1、弗兰克赫兹实验中测量第一激发能的理论分析07300190042 赵伟1弗兰克赫兹实验中测量第一激发能的理论分析实验者：赵伟 合作者：霍雨露摘要：详细讨论弗兰克赫兹实验中测量第一激发能的原理及本底对本实验的影响，分析随着加速电压的增大所测峰间距逐渐增大的原因。关键词：弗兰克赫兹实验，第一激发能，去本底，峰间距引言：弗兰克赫兹为了研究气体放电中的低能电子和原子之间的相互作用，设计了电子与原子碰撞的实验，在电离电势的研究时，发现电子与原子发生非弹性碰撞时能量的转移是量子化的。此实验事实可以用来证实玻尔的原子理论。我们将从弗兰克赫兹实验中测量第一激发能的原理出发，分析实验中本底的产生以及对 IPVG2
2、K 曲线的影响，并根据 Hg 原子的外层电子受激跃迁到不同能级的情况分析实验中所发现的随着加速电压的增大所测峰间距逐渐增大的原因。实验原理弗兰克赫兹实验中测量第一激发能的原理电路图如下图从阴极 K 发射出的电子，经过加速电压 VG1K 进入碰撞区，并继续受正向加速电压VG2K 的影响，与汞原子发生碰撞。如果电子的能量低于第一激发能，则电子与汞原子发生弹性碰撞，电子不损失能量，电子到达离开碰撞区时，克服反向电压 VG2P 的作用到达极板 P 上，形成电流。随着可变电压 VG2K 的增大，到达极板 P 的电子逐渐增多，产生的电流逐渐增大。当 VG2K 增大到一定程度时，电子离开碰撞区时的能量达到第
3、一激发能，此时产生的电流最大。当 VG2K 继续增大，电子在离开碰撞区之前就已经达到了第一激发能，于是与汞原子发生非弹性碰撞，电子将部分能量传给汞原子，使其外层电子跃迁至第一激发态，于是电子离开碰撞区时所剩能量减少，电流降低。在这之后，随着 VG2K 的增大，电子发生非弹性碰撞后又逐渐获得接近于第一激发能的能量，于是电流又逐渐增大，直到电子又发生第二次非弹性碰撞，电流开始降低。依次类推，随着 VG2K 的增大，在IPVG2K 曲线上，形成了许多的峰和谷。理论上，相邻峰之间的距离就等于汞原子的第一激发电位。实验现象及分析用控制变量法来观察实验条件对 IPVG2K 曲线的影响，选出最佳实验条件。本
4、次实验所选择的最佳实验条件为 T=160C，VF=1.8V，VG1K=3V，VG2P=1.5V。在此条件下所弗兰克赫兹实验中测量第一激发能的理论分析07300190042 赵伟2得曲线如下图0 20 40 60 80 100.0.20.40.60.81.05.910.715.320.25.19.359.4.9504.859.65.170.5.680.75.91.37.612.7.32731.96.42.7.25.37.62.47.82.7.83.18IPVG2K在 ORIGIN 软件中，标出每个峰和谷的横坐标。之后对分别对峰和谷求其间距的平均值。计算所得峰间距的平均值为 5.02074，谷间距
5、的平均值为 5.04608。理论上，汞原子的第一激发能为 4.9MeV。所以计算出相对误差分别为 %46.2109.402759868理论上，波谷点的包络线应该是一条恒为零的直线。但实际测得的结果，如上图，是一条初始平缓变大，后来迅速上升的曲线。造成这种情况是由于本地的影响。本底的产生主要有以下几个方面的原因：1、随着 VG2K 的增大，部分电子逐渐积累能量直到它的能量足够大以至于与汞原子发生碰撞之后，汞原子被完全电离，被电离出来的电子打到接受极 P 上形成电流。2、小部分从阴极 K 发射的电子在碰撞区没有与汞原子发生碰撞直接到达接受极 P。3、部分汞原子被电子碰撞激发后发生退激发时放射出电磁
