1、-_一、图中的 是游乐场中的滑道模型，它位于竖直平面内,由两个半径都是 的AOB R1/4 圆周连接而成，它们的圆心 、 与两圆弧的连接点 在同一竖直线上 沿水池12OBO2的水面一小滑块可由弧 的任意点从静止开始下滑 1若小滑块从开始下滑到脱离滑道过程中，在两个圆弧上滑过的弧长相等，则小滑块开始下滑时应在圆弧上的何处？（用该处到 的连线与竖直线的夹角表AO1O示） 2凡能在 点脱离滑道的小滑块，其落水点到的距离如何？二、如图所示，O 为半径等于 R 的原来不带电的导体球的球心，O1、 O2、 O3 为位于球内的三个半径皆为 r 的球形空腔的球心，它们与 O 共面，已知 在 OO1、OO 2
2、的连线上距2321OO1、 O2 为 的 P1、P 2 点处分别放置带电量为 q1 和 q2 的线度很小的r导体（视为点电荷） ，在 O3 处放置一带电量为 q3 的点电荷，设法使q1、 q2 和 q3 固定不动在导体球外的 P 点放一个电量为 Q 的点电荷，P 点与 O1、O 2、O 3 共面，位于 的延长线上，到 O 的距离 R21求 q3 的电势能2将带有电量 q1、q 2 的小导体释放，当重新达到静电平衡时，各表面上的电荷分布有何变化？ 此时 q3 的电势能为多少？O1O2OAB第 22 届全国中学生物理竞赛复赛题O1O2O3PP2P1OR Rr-_三、(22 分) 如图所示，水平放置
3、的横截面积为 S 的带有活塞的圆筒形绝热容器中盛有 1mol 的理想气体其内能 ，C 为已TU知常量，T 为热力学温度器壁和活塞之间不漏气且存在摩擦，最大静摩擦力与滑动摩擦力相等且皆为 F图中 r 为电阻丝，通电时可对气体缓慢加热起始时，气体压强与外界大气压强 p0 相等，气体的温度为 T0现开始对 r 通电，已知当活塞运动时克服摩擦力做功所产生热量的一半被容器中的气体吸收若用 Q 表示气体从电阻丝吸收的热量， T 表示气体的温度，试以 T 为纵坐标，Q 为横坐标，画出在 Q 不断增加的过程中 T 和 Q 的关系图线并在图中用题给的已知量及普适气体常量 R 标出反映图线特征的各量（不要求写出推
4、导过程） 四、 （23 分）封闭的车厢中有一点光源 S，在距光源 l 处有一半径为 r 的圆孔，其圆心为 O1，光源一直在发光，并通过圆孔射出车厢以高速 v 沿固定在水平地面上的 x 轴正方向匀速运动，如图所示某一时刻，点光源 S 恰位于 x 轴的原点 O 的正上方，取此时刻作为车厢参考系与地面参考系的时间零点在地面参考系中坐标为 xA 处放一半径为 R（R r）的不透光的圆形挡板，板面与圆孔所在的平面都与 x 轴垂直板的圆心 O2 、S 、 、O 1 都等高，起始时刻经圆孔射出的光束会有部分从挡板周围射到挡板后面的大屏幕（图中未画出）上由于车厢在运动，将会出现挡板将光束完全遮住，即没有光射到
5、屏上的情况不考虑光的衍射试求：1车厢参考系中（所测出的）刚出现这种情况的时刻 2地面参考系中（所测出的）刚出现这种情况的时刻 五、 （25 分）一个用绝缘材料制成的扁平薄圆环，其内、外半径分别为 a1、a 2，厚度可以忽略两个表面都带有电荷，电荷面密度 随离开环心距离 r 变化的规律均为 ，20)(ra1a2 a0p0rSv RxAOlr O2O1-_为已知常量薄圆环绕通过环心垂直环面的轴以大小不变的角加速度 减速转动，t = 00 时刻的角速度为 将一半径为 a0 (a0 vA、v B 七、 （25 分） 如图所示，在一个劲度系数为 k 的轻质弹簧两端分别拴着一个质量为 m 的小球 A 和质
