1、1第 1 章 基本概念 闭口系与外界无物质交换，系统内质量将保持恒定，那么，系统内质量保持恒定的热力系一定是闭口系统吗?答：否。当一个控制质量的质量入流率与质量出流率相等时（如稳态稳流系统） ，系统内的质量将保持恒定不变。 有人认为，开口系统中系统与外界有物质交换，而物质又与能量不可分割，所以开口系不可能是绝热系。这种观点对不对，为什么?答：不对。 “绝热系”指的是过程中与外界无热量交换的系统。热量是指过程中系统与外界间以热的方式交换的能量，是过程量，过程一旦结束就无所谓“热量” 。物质并不“拥有”热量。一个系统能否绝热与其边界是否对物质流开放无关。 平衡状态与稳定状态有何区别和联系，平衡状态
2、与均匀状态有何区别和联系?答：“平衡状态”与“稳定状态”的概念均指系统的状态不随时间而变化，这是它们的共同点；但平衡状态要求的是在没有外界作用下保持不变；而平衡状态则一般指在外界作用下保持不变，这是它们的区别所在。 倘使容器中气体的压力没有改变，试问安装在该容器上的压力表的读数会改变吗？在绝对压力计算公式 )( )( bvbbeb PPP；中，当地大气压是否必定是环境大气压?答：可能会的。因为压力表上的读数为表压力，是工质真实压力与环境介质压力之差。环境介质压力，譬如大气压力，是地面以上空气柱的重量所造成的，它随着各地的纬度、高度和气候条件不同而有所变化，因此，即使工质的绝对压力不变，表压力和
3、真空度仍有可能变化。“当地大气压”并非就是环境大气压。准确地说，计算式中的 Pb 应是“当地环境介质”的压力，而不是随便任何其它意义上的“大气压力” ，或被视为不变的“环境大气压力” 。 温度计测温的基本原理是什么?答：温度计对温度的测量建立在热力学第零定律原理之上。它利用了“温度是相互热平衡的系统所具有的一种同一热力性质” ，这一性质就是“温度”的概念。 经验温标的缺点是什么?为什么?答：由选定的任意一种测温物质的某种物理性质，采用任意一种温度标定规则所得到的温标称为经验温标。由于经验温标依赖于测温物质的性质，当选用不同测温物质制作温度计、采用不同的物理性质作为温度的标志来测量温度时，除选定
4、的基准点外，在其它温度上，不同的温度计对同一温度可能会给出不同测定值（尽管差值可能是微小的） ，因而任何一种经验温标都不能作为度量温度的标准。这便是经验温标的根本缺点。 促使系统状态变化的原因是什么?举例说明。答：分两种不同情况： 若系统原本不处于平衡状态，系统内各部分间存在着不平衡势差，则在不平衡势差的作用下，各个部分发生相互作用，系统的状态将发生变化。例如，将一块烧热了的铁扔进一盆水中，对于水和该铁块构成的系统说来，由于水和铁块之间存在着温度差别，起初系统处于热不平衡的状态。这种情况下，无需外界给予系统任何作用，系统也会因铁块对水放出热量而发生状态变化：铁块的温度逐渐降低，水的温度逐渐升高
5、，最终系统从热不平衡的状态过渡到一种新的热平衡状态； 若系统原处于平衡状态，则只有在外界的作用下（作功或传热）系统的状态才会发生变。 图 1-16a、b 所示容器为刚性容器：将容器分成两部分。一部分装气体，一部分抽成真空，中间是隔板。若突然抽去隔板，气体(系统)是否作功？设真空部分装有许多隔板，每抽去一块隔板让气体先恢复(a) (b)图 1-16 思考题 8 附图工程热力学复习思考题解答2平衡再抽去一块，问气体(系统)是否作功？上述两种情况从初态变化到终态，其过程是否都可在 P-v 图上表示？ 答：；受刚性容器的约束，气体与外界间无任何力的作用，气体（系统）不对外界作功； b 情况下系统也与外
6、界无力的作用，因此系统不对外界作功； a 中所示的情况为气体向真空膨胀( 自由膨胀)的过程，是典型的不可逆过程。过程中气体不可能处于平衡状态，因此该过程不能在 P-v 图上示出；b 中的情况与 a 有所不同，若隔板数量足够多，每当抽去一块隔板时，气体只作极微小的膨胀，因而可认为过程中气体始终处在一种无限接近平衡的状态中，即气体经历的是一种准静过程，这种过程可以在 P-v图上用实线表示出来。 经历一个不可逆过程后，系统能否恢复原来状态？包括系统和外界的整个系统能否恢复原来状态？答：所谓过程不可逆，是指一并完成该过程的逆过程后，系统和它的外界不可能同时恢复到他们的原来状态，并非简单地指系统不可能回
