1、 第一章 质点运动学1 -1 分析与解 (1) 质点在t 至(t t)时间内沿曲线从P 点运动到P点,各量关系如图所示, 其中路程s PP, 位移大小 r PP,而r r-r 表示质点位矢大小的变化量,三个量的物理含义不同,在曲线运动中大小也不相等(注：在直线运动中有相等的可能 )但当t0 时,点P无限趋近P 点,则有drds,但却不等于dr故选(B) (2) 由于r s,故 ,即 tsrv但由于drds,故 ,即 由此可见,应选(C)td1 -2 分析与解 表示质点到坐标原点的距离随时间的变化率,在极坐标trd系中叫径向速率通常用符号v r表示,这是速度矢量在位矢方向上的一个分量； 表示速度
2、矢量；在自然坐标系中速度大小可用公式 计算,在tr tsdv直角坐标系中则可由公式 求解故选(D)22dtytxv1 -3 分析与解 表示切向加速度a ,它表示速度大小随时间的变化率,是td加速度矢量沿速度方向的一个分量,起改变速度大小的作用； 在极坐标trd系中表示径向速率v r(如题1 -2 所述)； 在自然坐标系中表示质点的速率tsdv；而 表示加速度的大小而不是切向加速度a 因此只有(3) 式表达是td正确的故选(D) 1 -4 分析与解 加速度的切向分量a 起改变速度大小的作用,而法向分量a n起改变速度方向的作用质点作圆周运动时,由于速度方向不断改变,相应法向加速度的方向也在不断改
3、变,因而法向加速度是一定改变的至于a 是否改变,则要视质点的速率情况而定质点作匀速率圆周运动时, a 恒为零；质点作匀变速率圆周运动时, a 为一不为零的恒量,当a 改变时,质点则作一般的变速率圆周运动由此可见,应选(B) *1 -5 分析与解 本题关键是先求得小船速度表达式,进而判断运动性质为此建立如图所示坐标系,设定滑轮距水面高度为h,t 时刻定滑轮距小船的绳长为l ,则小船的运动方程为 ,其中绳长l 随时间 t 而变化小船2hlx速度 ,式中 表示绳长l 随时间的变化率 ,其大小即为v 0,2dhlttxvt代入整理后为 ,方向沿x 轴负向由速度表达式,可llcos/020v判断小船作变
4、加速运动故选(C)讨论 有人会将绳子速率v 0按x 、 y 两个方向分解,则小船速度,这样做对吗？cos01 -6分析 位移和路程是两个完全不同的概念只有当质点作直线运动且运动方向不改变时,位移的大小才会与路程相等质点在t 时间内的位移x 的大小可直接由运动方程得到： ,而在求路程时,就必须注意到0xt质点在运动过程中可能改变运动方向,此时,位移的大小和路程就不同了为此,需根据 来确定其运动方向改变的时刻t p ,求出0t p 和t pt 内的0dx位移大小x 1 、x 2 ,则t 时间内的路程 ,如图所示,至于t 21xs4.0 s 时质点速度和加速度可用 和 两式计算txd2解 (1) 质
5、点在4.0 s 内位移的大小 m304x(2) 由 dt得知质点的换向时刻为(t0不合题意)s2pt则 m.8021x44所以,质点在4.0 s时间间隔内的路程为 21s(3) t4.0 s时 1s0.4sm8dtxv2s0.42.36ta1 -7 分析 根据加速度的定义可知,在直线运动中v-t曲线的斜率为加速度的大小( 图中 AB、CD 段斜率为定值,即匀变速直线运动；而线段 BC 的斜率为0,加速度为零,即匀速直线运动)加速度为恒量,在a- t 图上是平行于t 轴的直线,由v-t 图中求出各段的斜率,即可作出a-t 图线又由速度的定义可知,x-t 曲线的斜率为速度的大小因此,匀速直线运动所
6、对应的x -t 图应是一直线,而匀变速直线运动所对应的xt 图为t 的二次曲线根据各段时间内的运动方程xx (t),求出不同时刻t 的位置x,采用描数据点的方法,可作出x-t 图解 将曲线分为AB、BC、CD 三个过程,它们对应的加速度值分别为(匀加速直线运动)2sm0ABAtav(匀速直线运动)C(匀减速直线运动)2s10DCtav根据上述结果即可作出质点的a-t 图图(B)在匀变速直线运动中,有 201txv由此,可计算在02和46时间间隔内各时刻的位置分别为用描数据点的作图方法,由表中数据可作02和46时间内的x -t 图在24时间内, 质点是作 的匀速直线运动, 其x -t 图是1sm