6、量为 2m 的小球 BA 用细线拴住悬挂起来，系统处于静止状态，此时弹簧长度为 现将细线烧断，并以此时为计时零点，取一相l对地面静止的、竖直向下为正方向的坐标轴 Ox，原点 O 与此时 A 球的位置重合如图试求任意时刻两球的坐标vBvABAOABkxOl-_第 22 届全国中学生物理竞赛复赛题参考解答一、1如图所示，设滑块出发点为 ，离开点为 ，按题意要求 、 与竖直1P21PO2方向的夹角相等，设其为 ，若离开滑道时的速度为v，则滑块在 处脱离滑道的条件是2P(1)cosmgRv由机械能守恒(2)21)cs(2v(1)、 (2)联立解得或 (3)54cos25364arcos2设滑块刚能在
7、O 点离开滑道的条件是（4）mgR20vv0 为滑块到达 O 点的速度，由此得（5）0v设到达 O 点的速度为 v0 的滑块在滑道 OA 上的出发点到 的连线与竖直的夹角为 ，由机1O0械能守恒，有（6）200)cos(vmmgR由（5） 、 （6 ）两式解得（7）30若滑块到达 O 点时的速度 ，则对 OB 滑道来说，因 O 点可能提供的最大向心力为0vmg，故滑块将沿半径比 R 大的圆周的水平切线方向离开 O 点对于 的滑块，其在 OA0v上出发点的位置对应的 角必大于 ，即 ，由于 ，根据机械能守恒，到达002maxO 点的最大速度（8）Rgmaxv由此可知，能从 O 点离开滑道的滑块速
8、度是 v0 到 之间所有可能的值，也就是说， 从O1O2OABP1P2-_至 下滑的滑块都将在 O 点离开滑道以速度 v0 从 O 点沿水平方向滑出滑道的滑块，32其落水点至 的距离（9）tx0v（10）21gR由（5） 、 （9 ） 、 （10 ）式得（11 ）x20当滑块以 从 O 点沿水平方向滑出滑道时，其落水点到 的距离maxv O（12 ）txmaxv由（8） 、 （10） 、 （12）式得（13 ）Rmax2因此，凡能从 O 点脱离滑道的滑块，其落水点到 的距离在 到 之间的所有可能O2值即（14 ）Rx2二、1由静电感应知空腔 1、2 及 3 的表面分别出现电量为 、 和 的面电
9、荷，1q23q由电荷守恒定律可知，在导体球的外表面呈现出电量 由静电屏蔽可知，点电荷321qq1 及感应电荷 （ ）在空腔外产生的电场为零；点电荷 q2 及感应电荷（ ）在空腔外产1q 2q生的电场为零；点电荷 q3 及感应电荷（ ）在空腔外产生的电场为零因此，在导体球外3q没有电荷时，球表面的电量 作球对称分布21当球外 P 点处放置电荷 Q 后，由于静电感应，球面上的总电量仍为 ，但这321q些电荷在球面上不再均匀分布，由球外的 Q 和重新分布在球面上的电荷在导体球内各点产生的合场强为零O3 处的电势由位于 P 点处的 Q、导体球表面的电荷 及空腔 3 表面的感应电321q荷（ ）共同产生
10、无论 在球面上如何分布，球面上的面电荷到 O 点的距离q321q-_都是 R，因而在 O 点产生的电势为 ， Q 在 O 点产生的电势为 ，这两部分Rqk321RQk2电荷在 O3 点产生的电势 与它们在 O 点产生的电势相等，即有U（1） Rqkqk 2231321因 q3 放在空腔 3 的中心处，其感应电荷 在空腔 3 壁上均匀分布这些电荷在 O3 点产生3的电势为(2)rqkU3根据电势叠加定理，O 3 点的电势为(3)rqRqQk321故 q3 的电势能(4)rqqkUqW32132 由于静电屏蔽，空腔 1 外所有电荷在空腔 1 内产生的合电场为零，空腔 1 内的电荷 q1 仅受到腔内
