1、第七章 聚合物的粘弹性 77.1 聚合物的粘弹现象 1）弹性滞后现象 2）力学损耗现象 3）蠕变现象 4）应力松弛现象1）弹性滞后现象 如前所述，施加交变应力于橡胶态聚合物产生的交变应变滞后于应力。施加应力（应变产生）和解除应力应变回复两过程得到的应变应力曲线不会重合。两条应力应变曲线形成一个封闭的环，称为（弹性）滞后环。环面积的大小表征应力应变循环过程中耗散能量的多少，是聚合物粘性大小的量度。图 7-1 硫化橡胶的拉伸应力 -应变曲线 图 7-2 炭黑填充丁苯橡胶的拉伸曲线（图中虚线为理想应力-应变曲线）疣突显示，在拉伸比小于 450% 的条件下，拉伸回复是完全弹性的，无滞后环，如曲线 b
2、所示。拉伸比提高到 600%则解除应力后的回复曲线不能按照原路径回复，产生滞后环，如曲线 a 所示。说明:曲线 b 实际位置可接近曲线 a 的虚线；图示位置更清楚表达两曲线区别。实际橡胶在大应变条件下出现弹性滞后行为的根本原因是存在以下几种能量损耗过程：内摩擦，即内粘性：由应力作用下链段构象改变时大分子链发生的滑动所产生；内摩擦的大小取决于链段运动能力的大小，对温度也有依赖性. 诱导结晶：拉伸 (应变)诱导结晶过程中，能量以结晶热形式被耗散，回复时晶体熔融又从外界吸热；局部结构破坏：橡胶分子与填料如炭黑等之间的强结合力，在受到强应力拉伸时被破坏；微区变形：具有两相结构的橡胶如嵌段共聚或互贯网络
3、热塑性橡胶，其内部由具有橡胶结构的连续相和具有硬塑料结构的分散相组成，后者被称为“微区” ，在受到大应变作用时微区常常会发生永久性变形应变软化：将硫化橡胶拉伸到一定程度以后再回复，然后重复这一拉伸回复过程。结果发现即使每次拉伸达到的长度都相同，即伸长比相同,所需要的应力却一次比一次小。 这种现象称为 Mullins 效应，显示橡胶试样经过拉伸以后似乎变得越来越软（应变软化应力松弛） 。填充橡胶可以用结构破坏加以解释。图 7-3 纤维回弹性的测定方法示意图 图 7-4 各种材料的应变- 应力示意图左图是按照一定速率将纤维拉伸到一定长度，即 b 点（2 ） ；保持伸长率不变 60 秒，纤维发生应力
4、松弛达到 c 点；然后再以相同速率减小应力，使纤维的长度回复。发现：回复过程不会按照原来拉伸时的路径进行，而按照箭头的方向与拉伸曲线形成一个环路。当达到 d 点时应力松弛至零，其后经过 180 秒纤维回缩到 e 点。应变将从 e 点开始沿虚线路径进行。一次拉伸回缩过程，试样总应变 af 就由永久应变 ae 滞后回复应变ed、和瞬时回复应变 df 三部分组成。 弹性滞后对纤维材料尺寸稳定性影响很大。纤维材料在拉伸率较低的时候，就常出现弹性之后，甚至不完全回复。纤维弹性能够回复的程度回弹性，常以弹性回复率或功回复率表示。弹性回复率：恢复的应变(df = ed)与总应变 af 之比，表征弹性高低和弹
5、性持久性指标。功回复率：弹性功(dcf 所包围面积)与总拉伸功 (abf 所包围的面积)之比。结论：应变越大，回复越小，当拉伸接近屈服应变时，纤维弹性回复率会发生剧变(屈服后的塑性形变不可逆)。2）力学损耗 力学损耗又称为阻尼或内耗，是聚合物特有的一种重要的动态力学指标。聚合物在交变应力的作用下，若应变振幅较小且可以完全回复时，聚合物的粘性就表现为力学损耗。如果交变应力很大，应变振幅超过其弹性极限，则每一应力应变循环之后都会留下一定的永久应变（即塑性应变） ，材料将不能保持尺寸及其他性能的稳定。高的力学损耗对疲劳强度和抗磨损性能均不利，但是却使聚合物具有良好的摩擦性能和声学阻尼性能，可以在机械
6、制动（如刹车片等）和隔声、吸声材料方面开辟用途。3）蠕变蠕变是恒定应力作用于材料时应变随时间延长而增大的现象，也是聚合物所特有的粘弹性的表现。理想弹性材料的应力应变过程，具有瞬时性。即在瞬时内达平衡，并始终保持平衡瞬时回复。理想粘性材料的应力应变过程无法达到平衡。任何大小的应力产生的应变，都会以相应的速率进行和发展永久形变。 蠕变则是介于典型弹性和典型粘性材料之间的、既非瞬时性应变回复亦非永久性应变保持并发展的一种形变类型。 图 7-4 各种材料的应变 -应力示意图a理想弹性固体： 应变的产生是瞬时的，且与应力同步；b粘性流体： 施加恒定应力时，应变随作用时间推移而发展；应力解除后，所发生的永