7、20v斜率k20的一段直线图(c) 1 -8 分析 质点的轨迹方程为y f(x),可由运动方程的两个分量式 x(t)和y(t)中消去t 即可得到对于r、 r、r、 s 来说,物理含义不同 ,可根据其定义计算其中对s的求解用到积分方法,先在轨迹上任取一段微元ds,则,最后用 积分求 2)d(yxd解 (1) 由x(t) 和 y(t)中消去t 后得质点轨迹方程为 241xy这是一个抛物线方程,轨迹如图(a)所示(2) 将t 0和t 2分别代入运动方程,可得相应位矢分别为, jr0ji22图(a)中的P、Q 两点,即为t 0和t 2时质点所在位置(3) 由位移表达式,得 jijir 24)()(02
8、0212 yx其中位移大小 m6.5而径向增量 7.20202xrr*(4) 如图 (B)所示,所求s 即为图中PQ 段长度,先在其间任意处取AB 微元ds, 则 ,由轨道方程可得 ,代入ds,则22)d(yxy1内路程为 m9.5d402xsQP1 -9 质点的运动方程为 2301tx5y式中x,y 的单位为m,t 的单位为试求：(1) 初速度的大小和方向；(2) 加速度的大小和方向分析 由运动方程的分量式可分别求出速度、加速度的分量,再由运动合成算出速度和加速度的大小和方向解 (1) 速度的分量式为 ttx601dvtty4015dv当t 0 时, v ox -10 m -1 , voy
9、15 m -1 ,则初速度大小为 1200 sm.8x设v o与x 轴的夹角为,则 23tan0xyv12341(2) 加速度的分量式为, 2sm60dtaxv2sm40dtayv则加速度的大小为 22s1.7yx设a 与x 轴的夹角为 ,则 3tanxy-3341(或32619)1 -10 分析 在升降机与螺丝之间有相对运动的情况下,一种处理方法是取地面为参考系,分别讨论升降机竖直向上的匀加速度运动和初速不为零的螺丝的自由落体运动,列出这两种运动在同一坐标系中的运动方程y 1 y 1(t)和y 2 y2(t),并考虑它们相遇,即位矢相同这一条件, 问题即可解；另一种方法是取升降机(或螺丝)为
10、参考系,这时,螺丝(或升降机) 相对它作匀加速运动,但是,此加速度应该是相对加速度升降机厢的高度就是螺丝(或升降机)运动的路程解1 (1) 以地面为参考系,取如图所示的坐标系,升降机与螺丝的运动方程分别为 201atyv2gh当螺丝落至底面时,有y 1 y 2 ,即 2001gthatvvs75.gt(2) 螺丝相对升降机外固定柱子下降的距离为 m16.0202tyhdv解2 (1)以升降机为参考系,此时,螺丝相对它的加速度大小 ag a,螺丝落至底面时,有 2)(10taghs705.t(2) 由于升降机在t 时间内上升的高度为 201athv则 m76.d1 -11分析 该题属于运动学的第
11、一类问题,即已知运动方程r r(t)求质点运动的一切信息(如位置矢量、位移、速度、加速度 )在确定运动方程时 ,若取以点(0,3)为原点的Oxy 坐标系,并采用参数方程xx(t)和yy(t)来表示圆周运动是比较方便的然后,运用坐标变换x x0 x和y y 0 y,将所得参数方程转换至Oxy 坐标系中 ,即得Oxy 坐标系中质点 P 在任意时刻的位矢采用对运动方程求导的方法可得速度和加速度解 (1) 如图(B)所示,在Oxy坐标系中,因 ,则质点P 的参数方tT2程为, tTRx2sin tRycos坐标变换后,在Oxy 坐标系中有, ti tT20则质点P 的位矢方程为 jir RttTRco
