1、理论物理专业优秀论文 低维介观费米和玻色体系中的量子输运关键词：原子量子点 散射矩阵 格林函数 量子输运摘要：本文用散射矩阵方法和非平衡格林函数方法研究了量子点和原子量子点中的量子输运问题。主要内容有： 用散射矩阵方法，对非线性区域的热电传输进行了理论研究。运用 Landauer-B#252;ttiker 公式数值计算了一个一维双势垒结构在有限的温度梯度下的热电导和热电势。得到了热电势随化学势的震荡行为。并且发现热电势是可正可负的并且震荡行为与电导的震荡行为相关联。而热电导却永远是正的，这也印证了热能总是从高温端传到低温端。在化学势变化的过程中，非线性热电导存在一个平台式的结构行为。 运用非格
2、林函数方法对有双量子点组成的双组分 AB 干涉仪中的电子传输进行了仔细的研究。研究了两子 AB 环的磁通和，磁通差以及量子点点间耦合强度等参数对体系的透射率和电流的影响。我们发现了此装置透射率的 AB 振荡周期和量子环中磁通的整数量子数比率 lt;,Rgt;/lt;,Lgt;=n 之间的关系：(|n|+1)。特别的是我们在反平行 AB 干涉仪中发现了一种依赖于总磁通量子数为奇数或偶数的 AB 振荡的奇偶效应，并且通过量子力学波函数的方法进行了验证。同时还发现了磁通差也可以导致 Fano 效应的产生，接着用两分子态的局域态密度演示了这一结果产生的原因。 设计了一个约瑟夫森原子量子点装置来控制约瑟
3、夫森效应和量子传输，并且运用有凝聚相的 Bose 系统的非平衡格林函数对体系进行了数值分析。本装置有一个原子量子点和两个BEC 库通过 Raman 转变耦合而成。我们的结果表明随着 Rabi 频率的增加透射率的共振峰变宽，然而由于原子量子点中存在较强的碰撞相互作用致使库中的相互作用参数对装置中量子隧穿的影响基本可以忽略。当 Raman 失谐在接近共振能级的过程中约瑟夫森流达到最大值并且出现一个 位相的偏移。本装置可以在现有的实验条件下实现并且可以把它扩展到一个原子点列，比如超流量子干涉仪，去研究更多可能得到的新现象。正文内容本文用散射矩阵方法和非平衡格林函数方法研究了量子点和原子量子点中的量子
4、输运问题。主要内容有： 用散射矩阵方法，对非线性区域的热电传输进行了理论研究。运用 Landauer-B#252;ttiker 公式数值计算了一个一维双势垒结构在有限的温度梯度下的热电导和热电势。得到了热电势随化学势的震荡行为。并且发现热电势是可正可负的并且震荡行为与电导的震荡行为相关联。而热电导却永远是正的，这也印证了热能总是从高温端传到低温端。在化学势变化的过程中，非线性热电导存在一个平台式的结构行为。 运用非格林函数方法对有双量子点组成的双组分 AB 干涉仪中的电子传输进行了仔细的研究。研究了两子 AB 环的磁通和，磁通差以及量子点点间耦合强度等参数对体系的透射率和电流的影响。我们发现了
5、此装置透射率的 AB 振荡周期和量子环中磁通的整数量子数比率 lt;,Rgt;/lt;,Lgt;=n 之间的关系：(|n|+1)。特别的是我们在反平行 AB 干涉仪中发现了一种依赖于总磁通量子数为奇数或偶数的 AB 振荡的奇偶效应，并且通过量子力学波函数的方法进行了验证。同时还发现了磁通差也可以导致 Fano 效应的产生，接着用两分子态的局域态密度演示了这一结果产生的原因。 设计了一个约瑟夫森原子量子点装置来控制约瑟夫森效应和量子传输，并且运用有凝聚相的 Bose 系统的非平衡格林函数对体系进行了数值分析。本装置有一个原子量子点和两个 BEC库通过 Raman 转变耦合而成。我们的结果表明随着
