1、 小结 11、静电场的基础是库仑定律。静电场的基本场量是电场强度oqfE0lim真空中位于原点的点电荷 在 处引起的电荷强度rer241)(连续分布的电荷引起的电场可表示为dqro3式中的 可以是 或它dqlSV)(,)(,)(们的组合。2、电介质对电场的影响可以归结为极化后极化电荷所产生的影响。介质极化的程度用电极强度 表示PPv0lim极化电荷的体密度 和面密度 与电极化强度p间的关系分别为P和 pnpe3、静电场基本方程的积分和微分形式分别是oldEloEqsD电通量密度 0P在各向同性的线介质中xPo54、由静电场的无旋性，引入标量电位QPdlE或 在各向同性的线性均匀电介质中，电位满
2、足泊松方程或拉普拉斯方程， /2o25、静电场问题都可归结为在给定边界条件的情况下，求得泊松方程或拉普拉斯方程的边值问题，边界条件分为以下三类：第一边值 )(1sf第二边值 2n第三边值 3fs另外，在不同媒质的分界面上，场量的衔接条件为， nD12 ttE12或者 ，2只要满足给定的边界条件，泊松方程或拉普拉斯方程是唯一的。6、在静电场边值问题的分析中，常采用以下几种重要的求解方法：（1）直接积分法：选用于一维电场问题，采用常微分方程的求解方法。（2）分离变量法：选用于二维或三维电场问题。关键是能否选择出可分离变量的坐标系使场域的边界面和媒质分界面均与所选坐标的坐标面吻合。（3）有限差分法：
3、它首先将场域用适当的网格离散化。然后，在各网格节点上用位函数的差商来近似替代该点的偏导数，把偏微分方程转化为一组相应的差分方程，解之即得位函数在各网格节点上的数值解。（4）镜像法：点电荷对于无限大接地导体平面的镜像特点是：等量异号、位置对称，镜像电荷位于边界外。点电荷对两种无限大电介质平面的镜像计算如下。（适用区域 ）q21 1（适用区域 ） 2位置对称。在点电荷对接地金属问题中，如点电荷在球外，则镜像电荷 ，它与球心相距dR dRb/（5）电轴法：只能解决带等量异号电荷的两平行圆柱导体间静电场问题，可通过 22bah确定电轴的位置。7、在线性介质内多个导体组成的静电独立系统中，必须应用“部分
4、电容”来代替电容器的“电容”概念。这时，电位与电荷有关系： ：电荷与电qa位有关系： ：电荷与电压有关系：q。部分电容 组成电容网络，它只与UCC各导体的几何形状、大小、相互位置及介质分布有关，而与导体的电荷量无关。8、静电能量的计算，可应用dsdVpWSve2121或 DE或 Kkq静电能量的体密度为e9、静电力的计算，可应用F或应用虚位移法常 量kgWfe常 量kqeg利用法拉弟对静电力的观点亦可以分析带电体受力的情况。小结 21.电流是由电荷的有规则运动形成的，不同的电荷分布运动时所形成的电流密度具有不同的表达式。两种电流密度以及线电流于它们相应的元电流段的表达式如下表所列。电流密度（或
5、线电流）元电流段面密度线密度线电流JKIJdVkdsIdl电流密度与相应的电流之间，有下列关系 dleIln)(dSJIs对于传导电流，电流密度与电场强度间的关系为E2.导电媒质中有电流时，必伴随有功率损耗，其体密度为JP因此要在导电媒质中维持一恒定电流，必须与电源相连。电源的特性可用它的局外场强 Ee 表示，Ee 与电源的电动势间的关系为dlEe3.导电媒质中恒定电场（电源外）基本方程的积分形式和微分形式分别为 SdJ0l0和由微分形式的基本方程可以导得拉普拉斯方程24.两种不同媒质分界面上的衔接条件是nJ21和ttE被理想介质包围的载流导体表面，有面积电荷存在。5.导电媒质中恒定电场（电源