7、复到原态。同理，系统经历正、逆过程后恢复到了原态也并不就意味着过程是可逆的；过程是否可逆，还得看与之发生过相互作用的所有外界是否也全都回复到了原来的状态，没有遗留下任何变化。原则上说来经历一个不可逆过程后系统是可能恢复到原来状态的，只是包括系统和外界在内的整个系统则一定不能恢复原来状态。 系统经历一可逆正向循环及其逆向可逆循环后，系统和外界有什么变化？若上述正向及逆向循环中有不可逆因素，则系统及外界有什么变化？答：系统完成一个循环后接着又完成其逆向循环时，无论循环可逆与否，系统的状态都不会有什么变化。根据可逆的概念，当系统完成可逆过程（包括循环）后接着又完成其逆向过程时，与之发生相互作用的外界
8、也应一一回复到原来的状态，不遗留下任何变化；若循环中存在着不可逆因素，系统完成的是不可逆循环时，虽然系统回复到原来状态，但在外界一定会遗留下某种永远无法复原的变化。（注意：系统完成任何一个循环后都恢复到原来的状态，但并没有完成其“逆过程” ，因此不存在其外界是否“也恢复到原来状态”的问题。一般说来，系统进行任何一种循环后都必然会在外界产生某种效应，如热变功，制冷等，从而使外界有了变化。 ） 工质及气缸、活塞组成的系统经循环后，系统输出的功中是否要减去活塞排斥大气功才是有用功？答：不需要。由于活塞也包含在系统内，既然系统完成的是循环过程，从总的结果看来活塞并未改变其位置，实际上不存在排斥大气的作
9、用。第 2 章 热力学第一定律 刚性绝热容器中间用隔板分为两部分，A 中存有高压空气，B 中保持真空，如图 2-11 所示。若将隔板抽去，分析容器中空气的热力学能如何变化？若隔板上有一小孔，气体泄漏人 B 中，分析 A、B 两部分压力相同时 A、B 两部分气体的比热力学能如何变化？答: 定义容器内的气体为系统，这是一个控制质量。由于气体向真空作无阻自由膨胀，不对外界作功，过程功 ；容器又是绝热的，过程的热量 ，因此，根0W0Q据热力学第一定律 ，应有 ，即容器中气体的总热力学能不变，膨胀后当气体重新回复到热力学平WUQ0衡状态时，其比热力学能亦与原来一样，没有变化；若为理想气体，则其温度不变。
10、 当隔板上有一小孔，气体从 A 泄漏人 B 中，若隔板为良好导热体，A、B 两部分气体时刻应有相同的温度，当A、B 两部分气体压力相同时，A 、B 两部分气体处于热力学平衡状态，情况像上述作自由膨胀时一样，两部分气体将有相同的比热力学能，按其容积比分配气体的总热力学能；若隔板为绝热体，则过程为 A 对 B 的充气过程，由于 A 部分气体需对进入 B 的那一部分气体作推进功，充气的结果其比热力学能将比原来减少，B 部分气体的比热力学能则会比原来B隔板A自由膨胀工程热力学复习思考题解答3升高，最终两部分气体的压力会达到平衡，但 A 部分气体的温度将比 B 部分的低（见习题 4-22） 。 热力学第
11、一定律的能量方程式是否可写成 Pvuq)()(121212 w的形式，为什么？答：热力学第一定律的基本表达式是：过程热量 = 工质的热力学能变化 + 过程功第一个公式中的 Pv 并非过程功的正确表达，因此该式是不成立的；热量和功过程功都是过程的函数，并非状态的函数，对应于状态 1 和 2 并不存在什么 q1、q 2 和 w1、w 2；对于过程1-2 并不存在过程热量 和过程功 ，因此第二个公式也是不成立的。12q12w .热力学第一定律解析式有时写成下列两种形式： uq21Pdv分别讨论上述两式的适用范围。答：第一个公式为热力学第一定律的最普遍表达，原则上适用于不作宏观运动的一切系统的所有过程
12、；第二个表达式中由于将过程功表达成 ，这只是对简单可压缩物质的可逆过程才正确，因此该公式仅适用于简单可压缩物质的可逆过21dvP程。 .为什么推动功出现在开口系能量方程式中，而不出现在闭口系能量方程式中？答：当流体流动时，上游流体为了在下游占有一个位置，必须将相应的下游流体推挤开去，当有流体流进或流出系统时，上、下游流体间的这种推挤关系，就会在系统与外界之间形成一种特有的推动功（推进功或推出功）相互作用。反之，闭口系统由于不存在流体的宏观流动现象，不存在上游流体推挤下游流体的作用，也就没有系统与外间的推动功作用，所以在闭口系统的能量方程式中不会出现推动功项。 .稳定流动能量方程式（2-16）是