6、 Rabi 频率的增加透射率的共振峰变宽，然而由于原子量子点中存在较强的碰撞相互作用致使库中的相互作用参数对装置中量子隧穿的影响基本可以忽略。当 Raman 失谐在接近共振能级的过程中约瑟夫森流达到最大值并且出现一个 位相的偏移。本装置可以在现有的实验条件下实现并且可以把它扩展到一个原子点列，比如超流量子干涉仪，去研究更多可能得到的新现象。本文用散射矩阵方法和非平衡格林函数方法研究了量子点和原子量子点中的量子输运问题。主要内容有： 用散射矩阵方法，对非线性区域的热电传输进行了理论研究。运用 Landauer-B#252;ttiker 公式数值计算了一个一维双势垒结构在有限的温度梯度下的热电导和
7、热电势。得到了热电势随化学势的震荡行为。并且发现热电势是可正可负的并且震荡行为与电导的震荡行为相关联。而热电导却永远是正的，这也印证了热能总是从高温端传到低温端。在化学势变化的过程中，非线性热电导存在一个平台式的结构行为。 运用非格林函数方法对有双量子点组成的双组分 AB 干涉仪中的电子传输进行了仔细的研究。研究了两子 AB 环的磁通和，磁通差以及量子点点间耦合强度等参数对体系的透射率和电流的影响。我们发现了此装置透射率的 AB 振荡周期和量子环中磁通的整数量子数比率 lt;,Rgt;/lt;,Lgt;=n 之间的关系：(|n|+1)。特别的是我们在反平行 AB 干涉仪中发现了一种依赖于总磁通
8、量子数为奇数或偶数的 AB 振荡的奇偶效应，并且通过量子力学波函数的方法进行了验证。同时还发现了磁通差也可以导致 Fano 效应的产生，接着用两分子态的局域态密度演示了这一结果产生的原因。 设计了一个约瑟夫森原子量子点装置来控制约瑟夫森效应和量子传输，并且运用有凝聚相的 Bose 系统的非平衡格林函数对体系进行了数值分析。本装置有一个原子量子点和两个 BEC 库通过Raman 转变耦合而成。我们的结果表明随着 Rabi 频率的增加透射率的共振峰变宽，然而由于原子量子点中存在较强的碰撞相互作用致使库中的相互作用参数对装置中量子隧穿的影响基本可以忽略。当 Raman 失谐在接近共振能级的过程中约瑟
9、夫森流达到最大值并且出现一个 位相的偏移。本装置可以在现有的实验条件下实现并且可以把它扩展到一个原子点列，比如超流量子干涉仪，去研究更多可能得到的新现象。本文用散射矩阵方法和非平衡格林函数方法研究了量子点和原子量子点中的量子输运问题。主要内容有： 用散射矩阵方法，对非线性区域的热电传输进行了理论研究。运用 Landauer-B#252;ttiker 公式数值计算了一个一维双势垒结构在有限的温度梯度下的热电导和热电势。得到了热电势随化学势的震荡行为。并且发现热电势是可正可负的并且震荡行为与电导的震荡行为相关联。而热电导却永远是正的，这也印证了热能总是从高温端传到低温端。在化学势变化的过程中，非线
10、性热电导存在一个平台式的结构行为。 运用非格林函数方法对有双量子点组成的双组分 AB 干涉仪中的电子传输进行了仔细的研究。研究了两子 AB 环的磁通和，磁通差以及量子点点间耦合强度等参数对体系的透射率和电流的影响。我们发现了此装置透射率的 AB 振荡周期和量子环中磁通的整数量子数比率 lt;,Rgt;/lt;,Lgt;=n 之间的关系：(|n|+1)。特别的是我们在反平行 AB 干涉仪中发现了一种依赖于总磁通量子数为奇数或偶数的 AB 振荡的奇偶效应，并且通过量子力学波函数的方法进行了验证。同时还发现了磁通差也可以导致 Fano 效应的产生，接着用两分子态的局域态密度演示了这一结果产生的原因。
11、 设计了一个约瑟夫森原子量子点装置来控制约瑟夫森效应和量子传输，并且运用有凝聚相的 Bose 系统的非平衡格林函数对体系进行了数值分析。本装置有一个原子量子点和两个 BEC 库通过Raman 转变耦合而成。我们的结果表明随着 Rabi 频率的增加透射率的共振峰变宽，然而由于原子量子点中存在较强的碰撞相互作用致使库中的相互作用参数对装置中量子隧穿的影响基本可以忽略。当 Raman 失谐在接近共振能级的过程中约瑟夫森流达到最大值并且出现一个 位相的偏移。本装置可以在现有的实验条件下实现并且可以把它扩展到一个原子点列，比如超流量子干涉仪，去研究更多可能得到的新现象。本文用散射矩阵方法和非平衡格林函数