6、外，即 Ee=0 处）和静电场（无电荷分布，即 p=0 处）有相似的关系，有关的对应量为静电场（处）0EDq恒定电场（处）eJI静电比拟法可应用于电场和电路参数的计算以及实验研究中。6.电导的计算原则与电容相仿。接地电阻的计算，要分析地中电流的分布。在电力系统的接地体附近，要注意危险区。小结 31.安培定律表明，真空中两个电流回路之间的相互作用力lReIdF204式中， 070/1mH2.磁场的基本物理量是磁感应强度，由毕奥-沙伐定律可知，真空中线电流回路 l引起的磁感应强度lReIB20体分布及面分布的电流引起的磁感应强度分别为VdzyxJRV ),(4SKS203.导磁媒质的磁化长度，可用
7、磁化强度 M 表示mMiv0li导磁媒质对磁场的作用，可看作是由磁化电流产生的磁感应强度所致。磁化电流的面密度和线密度与磁化强度的关系分别是MJmnmeK4.安培环路定律在真空中的形式是IdlBl0式中 I 是穿过回路 l 所限定面积 S 的电流。引入磁场强度 Ho可得一般形式的安培环路定律lI式中等号右边仅指自由电流。5.对于线性媒质，磁化强度与磁场强度之间有，式中 为磁化率。mxMmx磁感应强度则等于 B式中磁导率 00)1(r6.恒定磁场基本方程的积分形式和微分形式分别是dSIlHl JH在两种不同媒质分界面上，衔接条件为012nBKtt7.根据磁通的连续性，即 ，可以引入磁矢位 AA对
8、于不同形式的元电流段，当电流分布在有限空间，磁矢位的计算式为RlTdl4VzyxJV),(SKAS磁矢位满足泊松方程28.在无电流（J=0）区域，可以定义磁位 ，使mmH和静电场中电位相仿，磁位也满足拉普拉斯方程029.在磁场中也可用镜像法，即用镜像电流代替分布在分界面的磁化电流的影响，以求得满足给定边界条件的解答。10.电感有自感和互感之分，它们分别定义为IL12I计算电感应先求磁通。磁通可以通过下列关系式之一求得dSBmdlAlm11.一个电流回路系统的磁场改变时，与它们相连的外电源所做之功为knKIW1其中不包括供给回路电阻的焦耳热。在线性媒质中，电流回路系统的能量为knmI12对于连续
9、的电流分布，磁场能量可写成AdVJWm21磁场能量还可表示成BH式中 为磁场能量的体密度。12.运动电荷在磁场中的受力可用 计算。BqF载流导体在磁场中受力可用 计算。Idl磁场力也可以应用虚功原理计算常 量gWfm常 量I磁场力也可应用法拉第观点进行分析。纵张力与侧压力都等 。)(21BH13.铁磁物质具有高磁导率及非线性和磁滞性。由铁磁物质所组成的，能使磁通集中通过的整体称为磁路。磁路的三个基本定律反映磁动势，磁通和磁路结构三者之间的关系，它们分别为mR0ikkINlH利用磁路定律，讨论了恒定磁通磁路的计算。小结 41.静止媒质中时变电磁场基本方程（微分形式）组为tDJ0BBE构成关系为E
10、H,2.时变电磁场在不同媒质分界面上的衔接条件tt21Ktt21nDnB13.动态位与场量的关系为AB t当 A 和 满足洛伦兹条件 时，tA它们都满足达朗贝尔方程Jt22达朗贝尔方程的积分解为VdRtzyxV ),(4当激励源为时间的正弦函数时，则有ezJAj ),(yxV可以看出，时间上推迟 ，相应于正弦函数的相位滞后 ，所以动态位又称为推迟位或滞后位。R4.电磁能流密度坡印亭矢量HES坡印亭定理反映了电磁场中的能量守恒及转换定律tWdVrJEdAHEeVA 2)(5.正弦电磁场中坡印亭矢量及坡印亭定理的复数形式分别为rJjSVVA 22)( 导电媒质的等效电路参数电阻 R 和电抗 X 分