7、久形变完全不能恢复。 c 线型粘弹性固体: 对于实际聚合物，施加恒定应力时，立刻产生瞬时弹性应变，随时间推移而发生并发展滞后的弹性应变，最后可能发生不可逆的塑性应变（粘性流动） ；应力解除后，弹性应变立刻回复，滞后的弹性应变逐渐回复，而塑性应变则不能恢复。蠕变行为与力学状态有关，决定于大分子链上链段运动能力大小。玻璃态：分子链段运动能力较小，蠕变行为不明显；，玻璃化转变区：链段运动能力加强，蠕变行为明显；粘流转变区：链段运动能力急剧提高，蠕变速率急剧增加。图 7-5 非晶态聚合物在不同温度下的典型蠕变曲线和模量-温度曲线对照图图 7-6 玻璃态聚合物在 20时的典型拉伸蠕变曲线对晶态聚合物，即
8、使很低的结晶度亦会使蠕变行为显著降低，但却不会使弹性行为明显增加.一般的规律是结晶度越高则蠕变速率越小。原因在于聚合物内部的微小晶粒将非晶区连接起来，起到了交联或刚性填料的作用。对于交联聚合物，交联键的存在严重妨碍了链段的运动，大大降低了聚合物的蠕变行为。交联度较低时仍具有一定的蠕变性，高交联度的热固性聚合物的蠕变性就很小。对于热塑性聚合物，具有刚性分子链的聚碳酸酯、聚苯醚和聚砜等的蠕变行为极弱；而具有线性柔性分子链的聚合物，其蠕变行为相当显著.4）应力松弛 是指发生瞬时弹性应变的材料，维持应变恒定所需的应力随时间延长而减小的现象。产生应力松弛的原因与产生蠕变的原因相同，也是由于大分子链段的运
9、动能力以及聚合物凝聚态结构的不稳定性。即应力松弛的大小与聚合物的结构，力学状态及温度等因素密切相关。5）蠕变和应力松弛与应力大小的关系 图 7-6 玻璃态聚合物在 20时的典型拉伸蠕变曲线蠕变和应力松弛都是应力或应变小于屈服值(弹性极限值) 时聚合物材料所表现出的力学行为.低应力条件下：蠕变和应力松弛速率随应力或应变增加而增加；（应力松弛）盈利与应变呈线性关系；符合线性粘弹性(下图的 a,b 曲线)。中应力条件下：应力与应变时非线性关系；应变随应力的增加而增加的幅度越来越大-非线性粘弹性（c,d） 。高应力条件下：蠕变发展迅速，可以引起银纹化，形成空隙，缩颈以致断裂，过程十分复杂，难以预测。拉
10、伸力 a、b、c、d、e、f 分别为 10、20 、30、40、50 和 60 MPa。第 38 讲 7.2 聚合物粘弹性的数学描述 7.2.1 蠕变柔量和应力松弛模量 7.2.2 粘弹性的力学模型7.2 聚合物粘弹性的数学描述 7.2.1 蠕变柔量和应力松弛模量在蠕变试验中，当应力恒定时则应变为时间的函数，蠕变可用随时间而变化的柔量来表示：J (t) =(t)/双对数坐标上的曲线形态与非晶态聚合物的应变温度曲线类似.图 7-7 非晶态聚合物的蠕变柔量曲线 图 7-8 非晶态聚合物的应力松弛模量曲线A、B 、C、D 分别为玻璃态、粘弹态、橡胶态和粘流态。 A、B 、C、D 分别为玻璃态、粘弹态
11、、橡胶态和粘流态 应力松弛试验中，应变恒定而应力则是时间的函数，应力松弛过程可以用随时间而变化的松弛模量来表示：G (t) =(t)/ 在双对数坐标上，松弛模量曲线的形态正好与松弛柔量曲线的形态相反。7.2.2 线性粘弹性模型和理论1）Voigt-Kelvin 模型推迟时间是材料粘度与弹性模量之比，说明材料的蠕变是粘性和弹性综合作用的结果，具体表现为力学上的推迟弹性行为。弹性被推迟的程度取决于粘度和模量的具体大小及两者的相对大小，此正是粘弹性的含义。蠕变柔量用下式表达：J (t) =(t)/0 = 1exp(t /) / E = J(t) 该模型的蠕变函数为：(t) = 1 exp( t /)