12、方法研究了量子点和原子量子点中的量子输运问题。主要内容有： 用散射矩阵方法，对非线性区域的热电传输进行了理论研究。运用 Landauer-B#252;ttiker 公式数值计算了一个一维双势垒结构在有限的温度梯度下的热电导和热电势。得到了热电势随化学势的震荡行为。并且发现热电势是可正可负的并且震荡行为与电导的震荡行为相关联。而热电导却永远是正的，这也印证了热能总是从高温端传到低温端。在化学势变化的过程中，非线性热电导存在一个平台式的结构行为。 运用非格林函数方法对有双量子点组成的双组分 AB 干涉仪中的电子传输进行了仔细的研究。研究了两子 AB 环的磁通和，磁通差以及量子点点间耦合强度等参数对
13、体系的透射率和电流的影响。我们发现了此装置透射率的 AB 振荡周期和量子环中磁通的整数量子数比率 lt;,Rgt;/lt;,Lgt;=n 之间的关系：(|n|+1)。特别的是我们在反平行 AB 干涉仪中发现了一种依赖于总磁通量子数为奇数或偶数的 AB 振荡的奇偶效应，并且通过量子力学波函数的方法进行了验证。同时还发现了磁通差也可以导致 Fano 效应的产生，接着用两分子态的局域态密度演示了这一结果产生的原因。 设计了一个约瑟夫森原子量子点装置来控制约瑟夫森效应和量子传输，并且运用有凝聚相的 Bose 系统的非平衡格林函数对体系进行了数值分析。本装置有一个原子量子点和两个 BEC 库通过Rama
14、n 转变耦合而成。我们的结果表明随着 Rabi 频率的增加透射率的共振峰变宽，然而由于原子量子点中存在较强的碰撞相互作用致使库中的相互作用参数对装置中量子隧穿的影响基本可以忽略。当 Raman 失谐在接近共振能级的过程中约瑟夫森流达到最大值并且出现一个 位相的偏移。本装置可以在现有的实验条件下实现并且可以把它扩展到一个原子点列，比如超流量子干涉仪，去研究更多可能得到的新现象。本文用散射矩阵方法和非平衡格林函数方法研究了量子点和原子量子点中的量子输运问题。主要内容有： 用散射矩阵方法，对非线性区域的热电传输进行了理论研究。运用 Landauer-B#252;ttiker 公式数值计算了一个一维双
15、势垒结构在有限的温度梯度下的热电导和热电势。得到了热电势随化学势的震荡行为。并且发现热电势是可正可负的并且震荡行为与电导的震荡行为相关联。而热电导却永远是正的，这也印证了热能总是从高温端传到低温端。在化学势变化的过程中，非线性热电导存在一个平台式的结构行为。 运用非格林函数方法对有双量子点组成的双组分 AB 干涉仪中的电子传输进行了仔细的研究。研究了两子 AB 环的磁通和，磁通差以及量子点点间耦合强度等参数对体系的透射率和电流的影响。我们发现了此装置透射率的 AB 振荡周期和量子环中磁通的整数量子数比率 lt;,Rgt;/lt;,Lgt;=n 之间的关系：(|n|+1)。特别的是我们在反平行
16、AB 干涉仪中发现了一种依赖于总磁通量子数为奇数或偶数的 AB 振荡的奇偶效应，并且通过量子力学波函数的方法进行了验证。同时还发现了磁通差也可以导致 Fano 效应的产生，接着用两分子态的局域态密度演示了这一结果产生的原因。 设计了一个约瑟夫森原子量子点装置来控制约瑟夫森效应和量子传输，并且运用有凝聚相的 Bose 系统的非平衡格林函数对体系进行了数值分析。本装置有一个原子量子点和两个 BEC 库通过Raman 转变耦合而成。我们的结果表明随着 Rabi 频率的增加透射率的共振峰变宽，然而由于原子量子点中存在较强的碰撞相互作用致使库中的相互作用参数对装置中量子隧穿的影响基本可以忽略。当 Ram