11、壁感应电荷 的静电力作用，因 q1 不在空腔 1 的中心 O1 点，所以感应电荷q在空腔表面分布不均匀，与 q1 相距较近的区域电荷面密度较大，对 q1 的吸力较大，在1q空腔表面感应电荷的静电力作用下，q 1 最后到达空腔 1 表面，与感应电荷 中和同理，空腔 2 中 q2 也将在空腔表面感应电荷 的静电力作用下到达空腔 2 的表面与感应电荷2q中和达到平衡后，腔 1、2 表面上无电荷分布，腔 3 表面和导体球外表面的电荷分布没有变化O 3 的电势仍由球外的电荷 Q 和导体球外表面的电量 及空腔 3 内壁的321q电荷 共同产生，故 O3 处的电势 U 与 q3 的电势能 W 仍如(3)式与
12、(4)式所示q三、答案如图所示-_附计算过程：电阻通电后对气体缓慢加热，气体的温度升高，压强增大，活塞开始有向外运动的趋势，但在气体对活塞的作用力尚未达到外界大气对活塞的作用力和器壁对活塞的最大静摩擦之和以前，活塞不动，即该过程为等容过程因气体对外不做功，根据热力学第一定律可知，在气体温度从 T0 升高到 T 的过程中，气体从电阻丝吸收的热量， (1)0TCQ此过程将持续到气体对活塞的作用力等于外界大气对活塞的作用力和器壁对活塞的最大静摩擦之和若用 T1 表示此过程达到末态的温度，p 表示末态的压强， Q1 表示此过程中气体从电阻丝吸收的热量，由等容过程方程有(2)01Tp由力的平衡可知(3)
13、FSp0由（2） 、 （3 ）两式可得abdQTT0 SpCFTQ01001SpFTtan2= FRSpCSp0021tan12-_(4)SpTFT01代入(1)式得(5)SpCFTQ01由以上讨论可知，当 时，T 与 Q 的关系为1(6)0TC在 图中为一直线如图中 所示，其斜率QTab(7)CKab1直线在 T 轴上的截距等于 T0，直线 ab 的终点 b 的坐标为（T 1，Q 1） 当电阻丝继续加热，活塞开始向外运动以后，因为过程是缓慢的，外界大气压及摩擦力皆不变，所以气体的压强不变，仍是 p，气体经历的过程为等压过程在气体的体积从初始体积 V0 增大到 V，温度由 T1 升高到 T 的
14、过程中，设气体从电阻丝吸收的热量为 ，活塞运Q动过程中与器壁摩擦生热的一半热量为 q，由热力学第一定律可知(8)01VpTCQq 可由摩擦力做功求得，即(9)SVFq021代入（8）式得(10)0102VpTCSVFQ-_由状态方程式可知(11)10TRVp将（11 ）式和（4 ）式代入（10）式，得 102TFSpRCQ即（12）10022TQFRSpCSpT从开始对气体加热到气体温度升高到 T( T1)的过程中，气体从电阻丝吸收的总热量（13）Q1把（13 ）式代入到（12 ）式，并注意到（4）式和（5） ，得（14） SpCFTQSpTFCTQFRSpCSpT 01000022由此可知，
15、当 时，T 与 Q 的关系仍为一直线，此直线起点的坐标为Q01， ；斜率为SpCFT011（15）FRSpCSp0022在 图中，就是直线 bd，当热量 Q 从零开始逐渐增大，气体温度 T 将从起始温度 T0 沿QT着斜率为 Kab 的直线 上升到温度为 T1 的 b 点，然后沿着斜率为 Kbd 的直线 上升，如图ab bd所示-_四、1相对于车厢参考系，地面连同挡板以速度 v 趋向光源S 运动由 S 发出的光经小孔射出后成锥形光束，随离开光源距离的增大，其横截面积逐渐扩大若距 S 的距离为 L 处光束的横截面正好是半径为 R 的圆面，如图所示，则有Rlr可得(1)rlL设想车厢足够长，并设想