12、储能柔量为：J= J 1/（1+22 ） 损耗柔量为：J= J /（1+22 ）两者之比即为损耗角正切： tg = J/ J= 图 7-10 Voigt-Kelvin 模型的动态力学行为 图 7-11 Maxwell 模型的动态力学行为A、B、C 分别为 J、J和 tg A、B、C 分别为 E、 E和 tg由右图可看出：聚合物的储能柔量 J和损耗柔量 J随 log 变化的规律与聚合物的粘弹性能较好的符合，而 tg 则完全不符.2）Maxwell 模型按照该模型串联的原理，整个模型的应变应该等于弹性元件和粘性元件应变之和：=0 +v d/dt = d0/dt + dv/dt = (1/ E) (
13、d/dt) +/这里的应力松弛函数为： （t）= exp (- t /)储能模量为：E= E 2 2 / (1 +2 2) 损耗模量为：E= E / (1 +22)损耗角正切为：tg = E/ E= 1/由右图可看出：以聚合物的储能模量 E 和损耗模量 E对 log 作图，能较好的描述聚合物的动态力学性能，而 tg 则完全不能.3）两个模型的缺陷 两个模型共有的两个缺点：只能定性的，而不能定量准确的描述聚合物的实际粘弹现象；只具有单一的推迟时间和松弛时间，而实际聚合物的粘弹性却要复杂得多。 解决办法：增加弹性元件和粘性元件的数目和组合方式。第 39 讲 7.2 聚合物粘弹性的数学描述7.2.3
14、 粘弹性的 BOLTZMANN 叠加原理 7.2.4 分子理论 7.3 时温等效原理 7.4 粘弹性的研究方法 7.4.1 扭摆法和扭辫法7.4.2 动态粘弹谱仪和动态热机械分析仪7.2.3 粘弹性的 BOLTZMANN 叠加原理 Boltzmanns superpositon力学模型提供了描述聚合物粘弹性的微分表达式； Boltzmann 叠加原理则可以得出描述聚合物粘弹性的积分表达式。 基本内容:先前的载荷历史，对聚合物材料形变性能有影响；即：试样的形变是负荷历史的函数。多个载荷共同作用于聚合物时，其最终形变性能与个别载荷作用有关系；即：每一项负荷步骤是独立的，彼此可以叠加。如右图所示的多
15、步骤载荷 图 8-1 层流的速率变化示意图过程： 设在 u1、u2、u3?ui,?un 时,应力的增量分别为：?1,?2,?3?i?n?J(t)?(t)柔量 J 由总应变： ?(t)?.?12n n ?iJ(t?ui) ui 施加力的时间i?17.2.3 分子理论7.3 时温等效原理(时温等效原理与组合曲线)1）时温等效原理 第一种表述方式：非晶态聚合物在不同温度或不同外力作用时间（或频率）都可以表现出三种力学状态和两种力学转变，由此表明：温度和应力作用时间对聚合物的松弛过程具有等效的作用。第二种表述方式：聚合物各种层次运动单元获得能量运动而表现出的松弛过程总是需要一定的时间才能完成；温度升高
16、使松弛时间缩短，温度降低使松弛时间延长；因此，同一松弛过程既可以在较高温度、较短时间（或较高频率）外力作用条件下完成；也可在较低温度、较长时间（或较低频率）外力作用条件下完成，这就是聚合物力学行为中的时温等效原理。例如，在一个确定的温度条件下松弛时间很长的过程，既可以在高于该温度条件下一个较短的时间内观察到；或者在较低温度条件下更长的时间内观察到。应力作用频率的倒数相当于应力作用时间，降低作用力频率相当于增加应力作用时间。由此可见，延长应力作用时间、降低力作用频率与升高温度对聚合物的粘弹性过程都是等效的。即在温度 T、时间 t 测得的应力松弛量，应该等于在参考温度 T0、时间为 t /T 时的
17、对应值。当 T T0 时，T 1；当 T T0 时，T 1。同样可以得到 E、 J 、J等类似的函数式。时温等效原理显示，聚合物在不同温度条件下对应的应力-松弛曲线或蠕变-柔量曲线沿着时间坐标进行平移，可以叠合成一条组合曲线。各条曲线在时间坐标上需要移动的量称为平移因子 T，它是实验温度 T 和参考温度（即基准温度） T0 的函数。 以上得到的时温转换关系需要对密度温度关系进行修正：E (T, t) T E (T0, t /T) /0T0这一修正相当于应力松弛曲线或蠕变曲线的垂直位移。2）时温等效原理的应用：进行时温转换可以使聚合物的粘弹性实验简化例如，蠕变或应力松弛试验中需要解决的关系是：
