1、1静电场重要公式一、库仑定律 二、电场强度 三、场强迭加原理点电荷场强 点电荷系场强 连续带电体场强 四、静电场高斯定理五、几种典型电荷分布的电场强度均匀带电球面 均匀带电球体 均匀带电长直圆柱面 均匀带电长直圆柱体 无限大均匀带电平面 六、静电场的环流定理 2七、电势 八、电势迭加原理点电荷电势 点电荷系电势 连续带电体电势 九、几种典型电场的电势均匀带电球面 均匀带电直线 十、导体静电平衡条件(1) 导体内电场强度为零 ；导体表面附近场强与表面垂直 。(2) 导体是一个等势体，表面是一个等势面。推论一 电荷只分布于导体表面推论二 导体表面附近场强与表面电荷密度关系 十一、静电屏蔽导体空腔能
2、屏蔽空腔内、外电荷的相互影响。即空腔外（包括外表面）的电荷在空腔内的场强为零，空腔内（包括内表面）的电荷在空腔外的场强为零。十二、电容器的电容 平行板电容器 圆柱形电容器 3球形电容器 孤立导体球 十三、电容器的联接并联电容器 串联电容器 十四、电场的能量电容器的能量 电场的能量密度 电场的能量 稳恒电流磁场重要公式一、磁场运动电荷的磁场 毕奥萨伐尔定律 二、磁场高斯定理 三、安培环路定理 四、几种典型磁场有限长载流直导线的磁场 无限长载流直导线的磁场 圆电流轴线上的磁场 圆电流中心的磁场 长直载流螺线管内的磁场 载流密绕螺绕环内的磁场 五、载流平面线圈的磁矩 IBM 4m 和 S 沿电流的右
3、手螺旋方向六、洛伦兹力 七、安培力公式 八、载流平面线圈在均匀磁场中受到的合磁力 载流平面线圈在均匀磁场中受到的磁力矩 静电场公式汇总1 库仑定律：真空中两个静止的点电荷之间相互作用的静电力 F 的大小与它们的带电量 q1、q 2的乘积成正比，与它们之间的距离 r 的二次方成反比，作用力的方向沿着两个点电荷的连线。 2104qF基元电荷：e=1.602 ； 真空电容率=8.85 ; =8.99C1912004912 库仑定律的适量形式rqF41203 场强 0E4 r 为位矢QqF3005 电场强度叠加原理（矢量和）6 电偶极子（大小相等电荷相反）场强 E 电偶极距 P=ql3041rP7 电
4、荷连续分布的任意带电体 dq20均匀带点细直棒8 cos4cos20ldxdEx9 inin20ly510 jsoairE)(c)sn(i40 11 无限长直棒 jr0212 在电场中任一点附近穿过场强方向的单位面积的电场线数dSE13 电通量 cosEdS14 E15 sd16 封闭曲面sES高斯定理：在真空中的静电场内，通过任意封闭曲面的电通量等于该封闭曲面所包围的电荷的电量的代数和的 0117 若连续分布在带电体上=SqdE01 Qdq0119 均匀带点球就像电荷都集中在球心) 420RrQ（20 E=0 (rR) 均匀带点球壳内部场强处处为零21 无限大均匀带点平面（场强大小与到带点平
5、面的距离无关，垂直向外（正电荷） ）02E22 电场力所作的功)1(40baabrQqA23 静电场力沿闭合路径所做的功为零（静电场场强的环流恒等于零）LdlE24 电势差 baabdlEU25 电势 注意电势零点无 限 远al26 电场力所做的功)(babbqA27 带点量为 Q 的点电荷的电场中的电势分布，很多电荷时代数叠加,注意为 rrU40628 电势的叠加原理niiarqU10429 电荷连续分布的带电体的电势Qad030 电偶极子电势分布，r 为位矢，P=qlPU43031 半径为 R 的均匀带电 Q 圆环轴线上各点的电势分布2120)(xR32 W=qU 一个电荷静电势能，电量与
6、电势的乘积33 静电场中导体表面场强EE00 或34 孤立导体的电容UqC35 U= 孤立导体球RQ0436 孤立导体的电容37 两个极板的电容器电容21UqC38 平行板电容器电容dS02139 圆柱形电容器电容 R2 是大的)ln(120RLUQC40 电介质对电场的影响r41 相对电容率0UCr42 = 叫这种电介质的电容率（介电系数） （充满电解质后，电dSrr0 0r容器的电容增大为真空时电容的 倍。 ） （平行板电容器）r743 在平行板电容器的两极板间充满各项同性均匀电解质后，两板间的电势差和场强都rE0减小到板间为真空时的 r144 E=E0+E/ 电解质内的电场 （省去几个）