11、别为dAHEIRA)(e1*2Xm6.在单元偶极子激发的电磁场中， 的区域称r为近区（或似稳区） ，其中电场与磁场的分布规律与相应的静电场和恒定磁场相似。 的区域称为远区（或辐射区） 。在辐射区电磁波是球面波，有推迟效应。用波阻抗HEZ0来表示电场与磁场的比值。用辐射电阻2)(8lRe来表示辐射的能力。辐射功率P2ReIdASav7.辐射是有方向性的，可用 E 平面、H 平面上的方向图来描绘辐射的方向性。方向图是根据方向性函数f（ ）绘制而成。8.细线天线可看成是许多个单元偶极子天线。可借助单元偶极子天线的分析方法分析细线天线的辐射特性。为了获得某些所期望的辐射特性，常将许多天线元按一定方式排
12、列构成天线阵。二元天线阵的方向性函数是单个天线的方向性函数与阵因子的乘积。这就是方向性相乘原理。小结 51.时变电磁场，当忽略 时，称为电准静态场tH（EQS） 。它的基本方程组（微分形式）为DJ0EB2.时变电磁场，当忽略 时，称为磁准静态场t（MQS ） 。它的基本方程组（微分形式）为（MQS） 。它的基本方程组（微分形式）为 JHtB0D3.自由电荷在导体中的驰豫过程是按指数规律随时间衰减的。无限大均匀导体的驰豫时间是 。e在驰豫过程中，导体内的电位分布满足微分方程et/02对于无限大均匀导电媒质，电位有积分形式解ee ttVzyxdR/0/0),(41 同样，自由电荷在导体分界面的积累
13、过程也是按指数规律随时间衰减的。引起过渡过程的原因是分界面上的 不为零。双层有损介质平板电容器的驰豫时t间 。当板上电荷或电压突变的瞬21abe时，两种有损介质中的电压按电容分配;当进入直流稳态后，电压按电阻分配。在低频或工频交流电压作用下，多层有损介质中的电场稳定值应按静电场分析：在直流电压作用下，电场态值应按恒定电场分析。4、交变电流在良导体中流动时，其内部电流和电磁场的分布表现出显著有集肤效应现象。对于良导体2d在高频时，要考虑到电流和电磁分布不均匀的问题。5、时变电磁中的导体内会出现涡流电流流动，当位移电流产生的磁场远小于外加磁场时可按磁准静态场（AQS ）处理。6、邻近效应是指相互靠
14、近的通有变化电流导体间的相互作用和影响。电磁屏蔽是抑制邻近效应的一种常用措施。它利用了当磁场能进入导体时，随着与表面距离的增大，能量逐渐减少，从而引进引起电磁场能量逐渐减弱的现象。电磁屏蔽的屏蔽层的厚度 h 必须接近屏蔽材料透入深度的 36 倍，即 dh27、导体中磁的扩散过程是按指数规律随时间衰减的。长薄导电圆管的扩散时间 01am小结 61、在时变电磁场中，电场和磁场之间存在着藕合，这种藕合以波动的形式存在于空间中，即在空间有电磁场的传播。变化电磁场在空间的传播称为电磁波。电磁波的电场强度 E 和磁场强度 H 的波动方程为 022tEt2、本章着重介绍不同媒质中的传播的平面电磁波，平面电磁
15、波是指等相面为平面的电磁波。如果等相面上各点场强都相等，则称为均匀平面电磁波。在均匀平面电磁波中，电场 E 和磁场 H 除了与时间 t 有关外，仅与传播方向的坐标变量有关，沿传播方向没有电场 E 和磁场 H 的分量（即为横电磁波或 TEM） ，且 E 与 H 到处互相垂直。 EH 指向波传播的方向。此外，在理想介质中，均匀平面电磁波的电场值 E 和磁场值 H 之比等于波阻抗 ，电场0Z能量密度和磁场能量密度相等，且 EH 的值等于能量密度与相速的乘积。在导电媒质中。均匀平面电磁波的振幅随着传播距离增加呈指数规律衰减，衰减快慢由衰减常数 决定，且 E 和 H 不同相位。沿（+x）方向传播的正弦均
16、匀平面电磁波的一般表达式为 )cos(2),( xtetxxyyE下面列出三类媒质中的均匀平面电磁波特性及参数的比较理想介质 导电媒质 良导体 1传播常数kjj)1(j)(2j相位常数)1(22衰减常数0 )1(22相速度v/1 12)1(波长/ 12)(f 波阻抗Z0)1(j0453、如果合成电磁波是由具有相同传播方向的平面电磁波组成，则它们的电场强度 E 的取向。通常用波的极化来描述。按电场强度 E 矢量的端点随时变化在空间的轨迹的不同，平面电磁波分作直线极化波、圆极化波和椭圆极化波。对于圆及椭圆极化波，又有左旋和右旋之分。4、均匀平面电磁波传播到不同媒质分界面外，要发生反射和折射现象。一