18、J(T, t) 或 E(T, t) log t T而在动态力学试验中作为温度 T, （角频率）函数的E、E、J 、J log t T 中有两个独立的变数，因而构成三维空间的问题，解决起来极为复杂。利用时温等效原理使 T 与 t 相关联，或者 T 与 相关联，增加了一个参数 T 平移因子以后使三维空间问题转化为二维平面问题，从而使数学处理更为简单。另一方面，模拟聚合物使用条件的蠕变和应力松弛试验，通常需要延续几个月、几年甚至几十年，显然是不现实的。利用时温等效原理可以使实验过程大大缩短。具体做法是：在不同温度条件下作一定时间的试验；将得到的各条曲线进行水平移动，得到以任意试验温度为基准、覆盖若干
19、时间跨度的组合曲线;?这样就可以将在较高温度、较短时间内测得的结果应用于较低温度、很长时间才能够得到的结果。7.4 粘弹性的研究方法研究聚合物静态粘弹性的实验方法主要有两种：高温蠕变仪、应力松弛仪。高温蠕变仪具有较高的精度和较宽的温度范围（20200） ，在恒温恒负荷下检测试样的应变随时间的变化。应力松弛仪在恒温恒应变条件下测定应力随时间的变化。拉伸力为与试样连接的弹簧片的弹性力，可以通过差动变压器测定弹簧片的形变来确定。动态力学测试方法主要有 3 种：自由振动法, 如扭摆和扭辫；共振法，如振簧；强迫振动非共振法，如粘弹谱仪、动态力学分析仪（DMA）等；声波传播法。7.4.1 扭摆法和扭辫法扭
20、摆法是将聚合物试样一端固定，另一端与一个自由振动的惯性体相连。当外力使惯性体扭转一个角度时，试样受到一个扭转形变。外力除去之后，由于试样的弹性回复力，使惯性体作扭转自由振动，由于聚合物的内耗，体系的弹性能逐渐转变为热，振动的振幅随时间而衰减。实验时，选用适当尺寸的试样和转动惯量，逐一改变温度并测量该温度下的振动周期和振动曲线，计算动态模量和力学阻尼，可得模量和阻尼对温度的曲线。扭辫分析法(TBA)是 J.KGillham 等人于 1962 年发明的。该方法与扭摆法的主要取别在于试样的制备。所用试样不是一条塑料或橡胶，而是将被测试样制备成浓度 5% 以上的溶液，或将试样熔化然后浸渍在一条有几千根
21、玻璃单丝编成的惰性物质的辫子上，待溶剂挥发，即得被测试样与惰性载体组成的负荷试样，每次用量少于 100mg，而且可以对各种类型、各种物理状态下的聚合物进行测定。7.4.2 动态粘弹谱仪和动态热机械分析仪粘弹谱仪属于强迫振动非共振法，该法直接收集加在试样上的应力和试样应变的大小和相位,然后按照最基本的关系求得储能模量 E、损耗模量 E和相位差（力学损耗角正切） tg 值。第 41 讲第八章 聚合物的流变性 8.1 聚合物的粘性流动8.1.1 流体流动的类型 8.1.2 流体的分类 8.1.3 粘性流动的特点和机理热塑性塑料的加工过程，如挤出、注塑、吹塑以及合成纤维的熔融纺丝地都是在粘流态进行的，
22、所以研究聚合物处于粘流态时的特性及其流变学行为，对于深入理解聚合物结构与性能的相关性理论，了解热塑性聚合物热加工条件的优化原则具有重要意义。8.1 聚合物的粘性流动线型非晶态聚合物处于流动温度（晶态聚合物则为熔点）与分解温度之间时的凝聚态被称为粘流态。处于粘流态的聚合物在外力作用条件下进行的、伴随着不可逆形变的流动过程被称为粘性流动。8.1.1 流体流动的类型 1）流体流动的类型剪切流动：低流速时的层流和高流速时的湍流拉伸流动：拉伸力下沿流动轴向存在速度梯度体积压缩流动：压应力作用下的轴向流动a. 压缩流动 轴向压应力作用下，沿流动轴向存在速度梯度的流动（高压成型过程产生的熔体流动过程)b.
