁场，恒定电流本身总是闭合的，因此安培环路定理仅仅适用于闭合的载流导线。,88,I (圆面S1),0 (曲面S2),非稳恒电路：,出现矛盾的原因：,( I 流入S1，不流出S2 ),传导电流不连续的后果：,以电容器充电为例,非稳恒电路中传导电流不连续。,电荷在极板上堆积，从而在极板间出现变化电场 。,89,寻找传导电流与极板间变化电场之间的关系,解决问题思路：,传导电流强度：,两极板间：,即：,二者方向如何？,90,充电时：,放电时：,结论,91,位移
27、电流密度：,位移电流强度：,即:电场中某点的位移电流密度等于该点电位移矢量对时间的变化率；通过电场中某曲面的位移电流强度等于通过该曲面的电位移通量对时间的变化率。,把变化的电场看作是一种电流，这就是麦克斯韦位移电流的概念。,2.位移电流的概念,92,全电流=,全电流总是连续的。,因此, 安培环路定律的一般形式:,传导电流,位移电流,Id=I (曲面S2),I (圆面S1),传导电流+位移电流,不矛盾！,上式可写为,又称为全电流安培环路定理。,93,麦克斯韦指出：位移电流(变化的电场)与传导电流一样，也要在周围的空间激发磁场。,3.位移电流的磁场,若空间磁场仅由位移电流产生，则根据全电流安培环路
28、定理,感应电场的环流,上述两方程非常类似。,94,传导电流与位移电流的比较,95,例12-19 给电容为C的平行板电容器充电，电流i=0.2e-t (SI), t=0时电容器极板上无电荷，求： (1)极板间的电压；(2)两板间的位移电流强度。(忽略边缘效应),解 (1),由,所以,(2)由全电流的连续性，得,+q,-q,96,例12-20 如图所示, 一电量为q的点电荷, 以匀角速度作半径R的圆周运动。设t=0时，q所在点的坐标为(R,0), 求圆心o处的位移电流密度。,解,97,例12-21 一圆形极板的平行板电容器, 极板半径R=0.1m, 板间为真空。给电容器充电的过程中, 板间电场对时
29、间的变化率dE/dt=1.01013V/m.s, 求:(1)两板间的位移电流强度；(2)离中心r(rR)处的磁感应强度。,解 (1),位移电流密度的大小为,两板间的位移电流强度：,=2.78A,98,B2 r =,oJd. r2,(2)电流呈柱形分布，磁场的分布具有轴对称性, 磁感应线如图中的圆周。,由安培环路定律得,99,麦克斯韦在总结前人成就的基础上, 再结合他极富创见的涡旋电场和位移电流的假说, 建立起系统完整的电磁场理论, 理论的核心就是麦克斯韦方程组。,12.6 麦克斯韦方程组,空间任一点的电场：,在一般情况下，,100,=qo,(自由电荷代数和),(涡旋电场的电场线是闭合曲线),电
30、场的环流:,电场的高斯定理:,0,其中,101,在一般情况下，,空间任一点的磁场：,则磁场的高斯定理：,(磁场线是闭合曲线),102,磁场的环流：,(传导电流的代数和),(位移电流的代数和),其中,103,于是就得麦克斯韦方程组：(积分形式),104,利用矢量场的高斯定理和斯托克斯定理，可推导出麦克斯韦方程组的微分形式,原则上，根据麦克斯韦微分方程组，从已知的边界条件和初始条件，就能求解任一时刻空间任一点的电磁量。,电磁性质方程：,电磁力：,105,麦克斯韦方程组的意义：,(1)概括、总结了一切宏观电磁现象的规律。,(2)预见了电磁波的存在。,变化的磁场,变化的电场,变化的电场和磁场相互激发交
31、替产生，由近及远，以有限的速度在空间传播，从而形成电磁波。,(3)预言了光的电磁本性。,106,1.电磁波的产生和传播,(1)波源：,1868年麦克斯韦从电磁场方程推导出的结果预言了电磁波的存在，20年后赫兹用实验证实了这个预言。电磁波的发现是经典电磁学的最重要成果。,12.7 电磁波,(2)振荡频率必须足够高,单位时间内的辐射能 4,LC振荡电路,107,(3)电路必须开放,减小电容器极板面积、增大极板间距，减小线圈匝数，最后振荡电路化为一根直导线，相当于振荡偶极子。,108,实验证实：赫兹（1888 年完成）,109,麦克斯韦方程组的微分形式：,2.电磁波波动方程,假设在局部空间不存在电荷
32、和电流，也无介质，只有电磁场，这时,110,代入麦克斯韦微分方程组中，得,在(3)式两边取旋度:,111,可推导出电磁波波动方程，即,如果假定 只有y分量， 只有z分量，且在oyz平面上 和 是均匀分布的，并只沿x方向传播，则上述方程简化为,应用矢量公式,112,上式方程的一个特解,运动方程,平面波 波动方程,由此可见电场和磁场以平面波的形式由近及远在空间传播形成电磁波，传播的速度,113,3.平面电磁波的基本性质,(E沿y方向),(H沿z方向),114,(2)电场和磁场的周期、相位相同，且,(1)电磁波是横波， 的方向均与传播方向垂直，,且 的方向就是电磁波传播的方向。,(3)电磁波的传播的
33、速度,115,4.电磁波的能流密度(坡印廷矢量),(1)电磁波的能量密度(即单位体积内的电磁能量)为,(2)电磁波的能流密度(波强),单位时间内通过与电磁波传播方向垂直的单位面积的能量,叫做电磁波的能流密度, 或电磁波的强度。,以S表示能流密度的大小, 则,考虑到：,116,电磁波的能流密度可写成矢量形式：,又叫坡印廷矢量。,5.电磁波谱,由于能流沿波的传播方向， 所以 和能流方向构成右螺旋关系。,117,例12-22 一电台(视为点波源)的平均发射功率P=40kw, 求离电台1km处的能流密度的大小。,解 若用S=EH求解，E、H都不知道。此题可用能流密度的概念求解。,从电台(点波源)发出的能量分布在半径r的球面上，由能流密度的定义可得,118,例12-23 设有一平面电磁波在真空中传播, 电磁波通过某点时, 该点E=50Vm-1。试求该时刻这一点的B和H的大小以及电磁能量密度w和能流密度S的大小。,解 由,B=oH ,S=EH=6.7 (w/m2),