7、45 半径为 R 的均匀带点球放在相对电容率 的油中，球外电场分布203rDE r46 电容器储能221CUQW稳恒电流的磁场公式总结1 电流强度（单位时间内通过导体任一横截面的电量）dtqI2 电流密度 （安/米 2）4 电流强度等于通过 S 的电流密度的通量SSdjjIcos5 电流的连续性方程tqd6 =0 电流密度 j 不与与时间无关称稳恒电流，电场称稳恒电场。Sj7 电源的电动势（自负极经电源内部到正极的方向为电动势的正方向）lEK8 电动势的大小等于单位正电荷绕闭合回路移动一周时非静电力所做的功。在电Ld源外部 Ek=0 时，6.8 就成 6.7 了jSIj垂 直9 磁感应强度大小
8、qvFBmax毕奥-萨伐尔定律：电流元 Idl 在空间某点 P 产生的磁感应轻度 dB 的大小与电流元 Idl 的大小成正比，与电流元和电流元到 P 电的位矢 r 之间的夹角 的正弦成正比，与电流元到 P 点的距离 r 的二次方成反比。10 为比例系数， 为真空磁导率20sin4rIdlB40 AmT701411 载流直导线的磁场（R 为点到导线的垂直距离）)cos(i 21020 RIIl812 点恰好在导线的一端且导线很长的情况RIB4013 导线很长，点正好在导线的中部I2014 圆形载流线圈轴线上的磁场分布2320)(RIB15 在圆形载流线圈的圆心处，即 x=0 时磁场分布I016
9、在很远处时302xISB平面载流线圈的磁场也常用磁矩 Pm，定义为线圈中的电流 I 与线圈所包围的面积的乘积。磁矩的方向与线圈的平面的法线方向相同。17 n 表示法线正方向的单位矢量。ISPm18 线圈有 N 匝19 圆形与非圆形平面载流线圈的磁场（离线圈较远时才适用）3024xBm20 扇形导线圆心处的磁场强度 为圆弧所对的圆心角（弧度）RI0 RL21 运动电荷的电流强度nqvSQIt22 运动电荷单个电荷在距离 r 处产生的磁场204rB23 磁感应强度，简称磁通量（单位韦伯 Wb） dSBsdco24 通过任一曲面 S 的总磁通量 Sm25 通过闭合曲面的总磁通量等于零026 磁感应强
10、度 B 沿任意闭合路径 L 的积分IdlBL27 在稳恒电流的磁场中，磁感应强度沿任意闭合路径的环路积分，等于这内0个闭合路径所包围的电流的代数和与真空磁导率 的乘积（安培环路定理或磁0场环路定理）928 螺线管内的磁场IlNnIB029 无限长载流直圆柱面的磁场（长直圆柱面外磁场分布与整个柱面电流集中到中心轴r2线同）30 环形导管上绕 N 匝的线圈（大圈与小圈之间有磁场，之外之内没有）rIB031 安培定律：放在磁场中某点处的电流元 Idl，将受到磁场力 dF，当电流元sindlFIdl 与所在处的磁感应强度 B 成任意角度 时，作用力的大小为：32 B 是电流元 Idl 所在处的磁感应强
11、度。I33 Ll34 方向垂直与导线和磁场方向组成的平面，右手螺旋确定sinI35 平行无限长直载流导线间的相互作用，电流方向相同作用力为引力，大小相等，af210方向相反作用力相斥。a 为两导线之间的距离。36 时的情况II2137 平面载流线圈力矩sinsinBPSMm38 力矩：如果有 N 匝时就乘以 NmaIf2039 （离子受磁场力的大小） （垂直与速度方向，只改变方向不改变速度大小）sinqvF40 （F 的方向即垂直于 v 又垂直于 B，当 q 为正时的情况）B41 洛伦兹力，空间既有电场又有磁场)(vE42 带点离子速度与 B 垂直的情况做匀速圆周运动BmqR)(43 周期vT
12、244 带点离子 v 与 B 成角 时的情况。做螺旋线运动qBRsin45 螺距mvhco21046 霍尔效应。导体板放在磁场中通入电流在导体板两侧会产生电势差dBIRUH47 l 为导体板的宽度v48 霍尔系数 由此得到 6.48 公式dInqH1nqRH149 相对磁导率（加入磁介质后磁场会发生改变）大于 1 顺磁质小于 1 抗磁质远大于 10Br铁磁质50 说明顺磁质使磁场加强051 抗磁质使原磁场减弱52 有磁介质时的安培环路定理 IS 为介质表面的电流)(0SLINdlB53 称为磁介质的磁导率ISr054 内dlL55 H 成为磁场强度矢量B56 磁场强度矢量 H 沿任一闭合路径的线积分，等于该闭合路径所包围的传LIdl内导电流的代数和，与磁化电流及闭合路径之外的传导电流无关（有磁介质时的安培环路定理）57 无限长直螺线管磁场强度nI58 无限长直螺线管管内磁感应强度大小nIHBr0