17、般的分析方法是将入射分解为垂直极化波和平行极化波来分别处理。根据分界面上的衔接条件导得：反射定律 反射角 1 =入射角 2折射定律 2sin在正入射情况下，反射系数和折射系数分别为 012Z012ZT两者有关系式 1T描述反射波大小的参数，还有驻波比 minaxES无反射时 0全反射时 5、当波由理想介质（媒质 1）发生全反射，这时在理想介质中出现驻波，而在理想导体中不存在电磁波。驻波的一般表达式为)90cos(in2),(txEtxy ZHz01在驻波中，电场 Ey 和磁场 HZGGFT 都要空间某些固定位置有零或最大值。零值点称为波节点，最大值点称为波腹点，电场（或磁场）的相邻波节点间距为
18、2，相邻波腹点间距离也为 2，但波节点和相邻的波腹点间距离也为 4。驻波中没有平均功率的传播，只有电能和磁能间的相互交换。6、分析多层媒质中波的正入射问题，引入入端阻抗Z（x）可使问题简化。小结 71、由理想导体组成且周围介质中无损耗的传播输线所导引的电磁波是 TEM 波。在与传输线垂直的横截面内，动态矢位 A 和动态标位 满足拉普拉斯方程，即02t 02t在此基础上，可导得用积分量电压和电流所表示的传输线方程为tILzU0tUCz0U 和 I 分别满足波动方程2222ILI式中的 L0和 C0分别为传输线每单位长度上的电感和电容，由传输线的几何尺寸，相对位置及周围媒质的物理特性决定。2、对于
19、无损耗均匀传输线，若 U 和 I 随时间作正弦变化，沿线保点的电压、电流的相量式为 zjzjezU.)(IeI式中 称为相常数，各处的电压和电流可0CL能过传输线特性阻抗 Z0加以联系.0LIZ3、入射波传播到阻抗什不等于传输线特性阻抗的负载处及不同特性阻抗的传输线联接点处，将发生反射和透射。根据该处的边界条件，可得反射系数或 0.ZULL201.透射系数0.还可用驻波比 S 描述反射波的大小，S 与 L的关系为 LS1当无损耗均匀传输线的负载与该线和特性阻抗相等时， L，S=1，不发生反射，称传输线工作在匹配状态。当传输线的负载为纯电抗，或负载端开路或短路时， L=1，S=，发生全反射，形成
20、驻波。反射系数 L的幅角 L可根据测量值决定， L和离负载端出现第一个电压最大值之间的距离z maxl有下列关系Llz4max负载阻抗 ZL和特性阻抗 Z0及反射系数之间的关系式为 L104、传输线的入端阻抗为ljlIULin tan)(0.Zin的性质和传输线的长度有关。长度小于四分之一波长的短路线或开路线可用作微波电路元件。长度等于四分之一波长的损耗传输线可用作阻抗变换器。从传输线的始端来看，一般传输线可用它在始端的入端阻抗 Zin等值代之。如果要分析电源分配给传输线入端的电压。电流或功率等问题时。可用传输线的入端阻抗 Zin等值替代该传输线。5、利用 /4 阻抗变换器或短路截线变换器能使
21、无损耗均匀传输线工作在匹配状态。6、对有损耗均匀传输线，用电压、电流表示的传输线方程为00IRtLzUGCI沿线的电压、电流分布为kzkze.)(IeIzk=+j 是传播常数，因此电压和电流波的振幅是有衰减的。表征传输线传播特性的参数 、 和 Z0都是频率的复杂函数。无畸变条件是0GCRL满足无畸变条件的传输线称为无畸变传播线。小结 81、依据电场 E 和磁场 H 沿波前进方向的纵向分量的存在情况，将波导中传播的导行电磁分为三种波型，TEM 波型、TE 波型和 TM 波型。凡能维持二维静态场的导波系统，都能传播 TEM 波。传输 TEM 波必须要有二个以上的导体。例如二线传输线、同轴线等。空心