12、s2snji)1.0(3)1.0(i3tt(2) 5时的速度和加速度分别为jjir )sm3.0(2sin2cosd 1tTRtTtvijia .co)(n)( 2222 ttRt1 -12 分析 为求杆顶在地面上影子速度的大小,必须建立影长与时间的函数关系,即影子端点的位矢方程根据几何关系,影长可通过太阳光线对地转动的角速度求得由于运动的相对性,太阳光线对地转动的角速度也就是地球自转的角速度这样,影子端点的位矢方程和速度均可求得解 设太阳光线对地转动的角速度为,从正午时分开始计时,则杆的影长为s htgt,下午200 时,杆顶在地面上影子的速度大小为 132sm094.1cosdthtv当杆
13、长等于影长时,即s h,则 6artn1t即为下午300 时1 -13 分析 本题属于运动学第二类问题,即已知加速度求速度和运动方程,必须在给定条件下用积分方法解决由 和 可得 和tadvtxtadv如aa(t)或v v(t),则可两边直接积分如果 a 或v不是时间t xd的显函数,则应经过诸如分离变量或变量代换等数学操作后再做积分解 由分析知,应有 ta0d0v得 (1)0314vt由 tx0d0得 (2)0421xttv将t3时,x 9 m,v2 m -1代入(1) (2)得v 0-1 m -1,x00.75 m于是可得质点运动方程为75.0124tx1 -14 一石子从分析 本题亦属于运
14、动学第二类问题,与上题不同之处在于加速度是速度v的函数,因此,需将式dv a(v)d t 分离变量为后再两边积分ta)(解 选取石子下落方向为y 轴正向,下落起点为坐标原点(1) 由题意知 (1)vBAtad用分离变量法把式(1)改写为(2)t将式(2)两边积分并考虑初始条件,有 tBA0d0vv得石子速度 )1(te由此可知当,t时, 为一常量 ,通常称为极限速度或收尾速度v(2) 再由 并考虑初始条件有)(dBtetyteAytBd)1(0得石子运动方程 )(2Btt1 -15 分析 与上两题不同处在于质点作平面曲线运动,根据叠加原理,求解时需根据加速度的两个分量a x 和a y分别积分,
15、从而得到运动方程r的两个分量式x( t)和y( t)由于本题中质点加速度为恒矢量,故两次积分后所得运动方程为固定形式,即 和 ,两个分运动201txxv201tayyv均为匀变速直线运动读者不妨自己验证一下解 由加速度定义式,根据初始条件t 0 0时v 0 0,积分可得tt t0 )d46(djiavt又由 及初始条件t0 时,r 0(10 m)i ,积分可得drvttr t)d46(d0 jvi2)31(t由上述结果可得质点运动方程的分量式,即x 103t 2y 2t 2消去参数t,可得运动的轨迹方程3y 2x -20 m这是一个直线方程直线斜率 ,3341轨迹如3tandk图所示1 -分析
16、 瞬时加速度和平均加速度的物理含义不同,它们分别表示为和 在匀速率圆周运动中,它们的大小分别为 ,tdvatRan2v,式中 v可由图 (B)中的几何关系得到,而t 可由转过的角度t 求出由计算结果能清楚地看到两者之间的关系,即瞬时加速度是平均加速度在 t0 时的极限值解 (1) 由图(b)可看到v v 2 -v1 ,故 cos2)(而 vRst所以 ta)cos1(22(2) 将90,30,10,1分别代入上式,得,Ra21903.va2986.v,2387. 240.1以上结果表明,当0 时,匀速率圆周运动的平均加速度趋近于一极限值,该值即为法向加速度 R2v1 -17 分析 根据运动方程
17、可直接写出其分量式x x(t )和y y(t),从中消去参数t ,即得质点的轨迹方程平均速度是反映质点在一段时间内位置的变化率,即 ,它与时间间隔 t 的大小有关,当 t0 时, 平均速度的极限即trv瞬时速度 切向和法向加速度是指在自然坐标下的分矢量a 和a n ,d前者只反映质点在切线方向速度大小的变化率,即 ,后者只反映质tteadv点速度方向的变化,它可由总加速度a 和a 得到在求得t 1 时刻质点的速度和法向加速度的大小后,可由公式 求n2v解 (1) 由参数方程x 2.0 t, y 19.0-2.0t 2消去t 得质点的轨迹方程：y 19.0 -0.50x 2(2) 在t 1 1.