16、在车厢前端距 S 为 L 处放置一个半径为 R 的环，相对车厢静止，则光束恰好从环内射出当挡板运动到与此环相遇时，挡板就会将光束完全遮住此时，在车厢参考系中挡板离光源 S 的距离就是 L在车厢参考系中，初始时，根据相对论，挡板离光源的距离为(2)21cxAv故出现挡板完全遮住光束的时刻为(3)vLcxtA2由（1） 、 （3）式得(4)vrRlcxtA212相对于地面参考系，光源与车厢以速度 v 向挡板运动光源与孔之间的距离缩短为(5)2c1l而孔半径 r 不变，所以锥形光束的顶角变大，环到 S 的距离即挡板完全遮光时距离应为 (6)21crRlLv初始时，挡板离 S 的距离为 xA，出现挡板
17、完全遮住光束的时刻为(7)21crlxtAvvr RlLS-_五、用半径分别为 r1（ a1） ，r 2，r i，r n1（ a2）的 n-1 个同心圆把塑料薄圆环分割成 n 个细圆环第 i 个细圆环的宽度为 ，其环带面积iiiiiii rrrS22式中已略去高阶小量 ，该细圆环带上、下表面所带电荷量之和为2)(ir iiiii rrSq4200设时刻 t，细圆环转动的角速度为 ， t0单位时间内，通过它的“横截面”的电荷量，即为电流 iii rqI20由环形电流产生磁场的规律，该细圆环的电流在环心产生的磁感应强度为(1)20riiikrIB式中 是一个微小量，注意到 ，有ir1iiiir(2
18、)iiii rr112将各细圆环产生的磁场叠加，由（1） 、 （2 ）式得出环心 O 点处的磁感应强度：(3) 由于 a0a1，可以认为在导线圆环所在小区域的磁场是匀强磁场，可由 O 点的场表示磁场对导线环的磁通量210)(akB(4)20210)(S由于 是变化的，所以上述磁通量是随时间变化的，产生的感应电动势的大小为(5)21002100 )()( aktakt E由全电路欧姆定律可知，导线环内感应电流的大小为-_(6)RakI2100)(E设题图中薄圆环带正电作逆时针旋转，穿过导线圆环的磁场方向垂直纸面向外，由于薄圆环环作减角速转动，穿过导线圆环的磁场逐渐减小，根据楞次定律，导线圆环中的
19、感应电流亦为逆时针方向，导线圆环各元段l 所受的安培力都沿环半径向外现取对于 y 轴两对称点 U、V，对应的二段电流元 所受的安培力的大小为lI(7)lBIf方向如图所示，它沿 x 及 y 方向分量分别(8)yBIlIfxcos(9)xyin根据对称性，作用于沿半个导线圆环 QMN 上的各电流元的安培力的 x 分量之和相互抵消，即(10)0yBIfx（式中 ，当 时， 是正的，当 时， 是负的，故 ） ，cosly2y20y而作用于沿半个导线圆环 QMN 上的各电流元的安培力的 y 分量之和为(11) 0aBIxIBfy（式中 ，由于 在 0之间 都是正的，故 ） ，sinlxx2即半个导线圆
20、环上受的总安培力的大小为 ，方向沿 y 正方向，由于半个圆环处于平衡02aI状态，所以在导线截面 Q、N 处所受（来自另外半个圆环）的拉力（即张力）F 应满足由（ 3） 、 （6）两式得 02aBIFMNQffxfyxyOxylffxfylU V-_(12)tRakBIaF0213020)(4由（12 ）式可见，张力 F 随时间 t 线性减小六、如图所示，t 时刻汽车 B 位于 处，距 O 点的t距离为 vBt此时传播到汽车 B 的笛声不是 t 时刻而是较早时刻 t1 由 A 车发出的汽车 A 发出此笛声时位于处，距 O 点的距离为 此笛声由发出点到接收1tv点（t 时刻 B 车所在点）所传播