23、剪切流动（层流,滞流）流层间的速度差产生垂直流向的速度梯度。（聚合物熔体、溶液的流动图 8-1 层流的速率变化示意图8.1.2 流体的分类牛顿流体 所谓牛顿流体是指其流动行为服从于牛顿流动定律的流体。而牛顿流动定律则是描述液体层流行为最简单的定律。牛顿流体的特点:粘度与切应力和切变速率无关，而仅与液体的分子结构和温度有关。图 8-3 各种类型流体的典型流动曲线 图 8-4 表观切粘度与切变速率的关系A 牛顿流体 B 假塑性流体 C 膨胀流体 D 塑性流体 塑性流体 塑性流体流动曲线的特征是：当切应力小于所谓“临界切应力 y ”时不会产生流动，切应力大于临界值时可用下面的公式进行描述：s y =
24、 临界切应力 y 又被称为 “屈服应力” 假塑性流体流动曲线的特征：不存在塑性流动那样的屈服应力，其表观粘度随切变速率的增加而降低。 膨胀性流体流动曲线不存在塑性流动那样的屈服应力，表观粘度随切变速率的增加而增加亦称“切力增稠” （增加幅度大） 表观粘度 ：实测粘度，区别于实际粘度聚合物熔体或溶液在流动过程中，除了进行不可逆的粘性流动外，还发生部分可逆的高弹形变。流体的粘度应该来源于不可逆的线型流动而不包括高弹形变。所以实验测定的粘度总是低于实际粘度，于是常常用“表观粘度”以示区别于实际粘度。 通常以幂函数方程式表达表观粘度与实际粘度之间的关系。 表观粘度为：式中 k为牛顿粘度，n 为流体的非
25、牛顿流体指数，其数值大小反映该流体在流动特性上与牛顿流体的偏差程度 。n1 为牛顿流体，n 1 属于假塑性流体,n 越小,非牛顿性愈强。n 1 则属于膨胀性流体,n 越大,膨胀性愈强。s 为切应力， 为切变速率。 8.1.3 粘性流动的特点和机理 1）粘性流动的特点 流动活化能与相对分子质量无关处于流动温度(Tf)以上的非晶态聚合物才能够流动: E 流动活化能。Tf 取决于大分子结构及其相对分子质量 聚合物熔体属于弹性液体流动过程所产生的形变包含的可逆部分，表现出弹性。聚合物熔体粘度与切应力和切变速率密切相关属于非牛顿液体，难以用流动方程式表述，通常用测定流动曲线进行研究。 下图中聚合物的流动
26、曲线由三个区域组成切应力切变速率 零切变速率粘度 低塑性流动区 极限牛顿粘度第一牛顿区 | 非牛顿区 |第二牛顿区图 8-5 聚合物熔体的流动曲线 图 8-6 聚合物熔体表观粘度与切变速率的关系在低切变速率区域内是斜率 n 等于 1 的直线，服从于牛顿流体流动规律,所以有时又被称为第一牛顿流动区； 在高切变速率区域也是斜率 n 等于 1 的直线，也服从牛顿流体流动规律,被称为第二牛顿（流动）区；在两个区域之间属于非牛顿流体区,称为假塑性流动区 .在此区域内，聚合物熔体的粘度随切变速率的增加而降低。 应该明确：聚合物的热加工成型都是在非牛顿区内进行的。2）粘性流动的机理当切应力或切变速率足够小的