18、00 到t 2 2.0时间内的平均速度 jir0.612ttv(3) 质点在任意时刻的速度和加速度分别为 jijiji ttyxtyx .42d)(jjia2220.4d)( smtyxt则t1 1.00时的速度v(t) t 1 2.0i -4.0j切向和法向加速度分别为 ttyxtt eeea 22s1 s58.3)d nntna22m79.1(4) t 1.0质点的速度大小为 12s4.yxv则 7na1 -18 分析 物品空投后作平抛运动忽略空气阻力的条件下,由运动独立性原理知,物品在空中沿水平方向作匀速直线运动,在竖直方向作自由落体运动到达地面目标时,两方向上运动时间是相同的因此,分别
19、列出其运动方程,运用时间相等的条件,即可求解此外,平抛物体在运动过程中只存在竖直向下的重力加速度为求特定时刻t 时物体的切向加速度和法向加速度 ,只需求出该时刻它们与重力加速度之间的夹角或 由图可知, 在特定时刻t ,物体的切向加速度和水平线之间的夹角 ,可由此时刻的两速度分量v x 、v y求出,这样,也就可将重力加速度g 的切向和法向分量求得解 (1) 取如图所示的坐标,物品下落时在水平和竖直方向的运动方程分别为x vt, y 1/2 gt2飞机水平飞行速度v100 ms-1 ,飞机离地面的高度y100 m,由上述两式可得目标在飞机正下方前的距离 m452gxv(2) 视线和水平线的夹角为
20、 o.1arctnxy(3) 在任意时刻物品的速度与水平轴的夹角为 vgtxyrart取自然坐标,物品在抛出2s 时,重力加速度的切向分量与法向分量分别为 2sm8.1arctnsiinvggat 26.9rtocn1 -19 分析 这是一个斜上抛运动,看似简单,但针对题目所问,如不能灵活运用叠加原理,建立一个恰当的坐标系,将运动分解的话,求解起来并不容易现建立如图(a)所示坐标系 ,则炮弹在x 和y 两个方向的分运动均为匀减速直线运动,其初速度分别为v 0cos和v 0sin,其加速度分别为 gsin和gcos在此坐标系中炮弹落地时,应有y 0,则x OP如欲使炮弹垂直击中坡面,则应满足v
21、x 0,直接列出有关运动方程和速度方程 ,即可求解由于本题中加速度g 为恒矢量故第一问也可由运动方程的矢量式计算,即,做出炮弹落地时的矢量图如图(B)所示 ,由图中所示几201tr何关系也可求得 (即图中的 r 矢量) OP(1)解1 由分析知,炮弹在图(a)所示坐标系中两个分运动方程为(1)gttxsin21co0v(2)ycsi令y 0 求得时间t 后再代入式(1) 得 )cos(in2)sinco(scin200 ggxOP vv解2 做出炮弹的运动矢量图,如图(b)所示,并利用正弦定理 ,有ttsin21sin2sin0vr从中消去t 后也可得到同样结果(2) 由分析知,如炮弹垂直击中
22、坡面应满足y 0 和v x 0,则(3)sinco0gtxv由(2)(3)两式消去t 后得 si21tan由此可知只要角和 满足上式 ,炮弹就能垂直击中坡面,而与v 0 的大小无关讨论 如将炮弹的运动按水平和竖直两个方向分解,求解本题将会比较困难,有兴趣读者不妨自己体验一下1 -20 分析 选定伞边缘O 处的雨滴为研究对象 ,当伞以角速度旋转时,雨滴将以速度v 沿切线方向飞出 ,并作平抛运动建立如图(a) 所示坐标系,列出雨滴的运动方程并考虑图中所示几何关系,即可求证由此可以想像如果让水从一个旋转的有很多小孔的喷头中飞出,从不同小孔中飞出的水滴将会落在半径不同的圆周上,为保证均匀喷洒对喷头上小
