1、1,5.3 电偶极辐射,2,先研究宏观电荷系统在其线度远小于波长情形下的辐射问题,电磁波是从交变运动的电荷系统辐射出来的,宏观情形：电磁波由载有交变电流的天线辐射出来,微观情形：变速运动的带电粒子导致电磁波的辐射,3,给定交变电流分布, 计算辐射场的基础是推迟势公式,1.计算辐射场的一般计算公式,4,若电流是一定频率的交变电流,代入得,波数,5,有,令,推迟作用因子,表示电磁波传至场点时有相位滞后kr。,6,标势也随之确定,只要电流密度给定，则电荷密度也自然确定,由电荷守恒定律，在一定频率的交变电流情形中有,7,磁场,因此，在这种情形下，由矢势公式就可以完全确定电磁场。,电场（在电荷分布区域外
2、面）,8,2. 矢势的展开式,电荷分布区域的线度l ：,在矢势公式中，存在三个线度:,波长 ：,电荷到场点的距离r,9,本节研究分布于一个小区域内的电流所产生的辐射。小区域是指它的线度远小于波长以及观察距离r，即,10,对于r和的关系，可以区别三种情况,近区,感应区,远区(辐射区),11,三个区域场的特点是不同的,近区：,场保持恒定场,电场具有静电场的纵向形式,磁场也和恒定场相似,远区：,电磁场变为横向的辐射场,感应区：,过渡区域,12,通常，是在离发射系统远处接收电磁波的，对这类问题需要计算远场,由远场可定出辐射功率和角分布(方向性) 。,但是，如果要研究场对电荷系统的反作用(辐射阻抗)以及
3、几个靠近的发射系统之间的相互影响时，必须计算近场和感应场。,这里主要讨论远区的场,13,选坐标原点在电荷分布区域内,方向的单位矢量,为,在远区,只保留1/R的最低次项,展开则保留各级项,14,只保留1/R的最低次项，所以在分母中可略去,但是相因子中的不应略去，因为数相因子对较小的量也比较敏感,15,展开式中各项对应于各级电磁多极辐射,把相因子对,展开,16,第一项,3. 偶极辐射,电荷系统的电偶极矩,17,简单的电偶极子系统,两导体球，细导线相连,18,当导线上有交变电流I时，两导体上的电荷交替地变化，形成一个振荡电偶极子。,当导线上有电流I时，Q的变化率为,19,因而体系的电偶极矩变化率为,
4、可见，振荡电偶极矩产生的辐射为,与一般公式相符,20,在计算电磁场时, 需要对A作用算符。由于我们只保留1/R的最低次项，因而算符不需要作用到分母的R上，而仅需作用到相因子上，作用结果相当于代换,21,因此,22,若取坐标原点在电荷分布取内，并以电偶极矩方向为极轴，则由上式，磁场沿纬线上振荡, 电场沿经线上振荡,磁感线总是绕极轴的圆周，磁场总是横向的。电场线是经面上的闭合曲线。,23,在辐射区电磁场1/R,能流 1/R2，对球面积分后总功率与球半径无关，这就保证电磁能量可以传播到任意远处。,由于在空间中E=0，电场线必须是闭合的。这样电场不可能完全横向。只有略去1/R高次幂，电场才近似为横向。
5、,电偶极辐射是空间中的TM波。,24,4. 辐射能流 角分布 辐射功率,在辐射问题的实际应用中，最主要的问题是计算辐射功率和辐射的方向性。这些都可以由平均能流密度S求出。电偶极辐射的平均能流密度,25,电偶极辐射角分布： sin2表示电偶极辐射的角分布，即辐射的方向性,电偶极矩横断面,辐射最强,电偶极矩轴线方向,没有辐射,26,总辐射功率P,对球面积分,若保持电偶极矩振幅不变，则辐射正比于频率的四次方。频率变高时，辐射功率迅速增大。,27,5. 短天线的辐射 辐射电阻,中心馈电天线,天线两半段 电流方向相同,28,馈电点处电流有最大值I0，在天线两段电流为零。若天线长度l，则沿天线上的电流分布
6、近似为线性形式,29,电偶极矩变化率,短天线的辐射功率,这个式子适用于l情形。若保持天线电流 I0 不变,则短天线的辐射功率正比于(l/)2 。,30,电磁能量不断向外辐射，电源需要供给一定的功率来维持辐射。辐射功率正比于I02 ，因此辐射功率相当于一个等效电阻上的损耗功率。这个等效电阻称为辐射电阻Rr。令,31,利用,得,天线的辐射电阻越大，表示在一定输入电流下，辐射功率愈大。,因此，辐射电阻通常是用来表征天线辐射能力的一个量。,32,这种情况下天线的辐射已不能用电偶极辐射表示。在后面我们将进一步讨论常用的半波天线的辐射。,由于短天线的辐射电阻正比于(l)2，因此，短天线的辐射能力是不强的。,要提高辐射能力，必须使天线长度增大到最小与波长同级。,