13、否可应用于活塞式压气机这种机械的稳定工况运行的能量分析？为什么？答：可以。就活塞式压气机这种机械的一个工作周期而言，其工作过程虽是不连续的，但就一段足够长的时间而言（机器的每一工作周期所占的时间相对很短） ，机器是在不断地进气和排气，因此，对于这种机器的稳定工作情况，稳态稳流的能量方程是适用的。 .开口系实施稳定流动过程，是否同时满足下列三式： WUQdtHi2fdzmgc上述三式中 W、Wt 和 Wi 的相互关系是什么 ?答：是的，同时满足该三个公式。第一个公式中 dU 指的是流体流过系统时的热力学能变化，W 是流体流过系统的过程中对外所作的过程功；第二个公式中的 Wt 指的是系统的技术功；
14、第三个公式中的W i 指的是流体流过系统时在系统内部对机器所作的内部功。对通常工程热力学复习思考题解答4的热工装置说来，所谓“内部功”与机器轴功的区别在于前者不考虑机器的各种机械摩擦，当为可逆机器设备时，两者是相等的。从根本上说来，技术功、内部功均来源于过程功。过程功是技术功与流动功（推出功与推进功之差）的总和；而内部功则是从技术功中扣除了流体流动动能和重力位能的增量之后所剩余的部分。 几股流体汇合成一股流体称为合流，如图 2-12 所示。工程上几台压气机同时向主气道送气，以及混合式换热器等都有合流的问题。通常合流过程都是绝热的。取 1-1、2-2 和 3-3 截面之间的空间为控制体积，列出能
15、量方程式，并导出出口截面上焓值 h3 的计算式。答：认为合流过程是绝热的稳态稳流过程，系统不作轴功，并忽略流体的宏观动能和重力位能。对所定义的系统，由式(2-28) m1i ,shaftin,2n1i out,2CV )()(d iWgzchgzchEQ 应有能量平衡 nminout 0)()(321hh33第 3 章 理想气体的性质 怎样正确看待“理想气体”这个概念？在进行实际计算时如何决定是否可采用理想气体的一些公式？答：理想气体并非实际存在的气体。它只是通常气体的一种抽象物，当实际气体压力趋于零，比体积趋于无限大时才表现出理想气体性质。相对通常的压力和温度而言，当实际气体的温度较高，压力
16、较低，而计算精度要求又不是太高时，可以采用理想气体的一些公式对之进行计算。 气体的摩尔体积 Vm 是否因气体的种类而异？是否因所处状态不同而异？任何气体在任意状态下摩尔体积是否都是0.022414m3/mol？答：同温同压下，任何 1 摩尔气体都具有相同的容积。但是，若气体的状态不同，其摩尔体积并不相同，只在标准状况下气体的千摩尔体积才等于 22.4 m3/kmol 。 摩尔气体常数 R 的值是否随气体的种类不同或状态不同而异？答：摩尔气体常数 R 的值恒等于 8.3143 kJ/(kmolK)，不因气体的种类不同或状态不同而异。 如果某种工质的状态方程式为 Pv = RgT，那么这种工质比热
17、容、热力学能、焓都仅仅是温度的函数吗？答：理想气体的状态方程式为 Pv = RgT，服从这一方程的气体均属理想气体。按照理想气体模型，其热力学能、焓都仅仅是温度的函数。理想气体的比热容与过程的性质有关，也与温度有关，对于一定的过程而言，理想气体的比热容仅是温度的函数。 对于一种确定的理想气体，(cp cv)是否等于定值？cp/cv 是否为定值？在不同温度下(cp cv)、cp/cv 是否总是同一定值？答：根据迈耶公式，c p cv = Rg，对于一种确定的理想气体 Rg 是一常数，不因温度变化而改变。热容比 cp/cv 则不同，它图 2-12 合流工程热力学复习思考题解答5与气体的种类有关，而
18、且，对于一种确定的理想气体它还与气体的温度有关，随温升高而降低。 迈耶公式 cp cv = Rg 是否适用于理想气体混合物？是否适用于实际气体？答：迈耶公式 cp cv = Rg 也适用于理想气体混合物，这时式中的 cp 、 cv 应是混合气体的定压比热容和定容比热容，对于质量比热容，应有 cp = w icp,i ， cv = w icv,i ； Rg 是混合气体的折算气体常数，R g = w iRg,i 。以上 wi 为混合气体的质量分数。迈耶公式根据理想气体的热力学能和焓为温度的单值函数这一性质导出，不适用于实际气体。 试论证热力学能和焓是状态参数。理想气体热力学能和焓有何特点？答：所谓