17、an 失谐在接近共振能级的过程中约瑟夫森流达到最大值并且出现一个 位相的偏移。本装置可以在现有的实验条件下实现并且可以把它扩展到一个原子点列，比如超流量子干涉仪，去研究更多可能得到的新现象。本文用散射矩阵方法和非平衡格林函数方法研究了量子点和原子量子点中的量子输运问题。主要内容有： 用散射矩阵方法，对非线性区域的热电传输进行了理论研究。运用 Landauer-B#252;ttiker 公式数值计算了一个一维双势垒结构在有限的温度梯度下的热电导和热电势。得到了热电势随化学势的震荡行为。并且发现热电势是可正可负的并且震荡行为与电导的震荡行为相关联。而热电导却永远是正的，这也印证了热能总是从高温端传
18、到低温端。在化学势变化的过程中，非线性热电导存在一个平台式的结构行为。 运用非格林函数方法对有双量子点组成的双组分 AB 干涉仪中的电子传输进行了仔细的研究。研究了两子 AB 环的磁通和，磁通差以及量子点点间耦合强度等参数对体系的透射率和电流的影响。我们发现了此装置透射率的 AB 振荡周期和量子环中磁通的整数量子数比率 lt;,Rgt;/lt;,Lgt;=n 之间的关系：(|n|+1)。特别的是我们在反平行 AB 干涉仪中发现了一种依赖于总磁通量子数为奇数或偶数的 AB 振荡的奇偶效应，并且通过量子力学波函数的方法进行了验证。同时还发现了磁通差也可以导致 Fano 效应的产生，接着用两分子态的
19、局域态密度演示了这一结果产生的原因。 设计了一个约瑟夫森原子量子点装置来控制约瑟夫森效应和量子传输，并且运用有凝聚相的 Bose 系统的非平衡格林函数对体系进行了数值分析。本装置有一个原子量子点和两个 BEC 库通过Raman 转变耦合而成。我们的结果表明随着 Rabi 频率的增加透射率的共振峰变宽，然而由于原子量子点中存在较强的碰撞相互作用致使库中的相互作用参数对装置中量子隧穿的影响基本可以忽略。当 Raman 失谐在接近共振能级的过程中约瑟夫森流达到最大值并且出现一个 位相的偏移。本装置可以在现有的实验条件下实现并且可以把它扩展到一个原子点列，比如超流量子干涉仪，去研究更多可能得到的新现象
20、。本文用散射矩阵方法和非平衡格林函数方法研究了量子点和原子量子点中的量子输运问题。主要内容有： 用散射矩阵方法，对非线性区域的热电传输进行了理论研究。运用 Landauer-B#252;ttiker 公式数值计算了一个一维双势垒结构在有限的温度梯度下的热电导和热电势。得到了热电势随化学势的震荡行为。并且发现热电势是可正可负的并且震荡行为与电导的震荡行为相关联。而热电导却永远是正的，这也印证了热能总是从高温端传到低温端。在化学势变化的过程中，非线性热电导存在一个平台式的结构行为。 运用非格林函数方法对有双量子点组成的双组分 AB 干涉仪中的电子传输进行了仔细的研究。研究了两子 AB 环的磁通和，
21、磁通差以及量子点点间耦合强度等参数对体系的透射率和电流的影响。我们发现了此装置透射率的 AB 振荡周期和量子环中磁通的整数量子数比率 lt;,Rgt;/lt;,Lgt;=n 之间的关系：(|n|+1)。特别的是我们在反平行 AB 干涉仪中发现了一种依赖于总磁通量子数为奇数或偶数的 AB 振荡的奇偶效应，并且通过量子力学波函数的方法进行了验证。同时还发现了磁通差也可以导致 Fano 效应的产生，接着用两分子态的局域态密度演示了这一结果产生的原因。 设计了一个约瑟夫森原子量子点装置来控制约瑟夫森效应和量子传输，并且运用有凝聚相的 Bose 系统的非平衡格林函数对体系进行了数值分析。本装置有一个原子