21、的路程为 u(tt1)，由几何关系可知(1)2121A2B)()(tuttv即 0)(2)( 2112 tuttBAvv这是以 t1 为变量的一元二次方程，其解为 tutAB2221)(v由于 ，但 t1 t，所以上式中只能取减号22Auv(2)tut2A2B21)(v(3)tt22A21)(令(4)kuBAA222)(vv有， (5)tukt2A1vtukt-2A1v在 时刻，位于 处的汽车 A 发出的笛声沿直线（即波线） 在 t 时刻传到 处，1t1t Bt1tBA(t1)B(t)B(t)A(t)vBvAOA(t1)-_以 、 分别表示车速与笛声传播方向的夹角，有1tAtB(6)(cos2
22、A1A1 vvkut-t(7) )(s21ABtBt-令 表示 B 车司机接收到的笛声的频率，由多普勒效应可知(8)01costABuv由（6） 、 （7） 、 （8 ）式，得(9)022222 BAABAuuuvv七、解法一：对于由小球 A、B 和弹簧构成的系统，当 A、B 之间的距离为 l 时，已知 mA = m，m B = 2m，由质心的定义，可知系统的质心 C 离 A 的距离（1）lC32故 A、B 到质心 C 的距离分别为（2）llB1若以质心 C 为参考系（质心系） ，则质心 C 是固定不动的，连接A、 B 的弹簧可以分成两个弹簧 CA 和 CB设弹簧 CA 的自然长度为 lA0，
23、劲度系数为 kA，一端与小球 A 相连，另一端固定在 C 点；弹簧 CB 的的自然长度为 lB0，劲度系数为 kB，一端与小球 B 相连，另一端亦固定在 C 点若连接 A、B 的自然长度为 l0，根据题意有（3）mglk20由（2）式可知弹簧 CA 和 CB 的自然长度分别为（4）00313lllBA当 A 被悬挂，系统处于静止时，已知连接 A、B 的弹簧长度为 l，由（2）式可知，此时弹簧 CA 和 CB 的长度分别为ABkxOlC-_（5）llBA312弹簧 CA、CB 作用于 A、B 的弹簧力分别为 00lklkf AA31BB但 fA 、 fB 就是连接 A、B 的弹簧因拉伸而产生的弹
24、力 f，即有 0lkfBA由此得（6）kkBA32相对地面，质心 C 是运动的，在 t = 0 时刻，即细线刚烧断时刻， A 位于 Ox 轴的原点 O 处，即 ；B 的坐标 由（1）式，可知此时质心 C 的坐标为0AxlxB（7）lxC32在细线烧断以后，作用于系统的外力是重力 故质心以 g 为加速度做匀加速直线gm运动，任意时刻 t，质心的坐标（8）22131)0(tltxtC由于质心作加速运动，质心系是非惯性系在非惯性参考系中，应用牛顿第二定律研究物体的运动时，物体除受真实力作用外，还受惯性力作用若在质心系中取一坐标轴 ，原点xO与质心 C 固连，取竖直向下为 轴的正方向，当小球 B 在这
25、参考系中的坐标为 时，O xO B弹簧 CB 作用于 B 的弹性力 0BBlxkf当 时，方向竖直向上此外，B 还受到重力 mg，方向竖直向下；惯性力大小为0lxmg，方向竖直向上作用于 B 的合力 mglxkFB0由（3） 、 （4 ）式得（9）klxkBB231-_令（10）kmglxXB231有（11）BkF当 XB = 0，作用于 B 的合力 FB = 0，B 处于平衡状态，由（ 10）式，可知在质心系中，B 的平衡位置的坐标（12）kmglxB2310XB 为 B 离开其平衡位置的位移， （11 ）式表明，作用于 B 的合力具有弹性力的性质，故在 FB作用下， B 将在平衡位置附近作