23、孔的分布还要给予精心的考虑解 (1) 如图(a)所示坐标系中,雨滴落地的运动方程为(1)tRxv(2)hgy21由式(1)(2)可得 x2由图(a)所示几何关系得雨滴落地处圆周的半径为 221ghRxr(2) 常用草坪喷水器采用如图(b) 所示的球面喷头( 0 45)其上有大量小孔喷头旋转时,水滴以初速度v 0 从各个小孔中喷出,并作斜上抛运动,通常喷头表面基本上与草坪处在同一水平面上则以角喷射的水柱射程为gR2sin0v为使喷头周围的草坪能被均匀喷洒,喷头上的小孔数不但很多,而且还不能均匀分布,这是喷头设计中的一个关键问题1 -21 一足球运动员在正对球门前25.0 m 处以20.0 m -
24、1 的初速率罚任意球,已知球门高为3.44 m若要在垂直于球门的竖直平面内将足球直接踢进球门,问他应在与地面成什么角度的范围内踢出足球？ (足球可视为质点) 分析 被踢出后的足球,在空中作斜抛运动,其轨迹方程可由质点在竖直平面内的运动方程得到由于水平距离x 已知,球门高度又限定了在y 方向的范围,故只需将x 、 y 值代入即可求出解 取图示坐标系Oxy,由运动方程, txcosv21singttyv消去t 得轨迹方程 22)ta(taxgy以x 25.0 m,v 20.0 m -1 及3.44 m y0 代入后,可解得7111 1 69922792 2 1889如何理解上述角度的范围？在初速一
25、定的条件下,球击中球门底线或球门上缘都将对应有两个不同的投射倾角(如图所示) 如果以 7111或 18.89 踢出足球 ,都将因射程不足而不能直接射入球门；由于球门高度的限制, 角也并非能取71.11 与18.89之间的任何值当倾角取值为27.92 6992时,踢出的足球将越过门缘而离去,这时球也不能射入球门因此可取的角度范围只能是解中的结果1 -22 一质点沿半径为R 的圆周按规律 运动,v 0 、b 都201ts是常量(1) 求t 时刻质点的总加速度； (2) t 为何值时总加速度在数值上等于b？(3) 当加速度达到b 时,质点已沿圆周运行了多少圈？分析 在自然坐标中,s 表示圆周上从某一
26、点开始的曲线坐标由给定的运动方程s s(t),对时间t 求一阶、二阶导数,即是沿曲线运动的速度v 和加速度的切向分量a ,而加速度的法向分量为a nv 2 /R这样,总加速度为a a e anen至于质点在t 时间内通过的路程,即为曲线坐标的改变量s st -s0因圆周长为2R,质点所转过的圈数自然可求得解 (1) 质点作圆周运动的速率为 btts0dv其加速度的切向分量和法向分量分别为, tsat2Rtan202)(故加速度的大小为 )(4022btattnv其方向与切线之间的夹角为 Rbtatn20)(rcr(2) 要使ab,由 可得tbR402)(1v(3) 从t0 开始到tv 0 /b
27、 时,质点经过的路程为 bst20v因此质点运行的圈数为 bRsn4220v1 -23 一半径为 0.50 m 的飞轮在启动时的短时间内,其角速度与时间的平方成正比在t2.0 时测得轮缘一点的速度值为4.0 m -1求：(1) 该轮在t0.5的角速度 ,轮缘一点的切向加速度和总加速度；(2)该点在2.0内所转过的角度分析 首先应该确定角速度的函数关系kt 2依据角量与线量的关系由特定时刻的速度值可得相应的角速度,从而求出式中的比例系数k, (t)确定后 ,注意到运动的角量描述与线量描述的相应关系,由运动学中两类问题求解的方法(微分法和积分法 ),即可得到特定时刻的角加速度、切向加速度和角位移解