22、量子点和两个 BEC 库通过Raman 转变耦合而成。我们的结果表明随着 Rabi 频率的增加透射率的共振峰变宽，然而由于原子量子点中存在较强的碰撞相互作用致使库中的相互作用参数对装置中量子隧穿的影响基本可以忽略。当 Raman 失谐在接近共振能级的过程中约瑟夫森流达到最大值并且出现一个 位相的偏移。本装置可以在现有的实验条件下实现并且可以把它扩展到一个原子点列，比如超流量子干涉仪，去研究更多可能得到的新现象。本文用散射矩阵方法和非平衡格林函数方法研究了量子点和原子量子点中的量子输运问题。主要内容有： 用散射矩阵方法，对非线性区域的热电传输进行了理论研究。运用 Landauer-B#252;t
23、tiker 公式数值计算了一个一维双势垒结构在有限的温度梯度下的热电导和热电势。得到了热电势随化学势的震荡行为。并且发现热电势是可正可负的并且震荡行为与电导的震荡行为相关联。而热电导却永远是正的，这也印证了热能总是从高温端传到低温端。在化学势变化的过程中，非线性热电导存在一个平台式的结构行为。 运用非格林函数方法对有双量子点组成的双组分 AB 干涉仪中的电子传输进行了仔细的研究。研究了两子 AB 环的磁通和，磁通差以及量子点点间耦合强度等参数对体系的透射率和电流的影响。我们发现了此装置透射率的 AB 振荡周期和量子环中磁通的整数量子数比率 lt;,Rgt;/lt;,Lgt;=n 之间的关系：(
24、|n|+1)。特别的是我们在反平行 AB 干涉仪中发现了一种依赖于总磁通量子数为奇数或偶数的 AB 振荡的奇偶效应，并且通过量子力学波函数的方法进行了验证。同时还发现了磁通差也可以导致 Fano 效应的产生，接着用两分子态的局域态密度演示了这一结果产生的原因。 设计了一个约瑟夫森原子量子点装置来控制约瑟夫森效应和量子传输，并且运用有凝聚相的 Bose 系统的非平衡格林函数对体系进行了数值分析。本装置有一个原子量子点和两个 BEC 库通过Raman 转变耦合而成。我们的结果表明随着 Rabi 频率的增加透射率的共振峰变宽，然而由于原子量子点中存在较强的碰撞相互作用致使库中的相互作用参数对装置中量
25、子隧穿的影响基本可以忽略。当 Raman 失谐在接近共振能级的过程中约瑟夫森流达到最大值并且出现一个 位相的偏移。本装置可以在现有的实验条件下实现并且可以把它扩展到一个原子点列，比如超流量子干涉仪，去研究更多可能得到的新现象。本文用散射矩阵方法和非平衡格林函数方法研究了量子点和原子量子点中的量子输运问题。主要内容有： 用散射矩阵方法，对非线性区域的热电传输进行了理论研究。运用 Landauer-B#252;ttiker 公式数值计算了一个一维双势垒结构在有限的温度梯度下的热电导和热电势。得到了热电势随化学势的震荡行为。并且发现热电势是可正可负的并且震荡行为与电导的震荡行为相关联。而热电导却永远
26、是正的，这也印证了热能总是从高温端传到低温端。在化学势变化的过程中，非线性热电导存在一个平台式的结构行为。 运用非格林函数方法对有双量子点组成的双组分 AB 干涉仪中的电子传输进行了仔细的研究。研究了两子 AB 环的磁通和，磁通差以及量子点点间耦合强度等参数对体系的透射率和电流的影响。我们发现了此装置透射率的 AB 振荡周期和量子环中磁通的整数量子数比率 lt;,Rgt;/lt;,Lgt;=n 之间的关系：(|n|+1)。特别的是我们在反平行 AB 干涉仪中发现了一种依赖于总磁通量子数为奇数或偶数的 AB 振荡的奇偶效应，并且通过量子力学波函数的方法进行了验证。同时还发现了磁通差也可以导致 F