27、时候，流动过程不影响聚合物分子链的运动过程，也不改变其构象，此时聚合物熔体流动完全服从于牛顿流动方程，也具有确定的粘度；当切应力或切变速率增大到一定数值时，切应力使大分子链的构象发生变化，逐渐取向和“解缠绕” ，分子链间运动更容易，熔体的表观粘度随切应力或切变速率的增加反而降低；当切应力或切变速率足够大时，分子链的取向达到极限，取向程度也不再随切应力或切变速率的增大而增加，此时熔体的粘度又成为常数，聚合物熔体又重新服从牛顿流体定律。第 42 讲 8.2 聚合物熔体的切粘度 8.2.1 聚合物熔体切粘度的测定方法 8.2.2 聚合物熔体切粘度的影响因素8.2 聚合物熔体的切粘度 8.2.1 聚合
28、物熔体切粘度的测定方法落球式粘度计、毛细管流变计和转动式粘度计等三种。8.2.2 聚合物熔体切粘度的影响因素 切向应力和切变速率的影响分子链柔顺性高的聚合物熔体，其粘度对切应力更为敏感。原因是柔顺性高的聚合物，其分子链之间的缠绕、扭结点较多。切应力增加时，这些缠绕、扭结点的解离也比较容易。图 8-7 聚合物熔体表观粘度与切应力的关系 a 聚甲醛, 200; b 聚碳酸酯, 280 ; c 聚乙烯 , 200 d 有机玻璃, 200; e醋酸纤维素, 180 ; f 尼龙, 230 温度和聚合物结构的影响Tf 之上，随温度升高，表观粘度呈指数降低;太高时，易降解。分子链柔顺性低的聚合物熔体，其流
29、动活化能较高，粘度对温度的敏感程度较强。例如聚碳酸酯、涤纶。聚合物分子链上无取代基、结构规整、柔顺性好，则其熔体流动活化能较低，粘度对温度的依赖性也较小。如聚乙烯，这与分子链结构与粘度-切变速率的相关性规律正好相反。粘度对温度依赖性强时，温度较小的变化，就能明显地改变熔体的粘度成型工艺参数（温度，切应力）评价熔体对温度敏感的指标：在固定切变速率下测定熔体在温度相差 40两个温度下的表观粘度，其比值即评价指标。 相对分子质量及其分布的影响一般地,Mw 较高的聚合物熔体，由于大分子链间的作用力较大，表观粘度较高，流动性差.线型聚合物熔体零切变粘度与相对分子质量的关系如右图 8-8 所示.上图中，在
30、零切变速率下，聚合物熔体的粘度与相对分子质量的关系为两条相交的直线，交点对应的是“临界相对分子质量 Mcr”。表 8-1 一些聚合物的临界相对分子质量聚合物的相对分子质量分布对熔体粘度也存在影响，一般而言，相对分子质量分布宽的聚合物熔体的粘度较低，流动性也较好，同时表现出更强的非牛顿流动性。图 8-9 相对分子质量分布对聚合物熔体粘度和切变速率的影响可看出：当切变速率较小时，分子量分布宽的试样，其粘度反而比分子量分布窄的要高；而当切变速率较高时，分子量分布宽的试样，其粘度却比分子量分布窄的要低。压力和助剂的影响在聚合物加工过程中，熔体受到的压力或静压力使自由体积减小，体积收缩，分子间作用力增加，导致熔体粘度增加。.增塑剂或溶剂的加入，会导致粘度的降低和流动性的改善。不同用途和加工方法对聚合物相对分子质量及其分布的要求总的原则：加工过程中，聚合物熔体粘度越低流动性越好，越容易与其他辅料混合，制品表面越光滑。因此采用较低相对分子质量的聚合物是有利的。不过分子量太低往往会降低制品的力学性能。所以，在保证制品质量前提条件下，通常选择较低分子量的聚合物有利于加工。橡胶：相对分子质量一般要求数十万，太低往往弹性不足，也容易发粘，分子量分布则要求宽一些更好。合成纤维：分子量一般要求数万或者更低，否则粘度太高会堵塞纺丝孔。塑料：分子量处于橡胶和纤维之间，要求分子量分布较窄。