28、 因R v ,由题意 t2 得比例系数 32sradRtkv所以 )(则t0.5 时的角速度、角加速度和切向加速度分别为 12srad5.0t24dtsm.1Rat总加速度 nttne22s01.a在2.0内该点所转过的角度 rad3.5d202020tt1 -24 一质点在半径为 0.10 m的圆周上运动,其角位置为 ,式342t中 的单位为 rad,t 的单位为 (1) 求在t 2.0时质点的法向加速度和切向加速度(2) 当切向加速度的大小恰等于总加速度大小的一半时 , 值为多少？(3) t 为多少时,法向加速度和切向加速度的值相等？分析 掌握角量与线量、角位移方程与位矢方程的对应关系,应
29、用运动学求解的方法即可得到解 (1) 由于 ,则角速度 在t 2 时,法342t1dt向加速度和切向加速度的数值分别为 22ssm30.ratns284dtt(2) 当 时,有 ,即1/tnta2nta42143r得 t此时刻的角位置为 rad15.342t(3) 要使 ,则有tna42trtt 0.551 -25 一无风的下雨天,一列火车以 v120.0 m -1 的速度匀速前进,在车内的旅客看见玻璃窗外的雨滴和垂线成75角下降求雨滴下落的速度v2 (设下降的雨滴作匀速运动 )分析 这是一个相对运动的问题设雨滴为研究对象,地面为静止参考系,火车为动参考系v 1 为 相对 的速度,v 2 为雨
30、滴相对的速度,利用相对运动速度的关系即可解解 以地面为参考系,火车相对地面运动的速度为v 1 ,雨滴相对地面竖直下落的速度为v 2 ,旅客看到雨滴下落的速度v2为相对速度,它们之间的关系为 (如图所示), 于是可得12o1sm36.57tanv1 -26 如图(a)所示,一汽车在雨中沿直线行驶,其速率为v 1 ,下落雨滴的速度方向偏于竖直方向之前 角,速率为v 2,若车后有一长方形物体,问车速v1为多大时,此物体正好不会被雨水淋湿？分析 这也是一个相对运动的问题可视雨点为研究对象,地面为静参考系,汽车为动参考系如图(a)所示,要使物体不被淋湿 ,在车上观察雨点下落的方向(即雨点相对于汽车的运动
31、速度 v2的方向)应满足再由相对速度的矢量关系 ,即可求出所需车速hlarctn 1v1解 由 图(b),有12v cosinart21v而要使 ,则hlarctnhlcosin21vli211 -27 一人能在静水中以1.10 m -1 的速度划船前进今欲横渡一宽为1.00 103 m、水流速度为0.55 m -1 的大河(1) 他若要从出发点横渡该河而到达正对岸的一点,那么应如何确定划行方向？ 到达正对岸需多少时间？ (2)如果希望用最短的时间过河,应如何确定划行方向？ 船到达对岸的位置在什么地方？分析 船到达对岸所需时间是由船相对于岸的速度v 决定的由于水流速度u的存在 , v与船在静水
32、中划行的速度v之间有vu v(如图所示)若要使船到达正对岸,则必须使v沿正对岸方向；在划速一定的条件下,若要用最短时间过河,则必须使v 有极大值解 (1) 由vu v可知 ,则船到达正对岸所需时间为vuarcsins105.o3dt(2) 由于 ,在划速v一定的条件下,只有当0 时, v 最大(即cosvv), 此时,船过河时间t d / v,船到达距正对岸为l 的下游处,且有m10.52ut1 -28 一质点相对观察者 O 运动, 在任意时刻t , 其位置为x vt , ygt 2 /2,质点运动的轨迹为抛物线若另一观察者O 以速率 v 沿x 轴正向相对于O 运动试问质点相对 O的轨迹和加速