26、简谐振动，振动圆频率（13）mkB23离开平衡位置的位移（14）BBtAXcosAB 为振幅， 为初相位在 t = 0 时刻，即细线刚烧断时刻，B 是静止的，故此时 B 离开其B平衡位置 的距离就是简谐振动的振幅 AB，而在 t = 0 时刻，B 离开质心的距离即（5 ）式0x给出的 lB，故 B 离开平衡位置的距离即振幅 0Bxl由（5）式、 （12 ）式得（15 ）kmglAB32)(31因 t = 0，X B =AB，且 XB 是正的，故 0B由此得（16 ）tmkgXB23cos由（10 ）式， t 时刻 B 在质心系中的坐标-_（17 ） tmkgkmltxB 23cos)2(31在
27、地面参考系的坐标（18 ）txttxBCB得（19）tmkkgtltxB 23cos1321同理，当小球 A 在质心系中的坐标为 时，注意到 是负的，这时，弹簧 CA 的伸长量为AxAx， kmglll 23200当 为负时，弹力向下，为正，当 为正时，弹力向上，为负，故有0Alx 0AlxkglkfA23作用于 A 的合力为 kmglxkFAA23令 kglxXA23有 AkF当 XA=0，作用于 A 的合力 FB = 0，A 处于平衡状态，A 的平衡位置的坐标（20）kmglx230XA 为 A 离开其平衡位置的位移，故在合力 FA 作用下， A 将在平衡位置附近作简谐振动，振动圆频率（2
28、1）mkA23-_离开平衡位置的位置 AAtXcosAA 为振幅， 为初相位在 t = 0 时刻，即细线刚烧断时刻，A 是静止的，A 离开质心 C 的A距离为 lA，A 的平衡位置离开质心的距离为 故此时 A 离开平衡位置的距离即为振幅 AA，0xkmgllA34230而此时 ，故AXA由此得（22）tmkgXA23cos4在时刻 t，A 在地面参考系中的坐标 )23(23cos13421 3cos420 tmkkgt tkgklgtlXxxAC解法二：当 球相对于地面参考系的坐标为 时，弹簧 的伸长量为 ， 所受的合力AxCAxlC032A为xlkmgFCA032其加速度为xlkgaCA03
29、2 )1(其相对于质心的加速度为 00 32232 lxkmxlkmga CCA-_其中 表示 球相对于其平衡位置的位移，在相互平动的两个参考系中，相对032lxCA位移与参考系无关上式表明，相对质心， 球的加速度与其相对于平衡位置的位移成正比且反向也就是说， 球相对质心作简谐振动A同理可证，3320lxkmgFCB0laB )2(其相对于质心的加速度为 03223lxkmaCB )3(其中 表示 球相对于其平衡位置的位移，相对质心， 球的加速度与其相对于30lxC B平衡位置的位移成正比且反向，即 球相对质心也作简谐振动且有 与 振动的圆频率相BA等， mkBA23)4(解法三： 在地面参考
30、系中，列 A、B 的牛顿定律方程)(0121lxkmga)1(2 2x1、x 2 是 A、B 的坐标，l 0 是弹簧的自然长时，有0t0,11vx x1, x2, kxO AB-_ 0,22vlx为初始时即细线刚烧断时刻，弹簧的长度，有关系lmglk)(0所以kl20由 + ，)1(2ga321令 ， 是一个恒定的加速度，结合初始条件， 对应的坐标和运动方程是，ga321 2213gtlx )3(再由 ，)2()1()(3)(20121lxkam )4(这是一个以 A 为参考系描写 B 物体运动的动力学方程，且是简谐的，所以直接写出解答， tmkAlx2cos012结合初条件，cos0lin23mkA得到0kglA2所以tmkglx23cos012即-_tmkgklx23cos212 )5(由 ，得)3(2)5(tkkgtx23cos13421 )6(由 + ，得)3(5tmkkgtlx23cos13212 7