19、热力学能是指因物质内部分子作热运动的所具有的内动能，分子间存在相互作用力而相应具有的内位能、维持一定分子结构的化学能、原子核内部的原子能，以及电磁场作用下的电磁能等。在无化学反应、原子核反应的情况下，物质的化学能和原子核能无变化，可不予考虑，物质的热力学能变化仅包含内动能和内位能的变化。根据分子运动论和量子理论，普遍说来分子热运动所具有的内动能是温度的函数，而内位能则是温度和比体积的函数，即物质的热力学能是物质的状态参数。根据热力学第一定律，工质从状态 1 经某种热力过程变化到状态 2 时，有能量平衡关系 WUQd从另一方面说来，当工质经历热力循环时，应有循环的净热量等于循环的净功： 即0)d
20、(WQ如此，对于如图所示的 1a2c1 和 1b2c1 两个热力循环，应有 0)d()(1c22a1 及 )()d(1c22b1Q对比两式，可见2b12a1 )d()(W由热力学第一定律的表达式，根据式及有 0dU及 2b12a1这表明积分函数 dU 的求积结果与路径无关，即 dU 是某个状态参数的全微分，可见热力学能 U 为状态参数。热力学能是状态参数的论证12abc工程热力学复习思考题解答6 气体有两个独立的参数，u 或 h 可以表示为 P 和 v 的函数，即 u = fu(P, v)。但又曾得出结论，理想气体的热力学能、焓只取决于温度，这两点是否矛盾？为什么？答：不矛盾。根据理想气体模型
21、，理想气体的分子只有内动能，不存在内位能，其热力学能仅包含内动能，因此其热力学能 u 只是温度的函数。焓参数 h 的定义为 h = u+ Pv，由于理想气体遵循状态方程 Pv = RgT，可见理想气体的焓参数也仅为温度的函数。另一方面，从状态方程看理想气体的温度 T 应是其压力 P 和比体积 v 的函数，因而热力学能 u 和焓参数h 也可以表达为压力 P 和比体积 v 的函数。一个状态参数是另一个状态参数的单值函数，这说明两者间具有一种特殊的同一关系，相互间不是独立的。实际上气体的状态是不可能由这两者来共同确定的，要确定气体的状态必须给出两个独立参数，这是普遍的关系。 为什么工质的热力学能、焓
22、、熵为零的基准可以任选？理想气体的热力学能或焓的参照状态通常选定哪个或哪些个状态参数值？对理想气体的熵又如何？答：由于热工计算中通常只是需要知道工质的热力学能、焓或熵的变化值，因此无需追究他们的绝对值，只要选定参照状态作为基准，为之确定相对值就可以了。理想气体通常取热力学温度为零(0 K)，或摄氏温度为零时(0 )的状态作为基准状态，令此时的热力学能和焓参数为零，以确定其它状态下的相对值；气体的熵参数通常取 0K，0.1013MPa 为参照状态，令气体在该状态下的熵参数相对值为零。 .气体热力性质表中的 u、h 及 so 的基准是什么状态？答：这时的基准状态是热力学温度为零(0 K) 。 在图
23、 3-8 所示 T-s 图上任意可逆过程 1-2 的热量如何表示？理想气体在1 和 2 状态间的热力学能变化量、焓变化量如何表示？若 1-2 经过的是不可逆过程又如何？答：对于可逆过程 1-2，过程热量可用过程曲线与横轴 s 之间所夹的面积来表示；由于理想气体的热力学能是温度的单值函数，温度相同时其热力学能相同，图附一中点 3 与点 2 温度相同，因此其热力学能相同。又因可逆定容过程的热量等于热力学能增量，因此图中所示定容线 1-3 下面带阴影线部分的面积代表理想气体过程 12 的热力学能变化。作图方法：过点 1 作定容过程线；过点 2 作定温线与定容线交于点 3。定容过程 13 的过程线与横
24、轴 s 间所夹的面积即为过程 12 的热力学能变化。由于理想气体的焓是温度的单值函数，温度相同时其焓相同，图附二中点 3 与点 2 温度相同，因此其焓相同。又因可逆定压过程的热量等于焓增量，因此图中所示定压线 1-3 下面带阴影线部分的面积代表理想气体过程 12 的焓变化。作图方法：过点 1 作定压过程线；过点 2 作定温线与定压线交于点 3。定压过程 13 的过程线与横轴 s 间所夹的面积即为过程 12 的焓变化。若 1-2 过程为不可逆过程，则其热量不能以过程曲线下面的面积来表示，原则上在 T-s 图上表示不出来。不过由于热力学能和焓为状态参数，1、2 之间的热力学能和焓的变化量不因过程