27、ano 效应的产生，接着用两分子态的局域态密度演示了这一结果产生的原因。 设计了一个约瑟夫森原子量子点装置来控制约瑟夫森效应和量子传输，并且运用有凝聚相的 Bose 系统的非平衡格林函数对体系进行了数值分析。本装置有一个原子量子点和两个 BEC 库通过Raman 转变耦合而成。我们的结果表明随着 Rabi 频率的增加透射率的共振峰变宽，然而由于原子量子点中存在较强的碰撞相互作用致使库中的相互作用参数对装置中量子隧穿的影响基本可以忽略。当 Raman 失谐在接近共振能级的过程中约瑟夫森流达到最大值并且出现一个 位相的偏移。本装置可以在现有的实验条件下实现并且可以把它扩展到一个原子点列，比如超流量
28、子干涉仪，去研究更多可能得到的新现象。本文用散射矩阵方法和非平衡格林函数方法研究了量子点和原子量子点中的量子输运问题。主要内容有： 用散射矩阵方法，对非线性区域的热电传输进行了理论研究。运用 Landauer-B#252;ttiker 公式数值计算了一个一维双势垒结构在有限的温度梯度下的热电导和热电势。得到了热电势随化学势的震荡行为。并且发现热电势是可正可负的并且震荡行为与电导的震荡行为相关联。而热电导却永远是正的，这也印证了热能总是从高温端传到低温端。在化学势变化的过程中，非线性热电导存在一个平台式的结构行为。 运用非格林函数方法对有双量子点组成的双组分 AB 干涉仪中的电子传输进行了仔细的
29、研究。研究了两子 AB 环的磁通和，磁通差以及量子点点间耦合强度等参数对体系的透射率和电流的影响。我们发现了此装置透射率的 AB 振荡周期和量子环中磁通的整数量子数比率 lt;,Rgt;/lt;,Lgt;=n 之间的关系：(|n|+1)。特别的是我们在反平行 AB 干涉仪中发现了一种依赖于总磁通量子数为奇数或偶数的 AB 振荡的奇偶效应，并且通过量子力学波函数的方法进行了验证。同时还发现了磁通差也可以导致 Fano 效应的产生，接着用两分子态的局域态密度演示了这一结果产生的原因。 设计了一个约瑟夫森原子量子点装置来控制约瑟夫森效应和量子传输，并且运用有凝聚相的 Bose 系统的非平衡格林函数对
30、体系进行了数值分析。本装置有一个原子量子点和两个 BEC 库通过Raman 转变耦合而成。我们的结果表明随着 Rabi 频率的增加透射率的共振峰变宽，然而由于原子量子点中存在较强的碰撞相互作用致使库中的相互作用参数对装置中量子隧穿的影响基本可以忽略。当 Raman 失谐在接近共振能级的过程中约瑟夫森流达到最大值并且出现一个 位相的偏移。本装置可以在现有的实验条件下实现并且可以把它扩展到一个原子点列，比如超流量子干涉仪，去研究更多可能得到的新现象。特别提醒 ：正文内容由 PDF 文件转码生成，如您电脑未有相应转换码，则无法显示正文内容，请您下载相应软件，下载地址为 http:/ 。如还不能显示，
31、可以联系我 q q 1627550258 ，提供原格式文档。我们还可提供代笔服务，价格优惠，服务周到，包您通过。“垐垯櫃 换烫梯葺铑?endstreamendobj2x 滌甸?*U 躆 跦?l, 墀 VGi?o 嫅#4K 錶 c#x 刔 彟 2Z 皙笜?D 剧珞 H 鏋 Kx 時 k,褝仆? 稀?i 攸闥-) 荮vJ 釔絓|?殢 D 蘰厣?籶(柶胊?07 姻Rl 遜 ee 醳 B?苒?甊袝 t 弟l?%G 趓毘 N 蒖與叚繜羇坯嵎憛?U?Xd* 蛥?-.臟兄+鮶 m4嵸/E 厤U 閄 r塎偨匰忓tQL 綹 eb?抔搉 ok 怊 J?l?庮 蔘?唍*舶裤爞 K 誵Xr 蛈翏磾寚缳 nE 駔殞梕 壦 e 櫫蹴友搇6 碪近躍邀 8 顪?zFi?U 钮 嬧撯暼坻7/?W?3RQ 碚螅 T 憚磴炬 B- 垥 n 國 0fw 丮“eI?a揦(?7 鳁?H?弋睟栴?霽 N 濎嬄! 盯 鼴蝔 4sxr?溣?檝皞咃 hi#?攊(?v 擗谂馿鏤刊 x 偨棆鯍抰Lyy|y 箲丽膈淢 m7 汍衂法瀶?鴫 C?Q 貖 澔?wC(?9m.Ek?腅僼碓 靔 奲?D| 疑維 d袣箈 Q| 榉慓採紤婏(鞄-h-蜪7I冑?匨+蘮.-懸 6 鶚?蚧?铒鷈?叛牪?蹾 rR?*t? 檸?籕