33、度如何？分析 该问题涉及到运动的相对性如何将已知质点相对于观察者O 的运动转换到相对于观察者O 的运动中去,其实质就是进行坐标变换,将系O 中一动点( x,y)变换至系 O中的点( x,y)由于观察者O相对于观察者 O 作匀速运动,因此,该坐标变换是线性的解 取Oxy 和Oxy分别为观察者 O 和观察者O 所在的坐标系,且使Ox 和Ox 两轴平行在t 0 时,两坐标原点重合由坐标变换得xx - v t v t - v t 0yy 1/2 gt2加速度 gtay2d由此可见,动点相对于系O是在y 方向作匀变速直线运动动点在两坐标系中加速度相同,这也正是伽利略变换的必然结果第二章 牛顿定律2 -1
34、 如图(a)所示 ,质量为m 的物体用平行于斜面的细线联结置于光滑的斜面上,若斜面向左方作加速运动,当物体刚脱离斜面时,它的加速度的大小为( )(A) gsin (B) gcos (C) gtan (D) gcot 分析与解 当物体离开斜面瞬间,斜面对物体的支持力消失为零,物体在绳子拉力F (其方向仍可认为平行于斜面)和重力作用下产生平行水平面向左的加速度a,如图(b)所示,由其可解得合外力为mg cot ,故选(D) 求解的关键是正确分析物体刚离开斜面瞬间的物体受力情况和状态特征2 -2 用水平力F N把一个物体压着靠在粗糙的竖直墙面上保持静止当F N逐渐增大时,物体所受的静摩擦力F f的大
35、小( )(A) 不为零,但保持不变(B) 随F N成正比地增大(C) 开始随F N增大,达到某一最大值后,就保持不变(D) 无法确定分析与解 与滑动摩擦力不同的是,静摩擦力可在零与最大值F N范围内取值当F N增加时,静摩擦力可取的最大值成正比增加 ,但具体大小则取决于被作用物体的运动状态由题意知,物体一直保持静止状态,故静摩擦力与重力大小相等,方向相反,并保持不变,故选(A)2 -3 一段路面水平的公路,转弯处轨道半径为R,汽车轮胎与路面间的摩擦因数为,要使汽车不至于发生侧向打滑,汽车在该处的行驶速率( )(A) 不得小于 (B) 必须等于ggR(C) 不得大于 (D) 还应由汽车的质量m
36、决定分析与解 由题意知,汽车应在水平面内作匀速率圆周运动,为保证汽车转弯时不侧向打滑,所需向心力只能由路面与轮胎间的静摩擦力提供,能够提供的最大向心力应为 FN由此可算得汽车转弯的最大速率应为vRg因此只要汽车转弯时的实际速率不大于此值 ,均能保证不侧向打滑应选(C)2 -4 一物体沿固定圆弧形光滑轨道由静止下滑,在下滑过程中,则( )(A) 它的加速度方向永远指向圆心,其速率保持不变(B) 它受到的轨道的作用力的大小不断增加(C) 它受到的合外力大小变化,方向永远指向圆心(D) 它受到的合外力大小不变,其速率不断增加分析与解 由图可知,物体在下滑过程中受到大小和方向不变的重力以及时刻指向圆轨
37、道中心的轨道支持力F N作用,其合外力方向并非指向圆心 ,其大小和方向均与物体所在位置有关重力的切向分量(m gcos ) 使物体的速率将会不断增加(由机械能守恒亦可判断 ),则物体作圆周运动的向心力(又称法向力) 将不断增大,由轨道法向方向上的动力学方程可判断,随 角的不断增大过程,轨道支持力F N也将不RgFN2sinv断增大,由此可见应选(B)2 -5 图(a)示系统置于以a 1/4 g 的加速度上升的升降机内 ,A、B 两物体质量相同均为m,A 所在的桌面是水平的,绳子和定滑轮质量均不计,若忽略滑轮轴上和桌面上的摩擦,并不计空气阻力,则绳中张力为( )(A) 58 mg (B) 12