25、1-2 的性质而改变，因此热力学能和焓的变化表示方法仍如前述。Ts1 23 定容线图附一Ts1 23 定压线图附二工程热力学复习思考题解答7 理想气体熵变计算式(3-34a)、(3-35a)、(3-36a) 、(3-37a)等是由可逆过程导出的，这些计算式是否可用于不可逆过程初、终态的熵变计算？为什么？答：可以。熵是状态参数，只要初、终状态相同，不论经历何种过程工质的熵变应相同，因此以上 4 式对理想气体的任何过程都适用。 熵的数学定义式为 ，比热容的定义式为 ，故有 。由此认为：理想气体的比热容是温Tqs可 逆dTqcdTcsd度的单值的函数，所以理想气体的熵也是温度的单值函数。试问这一结论
26、是否正确？若不正确，错在何处？答：此结论不正确。理想气体的比热容是与过程性质有关的一个物理量，对于不同性质的过程气体有不同的比热容，如定压比热容、定容比热容等，因此，正确地应该说一定的过程中理想气体的比热容是温度的单值的函数。可见简单地根据比热容的定义推断出气体的比热容只是温度的单值函数，从而熵参数也只是温度的函数是不对的。 试判断下列各说法是否正确： 气体吸热后熵一定增大； 气体吸热后温度一定升高； 气体吸热后热力学能一定升高； 气体膨胀时一定对外作功； 气体压缩时一定耗功。答：说法正确。由系统（CM）的熵方程 S = Sf + Sg，根据熵产原理，过程的熵产 Sg 永远为正值。而系统吸热时
27、其热熵流 Sf 亦为正值，故气体吸热后熵一定增大。说法不正确。气体的热力学能仅为温度的函数，气体温度升高时其热力学能一定增大。由热力学第一定律 Q = U + W，即 U = Q W， U 值为正或为负要由 Q 和 W 共同决定，系统吸热时 Q 虽为正值，但若系统对外界所的作功（正值）大于吸热量时，其热力学能的变化 U 值将有可能成为负值，这时气体的温度将降低说法不正确。理由同。说法不正确。可逆过程中气体的过程功为 W = PdV，式中气体的压力为正值，气体膨胀时 dV 亦为正值，故 W一定等于正值气体对外作功。但过程若不可逆，譬如气体向真空作自由膨胀时因无需克服外力，其过程功当为零。说法正确
28、。气体本身有压力，令气体压缩，体积变小，外界必须克服气体的压力移动其边界，因而无论过程可逆与否都要外界对气体作功。 道尔顿分压定律和亚美格分体积定律是否适用于实际气体混合物？答：不适用。所说的两个定律都是根据理想气体状态方程导出的，应而不适用于实际气体混合物。 混合气体中如果已知两种组分 A 和 B 的摩尔分数 xA xB，能否断定质量分数也是 wA wB？答：不能。由于质量分数（份额）与摩尔分数的关系为 ieqg,ieqi wRMx可见两种组分的质量成分之比除与摩尔成分有关外，还与它们的摩尔质量（或气体常数）的大小有关。第 4 章 理想气体的热力过程1. 分析气体的热力过程要解决哪些问题？用
29、什么方法解决？试以理想气体的定温过程为例说明之。工程热力学复习思考题解答8答：分析气体的热力过程要解决的问题是：揭示过程中气体的状态（参数）变化规律和能量转换的情况，进而找出影响这种转换的主要因素。分析气体热力过程的具体方法是：将气体视同理想气体；将具体过程视为可逆过程，并突出具体过程的主要特征，理想化为某种简单过程；利用热力学基本原理、状态方程、过程方程，以及热力学状态坐标图进行分析和表示。对于理想气体的定温过程（从略）2. 对于理想气体的任何一种过程,下列两组公式是否都适用： )( )( 12pv12pv tchqutchu答：因为理想气体的热力学能和焓为温度的单值函数，只要温度变化相同，
30、不论经历任何过程其热力学能和焓的变化都会相同，因此，所给第一组公式对理想气体的任何过程都是适用的；但是第二组公式是分别由热力学第一定律的第一和第二表达式在可逆定容和定压条件下导出，因而仅分别适用于可逆的定容或定压过程。就该组中的两个公式的前一段而言适用于任何工质，但对两公式后一段所表达的关系而言则仅适用于理想气体。3. 在定容过程和定压过程中，气体的热量可根据过程中气体的比热容乘以温差来计算。定温过程气体的温度不变，在定温膨胀过程中是否需对气体加入热量？如果加入的话应如何计算？答：在气体定温膨胀过程中实际上是需要加入热量的。定温过程中气体的比热容应为无限大，应而不能以比热容和温度变化的乘积来求
