1、1、 保温玻璃原理：对短波热射线透射和对长波热射线阻挡，减少透过玻璃向外的辐射散热损失。2、 白炽灯的缺点：白炽灯里的钨丝在发光时温度约 2800k，其可见光波段内的辐射能量占总辐射能量不到 10%，其余发生的辐射能量不起照明作用，实际白炽灯的发光效率还要低，用热辐射方法来照明是很浪费，因此，有必要推广使用节能型灯具。3、 温室效应：是指低层大气由于对长波和短波辐射的吸收特性不同而引起的增温现象4、 保温材料原理及其影响因素：保温材料是指平均温度小于等于 350，导热系数小于等于 0.12w/(mk),导热系数随温度的升高而增大，一般都是多孔或者纤维性材料。影响因素：孔隙度：过小，保温性能（因
2、为非金属的导热系数大于空气的导热系数） ，过大，保温性能（因为孔隙连通空隙内对流作用加强） ；湿度：过大，保温性能（因为水的导热系数大于空气，而且会形成强烈的气流）5、 高斯迭代原理及优点：原理：先假定一组节点温度的初始值，将这些初始值带入求的下一组节点温度值，并重复次步骤若干次，每次迭代式总使用节点温度的最新值，知道前后两次迭代各节点温度值中的最大差值小于预先规定的允许误差为止，与简单迭代法的不同之处在于每次迭代式总是使用节点温度的最新值，优点：可以加速整个迭代计算过程。6、 肋片效率及其影响因素：在定义为肋片表面平均温度 Tm 下，肋片的实际散热量与整个肋片表面都处在肋基温度时的理想散热量
3、的比值。与肋片形状尺寸等有关。7、 四种沸腾换热状态：自然对流（温差在 3-5以下，看不到沸腾换热现象，有微小气泡，破裂时发出声响） 、泡态（由 B 点以后温差变大，产生大量气泡，热流密度随温差增大而迅速增大，直到达到最大热流密度） 、过渡态（到达 C 点以后温差q,因为气泡太多形成气膜阻碍传热） 、膜态沸腾（D 点后，温差q） 。烧毁点 C.是指沸腾状态突然由临界点 C 沿虚线跳跃到稳定的膜态沸腾。壁温突然升高到 E 点，这时容器因瞬态过热而烧毁。8、 毕渥准则数： Bi= h / 表示物体内部导热热阻 / 与物体表面对流换热热阻 1/h 的比值。当 Bi 时，意味着表面传热系数 h （Bi
4、=h / ） ，对流换热热阻趋于 0。平壁的表面温度几乎从冷却过程一开始，就立刻降到流体温度 t 。当 Bi0 时，意味着物体的导热系数很大、导热热阻 0（Bi= h/ ） 。任何时间物体内的温度分布都趋于均匀一致.9、 傅里叶准则数：管内受迫对流换热特征: 热边界层同样存在 进口段与充分发展段， 流动进口段与热进口段的长度不一定相等，这取决于 Pr，当 Pr 1 时，流动进口段比热进口段短；当 Prl 时，情形正相反。 热进口段长度 L （ L/d 10-45 ） 在常壁温条件下 L/d 0.05RePr ； 在常热流条件下 L/d 0.07RePr 。 在 Pr 1 情况下，当流动达到充分
5、发展时，换热也进入热充分发展段，无因次温度分布 达到定型，表面传热系数保持不变 。在进口处，边界层最薄， h x 具有最高值，随后降低。在层流情况下，h x趋于不变值的距离较长。在紊流情况下，当边界层转变为紊流后，h x将有一些回升，并迅速趋于不变值。 外掠平板对流换热的换热特征 ：与 流动边界层的形成与发展相对应， 图中标绘了局部表面传热系数 hx 沿平板的变化情况。从平板前缘开始，随着层流边界层增厚，h x 将较快的降低。当层流向紊流转变后， hx 则因素流传递作用而又迅速增大，并明显高于层流，随后，由于紊流边界层厚度增加，h x 再呈缓慢下降之势。 外掠单圆管流动换热特征：壁面边界层流动
6、状况，决定了换热的特征。右图为常热流条件下圆管壁面局部换热 Nu 的分布，曲线都表明，从管正面停滞点 =0 o 开始，由于层流边界层厚度的增加，局部表面传热系数下降。图中 Re 最低的两个工况，它们在脱体点前一直保持层流，在脱体点附近出现 Nu 的最低值。随后因脱体区涡旋的混乱运动， Nu趋回升。图中 Re 较高的其他工况在壁面边界层发生脱体时已是紊流，Nu 曲线出现了两次低谷，第一次相当于层流到紊流的转变区，另一次则发生在紊流边界层与壁脱离的地方。图中数据表明在高 Re 情况下，脱体点可能推迟到 =140 0 。局部表面传热系数最低的地方，换热最差。外掠管束对流换热特征; 一般而言，顺排换热
7、弱于叉排；因前排引起的扰动加强了后排的换热，所以各排的换热将逐排增大，直到 20 排左右这种影响才消失。 无限空间自然对流换热特征：在层流边界层随着厚度的增加，局部换热系数将逐渐降低，当边界层内层流向紊流转变队局部换热系数 hx 趋于增大。研究表明，在常壁温或常热流边界条件下当达到旺盛紊流时， hx 将保持不久而与壁的高度无关。 有限空间自然对流换热特征：垂直夹层：在垂直夹层中流体 ( 多数是气体 ) 沿热表面上升，沿冷表面下沉。如果夹层的相对厚度比较小，两边的边界层会互相交织在一起，形成若干个小的环流，热量主要就靠这种方式从热表面传向冷表面。如果相对厚度较大，两个边界层互不干扰，等于处在大空间中一样，可以用大空间的相应公式进行计算。若两壁温差非常小，则主要以导热方式传递热量。 水平夹层：(1) 热面在上，冷热面之间无流动发生，如无外界扰动，则应按导热问题分析； (2) 热面在下，对气体 Gr 1700 时，可按纯导热过程计算。 Gr 1700 后，夹层流动将出现图 (b) 的情形，形成有秩序的蜂窝状分布的环流。当 Gr 50000 后，蜂窝状流动消失，出现紊乱流动。其中有秩序的蜂窝状分布的环流称为贝纳德蜂窝。