22、金属波导管仅能传输 TE 波和 TM波。2、若波导轴线沿 z 方向，那么波导内的电场分量E 和 H 可以分别表示成eyx),(z其中 E（x，y）和 H（x，y）满足微分方程0),(),(22kct其中 2kcKc 与波导的几何形状大小有关。3、波导中纵向电场分量 E（x，y）和磁场分量H（x，y）满足如下微分方程0222zczzkyEH波导中横向电场分量和磁场分量则由下列关系式给出)(12yjxzzcx ykyjzz)(2EHc4、波导管中传播 TE 波和 TM 波的截止频率为f相应的截止波长为ckTEM 波没有截止频率和截止波长。当工作频率 f 比截止频率 fc 高或工作波长 比截止波长
23、c 短时，电磁波才可以在波导管内传播；反之，不能在波导管内传播。当 ffc 时j2)(1fkc 称为电磁波传输的相位常数。波导波长为 2)(1fcg式中 （=v/f）为无限大理想介质中的波长。波传播的相速为2)(1fvvcp5、矩形波导中传播的 TE 波的各量为0,(zzHEyzmncx ebnxaAbkj )si(o2 zyci)(zmncx eyxsak )s()(2y bnabHio)zzAc式中 m，n 为为任何正整数和零，但不能同时为零。取不同 m和 n 值，称为不同的模式。用 TEmn 模表示。不存在TEOO模。此外222)(bakc矩形波导中传播的 TM 波 的各)0,zzHE分
24、量为 mnz eynxAE)si()si( zcx bak )si(o2zmncy eybnxaAbkE )cos()si()(2 zxjHzmncy eyxk )sin()c()(2取不同 m 和 n 值，称为不同的模式，用 TMmn 表示，不存在 TM00、TM 0n及 TMmO模。6、矩形波导的截止频率为2)(21bnafc相应的截止波长为 2)(具有最长截止波长（或最低截止频率）的模式。称为最低模式，也称为主模，其它模式都称为高次模。TM1O模是矩形波导中的主模。7、平板介质波导中波的传播模式为 TE 波和 TM 波，其中又有偶模和奇模之分。截止频率为 偶 模奇 模.5,31420)(
25、40ndfc对于介质波导，在截止频率 fc 以上，它可以无衰减地传播某种模式；而在 fc 以下，传播就有衰减，这时传播的才是表面波。8、谐振腔是一种适用于高频的谐振元件。矩形谐振腔内沿 x，Y，z 方向的电磁波都是驻波。如果选择z 轴为参考的“传播方向” ，也存在相对于 z 轴的 TE模。它们的谐振频率都是22,0 )()()( lpbnamfpn一.计算例题：1.一长直园柱电容器，其长度 L 远大于截面半径，已知内、外导体的半径分别为 R1和 R2，中间介质为介电常数为 ，试求介质中的电场强度与两导体电压之间的关系。解：此题具有园柱面对称，取为高斯面，则有D.ds=q在 RrR 的园柱面内D
26、=Lr/2 r=r/2rE=/2r两柱间电压为U12= R1R2E.dr= R1R2/2 r.dr=/2.lnR 2/R1=2U 12/ lnR2/R1E= U12/ rlnR2/R12真空中一半径为 R 的圆球内，分布有体密度为 的电荷，试求静电能量。解：因为球对称，可分别在球内，外画一个球面，应用高斯定理求场强为= Er.(4r 2)=q/ 0= dv/ 0 dSs. =(4r 3/3)/ 0 Er=r/3 0 (rR)要计算静电能量，可利用公式W= D.Edv/2= 0 E2/2(4r 3/3)将电场代入得W= 0 /2 2r2/9 02. 4r 2dr+ 2r6/9r4 02. 4r