6、波，打在极板上时发生光电效应，产生电子，在 P 极板上形成电流被记录下来。由于有本底的影响，所以测得的峰和谷的位置会有一定程度的偏差。于是对 IPVG2K曲线进行去本底操作。方法是用多项式拟合出由所有波谷点组成的本底曲线，再用软件将IPVG2K 曲线中所有的数据点减去对应位置的本底的影响，重新做出的 IPVG2K 曲线如下图。弗兰克赫兹实验中测量第一激发能的理论分析07300190042 赵伟30 20 40 60 80 100.0.10.20.30.40.55.910.715.320.25.19.359.4.79.854.59.65.170.175.180.65.90.78.21.67.32
7、7.23.6.942.7.25.37.462.57.837.83.18.3IPVG2KA去除本底后新的波峰波谷显示了好的周期性。再用相同方法计算第一激发电位，所得结果分别为 5.0032 和 5.0402。结果证明，去本底操作确实使实验结果更加接近于理论值，但影响较小。仔细观察波峰之间的间距，发现随着 VG2K 的增大，波峰之间的间距有逐渐增大的趋势。例如，第二个峰和第三个峰之间间距为 4.6V，第七个峰和第八个峰之间间距为 4.9V，第十五个峰和第十六个峰之间的间距为 5.3V。发生这种峰间距逐渐增大的原因有很多，最主要的原因是汞原子中的电子跃迁到不同的能级造成的。汞原子最低一组激发态有三个
8、能级 63P0 态，6 3P1 态，6 3P2 态。当从阴极 K 发射的电子与汞原子发生非弹性碰撞时，汞原子的外层电子会跃迁到这三个态上。根据选择定则，只有跃迁到 63P1 态的点子才会很快发生退激发，对应能级差为 4.89eV，此即为汞的第一激发能。6 3P0 态与基态的能级差为 4.67eV，低于第一激发能。 63P2 态与基态的能级差为弗兰克赫兹实验中测量第一激发能的理论分析07300190042 赵伟45.46eV，高于第一激发能。于是，当 VG2K 逐渐增大时，部分电子在能量积累到 4.67eV 时，激发汞原子使其外层电子跃迁至 63P0 态，由于不能退激发，电子跃迁至此能级的汞原子
9、逐渐累积，发生此类非弹性碰撞的电子其曲线峰间距应为 4.67eV，所以所测的峰间距实际上介于 4.67eV 和4.89eV 之间。当 VG2K 继续增大，大部分电子积累的能量达到第一激发能，与汞原子碰撞损失能量。但也有部分电子开始能够继续累积能量，使能量达到 5.46eV, 它们与汞原子碰撞，使外层电子跃迁到 63P2 态。随着 VG2K 的增大，这部分产生的影响也逐渐增大。于是在 IPVG2K 曲线上表现为峰间距大于理论值 4.89eV。结论弗兰克赫兹实验中对汞原子第一激发能的测量实验，我们所得到的原始的 IPVG2K曲线直接计算出来的第一激发能是不准确的。由于部分阴极 K 发射的电子积累能
10、量的原因，会发生使汞原子完全电离发射电子的情况，形成本底。计算时应去除本底的影响再进行计算。并且，由于汞原子最低一组激发态中存在另外两个能级，电子跃迁到这两个能级导致了 IPVG2K 曲线初始部分峰间距偏小，后半部分峰间距偏大的情况。总结以上情况，本实验中必须控制汞蒸气温度、灯丝电压、控制栅电压与减速电压这些条件，尽量减少另外的两种跃迁。计算峰间距的时候可以适当选取靠近中间的峰。参考文献：1 戴道宣，戴乐山，近代物理实验（第二版） 。高等教育出版社， 2006,7。 2 潘玉莲，王煜，潘振元，弗兰克赫兹实验中 Hg 的第一激发电位的测量。物理实验，1995，第 15 卷第 4 期。3 李斌，赵维义，谭鹏，弗兰克赫兹实验现象的理论分析。佛山科学技术学院学报（自然科学版）2003，第 21 卷第 3 期。