31、解，最基本的求解关系应是热力学第一定律的基本表达式：q = u + w 。4. 过程热量 q 和过程功都是过程量，都和过程的途径有关。由定温过程热量公式 ，可见，只要状态参数12lnvPqP1、 v1 和 v2 确定了，q 的数值也确定了，是否 q 与途径无关？答：否。所说的定温过程热量计算公式利用理想气体状态方程、气体可逆过程的过程功 ，以及过程的定温条件wd获得，因此仅适用于理想气体的定温过程。式中的状态 1 和状态 2，都是指定温路径上的状态，并非任意状态，这本身就确定无疑地说明热量是过程量，而非与过程路径无关的状态量。5. 在闭口热力系的定容过程中，外界对系统施以搅拌功 w，问这时 Q
32、 = mcvdT 是否成立？答：不成立。只是在内部可逆的单纯加热过程中（即无不可逆模式功存在时）才可以通过热容与温度变化的乘积来计算热量，或者原则地讲，只是在在可逆过程中（不存在以非可逆功模式做功的时候）才可以通过上述热量计算公式计算热量。对工质施以搅拌功时是典型的不可逆过程。6. 试说明绝热过程的过程功 w 和技术功 wt 的计算式21t21 hu；是否只限于理想气体？是否只限于可逆绝热过程？为什么？答：以上两式仅根据绝热条件即可由热力学第一定律的第一表达式 及第二表达式 导出，与何种wuqtwhq工质无关，与过程是否可逆无关。7. 试判断下列各种说法是否正确：(1)定容过程即无膨胀( 或压
33、缩)功的过程；(2)绝热过程即定熵过程；工程热力学复习思考题解答9(3)多变过程即任意过程。答：膨胀功（压缩功）都是容积（变化）功，定容过程是一种系统比体积不变，对控制质量或说系统容积不变的过程，因此说定容过程即无膨胀(或压缩 )功的过程是正确的；绝热过程指的是系统不与外界交换热量的过程。系统在过程中不与外界交换热量，这仅表明过程中系统与外界间无伴随热流的熵流存在，但若为不可逆过程，由于过程中存在熵产，则系统经历该过程后会因有熵的产生而发生熵的额外增加，实际上只是可逆的绝热过程才是定熵过程，而不可逆的绝热过程则为熵增大的过程，故此说法不正确；多边过程是指遵循方程 Pvn = 常数（n 为某一确
34、定的实数）的那一类热力过程，这种变化规律虽较具普遍性，但并不包括一切过程，因此说多变过程即任意过程是不正确的。8. 参照图 4-15，试证明：q1-2-3 q1-4-3 。图中 1-2、4-3 为定容过程， 1-4、2-3 为定压过程。答：由于 341341321321 ww；其中 w1-2、w 4-3 为定容过程功，等于零；w 2-3、w 1-4 为定压过程功，等于 。vP由于 413212 vP；故 341321w（另一方面，P-v 图上过程曲线与横轴 v 之间所夹的面积代表过程功，显见 w1-2 = w4-3 = 0；w 2-3 w4-3，即 w1-2-3 w1-4-3） 。根据热力学第
35、一定律： uq对热力学状态参数 u，应有 3141321u可见 3412q9. 如图 4-16 所示，今有两个任意过程 a -b 及 a -c，其中 b、c 在同一条绝热线上。试问 uab 与 uac 哪个大？若 b、c 在同一条定温线上，结果又如何？答：由于 b、c 在同一条绝热线上，过程 b-c 为绝热膨胀过程，由热力学第一定律，有 cbcbcuw过程中系统对外作膨胀功，w bc 0，故有 ub uc工程热力学复习思考题解答10因此，应有 acbu若 b、c 在同一条定温线上，根据理想气体的热力性质，则有 cabu10. 在 T-s 图上如何表示绝热过程的技术功 wt 和膨胀功 w？答：根
36、据热力学第一定律，绝热过程的技术功 wt 和过程功 w 分别应等于过程的焓增量和热力学能增量的负值，因此，在T-s 图上绝热过程技术功 wt 和膨胀功 w 的表示，实际上就是过程的焓增量和热力学能增量的表示。具体方法为：（见第 3章思考题 11）11. 在 P-v 图和 T-s 图上如何判断过程中 q、w、u、h 的正负？答：当过程曲线分别指向绝热线、定容线、定温线的右侧时 q、w、u、h 值为正；反之为负。第 5 章 热力学第二定律1. 热力学第二定律能否表达为：“机械能可以全部变为热能，而热能不可能全部变为机械能。 ”这种说法有什么不妥当？答：热力学第二定律的正确表述应是：热不可能全部变为