27、2dr=2 2R5/9 0 (1/5+1)=4 2R5/15 03求内导体半径为 R1，外半径为 R2的同轴电缆的绝缘电阻。解：设电缆的长度 L 远大于截面半径，并设漏电流为 I，则两电极间任意点 M 的漏电流密度为 c=I/2rL，电场强度为 E= c/= I/2rL内外两导体间电压 U= (I/2rL)dr=( I/2L)lnR 2/R1从而得绝缘电导 G=1/U=2L/( lnR 2/R1)相应的绝缘电阻为 R=1/G=( lnR 2/R1)/ 2L4应用向量磁位求空气中长直载流细导线的磁场。解：导线外的点 P（x，y，o）的向量磁位，由于电流密度沿 z 轴方向，故可写成 20044zR
28、dIKkrdzIKALLRln)ln(22当 LR 时， Il0从而得0)(aIBx5、一半径为 a 的长直导电圆柱体(电导率为 )，1放置在恒定的均匀电流场（场强为 ，媒质的电导0E率为 ）中。求圆柱体内、外的电位分布和圆柱体2内的电场强度（研究埋于地中的导体，如接地装置、电缆等附近的地中电流及相应的电场，即属这类问题）。解：导电圆柱体内、外电位分别为（ ）xErr021aracos)(022（ ） a导电圆柱体内的电场强度iErr021当 时的电流分布图形2图 1 图 2（ ）arNMmcos)(1r（22）1rr)(33（ ）2边界条件分别为：（ ）01m0（ ）arHxcos3r112
29、r 120 rm223rrm1130r四个代数方程为：， 211rNM)(2102rNM，203H030H计算可得2021021 )()(4r于是，屏蔽腔内的场强iixm1rrr 2)()(因为 所以iHr02114屏蔽系数为)(20rK6、有一电源，其工作频率 f=20 兆赫，电势伏。内阻 欧，通过长为 6.33/gE50gR米的传输线和天线相连。设传输线的参数已知为欧， 奈伯/米，50Z3197.弧度/米。天线的等值阻抗为.欧（在 f=20 兆赫时） 。试计算：236jL（1）AA处的入端阻抗；（2）传输的输入功率；（3）负载端电流及吸收的功率；（4）传输线的传输效率 ；（5）设 欧，重新
30、计算上列各问。 50LZ解：（1） 09.102765.036jejA A处的入端阻抗为 ljae21 3.659.023.61097.2.1075. j)(35.2607.j（2） )(8135.0/107.20 AejZREI jAgA 传输线输入功率为 )(6.47.)835.(22 WIP（3） 将 x=6.33（m）代入（ 770）有 )1(/3.623.60eZUIA)1(2.6e3.620I)7405(8.3.659.197. 20jjj)9.19Aj将上式及 x=0 代入式（770） ，可得负载电流为 009.13. jjL eeI)256(18.0039.j)02.4j负载吸
31、收率为)(9.48.(62 WIPL（4）传输的传输效率为 %0.73.49A（5）当 时， ，所以)(5LZ)(5AZ10/eIjW )(6.82PL传输线的传输效率5974A8真空中有两个同心金属球壳，内球壳的半径R1，带电荷 q1，外球壳的半径 R2，壳厚 R 2，带电荷 q2，求场中各处电场强度及电位，并判断场强在什么地方发生突变。解：（1）电荷分布：内球分布在表面上，外球内表面上为-q 1，外表面上为(q 1+q2)（2）.电场强度因为电场分布球对称，由高斯定理得rrR1, 3= rE2.dr+ R2+R2 E4.dr=q1(1/r-1/R2)/4 0+(q1+q2)/4 0(R2+