38、mg (C) mg (D) 2mg分析与解 本题可考虑对A、 B 两物体加上惯性力后,以电梯这个非惯性参考系进行求解此时A、 B 两物体受力情况如图(b)所示 ,图中a 为A 、B 两物体相对电梯的加速度,ma 为惯性力对A 、B 两物体应用牛顿第二定律,可解得F 5/8 mg故选(A)讨论 对于习题2 -5 这种类型的物理问题,往往从非惯性参考系(本题为电梯) 观察到的运动图像较为明确 ,但由于牛顿定律只适用于惯性参考系,故从非惯性参考系求解力学问题时,必须对物体加上一个虚拟的惯性力如以地面为惯性参考系求解,则两物体的加速度a A 和a B 均应对地而言,本题中aA 和a B的大小与方向均不
39、相同其中aA 应斜向上对 aA 、a B 、a 和a之间还要用到相对运动规律,求解过程较繁有兴趣的读者不妨自己尝试一下2 -6 图示一斜面,倾角为 ,底边 AB 长为l 2.1 m,质量为m 的物体从题2 -6 图斜面顶端由静止开始向下滑动,斜面的摩擦因数为 0.14试问,当 为何值时,物体在斜面上下滑的时间最短？ 其数值为多少？分析 动力学问题一般分为两类：(1) 已知物体受力求其运动情况； (2) 已知物体的运动情况来分析其所受的力当然,在一个具体题目中,这两类问题并无截然的界限,且都是以加速度作为中介,把动力学方程和运动学规律联系起来本题关键在列出动力学和运动学方程后,解出倾角与时间的函
40、数关系 f(t), 然后运用对 t 求极值的方法即可得出数值来解 取沿斜面为坐标轴Ox ,原点O 位于斜面顶点,则由牛顿第二定律有(1)magmcossin又物体在斜面上作匀变速直线运动,故有 22i1cos tatl则 (2)gltcossin为使下滑的时间最短,可令 ,由式(2)有0dt0sincscosin则可得 ,12tao49此时 s.0cssincoglt2 -7 工地上有一吊车,将甲、乙两块混凝土预制板吊起送至高空甲块质量为m 1 2.00 102 kg,乙块质量为m 2 1.00 102 kg设吊车、框架和钢丝绳的质量不计试求下述两种情况下,钢丝绳所受的张力以及乙块对甲块的作用
41、力：(1) 两物块以10.0 m -2 的加速度上升；(2) 两物块以1.0 m -2 的加速度上升从本题的结果,你能体会到起吊重物时必须缓慢加速的道理吗？分析 预制板、吊车框架、钢丝等可视为一组物体处理动力学问题通常采用“隔离体 ”的方法,分析物体所受的各种作用力,在所选定的惯性系中列出它们各自的动力学方程根据连接体中物体的多少可列出相应数目的方程式结合各物体之间的相互作用和联系,可解决物体的运动或相互作用力解 按题意,可分别取吊车(含甲、乙 )和乙作为隔离体,画示力图 ,并取竖直向上为Oy 轴正方向(如图所示 )当框架以加速度a 上升时,有F -(m1 m 2 )g (m 1 m 2 )a
42、 (1)FN2 - m2 g m 2 a (2)解上述方程,得F (m1 m 2 )(g a) (3)FN2 m2 (g a) (4)(1) 当整个装置以加速度a 10 m -2 上升时,由式(3) 可得绳所受张力的值为F 5.94 10 3 N乙对甲的作用力为FN2 -F N2 -m2 (g a) -1.98 10 3 N(2) 当整个装置以加速度a 1 m -2 上升时,得绳张力的值为F 3.24 10 3 N此时,乙对甲的作用力则为FN2 -1.08 103 N由上述计算可见,在起吊相同重量的物体时,由于起吊加速度不同,绳中所受张力也不同,加速度大,绳中张力也大因此,起吊重物时必须缓慢加速,以确保起吊过程的安全