37、功而不产生其它影响。所给说法中略去了“其它影响”的条件，因而是不妥当、不正确的。2. 自发过程是不可逆过程，非自发过程必为可逆过程，这一说法是否正确？答：此说法不正确。自发过程具有方向性，因而必定是不可逆的；非自发过程是在一定补充条件下发生和进行的过程，虽然从理论上说来也许可以做到可逆，但事实上实际过程都不可逆，因为不可逆因素总是避免不了的。3. 请给“不可逆过程”一个恰当的定义。热力过程中有哪几种不可逆因素？答：所谓不可逆过程是指那种系统完成逆向变化回复到原先状态后，与其发生过相互作用的外界不能一一回复到原来状态，结果在外界遗留下了某种变化的过程。简单地讲，不可逆过程就是那种客观上会造成某种
38、不可恢复的变化的过程。典型的不可逆因素有：机械摩擦、有限温差下的传热、电阻、自发的化学反应、扩散、混合、物质从一相溶入另一相的过程等。4. 试证明热力学第二定律各种说法的等效性：若克劳修斯说法不成立，则开尔文说法也不成立。 证：热力学第二定律的克劳修斯表述是：热不可能自发地、不付代价地从高温物体传至低温物体。开尔文表述则为：不可能从单一热源取热使之全部变为功而不产生其它影响。按照开尔文说法，遵循热力学第二定律的热力发动机其原则性工作系统应有如图 4A 所示的情况。假设克劳修斯说法可以违背，热量 Q2 可以自发地不付代价地从地温物体传至高温物体，则应有如图4B 所示的情况。在这种情况下，对于所示
39、的热机系统当热机完成一个循环时，实际上低温热源既不得到什么，也不失去什么，就如同不存在一样，而高温热源实际上只是放出了热量(Q 1Q2)，同时，热力发动机则将该热量全部转变为功而不高温热源低温热源图 4A 热机循环热机Q1Q2W0高温热源低温热源图 4B 不可能的热机循环热机Q1Q2W0Q2工程热力学复习思考题解答11产生其它影响，即热力学第二定律的开尔文说法不成立。5. 下述说法是否有错误： 循环净功 Wnet 愈大则循环热效率愈高； 不可逆循环的热效率一定小于可逆循环的热效率； 可逆循环的热效率都相等， 。 12tT答：说法不对。循环热效率的基本定义为： ，循环的热效率除与循环净功有关外，
40、尚与循环吸热量 Q1 的大1nettQW小有关；说法不对。根据卡诺定理，只是在“工作于同样温度的高温热源和同样温度的低温热源间”的条件下才能肯定不可逆循环的热效率一定小于可逆循环，离开了这一条件结论就不正确；说法也不正确。根据卡诺定理也应当是在“工作于同样温度的高温热源和同样温度的低温热源间”的条件下才能肯定所有可逆循环的热效率都相等， ，而且与工质的性质与关，与循环的种类无关。如果式中的温度分别采12tT用各自的放热平均温度和吸热平均温度则公式就是正确的，即 ，不过这种情况下也不能说是“所有可逆循环12tT的热效率都相等” ，只能说所有可逆循环的热效率表达方式相同。6. 循环热效率公式 和
41、是否完全相同？各适用于哪些场合？12tq12tT答：不完全相同。前者是循环热效率的普遍表达，适用于任何循环；后者是卡诺循环热效率的表达，仅适用于卡诺循环，或同样工作于温度为 T1 的高温热源和温度为 T2 的低温热源间的一切可逆循环。7. 与大气温度相同的压缩空气可以膨胀作功，这一事实是否违反了热力学第二定律？答：不矛盾。压缩空气虽然与大气有相同温度，但压力较高，与大气不处于相互平衡的状态，当压缩空气过渡到与大气相平衡时，过程中利用系统的作功能力可以作功，这种作功并非依靠冷却单一热源，而是依靠压缩空气的状态变化。况且，作功过程中压缩空气的状态并不依循环过程变化。8. 下述说法是否正确:. 熵增
42、大的过程必定为吸热过程： 熵减小的过程必为放热过程； 定熵过程必为可逆绝热过程。答：说法不对。系统的熵变来源于熵产和热熵流两个部分，不可逆绝热过程中工质并未从外界吸热，但由于存在熵产工质的熵也会因而增大；说法是对的。系统的熵变来源于熵产和热熵流两个部分，其中熵产必定是正值，因而仅当系统放热，热熵流为负工程热力学复习思考题解答12值时，系统的熵值才可能减小；这种说法原则上是不对的。系统的熵变来源于熵产和热熵流两个部分，其中熵产必定是正值，对于不可逆的放热过程，其热熵流为负值，当热熵流在绝对数值上恰好与熵产一样时，过程将成为定熵的。因此：可逆的绝热过程为定熵过程，而定熵过程却不一定是绝热过程。9.