32、R 2)r=R1, 4= rE2.dr+ 2= q1(1/R1-1/R2+1/( R2+R 2)/4 0+q2/4 0(R2+R 2)rR1 , 5= 4等电位(4).绘和曲线，可看出电位是连续曲线，而场强在有面电荷分布处发生突变。9.在聚苯乙烯（ ）与空气的分界面两06.2边，聚苯乙烯中的电场强度为 2500 伏/米，电场方向与分界面法线的夹角是 20，试求：（1）.空气中电场强度与分界面法线的夹角；（2）.空气中的电场强度和电位移。解：（1）由介质分界面的边界条件D2n-D1n=E2t-E1t=0分界面上无自由电荷 =0，则 D2n-D1n= 2E2cos 2- 1E1cos 1=0E2t
33、-E1t=0 E2sin 2-E1sin 1=0依题设 E1为如图方向，则由上式两式相除得tg 2= 2/ 1tg 1=0.14 2=80（2）设空气中的电场强度 E2如图示E2=E1sin 1/sin 2=2500sin200/sin80=6150 (v/m)D2= 2E= 0E=8.85*10-12*6150=0.0543*10-6 (v/m)10、真空中有一载电流 I、半径为 R 的圆形回路，求其轴线上 P 点的磁感应强度。解：圆形回路的元电流段 ，在回路轴线上离dl回路平面 x 处的 P 点所引起的元磁感应强度dB= 0Idlsin(/2)/(4(R 2+x2)dB 的 x 分量 ,它
34、的量值为sindBxB=Bx= 0Isin/(4(R 2+x2) = dl 0IR/(4(R 2+x2)3/2).2R= 0IR/2r3或 B= 0IR2i/(2(R2+x2)3/2)在回路中心点 0,即 X=0,B= 0I/2R .11、设 平面是两种媒质的分界面，在y处媒质的磁导率为 ；在 处，媒0015y质的磁导率为 。设已知分界面上无面电流，023且 安/米，求 和 。jiH122,B1H解： )(63(0TjiB由于分界面上无面电流（K=0） ，因此x112tty 06n025)(3x和 1y因此 50TjiB和 )/(mAH如图：略12、计算同轴电缆的电感。解：设内导体中有电流 I
35、 沿+z 方向，外导体中有电流 I 沿 -z 方向，可考虑全部磁链 包括三部分，即内导体中的内磁链 ，介质中的磁链 和电缆12外壳中的磁链 ，即3= + +12 )(823000321 RrldrIIlRRr)(23+10lnIl2324lR230RI0Il)(43 80Il1l2323ln)(R4123R从而得 10l8/lIL23230)(l23013、一长直接地金属槽的横截面为矩形，其侧壁与底面电位均为零，而顶盖电位 ，求槽内电04位分布。解：当长直接地金属槽的长度远大于线度尺寸时，对其中间区段进行分析时，可忽略其两端的边缘效应，而把他理想化为二维场来看待，因此，矩形槽内电位函数 满足拉
36、普拉斯方程， 即d2/dx 2+d2/dy 2=0 (0xa,0ya)=0 (x=0,0ya)=0 (0xa,y=0)=0 (x=a, 0ya)= 0 (0xa,y=a)则拉氏方程解的系数为 ， ， 0A0nnA即 )sicos(sinh),(1 ymDyCxmByx nnn )()ih(i 001 yCxBnnnn ， ， 0C0yxEyxnnsiih),(1DBmFnsi， 0DB.)3,2(aayxnsii),(1整理后，并从 x=0 到 x=a 进行积分dxKs0Gnaihi1左边结果为)(020 为 偶 数为 奇 数Ka而右边结果为)(2sini0 nGdxKna )(40为 偶 数为 奇 数 ayKaxyxk )12(sinh12si1si),(0 )/(5.6i1.8mVxttEy )/(5.06in34.),(),( 830 AtZxHyz