43、 下述说法是否有错误： 熵增大的过程必为不可逆过程； 使系统熵增大的过程必为不可逆过程； 熵产 Sg 0 的过程必为不可逆过程； 不可逆过程的熵变S 无法计算； 如果从同一初始态到同一终态有两条途径，一为可逆，另一为不可逆，则、 、 ； 可 逆不 可 逆 f,f,可 逆不 可 逆 S g,g,可 逆不 可 逆 S 不可逆绝热膨胀的终态熵大于初态熵，S2S1，不可逆绝热压缩的终态熵小于初态熵 S2 qa-c在 T-s 图上qa-b 的大小如面积 abcsbsaa 所示；qa-c 的大小如面积 acsbsaa 所示；11. 由同一初态经可逆绝热压缩和不可逆绝热压缩两种过程将某种理想气体压缩到相同的
44、终压，在 P-v 图和 T-s 图上画出两过程，并在 T-s 图上示出两过程的技术功及不可逆过程的火用损失。答：作图如下图中 12s 为可逆绝热压缩；12 为不可逆绝热压缩。T1=T1面积 12ss1s11为可逆绝热压缩消耗的技术功；面积 12s2s11为不可逆绝热压缩消耗的技术功。T0 为环境温度，带阴影线部分面积为不可逆过程的 火 用 损失。12. 立系统中进行了可逆过程；不可逆过程。问孤立系统的总能、总熵、总火用各自如何变化？答：经历可逆过程后，孤立系统的总能、总熵、总 火 用 均不改变；经历不可逆过程后，孤立系统的总能将保持不变，总熵将增加，总 火 用 将减少。第 9 章 压气机的热力
45、过程1. 如果由于应用气缸冷却水套以及其他冷却方法，气体在压气机气缸中已经能够按定温过程进行压缩，这时是否还需要采用分级压缩？为什么？sTcbasa sb工程热力学复习思考题解答14答：可能还是需要的。若单级压缩时增压比较大，对活塞式压气机说来，其容积效率会较低，采用多级压缩以降低每一级的增压比，可使压气机的整机容积效率得到提高。2. 压气机按定温压缩时气体对外放出热量，而按绝热压缩时不向外放热，为什么定温压缩反而比绝热压缩更为经济？.答：绝热压缩时气体的温度将升高许多，其热力学能的大幅度增加来源于压气机的功耗，结果定温压缩过程虽然对外放热反倒经济性较高。3. 压气机所需要的功也可以由第一定律
46、能量方程式导出，试导出定温、多变、绝热压缩压气机所需要的功，并用 T-s 图上面积表示其值。答：由热力学第一定律 twhq对绝热压气机 tsc, 1)(1 )1()(2g 2g2g12p kPTRk TRkT对多变压气机 qhwtnc, 1)(1)(1 )(1)()( )()1)( 2g2g 12g12vv 2v12v12v2p kPTRnTRn TRknTcnkc nkkccn对定温压气机 qwtTc,12glnPR4. 叶轮式压气机不可逆绝热压缩比可逆绝热压缩多耗功可用图中的面积 m2s2nm 表示，这是否即是此不可逆过程的作功能力损失？为压气机功耗表示sT12T2n2sP1s2T P2s
47、2n s2swc,s = 面积 s2s-1-2s-2T-s2T-s2swc,n = 面积 s2s-1-2n-2T-s2T-s2swc,T = 面积 s2s-1-2T-s2T-s2sTs22s1P2P12TT0 可用能损失j m n工程热力学复习思考题解答15什么？答：不是。绝热压气机耗功为过程的技术功。初态和增压比相同情况下，不可逆绝热压气机比可逆绝热压气机多耗的功（耗散功）为(h 2h2s)，其大小可用图中面积 m2s2nm 表示。不可逆性造成的功耗散令功转变为热，但其平均温度高于环境温度，仍有作功能力，不可逆性造成的作功能力损失只是这部分热量中的不可用能，其大小应等于过程的熵产与环境温度的乘积，即图中带阴影线部分的面积。5. 如图 9-9 所示的压缩过程 1-2，若是可逆的，则这一过程是什么过程？它与不可逆绝热压缩过程 1-2 的区别何在？两者中哪一个过程消耗的功大？大多少？答：若 1-2 过程是可逆的，则应为指数在 k之间的多变压缩（加热）过程；它与不可逆的绝热过程 1-2 的区别在过程中工质有了吸热量；按照热力学第一定律 ，由于两个过程的焓变相同，twhq而对于绝热过程 q =0，因此，多边压缩过程消耗的技术功要比绝热过程小。不可逆绝热过程 1-2 消耗的技术功较可逆多变过程 1-2 多出的数量应等于多变过程的热量。
